Закон охлаждения тела

Что касается формулировки, то в простейших случаях требуется просто записать физический закон в математической форме. Например, закон Ньютона об охлаждении тела в воздушной среде, согласно которому скорость охлаждения прямо пропорциональна избытку температуры тела над окружающей средой, может быть прямо записан в виде [c.384]

Закон массоотдачи (закон Щукарева). Основной закон массо-отдачи, или конвективной диффузии, был впервые сформулирован Щукаревым при изучении кинетики растворения твердых тел. Нелишне заметить, что этот закон является, в определенной мере, аналогом закона охлаждения твердого тела, сформулированного Ньютоном (как законы Фика являются аналогами законов теплопроводности, сформулированных Фурье). [c.245]

Задача 1. Об охлаждении тела.) Скорость охлаждения тела в воздухе пропорциональна разности между температурой тела и температурой воздуха. Температура воздуха равна 20° С. Известно, что в течение 20 мин тело охлаждается от 100 до 60° С. Определить закон изменения температуры 0 тела в зависимости от времени 1. [c.202]

В соответствии с законом Ньютона скорость охлаждения тела пропорциональна разности его температуры и температуры окружающей среды. Поэтому температура нагретого тела понижается равномерно с непрерывно убывающей скоростью. [c.27]

Решив это уравнение относительно I, найдем закон охлаждения тела [c.83]

Закон теплоотдачи. Вследствие сложности точного расчета теплоотдачи ее определяют по упрощенному закону. В качестве основного закона теплоотдачи принимают закон охлаждения Ньютона, по которому количество тепла с1С , отданное элементом поверхности тела с1Р с температурой в окружающую среду с температурой 1- з а время й-., прямо пропорционально разности температур ж) и величинам <1Р и с1х [c.300]

Требуется найти закон охлаждения этого тела. [c.72]

Закон Стефана- Больцмана для охлаждения тел [c.507]

Кривые распределения температуры внутри тела приведены на рис. 9-4, из которого видно, что до начала кристаллизации распределение температуры следует параболическому закону (охлаждение суконного диска происходило с двух противоположных сторон). [c.341]

Критерий В1 Т является основной величиной, определяющей характер теплообмена тела в стадии регулярного режима, и назван в честь выдающегося теплофизика Г. М. Кондратьева, впервые изучившего законы охлаждения тела в этой стадии. В отличие от критерия Коссовича Ко критерий В1 , 5 обозначаем через Кп. [c.267]

Чаще всего условия однозначности определяются экспериментально. Начальные условия задаются распределением температуры в теле в исходный момент времени. Граничные условия могут быть заданы тремя путями температурой поверхности тела, как функцией времени (условия первого рода), тепловым потоком (условия второго рода) и температурой среды при известном законе теплообмена между поверхностью тела и окружающей средой (условия третьего рода). Из физических констант тела наиболее важными при изучении процессов нагрева и охлаждения тел являются коэффициент теплопроводности, объемная теплоемкость с у, равная произведению с , коэффициент температуропроводности а. [c.11]

Невозможность подобного устройства Р. Клаузиус (1850) считал самоочевидным и только позднее (1864) понял, что фактически речь идет о ранее неизвестном законе физики, справедливом не только для данного простейшего примера, но и для любых, сколь угодно сложных макроскопических устройств. Клаузиус сформулировал второй закон в виде утверждения невозможен некомпенсированный переход теплоты от тел с низкой температурой к более нагретым. Сейчас используют более однозначные формулировки. Их предложено несколько. Наиболее простая из них принадлежит В. Томсону невозможно построить периодически действуюш,ую тепловую машину, работа которой основана на охлаждении тела с наиболее низкой температурой . В. Оствальд сократил ее до следующей Увечный двигатель второго рода невозможен . При этом имеется в виду любое устройство, позволяющее в циклическом процессе использо- [c.45]

Учет теплообмена калориметрической системы с оболочкой за время главного периода опыта (вычисление поправки на теплообмен) производится на основе закона охлаждения Ньютона количество теплоты, теряемой телом, пропорционально поверхности тела, времени и разности температур тела и окружающей его среды. [c.231]

В основе теплового закона лежат следуюш,ие соображения. При статистической трактовке энтропии (как меры неупорядоченности системы) упоминалось, что с понижением температуры уменьшается степень беспорядка. При охлаждении тела постепенно замирают все виды теплового движения частиц поступательного, вращательного, колебательного. Этот процесс сопровождается фазовыми переходами чем ниже температура, тем сильнее проявляется тенденция к состоянию с наинизшей энергией. Препятствием для полной упорядоченности системы является тепловое движение частиц, которое может быть полностью устранено лишь при абсолютном нуле Логично предположить, что это состояние соответствует наинизшему возможному значению энтропии системы. Как будет вести себя такая система, если изменять ее состояние при абсолютном нуле, например, осуществлять сжатие или какой-либо иной процесс Основываясь на опытных данных, [c.11]

Аналогичный же закон (показательный с основанием е) встречается при изучении целого ряда процессов, как-то охлаждение тел, размножение бактерий и т. п. Отсюда ясно, какую важную роль играет число е в математическом анализе и его приложениях. [c.44]

Тело, температура которого выше температуры окружающей среды, может отдавать ей свою теплоту, пока температуры их не сравняются. Такое охлаждение называют естественным. Дальнейшее охлаждение тела, т. е. получение температуры ниже температуры окружающей среды, согласно второму закону термодинамики требует затраты работы, т. е. применения искусственного (машинного) охлаждения. [c.16]

Осн. исследования посвящены общей и неорг. химии. Впервые получил хлорид азота (1811) и фосфор-новатистую к-ту (1816). Независимо от Г. Дэви и почти одновременно с ним предложил (1815) водородную теорию к-т. Исследовал состав, строение и св-ва щавелевой к-ты и ее солей. Изучал р-цию тер-мич. разложения оксалатов. Совм. с проф. физики Политехи, школы в Париже А. Т. Пти установил (1819) закон теплоемкости тв. тел, согласно которому произведение удельных теплоемкостей простых тв. тел на ат. м. образующих элем.— величина приблизительно постоянная (закон Дюлонга — Пти), Они же вывели (1818) общую ф-лу для скорости охлаждения тел. Определил (1824—1830) давление насыщенного водяного пара при разных т-рах. Сконструировал (1830) водяной колориметр. Изучал термическое разлолсение оксалатов. [c.158]

Мысленно можно представить ряд процессов, протекание которых не противоречило бы первому закону термодинамики, но которые в действительности совершаться не могут. Так, корабль нельзя привести в движение за счет запасов тепла воды океана, хотя эти запасы огромны. Лежащий на земле камень не может сам собой охладиться и подскочить в воздух за счет запаса своей внутренней энергии. В обоих случаях соблюдались бы энергетические балансы — тепло, полученное от охлаждения тела, полностью превращалось бы в работу и первый закон термодинамики не нарушался. Несмотря на это, как мы знаем, такие процессы не происходят. Между тем обратные процессы превращения работы в тепло, например при трении, протекают самопроизвольно и без ограничений. [c.41]

Если второе тело — воздух, то закон охлаждения Ньютона (1701 г.) устанавливал зависимость между количеством перешедшей теплоты и разностью температур при небольшой разности температур количество перешедшей теплоты прямо пропорционально этой разности при постоянстве, конечно, прочих условий, влияющих на переход теплоты [24]. [c.49]

Иными словами, в регулярном режиме логарифм разности температур 1п 0 изменяется с течением времени х по линейному закону, причем скорость изменения 1п д, равная т и называемая темпом регулярного режима нагревания (охлаждения) тела, одинакова для всех точек тела. [c.213]

На рис. 3.6 представлена графическая интерпретация процесса в координатах = б (т) и 1п б =Дг). Как следует из уравнения (3.28), в стадии регулярного ре кима зависимость 1п 0 =/ (т) подчиняется линейному закону и для всех точек прямые параллельны друг другу (рис. 3.6, а). Параметр т играет важную роль в теории регулярного режима и носит название темпа нагревания (охлаждения) тела. На всей стадии регулярного режима темп остается неизменным, не зависящим от времени и выбора точек внутри тела. На основании (3.28) можно предложить экспериментальный метод определения т применяя уравнение (3.28) к двум произвольным моментам времени х и х" и вычитая одно уравнение из другого, получим (рис. 3.6, б) [c.167]

Квазитвердое вращение выявлено в средней зоне между границей свободного вихря и радиусом диафрагмы. С учетом данных других исследований примем, что оно простирается от соплового до первого сечения. Каким образом в таком случае осуществляется энергообмен в сопловом сечении, поскольку уже отмечалось, что при вращении по закону твердого тела центробежные силы могут подавлять турбулентные пульсации параметров потока Роль переносчика тепловой энергии в этой зоне должны выполнять, по нащему мнению, циркуляционные течения, возникновение которых следует ожидать, во-первых, непосредственно за сопловым сечением, во-вторых, по краям ленточной струи, истекающей из винтовых прямоугольных каналов, и за зоной формирования охлажденного потока. [c.45]

Основные научные исследования посвящены общей и неорганической химии. Впервые получил хлористый азот (1811) и фосфорнова-тистую кислоту (1816). Независимо от Г. Дэви и почти одновременно с ним предложил (1815) водородную теорию кислот. Совместно с профессором физики Политехнической школы в Париже А. Т. Пти установил (1819) закон теплоемкости твердых тел, согласно которому при постоянном объеме атомная теплоемкость всех простых твердых тел не зависит от температуры и составляет 6 кал/(моль-град), то есть произведение удельных теплоемкостей простых твердых тел на атомные массы образующих элементов — величина приблизительно постоянная (закон Дюлонга — Пти). Они же вывели (1818) общую формулу для скорости охлаждения тел. Определил (1824—1830) давление [c.181]

Кривая а на рис. 105 характерна для совершающегося без превращений охлаждения сплава, состоящего только из одного вещества — так называемой однокомпонентной системы. В соответствии с законом охлаждения Ньютона скорость охлаждения какого-нибудь тела пропорциональна разности его температуры с окружающим пространством, так что температура нагретого тела понижается равномерно, но с непрерывно убывающей скоростью. Однако на кривой а рис. 105 заметно, что для определенного интервала времени Н — происходит прекращение охлаждения в этом случае на кривой обнаруживается так называемая остановка (т. е. весь участок кривой соответствует одной и той же температуре %). Прекращение охлаждения на этом участке кривой обусловливается выделяющейся теплотой кристаллизации при переходе в твердое состояние. Кривая нагревания, если в первом случае удалось избегнуть переохлаждения, а во втором — перегрева, обнаружила бы такую же Остановку, лежащую при той же температуре и обусловленную поглощаемой при плавлении теплотой (теплота плавления). [c.610]

Закон охлаждения Ньютона. Вследствие сложности точного рас- чета теплоотдачи желательно принять для расчетов возможно более простой закон. В настоящее время в качестве основы тепловых расчетОз принимают закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество Тепла йО, отданное элементом поверхности тела йР с температурой /,,т. в окружающую среду стемпературой за время т, прямо пронор)цио [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология