Фазово-когерентные сигнал

При достаточно большом времени должно достигаться стационарное состояние для всех видов резонанса. Природа стационарного состояния и скорость его достижения определяются уравнениями Блоха. В своем рассмотрении Блох принял, что для отдельных процессов соблюдается пропорциональная зависимость между компонентой намагниченности и скоростью спонтанной ее потери, т. е. спонтанное исчезновение намагниченности первого порядка. Константы пропорциональности обратно пропорциональны двум так называемым временам релаксации Т1 — времени продольной , или спин-решеточной , релаксации, которая связана с изменениями намагничивания в 2-направлении вдоль постоянного поля Но, и Гг — времени поперечной , или спин-спиновой , релаксации, связанной с потерей фазовой когерентности прецессии в направлениях х и у в радиочастотном поле. В случае идеального резонанса ширина линии равна просто 1 /Гг (при соответствующем определении ширины линии). просто связаны с насыщением сигнала в очень сильных радиочастотных полях [c.411]

Захват частоты несущей, фазовая когерентность и синхронизация символов в системе связи по существу эквивалентны определению скорости и дальности в радиолокационной системе. В радиолокаторе допплеровский сдвиг частоты эхо-сигнала по отношению к зондирующему сигналу пропорционален радиальной скорости отражающего сигналы объекта, а запаздывание пропорционально его дальности. Несущая радиолокационного сигнала модулируется для того, чтобы облегчить определение дальности. Хотя когерентные радиолокационные системы и не будут рассматриваться здесь, следует помнить, что многие методы захвата частоты, применяемые с связных системах, распространяются непосредственно на аналогичные радиолокационные задачи. [c.333]

Этот фазовый сдвиг приобретает когерентность с р = - 1, которая и наблюдается в период- регистрации. Следовательно, соответствующий вклад в сигнал во временной области будет являться функцией пути переноса Ар и вектора фазы [c.361]

Еще более эффективен в этом отношении синхронный (фазовый, или когерентный) детектор. Он подавляет все шумовые компоненты, которые отличаются от сигнала как по частоте, так и по фазе. Фильтр, включенный между синхронным детектором и самописцем, подавляет шумовые компоненты, частоты которых превышают обратную постоянную времени фильтра. Схемы накопления (см. 9) устраняют частоты, которые отличаются от обратной эффективной постоянной времени как в ту, так и в другую сторону. [c.514]

Удовлетворительное решение этой проблемы заключается в подавлении реверберации в максимально возможной степени. В действительности это не так трудно, как может показаться на первый взгляд, поскольку наибольший вред приносят отражения от поверхностей, находящихся позади приемников выходных сигналов (по направлению потока энергии, излучаемого источником). Поэтому путем установки поглотителей позади приемников выходных сигналов можно свести реверберацию к приемлемому уровню. Простой лабораторный акустический эксперимент (рис. 7.11) подтверждает это. Акустический источник входного сигнала и два выходных микрофона помещены в замкнутую оболочку, в которой образуется поле реверберации. Слой поглощающего материала толщиной 0,07 м, помещенный за микрофонами, подавляет реверберацию в такой степени, что наблюдаемые функции когерентности и фазовый угол между двумя микрофонами в, среднем очень похожи на результаты, ожидаемые в идеальном случае (рис. 7.12). [c.182]

Мы используем К х), чтобы более точно характеризовать Тс, а /(со) — чтобы найти интенсивности, или вероятности, молекулярных движений с резонансной частотой соо-Функция /С(т) во многих отношениях похожа на СИС, наблюдаемый в импульсном ЯМ-Р-эксперименте. Индуцированный сигнал спадает более или менее экспоненциально с постоянной времени Т мы обсуждали это в гл. 2. Постоянную времени, характеризующую спад свободной индукции (Та или Га), иногда называют временем, фазовой памяти, так как она связана с временем, за которое М у теряет (разовую когерентность и спадает до нуля быстро затухающий сигнал наблюдается в образце, имеющем малое время фазовой памяти. [c.82]

В гл. 7 определяется оптимальный приемник или детектор для двоичной системы связи и рассмотрено его качество при различной степени когерентности фазы несущей, если частота несущей известна. Сперва будут рассмотрены два крайних случая, когда фаза несущей либо известна точно, либо же ее оценки не существует. Их обычно называют соответственно когерентным и некогерентным приемом. Затем будет рассмотрена ситуация, когда имеется оценка фазы в виде сигнала на выходе системы фазовой автоподстройки, следящей за немодулированной вспомогательной несущей. Этот метод приема назовем частично когерентным. Другой метод состоит в получении оценки фазы по сигналу, соответствующему предшествующему символу, и в использовании этой оценки при приеме символа, передаваемого в данный момент. Эта система, называемая разностно когерентным приемом, успешно применялась в коммерческих линиях буквопечатающей связи. Для всех этих случаев будут определены оптимальные приемники или детекторы и рассмотрено их качество. [c.228]

При рассмотрении всех систем связи в гл. 5—9 неявно предполагалось, что первоначальная оценка значения несущей частоты была сделана с ошибкой, меньшей полосы отслеживания приемника. Только при соблюдении этого условия фазовая автоподстройка частоты обеспечивает захват несущей сигнала за приемлемый интервал времени (см. гл. 3) и, таким образом, вырабатывает опорный сигнал, необходимый для осуществления когерентной демодуляции и в системах с амплитудной модуляцией, и в дискретных системах связи. В системах с угловой модуляцией не требуется опорного сигнала, но генератор с регулируемой частотой, входящий в демодулятор, должен быть первоначально настроен на частоту, близкую к частоте несущей, чтобы демодулятор мог выполнять свои функции. В трех первых параграфах этой главы будут рассмотрены задачи, связанные с оценкой частоты несущей при наличии шума и с осуществлением такого устройства для получения оценки при наименьшем объеме аппаратуры и за допустимый промежуток времени. [c.332]

После начального селективного 90°-то импульса намагниченность воды быстро распадается благодаря ее короткому времении Tj, которое можно искусственно уменьшить за счет химического обмена сигнала HjO с протонами специально вводимого вещества, например, хлорида аммония [9]. Если значение т (см. рис. 13) длиннее Tj, то намагниченность растворителя быстро теряет фазовую когерентность и не может бьггь перефокусирована селективным 180°-м импульсом. Однако если значение т значительно больше то намагниченность за это время достаточно восстанавливается вдоль оси 2 благодаря спин-решеточной релаксации. В этом случае селективный 180 -й импульс инвертирует восстанавливающуюся намагниченность, а за время второго интервала т намагниченность вдоль оси 2 восстанавливается вновь. Значение т выбирается с таким расчетом, чтобы 2-намагниченность воды к концу второго интервала X проходила через нуль. Степень подавления сигнала растворителя можно увеличить путем повторения простой послеяовательносги (т-180°-т) несколько раз, а затем отбирать намагниченность растворенных спинов, применяя составные импульсы [10]. [c.40]

Вторая часть (гл. 5—6) посвящена статистическому синтезу фазово-когерентных приемников аналоговых систем связи. Основному материалу предшествует обзор теории оптимальных оценок (максимальной апостериорной плотности вероятности) параметров сигналов, маскируемых аддитивным нормальным шумом (с некоторыми дополнениями, вынесенными в приложения). Подробно рассмотрен случай фазовой модуляции сигнала стационарным нормальным случайным процессом. Дается оригинальное изложение результатов, стыкующихся с винеровской теорией оптимальной линейной фильтрации по критерию минимума среднеквадратической ошибки. Значительный интерес представляет шестая глава, в которой приведен сравнительный анализ оптимальных (когерентных) и неоптималь-ных (некогерентных) демодуляторов, когда принимаемый сигнал представляет аддитивную смесь белого нормального шума и несущей, модулированной либо по амплитуде (с двумя боковыми и с одной боковой), либо по фазе, либо по частоте нормальным стационарным случайным процессом. Сравнение проводится по энергетическому критерию — отношению сигнал/шум. Иллюстрируются преимущества систем с ФМ и ЧМ по сравнению с системами, использующими амплитудную модуляцию. [c.6]

Квадратурное детектирование по Vj требует, как обычно, сдвига на 90° фазы регистрируемого сигнала. Для сигналов, возникающих за счет двухквантовой когерентности, это требует сдвига на 45 фазы возбуждающих импульсов. На современных спектрометрах это можно сделать непосредственно. Одиако в то время, когда метод INADEQUATE только разрабатывался, спектрометры не были приспособлены для таких фазовых сдвигов, поэтому были разработаны два косвенных способа. Первый состоит в использовании так называемого составного z-импульса [17], т.е. последовательности [c.338]

Выбор когерентностей посредством импульсного полевого градиента был подробно рассмотрен ранее [60-62]. Как можно видеть на рис. 22, градиент поля по оси 2 вызывает г-зависимость резонансных частот и тем самым фазовую зависимость намагниченности. Если градиент импульсный, т.е. ограничен по интенсивности и длительносги, то после того, как он будет отключен, идентичные спины будут осциллировать со своими начальными частотами, но с фазами, заданными с помощью градиента. Если принимать сигнал на этой стадии, то он будет зарегистрирован, в лучшем случае, в виде уширенной абсорбции. После приложения второго импульсного полевого градиента противоположного знака наблюдается обычный спектр ЯМР. Этот простой эксперимент показывает огромное значение методики, основанной на том, что расфазирование, вызываемое первым градиентом, можно восстановить путем применения второго градиента, который идентичен во всех отношениях, кроме знака. [c.67]

Временная зависимость интенсивности флуоресценции свободного атома Ка носит ступенчатый характер (рис. 6.8,а). Каждая ступенька соответствует однократному прохождению через квазипересечение. Участок постоянного значения сигнала флуоресценции отвечает тому, что расстояния между ядрами в переходном состоянии существенно отличаются от значения 0,7 нм. Нарастающий участок образования атомов Ка соответствует нахождению переходного состояния вблизи области квазипересечения. Отметим, что кинетика образования атомов Ка не является экспоненциальной, что объясняется когерентностью (фазовые характеристики стационарных состояний, входящих в волновой пакет, скоррелированы) движения. Поэтому такую кинетику называют когерентной. Если усреднить кинетику по всем фазам волновых пакетов, то получим экспоненциальную кинетику. [c.173]

Чтобы проиллюстрировать применение спектральных методов к задачам бездисперсного распространения сигнала по нескольким трактам, обратимся еще раз к эксперименту, схема которого изображена на рис. 6.2 ширина спектра источника равна 3500 Гц. На рис. 6.5 приведены функции когерентности и фазовый угол, вычисленные между входным и выходным микрофонами при отсутствии отражающих поверхностей (а) и наличии только боковой отражающей поверхности (б). Если процесс распространяется только по прямому тракту (рис. 6.5, а), то фазовая характеристика представляет собой пилообразную функцию, отдельные звенья которой хорошо описываются уравнением =0,004 nf в соответствии с формулой (6.9) при времени распространения Ti=2,0 мс. Функция когерентности почти точно равна единице на всех частотах, как и должно быть по формуле (6.14), за исключением частот ниже 200 Гц, на ко- торых акустический источник слаб и подавляется фоновыми шумами. [c.137]

Система второго порядка работала бы даже лучше, так как она захватывалась бы быстрее и в установившемся состоянии сводила бы ошибку по фазе до нуля. Однако ее основным преимуществом является способность следить за частотой сигналов, если она изменяется со временем. В этом и состоит истинное назначение системы фазовой автоподстройки. Для определения частоты сигнала метод разомкнутой петли с применением набора фильтров, хотя и более сложен, гораздо эффективнее но для слежения за предвйрительно измеренным изменяющимся во времени сигналом, по-видимому, не существует ничего, кроме когерентной системы с обратной связью. Таким образом, система фазовой автоподстройки необходима для слежения за движущимся объектом, так как принимаемый сигнал радио- [c.99]

Многие способы создания изображений, разработанные в оптической микроскопии (а именно создание стереоизображений, темнопольный, фазовый и дифференциальный фазовый контраст), имеют точные аналогии в акустической микроскопии [86]. При возбуждении РЧ-сигналом пьезоэлектрические преобразователи генерируют когерентные волны, которые в режиме приема снова превращаются в когерентный РЧ-сигнал. Следовательно, в каждой исследуемой точке развертки можно измерить как фазу, так и амплитуду. Для получения стереоизображения берут два изображения при различных углах плоскости сканирования при формировании темного поля излучатель заменяют плосковолновым преобразователем, а перед приемной линзой помещают апертурную диафрагму нулевого порядка. Принципы фотоакустической спектроскопии используют также в акустических микроскопах. При этом в каждой исследуемой точке возможны количественные измерения. [c.452]

В настоящее время в лабораторных исследованиях начинает широко использоваться метод доплеровской спе сл-интерферометрии [28], который можно отнести к интегрально-оттическим методам изучения ансамбля неоднородностей. Оптика спеклов основывается на приближении когерентного рассеяния случайным фазовым экраном, в качестве которого может выступать скопление частиц. После оптического смешения сигналов рассеяния и их частотной фильтрации Фурье-фильтром, согласованной с пространственным распределением когерентных спекл-структур, по дифференциальной компоненте результирующего сигнала судят о движении рассеивающих частиц, их распределении по размерам и пространству [28]. Наилучшие результаты по точности соответствуют случаю, когда в измерительном пространстве находятся не более двух частиц, что существашо ограничивает использование. Как отмечается в той же работе, метод обладает высокой точностью в измерении корреляционных характеристик потока за счет получения взаимно-коррелящюнной функиии когерентных и некогерентных составляющих оптического сигнала. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология