Распространение ультразвуковой волны

Дисперсия. Скорость распространения ультразвуковой волны обычно не зависит от частоты ультразвуковых колебаний. Однако в некоторых случаях скорость ультразвука в небольшом частотном диапазоне имеет слабовыраженный частотный максимум или минимум. Это явление называется дисперсией скорости ультразвука. Дисперсия была обнаружена как в жидкостях, так и в твердых телах, причем в первых на частотах порядка мегагерц, а во вторых на повышенных частотах. [c.14]

Образцы после замера в них скорости распространения ультразвуковых волн были подвергнуты механическим испытаниям на растяжение по ГОСТ 1497-84. [c.48]

Чаще всего применяют эхо-, реже — теневой метод контроля. Особенно высокая чувствительность достигается при контроле эхометодом преобразователем типа дуэт. Для определения местоположения объекта, отражающего поверхностные волны, пальцем, смоченным в масле, нажимают на поверхность изделия по ходу распространения ультразвуковой волны. При этом на экране дефектоскопа появляется небольшой импульс, отраженный от пальца, а сигналы от отражателей, находящихся позади пальца, резко уменьшаются по амплитуде. Передвигая палец по поверхности изделия и наблюдая за амплитудами сигналов, легко найти местоположение отражателей и определить соответствие сигнала отражателю. [c.187]

В Си после РКУ-прессования были также исследованы закономерности эволюции структуры при отжиге [81, 228, 232]. Для этого параллельно использовали методы измерения скорости распространения ультразвуковых волн и внутреннего трения. Полученные результаты укладываются в схему, описанную выше. Отжиг привел к формированию зерен, не содержащих контуров экстинкции и разделенных границами зерен, которые, как представляется, стали равновесными. Температура рекристаллизации, равная 448 К, как и ожидалось, оказалась выше в менее чистой Си (99,98 %) по сравнению с более чистой Си (99,997 %), где она равнялась 398 К. Эти изменения в структуре получили отражение в изменении измеренных свойств. При этом скорости распространения ультразвуковых волн, а следовательно, и упругие модули резко возросли. Рекристаллизованные зерна при более высоких температурах продолжали далее расти в размерах. При этом, однако, каких-либо значительных изменений в скорости распространения ультразвуковых волн не произошло. [c.130]

Распространение ультразвуковой волны в твердой среде можно представить в виде упругой деформации отдельных участков среды. Вследствие внутреннего трения и теплопроводности эта деформация сопровождается потерей колебательной энергии, которая переходит в теплоту. Потери энергии в большей мере проявляются для продольных волн по сравнению с поперечными, так как распространение последних не связано с адиабатическими изменениями объема, при которых проявляются потери, обусловленные наличием теплопроводности. [c.74]

По мнению авторов [106], зависимость скорости распространения ультразвуковых волн в растворах от концентрации растворенного вещества и температуры суммарно отражает изменения во внутри- и в межмолекулярных взаимодействиях, происходящих под влиянием этих параметров. [c.146]

Распространение ультразвуковых волн в твердых телах, идкостях и газах. [c.829]

Затухание ультразвука. При распространении ультразвуковых волн в среде они ослабляются — происходит затухание ультразвуковых колебаний. Причиной затухания является как поглощение энергии ультразвуковых колебаний в однородной среде из-за сопротивления трения (вязкости), теплопроводности и других эффек- [c.15]

Скорости распространения ультразвуковых волн в твердых средах зависят от упругих постоянных среды. Большинство промышленных твердых сред (металлы, сплавы, пластмассы и др.) являются изотропными, упругие свойства которых определяются модулем упругости Е (модуль Юнга) и коэффициентом поперечного сжатия а (коэффициент Пуассона). Наряду с этими двумя постоянными в исследованиях часто используется модуль сдвига который связан с постоянными Е и а следующим соотношением [c.26]

Значительный теоретический и практический интерес представляют исследования скорости распространения ультразвуковых волн в веществах при их переходе в металлическое состояние под воздействием очень больших давлений. При сверхвысоких давлениях ряд полупроводниковых веществ, таких как теллур, йод и др., переходит в состояние металла, а при давлении, равном 2-10 ат, теория предсказывает переход твердого водорода в металлическое состояние. После снятия давления вещество обычно возвращается в исходное состояние к первоначальной своей структуре. Однако в некоторых случаях вещество остается в состоянии высокой плотности, при котором оно находилось под воздействием давления, и получается физически новое -ве-32 [c.32]

Согласно экспериментальным данным распространение ультразвуковых волн в горных породах имеет ряд особенностей. Например, в слоистом шифере скорости продольной l и поперечной t волн имеют большее значение (примерно на 1% для l и на 3% для t) при распространении параллельно слоистости. Песчаники, взятые на разных глубинах имеют почти одинаковые плотности, но скорости ультразвука в них резко отличны, как отличны и модули их упругости. [c.34]

При рассмотрении вопросов распространения ультразвуковых волн в жидкостях представляется целесообразным разбить их по чисто внешним признакам на группы чистые жидкости, растворы и взвеси. Под чистыми жидкостями здесь понимаются такие, которые состоят из атомов или молекул одного вида. В группу растворов включены водные бинарные и многокомпонентные растворы неорганических и органических веществ, смеси чистых жидкостей, смеси жидких металлов и смеси расплавленных солей. [c.40]

Расплавы металлов, солей и твердых веществ. Распространение ультразвуковых волн в расплавах по сравнению с другими жидкими средами менее исследовано. За последние годы в связи с развитием атомной энергетики, где широкое применение нашли жидкометаллические теплоносители, ряд исследователей изучал скорость ультразвука в легкоплавких металлах. [c.46]

Наибольшее распространение в последние годы получили приборы, основанные на методах измерения времени распространения. К числу используемых методов относятся импульсные и частотно-импульсные методы прямого измерения времени распространения ультразвуковой волны в исследуемой среде, а также имиульс-но-фазовый компенсационный метод косвенного (с помощью эталонной среды) измерения времени распространения ультразвука в исследуемой среде. [c.203]

Метод акустического сопротивления Методы измерения длины ультразвуковой волны Методы прямого измерения времени распространения ультразвуковой волны Методы косвенного измерения времени распространения ультразвуковой волны [c.94]

Вследствие этих причин, а также громоздкости конструктивного оформления оптических устройств в последнее время при разработке аппаратуры высокой точности исследователи и конструкторы берут на вооружение в основном интерферометрические методы и методы измерения времени распространения ультразвуковой волны. [c.115]

Основным акустическим требованием при исследованиях по скорости распространения ультразвуковой волны является сведение к минимуму или полное устранение влияния реверберации. [c.178]

Ноздрев В. Ф., Исследование распространения ультразвуковых волн в насыщенных парах органических жидкостей, Вестник МТУ, 1962, № 12, стр. 21. [c.244]

Ноздрев В. Ф., Исследование распространения ультразвуковых волн в критической области системы жидкость— пар. Акустический журнал, 1955, т. 1, вьш. 3, стр. 236. [c.244]

И. Г. М и X а й л о в, Распространение ультразвуковых волн в жидко-ст.ях, Гостехиздат, 1949. [c.92]

В специальной литературе [17] отмечалось, что процесс распространения ультразвуковых волн в жидкой среде является адиабатическим, поскольку изменение давления и плотности в колеблющихся слоях происходит настолько быстро, что переход тепловой энергии из сжатой части газа или жидкости в окружающую среду невозможен. Развивающаяся температура зависит ог природы газа, растворенного в резонансно колеблющихся [c.220]

Отмечается также, что при распространении ультразвуковых волн важную роль играет форма макромолекул. Это было доказано путем определения скорости гидратации исследуемого продукта, причем обработка ультразвуком проводилась в присутствии воздуха и водорода некоторые результаты приведены в табл. 41. [c.239]

В данном случае при исследовании распространения ультразвуковых волн в критической области речь могла идти о трех методах электромеханическом (интерферометр Пирса), оптическом и импульсном. Предполагая в дальнейшем создание универсального автоклава, позволяющего на одном приборе пользоваться тремя методами, мы начали наши исследования с применения оптического метода, к этому времени уже хорошо опробованного нами при исследовании распространения ультразвука в жидкостях и газах в широком интервале температур и давлений. Метод интерферометра Пирса применялся неоднократно для этих целей другими авторами [1—4]. [c.56]

При распространении ультразвуковых волн в растворах электролитов в результате больших ускорений возникает частичное разделение анионов и катионов, имеющих различные эффективные массы [8]. В растворе при этом возникает переменный потенциал, величина которого, помимо других факторов, зависит от кажущихся грамм-ионных масс катиона и аниона. Измерение переменного потенциала 19], по-видимому, также может быть использовано для определения гидратации ионов. Это направление изучения гидратации тормозится экспериментальными трудностями, с которыми связано измерение переменного потенциала, возникающего при распространении ультразвука. [c.72]

Скорость распространения ультразвуковой волны V можно замерить двумя приборами либо ультразвуковым импульсным интерферометром, разработанным Гипровостокнефть, либо ультразвуковым сигнализатором уровня типа УС-14 конструкции Грозненского филиала внииканефтегаз. [c.44]

При распространении ультразвуковых волн в жидкости, если их интенсивность достаточно велика, может наступить явление кавитации. Упругие колебания в жидкости вызывают процессы сжатия и разрежения, повышения и понижения давления. При понижении давления сплошность среды нарушается, в ней появляются полости (пузырьки) при повышении давления пузырьки захлопываются, что вызывает появление мгновенных пиков давления, достигающих десятков мегапаскалей. В то же время на поверхности кавитационных пузырьков образуются электрические заряды и поля с напряженностью в сотни В/см. Это может вызвать пробои в пузырьках и ионизацию пропикшнх в нпх паров жидкости. При захлопывании пузырьков ионы попадают в жидкость. Эти процессы могут привести как к чисто механическому воздействию на помещенные в жидкость изделия, так и к ускорению химических реакций, в том [c.371]

При распространении ультразвуковой волны в поликристал-лической среде она несет в направлении своего движения определенную энергию, которую излучил источник. По мере распространения волны в среде ее интенсивность снижается. Ослабление интенсивности волны обусловлено ее расхождением и затуханием. [c.9]

Заметные отклонения величины поглощения от значений, предсказываемых формулой (2.20), возможны также, если при распространении ультразвуковой волны в среде происходят так называемые релаксационные явления. Последние связаны с тем, что некоторая часть энергии ультразвуковой волны Иоглощается молекулами многоатомной газообразной или жидкой среды, воз -буждая их колебательные и вращательные энергетические уровни. Передача энергии от внешних (поступательных) степеней свободы, возбуждаемых волной, к внутренним происходит в течение некоторого характерного времени т, называемого временем релаксации. В области частот колебаний ш 1/т будет происходить избыточное по сравнению с классическим поглощение ультразвука. Частотная зависимость релаксационного поглощения описывается законом [c.41]

Один из таких приборов позволяет определить величину натяга шпилек (болтов) М18. .. М140 при отношении длины к диаметру не более семи максимальная длина в направлении прозвучивания до 800 мм, минимальная 30 мм. Возможная абсолютная погрешность определения напряжении 10. .. 50 МПа. Прибор позволяет осуществлять тензометрию изделий при времени распространения ультразвуковых волн в них более 10 мкс. [c.289]

Влияние механических свойств железной руды на скорость распространения ультразвуковых волн исследовал также Голар [Л. 26]. [c.36]

При наличии взвешенных частиц в жидкостях во время распространения ультразвуковой волны скорость колебательного движения частиц зависит от их массы и размеров, частоты ультразвука и вязкости жидкости и в общем случае не равна скорости элементов объема жидкости. Появление разности скоростей движения взвешенных частиц и элементов объема жидкостей, в которых размещены частицы, вызывает дополнительные потери ультразвуковой энергии Дополнительные потери вызывает также рассеяние энергии на частицах. Обозначив дополнительное затухание через Ивзв, вели-90 [c.90]

Гидеманом Л. 219—221]. Схема установки для наблюдения ультразвуковых волн методом вторичной интерференции приведена на рис. 2-11. В отличие от установки, использующей обычный дифракционный метод (рис. 2-9), здесь линза Ог не дает изображение щели Р на экране 5, так как ее фокус наведен на плоскость в зоне распространения ультразвуковой волны в жидкости или вблизи этой зоны. Линза фокусируется на плоскость, в которой видны так называемые линии схождения Люка— Бикара. Эта система темных и светлых полос проектируется линзой О2 на экран 5. Изображение системы [c.114]

Используемые при этом методе (за исключением импульсно-фазовых) схемы, принцип их действия и чувствительность в основном аналогичны схемам, используемым при методах, основанных на прямом измерении времени распространения ультразвуковой волны. Здесь мы рассмотрим лишь некоторые их отличия. Импульснофазовые методы будут рассмотрены подробнее. [c.133]

По характеру распространения ультразвуковой волны от излучаюш,его к приемному пьезоэлементам через контролируемую среду и промежуточные звукопроводные среды (звукопроводы) каждая из указанных групп разделяется на два типа без преломления и с преломлением волны на границах раздела сред. [c.171]

Воронов Ф. Ф., Верещагин Л. Ф., Муравьев В. И., Импульсная установка для измерения скорости распространения -ультразвуковых волн, Приборы и теяника эксперимента , Ю58, № 3, стр. 81. [c.237]

УЗАС-7, определяли скорость распространения ультразвуковых волн в термостатированном растворе. Одновременно определяли плотность раствора, необходимую для расчета. Опыты проводили с хлоридами лития, калия, магния, кальция, железа и др. [c.28]

ЛОЗЫ В воде (частота 7Ь Мгц) Вайслер отмечал уменьшение молекулярного веса до определенного предела, В дегазированной среде, в которой кавитация сильно ограничена, деполимеризации не наблюдалось. К аналогичным выводам принпи Праудхомм и Габер при исследовании толуольных растворов полистирола и водных растворов карбоксиметилцеллюлозы. Дальнейшие исследования показали, что кавитация зависит от природы растворенного газа [32, 33, 38]. Так, кавитационные пузырьки появляются относительно легко в присутствии азота, водорода, аргона или метана аммиак и двуокись углерода тормозят это явление, а ЗОг замедляет его даже при больших интенсивностях ультразвуковых волн. Берлин обратил внимание на то, что влияние природы газа нри ультразвуковой деструкции связано не с химическими свойствами, а со способностью газов растворяться в среде распространения ультразвуковых волн. [c.227]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология