Стокса тангенциальная

Зона сепарации представляет собой плоский объем, воздух в который поступает тангенциально (через тангенциальный подвод иил специальные закручивающие лопатки) и отводится через центральное отверстие. Подлежащая сепарации пыль подается в зону или вместе с воздухом (аэросмесь), или отдельно от него — специальным питателем. В случае сепарации достаточно мелкой пыли (движение в области сопротивления Стокса) в потенциальном (безвихревом) вращающемся по-8 .115 [c.115]

Для сокращения записи в последующих преобразованиях обозначим тангенциальную составляющую (т.е. окружную скорость) И = . Тогда в цилиндрических координатах уравнение Навье—Стокса (1.25) для окружной скорости и имеет вид [c.448]

Известно, что химические реакции в ультразвуковом поле протекают вблизи зоны разрыва кавитационных пузырьков, где создаются максимальные градиенты скорости и давления. В этих условиях, считая, что один конец макромолекулярной цепи жестко закреплен, а другой свободно перемещается тангенциально к поверхности расширяющейся сферической кавитационной полости (когда радиус последней максимален), и предполагая жидкую среду несжимаемой, возникающую силу трения можно вычислить по уравнению Стокса [c.229]

Тангенциальное поле считается однородным во всем диэлектрике и в растворе. Тогда строение двойного слоя не будет отличаться от рассмотренного в разд. 52. Результирующее движение раствора будет описываться уравнением Навье—Стокса (94-4), в которое включена электрическая сила [уравнение (93-5)]. Это уравнение упрощается благодаря тому обстоятельству, что скорость имеет лишь составляющую вдоль оси х и [c.217]

Для определения тангенциальной и радиальной составляющих скорости потока, движущегося между тарелками с шипиками, могут быть использованы формулы Е. М. Гольдина [И]. Однако числовое значение тангенциальной составляющей скорости, определенное по формуле Е. М. Гольдина, значительно отличается от действительного значения. Одной из причин этого является то, что Е. М. Гольдин при решении дифференциальных уравнений Навье — Стокса не совсем обоснованно отбросил из уравнений все члены инерционных сил. Отброшенные члены инерционных сил по отношению к оставшимся в уравнении членам являются величинами равнозначными, и ими пренебрегать нельзя. [c.36]

Поскольку в отличи от уравнений Навье — Стокса уравнения Эйлера представляют дифференциальные уравнения первого порядка, в идеальной жидкости должны быть изменены граничные условия например, обращение в нуль всех компонентов скорости жидкости на твердой поверхности является требованием, несовместимым с уравнениями Эйлера. В идеальной жидкости, не взаимодействующей с твердым телом из-за отсутствия вязкости, тангенциальная слагающая скорости не может быть подвергнута каким-либо ограничениям, и на поверхности твердого тела должна обращаться в нуль только нормальная слагающая скорости [c.20]

В первых работах, посвященных исследованию движения мелких пузырьков, силу сопротивления вычисляли по обычной формуле Стокса. Однако еще Релей указал, что наличие тангенциального дви жения вблизи границы раздела жидкость — газ должно изменить распределение скоростей в жидкости при движении в ней газового пузырька по сравнению с движением (с той же скоростью) твердого шарика. Вопрос о движении газового пузырька тесно связан с во- [c.432]

Экспериментальные данные различных авторов [49] показывают, что решение Адамара-Рыбчинского пригодно лишь для описания движения малых сферических капель и пузырьков в тщательно очищенных от поверхностно-активных веществ (ПАВ) жидкостях. Даже небольшое количество ПАВ в жидкости (что почти всегда имеет место) приводит к такому их распределению на межфазной поверхности, которое тормозит тангенциальное движение контактирующих жидкостей на границе раздела [49, 98], поэтому их можно рассматривать как твердые частицы, для которых справедлива формула Стокса (8.123). При малых или соизмеримых с единицей значениях числа Рейнольдса, рассчитан- [c.216]

Первая попытка оценить критические размеры частиц была предпринята Розином, Раммлером и Интельманом [706] в 1932 г. Основное допущение, сделанное ими состояло в том, что для улавливания частица должна достичь стенки циклона при движении поперек газового потока, сохраняющего свою форму после входа в циклон. К другим предположениям относятся следующие частицы не взаимодействуют друг с другом вероятность срыва и уноса частицы после того, как она достигла стенки, исчезающе мала движение частицы по отношению к газовому потоку может описываться законом Стокса можно пренебречь эффектами подъемной силы, циклоны в разрезе имеют форму цилиндра диаметром О и сечением входа ахЬ, а также тангенциальная скорость частиц постоянна и не зависит от их местонахождения. [c.262]

Для более тонких уловителей с числами Кнудсена менее 0,25 Пнч [642, 643] изменил уравнение Кувабары —Хаппеля для случая проскальзывания газа по поверхности цилиндра. Разрывность скоростей, существующая в слое, непосредственно примыкающем к поверхности, должна уменьшать сопротивление среды если действующие тангенциальные силы пропорциональны этому разрыву скоростей, то вводится коэффициент пропорциональности, называемый в данном случае коэффициентом внешнего (контактного) трения (Фукс [285]), ]у.е и коэффициент проскальзьшаиия paiB-ный ц/це (где (i — нормальная вязкость). Если ц очень велико, то тела подчиняются закону сопротивления Стокса. Видоизмененное уравнение записывается в виде [c.301]

Во-вторых, в любой эмульсии, приготовленной с ПАВ, адсорбционный слой делает поверхность жесткой капли, как правило, таких размеров, что любое тангенциальное давление сдвига, которому они могут быть подвержены, непосредственно противодействует градиенту поверхностного натяжения, возникающему при бесконечно малом изменении ст. Хорошо известно, что капли с диаметром >1 мм имеют нешарообразную форму при перемещении в низкоконцентрированных водных растворах ПАВ, так как они подчиняются закону Стокса, а не Гадамарда (1911). Разные участки капель могут одновременно иметь несколько различное натяжение. Установлено, что в данном случае происходит запаздывание процесса адсорбции — десорбции, т. е. наблюдается эффект Марангони. Поэтому, когда соприкасаются две такие капли эмульсии, опи коалесцируют медленно . [c.91]

Предположим случай, когда частица движется в тангенциальном направлении с постоянной скоростью, а в радиальном направлении -ее движение отвечает условиям справедливости закона Стокса Яе < 1,5), тогда АШг О и = Шр и, таким образом, давление лотока на частицу будет отсутствовать. Сила тяжести очень мала по сравнению с центробежной силой и ею можно пренебречь. Предположим также, -что -и действием поперечной -силы, направленной обратно центробежной, также можно пренебречь. Если далее -предполож ить, что ч-астица имеет сферическую форму и неизменные размеры, а также не меняется форма вращающегося потока и равномерность распределения в нем пыли, то -можно -написать уравнение, исходя из того, что центробежная сила, под действием которой частица движется в радиальном 1направлен-ии, должна быть равна -силе сопротивления среды [уравнение (129)] [c.524]

Вне диффузного слоя раствор электрически нейтрален, течение жидкости подчиняется уравнению Навье—Стокса (94-4) и уравнению неразрывности (93-3), а электрический потенциал удовлетворяет уравнению Лапласа (71-4). В цредположении, что диффузный слой тонок по сравнению с радиусом частицы, уравнения механики жидкости следует решать при следующих граничных условиях на бесконечности скорость становится однородной, суммарная сила воздействия жидкости на частицу, включая двойной слой, равна нулю и скорость скольжения жидкости на поверхности связана с тангенциальным электрическим полем согласно уравнению (63-40) [c.230]

В практике встречается несколько видов конструкций открытых гидроциклонов. Так, на одном из металлургических заводов в ФРГ [6 ] для очистки сточных вод от блюминга построен открытый гидроциклон с тангенциальной впускной трубой и отводом воды через периферийный кольцевой водослив. Диаметр аппарата и высота цилиндрической части 7 м. По данным немецких исследователей, при гидравлической нагрузке 40 м /м ч и концентрации взвеси в исходной воде 300 мг/л в осветленной воде оставалось взвеси 30 мг/л. Гвдроциклоном отделялись довольно крупные частицы, размером от 0,06 до 0,1 мм, что, по Стоксу, при температуре воды +40° С соответствует гидравлической крупности и = 16 мм/сек. Испытания ВНИИ Водгео такой конструкции гидроциклона диаметром 2 м при нагрузке 40 м /м -ч подтвердили возможность выделения из воды взвеси с гидравлической крупностью 14 мм/сек с увеличением нагрузки эффективность осветления воды снижалась. Для обеспечения 94 [c.94]

Пусть тело с характерным размером R движется в жидкости с постоянной скоростью U. Рассмотрим расстояние г / от тела. В системе координат, связанной с движущимся телом, скорость жидкости в данной точке пространства запишем как u + v, причем при.г2>/ . Тогда левую часть (7.4) можно оценить как (uV)v--wii//, в то время как вязкий член в правой части (7.4) имеет оценку wfr . Сравнивая эти две величины друг с другом, мы видим, что на расстояниях г / , r< ju можно пренебречь нелинейным слагаемым (uV)v в уравнении Навье — Стокса, и мы имеем дело с вязким линейным течением, описываемым уравнением (7.5). Прн этом закон вытекающий нз (6.6), несправедлив, так как граничные условия на поверхности тела в вязком случае относятся как к нормальной, так и к тангенциальной компонентам скорости, в то время как в случае идеальной жидкости граничные условия налагались лнщь на нормальную компоненту скорости. [c.111]

Рассмотрим теперь гидродинамическую часть задачи, которая описывается уравнениями Стокса (2.1.2). Компоненты скорости жидкости вдали от капли удовлетворяют условию (2.2.2), внутри капли решение ограничено. На межфазной поверхности выполняется условие непротекания (2.2.6) и условие непрерывности касательной компоненты скорости (2.2.7). Кроме того, используется граничное условие баланса тангенциальных напряжений [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология