Продольные колебания, распространение

Допущение Дебая состоит в том, что функция распределения g(v), соответствующая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот. Кроме того, в теории Дебая делаются некоторые другие упрощения. Описывая колебания как звуковые волны, следует принять, что в данном направлении могут распространяться продольные колебания (смещения вдоль направления распространения волны со скоростью с ) и поперечные (со скоростью Сг) с двумя взаимно перпендикулярными составляющими. В теории Дебая, в частности, предполагается, что скорость распространения колебаний не зависит от частоты колебаний. Допускается также, что скорости С и Сг не зависят от направления распространения волны, т. е. анизотропия кристалла не учитывается. [c.73]

Коэффициент Пуассона определяет отношение упругих изменений толщины к длине испытываемого образца при растяжении. Его величина для различных марок графита находится в пределах 0,23—0,27. Коэффициент Пуассона зависит от пористости графита [34, с. 218—222]. Для исследования авторы использОвали образцы мелкозернистого графита марки МПГ-6 поперечным сечением (диаметр или сторона квадрата) — 16-20 мм и длиной 100-150 мм. В результате измерения резонансным акустическим методом собственной частоты продольных колебаний образца и времени распространения продольных ультразвуковых коле- [c.68]

При распространении в полости камеры сгорания продольных колебаний существует тенденция к появлению волн с крутыми фронтами, напоминающими ударные волны. [c.127]

Рассмотренные в разделе 3.1 случаи распространения волн в средах, ограниченных в поперечном по отношению к направлению распространения волны направлении, могут в известном приближении служить основой для расчета форм и частот собственных колебаний тел, ограниченных во всех направлениях. Наиболее просто это осуществляется для длинных стержней, у которых длина много больше поперечных размеров, и тонких пластин, имеющих размеры, во много раз превышающие их толщину. При этом низшие частоты и формы собственных колебаний определяются наибольшим размером тела, в направлении которого устанавливается стоячая волна, так что на границе исчезают механические напряжения. В простейшем случае тонкого стержня длиной /, совершающего продольные колебания, скорость упругих волн равна 0 = л ЁТр. Значения собственных частот равны [c.70]

При увеличении частоты длина волны деформации уменьшается и наконец становится сравнимой с размерами образца. При модуле Юнга порядка 10 дин/см и плотности 1 г/см продольная скорость распространения волны составляет 10 см/с. При частоте 10 Гц это отвечает длине волны, равной 10 см. Таким образом, нри более высоких частотах образцы превращаются в вибрационные системы со стоячей волной при резонансе и тогда но частотной зависимости амплитуды колебания можно определить действительную и мнимую части комплексного модуля. Ясно, что частотный диапазон этих методов несколько сжат. [c.115]

Наибольшее распространение имеют резонаторы 45°-го Х-среза (рис. 20.2 ) они используются для получения продольных колебаний. [c.337]

Коэффициент Пуассона Скорость распространения продольных колебаний. 0,21—0,28 0,23—О., 27 [c.993]

В настоящее время для испытаний материалов на сопротивляемость гидроэрозии получили распространение магнитострикционные вибраторы (МСВ). По мнению многих исследователей, установки этого типа позволяют правильно оценивать сопротивление материала кавитационному разрущению. Кавитационная зона в этих установках создается продольными колебаниями никелевого стержня, возбуждаемыми на резонансной частоте в схеме магнито-стрикционного генератора. На нижнем конце стержня крепится испытуемый образец, погруженный в жидкость. При достаточной амплитуде колебаний никелевый стержень получает огромные ускорения, вследствие чего поверхность образца разрушается. [c.45]

Доминирующим (с максимальным значением амплитуд) однако является обычно какой-то один вид колебаний. Так, в широко распространенных камерах с трубчатыми пламенными трубами доминируют обычно продольные колебания. [c.512]

Самым простым примером решетки является одномерная бесконечная линейная цепь, образованная элементами равной массы, расположенными на одной прямой и на равном расстоянии а друг от друга (рис. II. 5). В такой строго одномерной цепи возможны только продольные колебания. Волновой вектор вырождается в скаляр k со знаком плюс или минус в зависимости от направления распространения волн решетки — справа налево или слева направо. Принимая во внимание только взаимодействие между двумя ближайшими соседними элементами цепи (предполагается, что они [c.75]

Так как активные элементы и элементы обратной акустической связи преобразователя соединяются с передающей системой преобразователя (трансформатором скорости) в одной плоскости, перпендикулярной направлению распространения продольных колебаний системы, то необходимые соотношения между напряжением возбуждения и напряжением обратной акустической связи сохраняются во всем диапазоне частот преобразователя. Мощность сигнала, снимаемого с датчика ДОС, оказывается достаточной для раскачки мощного генератора УЗГ-10. [c.144]

Со И Су путем совместного рещения двух уравнений, составленных на основании выражения (4) для скоростей распространения продольных колебаний в стеклотекстолите по направлениям укладки слоев ткани [c.28]

Акустический модуль Е — это мера скорости распространения акустических колебаний. Из изложенного следует, что поперечный акустический модуль много меньше, чем продольный Используя это предположение и исходя из непрерывной модели поликристаллического полимера, Мозли [64] предложил следуюш ее соотношение [c.74]

Ко второму типу относятся процессы, в которых взаимное наложение метрического и вибрационного явлений решающего значения не имеет, при этом главную роль играют любые другие явления. Например, при периодическом тепловом воздействии на поверхность можно наблюдать распространение внутри тела температурной (тепловой) волны. Аналогичный волновой процесс возникает при соответствующем воздействии на тело электрическим зарядом. Упругие деформации среды с частотой ы вызывают продольные колебания, описываемые формулами (255)—(257). Распространение поперечной волны на поверхности жидкости имеет похожий механизм. Процессы второго типа рассматриваются в соответствующих дисциплинах по принадлежности, здесь мы на них останавливаться не будем. Весьма существенно, что в перечисленных примерах обязательно фигурирует определенная среда — твердая, жидкая или газообразная. В отличие от этого процессы первого типа могут происходить и в вакууме. [c.266]

В рассмотренных модах нормальных волн колебания частиц среды совершаются в плоскости распространения волны. Они являются результатом интерференции продольной и поперечной вертикально поляризованных волн. В пластине возможно также образование воли в результате интерференции поперечных горизонтально поляризованных волн. При отражении от границ пластины волны с горизонтальной поляризацией не испытывают трансформации и система дисперсионных кривых аналогична показанной на рис. 1.6. [c.28]

Уравнение распространения продольных колебаний плоской волны в случае отсутствия потерь акустической энергии имеет вид [c.10]

В жидкостях перенос тепла теплопроводностью происходит по типу распространения продольных колебаний аналогично распространению звука. Поэтому коэффициенты теплопроводности жидкостей больше коэффициентов теплопроводности газов. Молекулярная структура кристаллических тел способствует переносу тепла. [c.8]

Затем измеряют время распространения продольных ультразвуковых импульсных колебаний в образце с частотой заполнения импульса 400—1800 кГц. В этом случае для распространяющихся упругих колебаний образец представляет собой сплошную среду, так как его размеры много больше длины волны. Скорость распространения этих колебаний определяется выражением [c.219]

Представляет интерес рассмотреть процессы, которые могут протекать в краевых зонах магнитного поля. Они могут существенно отличаться от процессов, протекающих в зоне однородного поля. Сильная неоднородность поля в краевых зонах способствует образованию волн и перемещению ионов в направлении распространения волн, т. е. возникают продольные колебания. Кроме магнитно-звуковых волн в краевых зонах возникают колебания электрического поля с той же частотой, что и колебания магнито-звуковых волн. В краевых зонах поля в определенных условиях мол<ет возрастать количество замагниченных ионов, длина свободного пробега которых без магнитного поля больше ларморовского радиуса, что приводит к возникновению флуктуации концентрации ионов. При этом резко возрастает вероятность ассоциации ионов. При их агрегации происходит нейтрализация ассоциатов, которые выносятся из зоны повышенной концентрации. Эта гипотеза нуждается в проверке. [c.104]

Здесь V — объем тела, — скорость распространения поперечных колебаний и а — скорость распространения продольных колебаний. Число собственных колебаний для континуума не ограничено, но для кристаллической решетки оно ограничено. Полное число собственных колебаний Утах для кристаллической решетки равняется утроенному числу частиц. Вследствие этого, переходя от вспомогательной модели континуума к кристаллической решетке, мы должны учитывать, что в спектре твердого тела могут встречаться не все частоты, а частоты от нуля до некоторого значения Ущах причем эта максимальная частота определяется из соотношения [c.152]

Аналогичный результат может быть получен при рассмотрении продольных колебаний упругих тел (см. гл. II, 2). На рис. 43 приведены зависимости рациональных частот колебаний от различных длин водоподъемных труб и скоростей распространения волн давления 600 и 1000 м]сек. Эти данные имеют практическое значение при расчете гидропривода водоподъемников типа ДН-50. В этих установках гидроштанга заполнена маслом и благодаря герметичности системы допущения [c.106]

Мэйсон изучал динамические свойства резин по скорости распространения и-затухания продольных колебаний с частотой 1 кгц в растянутых шнурах. Он исследовал два типа сажи со средним [c.112]

На основании выражения (4) при укладке всех слоев ткани основой в одном направлении и одинаковых номерах нитей ос-новБ, и утка (/о = /у) содержание связующего N определяется по измеренной скорости Со распространения продольных колебаний в направлении основы [c.27]

Д 3 е и и с В. В., Л и п о в с к и п В. Я. Исследование влияния гео.метри-ческих размеров образцов на скорость распространения и декремент затухания продольных колебаний в фторопластах. Механика полимеров , № 4, 1966. [c.318]

Для исследования распространения ультразвуковых волн низкой частоты и звуковых волн высокой частоты применяют метод, схематически изображённый на рис. 74. Исследуемый образец /, закреплённый неподвижно с одного конца, присоединяется другим концом к пьезоэлектрическому, магнито-стрикционному или же электромагнитному возбудителю 2 продольных колебаний [83, 84]. Вдоль исследуемого образца движется пьезоэлектрический приёмник 5, преобразующий доходящие до него упругие колебания вновь в электрические. [c.106]

Для ортотропного материала, характеризуемого девятью упругими константамп, необходимо вьшолиить девять измерений. Шесть измерений скорости распространения продольных Сц i j3 и сдвиговых с 2 Саз < 3 1 колебаний вдоль главных осей сим-метрпп материала (формула (1.187)) и три измерения скорости [c.42]

В настоящее время разноплотность и разнопрочность углеродных заготовок и деталей определяют по скорости распространения продольных ультразвуковых колебаний (УЗК) [1—5]. Перспективными представляются работы по дефектоскопии и определению различных физических свойств углеродного материала по скорости УЗК на разных стадиях технологического процесса [6—9]. [c.222]

ВолнуЛ/ называют продольной волной или волной расширения-сжатия (рис. 1.1, а), потому что направление колебаний в волне совпадает с направлением ее распространения. Для объемной деформации е справедливо то же уравнение (1.16). [c.20]

Смотреть страницы где упоминается термин Продольные колебания, распространение: [c.39] [c.219] [c.270] [c.325] [c.327] [c.120] [c.81] [c.167] [c.122] [c.66] [c.27] [c.29] [c.29] [c.360] [c.839] [c.64] [c.65] [c.43] [c.219] [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология