запаздывающая

Для изучения баланса нейтронов в реакторе равенство (1.7) удобно переписать таким образом, чтобы учитывались нейтроны, испускаемые первичными осколками. В этом случае можно пренебречь различием между мгновенными и запаздывающими нейтронами. Если обозначить V число нейтронов, образующихся при делении, то реакцию (1.7) можно записать в следующей форме [c.14]

В кинетике реактора можно выделить три типа задач. К задачам первого типа мы относим те, которые связанны с быстрым изменением распределения потока пейтронов, возникающим в результате изменения мультиплицирующих свойств среды и соответственно реактивности. Рассмотрение этого круга задач основывается на односкоростной диффузионной модели и диффузионной теории с непрерывным замедлением. При этом в некоторых случаях влияние запаздывающих нейтронов ие учитывается. [c.401]

ИЗМЕНЕНИЕ ВО ВРЕМЕНИ НЕЙТРОННОГО ПОТОКА БЕЗ УЧЕТА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ [c.401]

ВЛИЯНИЕ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ [c.415]

Таблица 9.1 Запаздывающие нейтроны от деления 11 , н Рп зэ

Таким образом, мгновенные нейтроны, относительное число которых составляет (1 — р), имеют время жизни, /т в то время как запаздывающие нейтроны каждой группы имеют время жизни, равное плюс среднее время запаздывания до своего ноявления в системе, т. е. 1А. Конечно, условие (9.99) выполняется только для малых реактивностей, причем в общем случае величина 1/а1 имеет более сложную зависимость от включенных в нее параметров. Коэффициент при / в показателе первой экспоненты обычно называют установившимся обратным периодом реактор а, т. е. [c.421]

Приближенные соотношения для модели с одной группой запаздывающих нейтронов не трудно получить из более общих результатов 9.36 [c.421]

Определение аффективных параметров одной усредненной группы запаздывающих нейтронов для различных нестационарных режимов можно найти в работах [И, 12].— Прим. перев. [c.421]

Эти результаты получаются из уравнения (9.106), если пренебречь со по сравнению с р и единицей для случая со С р и пренебречь Р по сравнению с со, когда со > р. Интересно сравнить эти соотношения с периодом реактора, вычисленным для системы, в которой запаздывающие нейтроны не рассматриваются (9.18) [c.422]

Таким образом, поток изменяется во времени только благодаря наличию запаздывающих нейтронов, так как реактор критичен уже только по одним мгновенным нейтронам. Такое состояние реактора, когда избыточная реактивность в точности равна доле запаздывающих нейтронов, принято называть мгновенной критичностью. [c.422]

Эту модель иногда применяют в начальной стадии увеличения потока после < = 0 до того момента, пока концентрация предшественников запаздывающих нейтронов не станет заметно отличаться от равновесной величины. Например, уравнение (9.114) является хорошим приближением к уравнению (9.113), когда вклад в изменение потока, даваемый вторым выражением, значительно больше эффекта благодаря члену с установившимся периодом реактора, т. е. когда [c.424]

При решении некоторых задач кинетики вместо уравнений (9.124) удобнее иногда использовать несколько упрощенные формулы, получающиеся в предположении бесконечного времени запаздывай и я ( 9.3г). В таком случае полагают, что в любой момент > О появляется столько запаздывающих нейтронов, сколько их производилось при уровне мощности, существовавшим до момента времени = 0. Такая постановка задачи имеет определенную практическую ценность при изучении кинетики, когда в реакторе имеют место возмущения мощности в впде осцилляций, а также для исследования поведения системы на очень коротком интервале времени после введения начального возмущения. [c.427]

Количество запаздывающих нейтронов в равновесном состоянии можно получить, вычислив концентрации предшественников в стационарном состоянии. Из уравнения (9.1246) имеем [c.427]

Рис. 9.8. Постоянный отвод мощности без запаздывающих нейтронов.

Этот результат носит общий характер, так как единственное ограничение для него заключается в том, что отвод тепла считается постоянным, а запаздывающими нейтронами пренебрегается. [c.429]

Рис. 9.9. Линеаризованные решения для постоянного отвода мощности и без запаздывающих нейтронов.

Имеется одна группа запаздывающих пейтронов с бесконечным временем запаздывания [c.430]

Ректификационная колонна должна работать так, чтобы материальный и энергетический балансы процесса разделения соответствовали установившемуся режиму. Любое кратковременное нарушение параметров может привести к неустойчивому режиму работы колонны. Время пребывания жидкости в колонне сравнительно велико, так как скорость потока мала по сравнению с расходом.Ректификационная колонна должна работать при контролируемых входных параметрах (скорость, состав и т. д.), что не всегда удается, так кйк, если регулирование осуществляется при крайних параметрах работы колонны, наблюдается запаздывайие системы контроля. [c.312]

Рис. 9.10. Температура при постоянном отводе энергии и одной группе запаздывающих нейтронов с бесконечным временем запаздывания (6=0,00755 6 0=0,001 гт=0,001 сек у=Ю- °С

Рис. 9.11. Функция мощности для постоянного отвода энергии и одной группы запаздывающих нейтронов с бесконечным временем запаздывания (Р=0,00755 Ько =0,001 /т=0,001 сек у=Ю- °С р=%/с

Кнезеровский эффект может влиять на перестройку ближнего порядка и ориентацию молекул [361], что вызывает изменение неравновесной (запаздывающей [346]) компоненты таких свойств, как изотермического и адиабатического модулей упр)то-сти, теплоемкости, термических коэффициентов сжимаемости, сдвиговой и объемной вязкости, теплопроводности. В этрй связи в жидкости под воздействием акустических колебаний имеет место ряд специфических явлений [c.49]

Второй интервал H Uw u . № этом отрезке времени функция с запаздывающим аргументом Ф[Г — (Я/и ) ] будет определяться следующим образом [c.126]

По Семенову, имеется два типа разветвленно-цепаых реакций собственно разветвленные и цепные реакции с вырожденными разветвлениями. В реакциях первого типа разветвления обычно осуществляются в результате взаимодействия активных центров с молекулами исходных веществ (линейные разветвления) или при взаимодействии радикалов между собой (квадратичные разветвления). В реакциях же, относящихся к типу вырожденно-разветвленных, согласно Семенову, основная цепь развивается с обычной скоростью и не сопровождается разветвлениями и обычно принятом нами смысле... в результате реакции в этой первичной цеии образуется не конечный, но некий промежуточный сравнительно устойчивый продукт реакции, который, накопляясь в основном газе, сам далее медленно реагирует независимым путем, давая конечные продукты. Однако изредка за счет энергии этой вторичной реакции создаются центры, способные вновь начать цепь первичной реакции [118]. Эти вторичные цепи Семенов называет цепями вырожденного разветвления. Вырожденное разветиление иногда называют также запаздывающим разветвлением. [c.210]

В задачах кинетики второго типа рассматривается влияние изменения температуры реактора па изменение нейтронного потока и энерговыделения во времени. Здесь также рассматриваются кратковременные эффекты, однако вклад кагкдой группы запаздывающих нейтронов в установление равновесия динамически стабильных систем учитывается. Аналитические модели, используемые для решения этих задач, получаются в принципе из так называемой модели Стейна [67]. [c.401]

ГДО (г) — концентрация р-излучателей -го типа, предшествонников эмиттеров запаздывающих нейтронов — постоянная распада нейтронного эмиттера -го типа Ж—общее число групп запаздывающих нейтронов. В стационарном состоянии каждый эмиттер, который распадается, должен в среднем замещаться эмиттером того же типа, образующимся нри делении, т. е. [c.416]

Здесь использовано нриблн/кение б/с т, которое справедливо для малых реактивностей. При сравнении выражений (9.99) и (9.18), которое определяет период реактора при отсутствии запаздывающих нейтронов, можно видеть, что влияние запаздывающих нейтронов проявляется в увеличении среднего эффективного времени жизни нейтронов. Результат, сходный с (9.99), может быть получен вычислением среднего времени жизни для [c.420]

Из этого можно сделать вывод, что в устойчивом состоянии общее число нейтронов, производимых при делении, не зависит от распределения запаздывающих нейтронов тем пе менее энергетический спектр нейтронов деления, вообще говоря, зависпт от свойств запаздывающих нейтронов. Так что если средняя анергия нейтронов, даваемых предшественниками, отличается от средней энергии мгновенных нейтронов, то этот эффект при точном расчете должен приниматься во внимание. В действительности некоторое различие между средними энергиями мгновенных и запаздывающих нейтронов имеется (см. табл. 9.1), но эта разница пе существенна с точки зрения вычисления утечки в надтепловой области и поглощения для теплового реактора. В анализе, проводимом ниже, эффект пе учитывается. [c.417]

Тот факт, что залаздывающие нейтроны рождаются с энергией, меньшей энергии мгновенных нейтронов, значительно увеличивает ценность запаздывающих нейтронов относительно последних в быстрых и промежуточных реакторах.— Прим. перев. [c.417]

В рассматриваемой системе (тепловой реактор без отражателя, горючее не циркулирует) с точки зрения физики разумно предположить, что пространственное изменение концептрации запаздывающих пейтронов про-норционально пространствеппому изменению нейтронного потока и что это соответствие остается в силе, даже когда меняется величина потока. Таким образом, предположим, что [c.418]

Из этого мо кно видеть, что для заданпо1 о со, поло/кительного или отрицательного, имеется jV-f 1 решение уравнения (9.91). Здесь 7V — число групп запаздывающих пейтронов. Если пронумеровать корни в порядке, показанном на рис. 9.6, то могкно найти, что а, ]И). 1о 1 ительио, когда (о положи- [c.419]

Сложность изменения описываемого уравнением (9.93) потока во времени, которая вытекает из наличия большого числа групп запаздывающих нейтронов, затрудняет выяснение физической картины нестационарного режима реактора. Однако если ввести упрощенную модель с одной группой запаздывающих нейтронов, то можно выяснить основные свойства системы. К этой модели можно непосредственно нрименить предшествующие результаты, положив N = . Свойства этой единственной группы определяются константой распада Я, а доля всех запаздывающих нейтронов — величиной р. Эти величины можно выбрать так, чтобы результаты вычисления как можно ближе были бы к точным величинам. Для этого удобно положить р равной в случае 11 [c.421]

Для больших реактивностей установившийся период реактора очень близок к периоду, вычисленному без учета запаздывающих нейтронов. Как можно видеть из выражения (9.84), в ирнближении одногрупповой модели критической точкой для реактивности] является значение со = р. Это уравнение имеет вид [c.422]

Интересно отметить, что линеаризованное уравнение для этой задачи имеет форму известного уравнения для колеблющейся системы с торможением обусловленным вязкими силами [14]. Непосредственное сравнение с динамическими задачами механики показывает, что температурный коэффициент у играет роль константы упругости , т. е. характеризует жесткость системы. Таким образом, большая величина температурного коэффициента означает, что система быстро реагирует на возмущенней высокочастотные осцилляции, следующие за этим возмущением. Отметим, что в этом выражении появляется также мощностной параметр р. Так как теплоемкость стоит в знаменателе этой величины, то, следовательно, системы с большой теплоемкостью представляют собой мягкие системы, т. е. системы, медленно реагирующие на возмущение и испытывающие колебания низкой частоты. Наконец, выражение вязкого трения w) содержит параметр . Такпм образом, присутствие в системе запаздывающих нейтронов приводит к затухающим осцилляциям при возмущении. Это влияние запаздываюи ,их нейтронов на переходный режим уже отмечалось нами ранее. [c.431]

Другой интересной чертой этой системы является роль запаздывающих нейтронов. Ранее уже отмечалось, что запаздывающие нейтроны вызывают затухание колебаний в системе. Точнее, в данной модели с бесконечным временем запаздывания поведение реактора подобно подкритич скому ансам- [c.433]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология