Интерференция продольная

В рассмотренных модах нормальных волн колебания частиц среды совершаются в плоскости распространения волны. Они являются результатом интерференции продольной и поперечной вертикально поляризованных волн. В пластине возможно также образование воли в результате интерференции поперечных горизонтально поляризованных волн. При отражении от границ пластины волны с горизонтальной поляризацией не испытывают трансформации и система дисперсионных кривых аналогична показанной на рис. 1.6. [c.28]

Так как точки отражения волн на поверхности пластины остаются неподвижными, то обнаружить дефекты можно лишь в том случае, когда они лежат в пределах зоны отражающихся от поверхности зигзагообразно волн. В противоположность этому при применении нормальных волн дефекты обнаруживаются всегда, независимо от того, где и в каком направлении они расположены по отношению к поверхности пластины. В слоистых средах, например плакирующих слоях биметаллов, могут распространяться волны релеевского типа и волны Лява [11, 18, 52, 82]. В реальных условиях эти волны образуются в слое в результате интерференции продольных или поперечных волн или тех и других вместе. Если объемные волны падают к границе между плакирующим и основным слоями биметалла под углом, превышающим угол полного внутреннего отражения, то при многократном отражении от границ слоя они, налагаясь друг на друга, интерферируют и процесс колебания передается вдоль слоя. Поэтому такие волны в слое называют интерференционными. [c.8]

Таким образом, волны в пластинах и стержнях можно рассматривать как результат интерференции продольных и поперечных волн, распространяющихся внутри ОК и отражающихся от его стенок. [c.29]

На рис. 5.7 представлены картины изохром в моделях из оптически-активного материала с различной геометрией переходной области двух стыков с различной толщиной и смещенных друг относительно друга на величину с (рис.5.2,а). В этих моделях варьировался угол перехода, а радиус кривизны при этом сохранялся постоянным (около 0,05 мм). Как видно, увеличение угла перехода существенно снижает концентрацию напряжений в угловых точках А. В симметричных моделях (рис.5.7,а) картина интерференции наблюдается лишь в области стыка. По мере удаления от стыка изохромы исчезают. В несимметричных моделях (рис.5.7,б) изохромы отмечаются вдали от стыка (в виде продольных прямых). Это свидетельствует о наличии в таких моделях изгибных напряжений. Факт снижения степени концентрации напряжений с увеличением угла перехода известен давно и широко используется в практике конструирования, однако, для сварных соединений со смещением кромок подобный способ повышения сопротивления разрушению предложен нами [23,26,30]. Пара- [c.291]

Переходя к случаю твердого слоя (пластине), следует отметить, что хотя сущность явления (образование стоячих волн по толщине пластины в результате интерференции объемных волн) здесь сохранится, но условия образования нормальных волн усложняются из-за наличия в пластине продольных и поперечных волн. При отражении эти волны частично трансформируются друг в друга, фаза волны при отражении может меняться на число, не кратное я (см. 1.3). [c.27]

Известно, что распространение нормальных волн характеризуется рядом особенностей [211. В импульсных дефектоскопах скорость распространения группы волн (импульса) является групповой скоростью, определяющей скорость переноса энергии. В продольных и поперечных волнах все составляющие распространяются с одной и той же скоростью, а скорость распространения импульса (группы волн) равна фазовой скорости. Нормальные волны обладают дисперсией, скорость распространения импульса определяется интерференцией всех составляющих спектра импульса, каждая из которых распространяется со своей фазовой скоростью, определяемой ее частотой. [c.7]

Так как контроль проводят импульсными дефектоскопами, то граничную толщину слоя определяют в зависимости от продолжительности X импульса. Обычно ультразвуковой импульс содержит не более 4—5 периодов Т. Следовательно, т = (4-т-5) Г. Сдвиг времени t между фронтом прямой и отраженной от нижней и верхней границ слоя волны зависит от толщины к слоя и скорости с продольной волны, г. е. t = 2Ыс. Тогда при t (4-т-5) Т или в зависимости от длины волны при /г/Я- 52 (2 ч-2,5) интерференции не будет. Слой, удовлетворяющий такому условию, будем называть толстым. [c.15]

Продольная интерференция в экспериментах с повторяющимися импульсами [c.159]

Устранение фазовых и амплитудных искажений имеет большое практическое значение в фурье-спектроскопии, в особенности если требуются количественные данные по интенсивности. При оптимизации чувствительности нельзя избежать большой частоты повторения импульсов и, как следствие, поперечной и продольной интерференции. К счастью, был предложен ряд методов, позволяющих устранить нежелательные аномалии. [c.166]

При контроле стержней и пластин прямым преобразователем со стороны торца (рис. 2.46, в) продольная волна распространяется вдоль двух свободных поверхностей, поэтому возникают ложные сигналы и связанная с ними интерференция. Кроме того, образуются ложные сигналы, вызываемые рассеянием УЗ на неровностях поверхности. [c.200]

Перпендикулярное прохождение рассмотрено в разделе 2.2. По поводу наклонного прохождения нужно еще упомянуть, что пока жидкостный слой имеет малую толщину по сравнению с длиной волны, продольная волна хорошо проходит без преобразования моды в диапазоне углов падения от нуля до первого критического (для стали около 15°). При большей толщине слоя прохождению мешают интерференция и смещение пучка. Аналогичным образом параллельно поляризованная поперечная волна (волна ЗУ) проходит при наклонном падении в диапазоне углов выше второго критического (примерно от 30 до 90°, практически около 35—80°). При этом В слое бежит продольная волна. [c.49]

Измерения светорассеяния на продольных модах около точки перехода золь - гель не дали бы интересной информации по следующей причине. В реакционной смеси, когда мономеры начинают образовывать большие связанные кластеры, флуктуации концентрации вблизи точки перехода невелики. Одиночный кластер дал бы большую интенсивность рассеяния, однако совокупность перекрывающихся кластеров дает гораздо меньшую интенсивность из-за деструктивной интерференции между соседними кластерами. [c.244]

Вдоль поверхности твердого тела распространяются рэлеевские поверхностные) и головные продольные, подповерхностные, ползущие) волны. Амплитуда рэлеев-ской поверхностной волны имеет максимум на поверхности и уменьшается в 10 раз на глубине около - длины поверхностной волны. Это видно на кривой ослабления сквозного сигнала (рис. 2). Осцилляции отраженного сигнала объясняются интерференцией импульсов, отраженных от грани и кончика риски. Рэлеевская волна распространяется на большие расстояния, следуя изгибам поверхности. На выпуклой поверхности скорость ее увеличивается, а на вогнутой уменьшается, но одновременно растет затухание. [c.200]

Акустические характеристики. Скорость распространения продольных звуковых волн (ЗВ) определяется по ф-ле с= A/p, где р — плотность, К— коэфф., учитывающий упругие свойства среды. В полимерных материалах, свойства к-рых отличаются от свойств идеально упругой среды, характер распространения ЗВ зависит не только от параметров К ж р, но и от вязкости, вязкоупругости, пластичности, а также от степени структурной неоднородности полимеров и их композиций. Все это обусловливает процессы дисперсии, интерференции и рассеяния ЗВ, их преломление и отражение на границах, где физико-механич. свойства среды изменяются вследствие ее структурной неоднородности. В связи с этим для полимеров характерна зависимость с от длины ЗВ X (геометрич. и физико-механич. дисперсия). [c.26]

Картина интерференции, которую можно наблюдать в поперечном сечении волокна, математически описывается средним значением продольной компоненты вектора Пойнтинга. Ниже представлено это выражение для любой четной волны [c.217]

Если первый граничный случай рассмотреть применительно к плоским кристаллитам, то окажется, что плоскости кристаллитов также приближаются к направлению вытягивания и даже быстрее, чем их продольные оси. Это так называемый эффект плоских кристаллитов. Его легко обнаружить на рентгенограмме. Интерференция Лд, соответствующая узкой стороне кристаллита и являющаяся поэтому мерой продольной ориентации, при деформации становится длиннее, чем плоскость кристаллита А д. Такой эффект особенно четко проявляется при вытягивании сухой нити. Первый граничный случай аффинной деформации должен проявляться именно при значительной пространственной стесненности, когда для кристаллитов уменьшается возможность остаться незатронутым во время деформации. Это соответствует сухому состоянию волокна или небольшой степени его набухания. [c.299]

При контроле стержней и пластин прямым преобразователем со сторонь торца (рис. 2.22, в) продольная волна распространяется вдоль двух свободных поверхностей, поэтому возникают ложные сигналы и связанная с ними интерференция. Кроме того, возникают ложные сигналы, связанные с рассеянием ультразвука на неровностях поверхности. Появлению этих сигналов способствует трансформация продольной волны, излучаемой прямым преобразователем, в поперечную. Поперечная волна распространяется под большим углом скольжения к поверхности, повторно отражается и дает значительный ложный сигнал в сторону преобразователя. Ложные сигналы особенно интенсивны, если на поверхности ОК имеются выточки или уменьшение поперечного сечения ОК (рис. 2.22, г). [c.130]

Рис. 4.2.5. Зависимость нормированного модуля амплитуды сигнала поглощения Чшад/Л/оТз в повторяющихся фурье-Экспериментах с пренебрежимо слабой поперечной интерференцией от утла поворота импульса для разных соотношений между периодом повторения импульсов Т и временем продольной релаксации Т. Штриховая линия проходит через максимальные амплитуды и соответствует оптимальному углу поворота импульса.

Наличие неоднородностей в материале ОК или соединениях между его слоями меняет параметры принятых импульсов, что и служит признаком дефекта. Ввиду многократных отражений в ОК, трансформации продольных волн в поперечные и обратно и интерференции УЗ-импульсов принятые сигналы имеют нерегулярную форму, подобную сигналам в акустикоэмиссионном методе НК. [c.288]

Продольные или поперечные волны направляют под большим углом к поверхности ОК (рис. 7.63, в). Увеличение скорости УЗ с понижением твердости НВ и глубины под поверхностью вызывает рефракцию (искривление) лучей и возвращение их на поверхность ввода. Интерференция искривленньгх лучей приводит к возникновению максимумов, отмечаемых приемным преобразователем (рис. 7.63, а). Положение максимумов позволяет рассчитать глубину закаленного слоя и гра- [c.802]

Энергия возмущений, которая почти исключительно используется во временной постановке как мера возмущений, вообще говоря, недостаточна в пространственном случае [Henningson, S hmid, 1994]. При абсолютной неустойчивости возмущение неограниченно растет по времени во всех точках пространства, захваченных неустойчивостью, тогда как пространственные волны могут распространяться в разные стороны. Это приводит к тому, что в одном направлении возмущение может нарастать, а в другом затухать и, более того, из-за интерференции спектральных компонент энергия в некоторых точках потока может обращаться в нуль, хотя в непосредственной близости к этой точке возмущения будут ненулевыми. В противоположность этому равенство кинетической энергии возмущений нулю при решении задачи во времени означает, что она будет нулевой и во все последующие моменты времени. Данную проблему можно в ряде случаев обойти, рассматривая только конвективные неустойчивости без отражений волн от границ, и в физических экспериментах обычно используются критерии устойчивости, базирующиеся все-таки на энергии возмущения, например максимуме продольной компоненты скорости. [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология