Плотность потока массы в порах

Адсорбированное вещество образует на стенках пор пленку, толщина которой меняется по длине пор. Поскольку величина давления силового поля стенок пор быстро убывает при удалении от поверхности, даже при незначительном изменении толщины пленки по длине образуется значительный градиент расклинивающего давления. Плотность потока массы под действием расклинивающего давления можно представить как линейную функцию фадиента концентрации в твердой фазе [c.183]

Здесь pm — массовая плотность Djj — коэффициент диффузии смеси газов, состав которого определен мольными долями компонентов х и Х2 iT — коэффициент термодиффузии. Явная зависимость потока массы от двух градиентов — это принципиально новое положение. (Тривиальный подход здесь состоял в том, что влияния температуры можно было ожидать лишь постольку, поскольку от температуры зависит коэффициент диффузии.) Экспериментальная проверка этого результата, проведенная в 1917 г., показала, что уравнение (IX. 13) действительно пригодно для описания диффузии в термически неоднородных газах. С тех пор это явление носит современное название термодиффузии. [c.290]

Описание модели. Рассмотрим поток в аппарате с насадкой, объем которого может быть представлен как сумма У=У,+72, где — эффективно используемый объем (объем проточных зон) 2 — объем, который может служить стоком или источником массы (объем застойных зон). К последней части объема можно отнести объем застойных зон, объем твердых частиц, объем поро-вого пространства в частицах, элементах насадки, стенках аппарата и т. д. Плотность источника или стока, т. е. количество выделяемого или поглощаемого вещества в единице объема в единицу времени, определяется характером обмена, который может происходить в объеме и на поверхности за счет как молекулярной, так и турбулентной диффузии. [c.346]

Для ряда хорошо исследованных каталитических процессов коэффициент запаса можно приближенно определить по известным значениям параметров, определяющих скорость диффузионных процессов. Для этого нужно знать коэффициенты диффузии газов в потоке Di и в порах контактной массы при известных размерах зерен и их пористости, определяемой соотношением кажущейся р и истинной ри плотности. Также должны быть известны радиусы основных пор Гш, скорость обтекания зерен газом гОи, отравляемость катализатора а. [c.250]

Согласно этой теории псевдоожиженный слой состоит из относительно плотной массы зернистого материала, по каналам и порам которой движется часть газового потока, и из ядер или пузырей, в которых плотность зернистого материала пренебрежительно мала и посредством которых через слой перемещается остальная часть газового потока. Движущей силой этого перемещения является разность в плотностях разреженной фазы (ядра или пузыри) и плотной фазы . [c.5]

Коэффициент массопроводиости. Более общий кинетич. подход к описанию процессов М. в системах с твердой фазой основан на понятии массопроводиости. Определением коэф. массопроводиости служит ур-ние (2), если в нем заменен на к,. Принимают, что плотность потока в-ва, переместившегося в пористой твердой фазе в результате массой ро водности, пропорциональна градиенту концентрации. Коэф. к не является постоянной величиной. Он зависит от природы процесса, структуры твердого пористого тела (величины и конфигурации пор, распределения пор по размерам, характера соединения их между собой), энергетич. состояния пов-сти стенок пор, степени физ.-хим. сродства молекул распределяемого в-ва и твердого тела, т-ры, физ.-хим. св-в системы. [c.656]

Захватывая нейтрон по реакции (п,7), ядро-мишень (в данном случае — изотопы плутония) увеличивает свою атомную массу на единицу, превращаясь в следующий изотоп того же элемента. Так продолжается до тех пор, пока очередь не дойдёт до такого изотопа, избыточное количество нейтронов в ядре которого определит энергетическую необходимость ядерного превращения путём /3-распада. При этом избыточный нейтрон превращается в протон и заряд ядра увеличивается на единицу — исходный химический элемент превращается в следующий. Это упрощённое описание даёт общее представление о схеме образования новых химических элементов при нейтронном облучении. В действительности ядерные характеристики изотопов ТУЭ определяют более широкую палитру конкурирующих ядерных превращений, среди которых можно назвать электронный захват (превращение протона ядра в нейтрон), различные изомерные переходы, а также характерные только для тяжёлых ядер а-распад и спонтанное деление. Важно отметить, что для того, чтобы пройти путь от 238рц 252(2 необходимо осуществить последовательность ядерных реакций, которая должна включать 14 нейтронных захватов. Чтобы провести этот процесс в разумное время и при этом накопить весовое количество целевых радионуклидов, необходимо обеспечить очень высокую плотность потока нейтронов в объёме облучаемого материала. Значения тепловых сечений и резонансных интегралов некоторых изотопов ТПЭ [4] приведены в табл. 9.1.2. [c.507]

В уравнениях (10)—(18) рц — плотность расиределения массы го компонента в объеме жггдкости -fj — вязкость жидкости g — ускорение силы тяжести и — относительные массовые концентрации комионента 1 в порах стенок канала соответственно при т = х и 11 11,0 — относительные массовые концентраци1г компонента 1 в жидком потоке соответственно при т = т и т= 0 d — половина расстояния между стенками канала 8 — половина толщины стенок канала остальные обозначения прежние. [c.143]

При низких напряжениях скорость дрейфа катионов столь незначительна, что только часть их достигает катода, а остальные рекомбинируют. Таким образом, в создании тока при низких напряжениях участвуют не все термически ионизированные атомы углерода, полученные при имеющейся степени ионизации. С увеличением напряжения доля рекомбинирующих ионов уменьшается до тех пор, пока все создаваемые носители заряда не будут достигать электродов. Эта зависимость ионизационного тока от напряжения на электродах может быть объяснена также образованием объемного заряда. При низких напряжениях происходит лишь сдвиг плотности заряда, так как создаваемые положительные ионы вследствие их существенно большей массы в сравнении с электронами медленно движутся к катоду и это приводит к образованию объемного положительного заряда. Благодаря противоположно направленному действию поля этого объемного заряда, возникающего у катода, ионизационный ток ослабляется. С ростом напряжения плотность объемного заряда уменьшается и ионизационный ток возрастает. В режиме насыщения ионизированные атомы углерода, число которых отвечает данной степени ионизации, так быстро достигают электродов, что объемный заряд не может образоваться. Напряжение насыщения зависит как от формы и положения электродов, так и от количества вещества, поступающего в пламя за 1 сек. Обстоятельные исследования этого явления провели Дести, Геч и Голдан (1960). На рис. 22 показаны изменения ионизационного тока при различных количествах вещества и ири применении сеточного электрода с собирающей поверхностью 0,8 см , отстоящего на расстояние 10 мм по вертикали от отрицательно заряженного сопла детектора (рис. 23). При положительно заряженном сопле напряжение насыщения примерно на 20 в выше, так как в этом случае путь положительных ионов к электроду длиннее. Линейный диапазон детектора при объемной скорости водорода 2 л-час ограничен потоком 2,5 10 г-сек . [c.131]

Для некоторых задач необходима информация о плотности дисперсной части потока аэрозольных выбросов. Плотность индивидуальной жидкости несложно найти по справочникам, а плотность смеси нереагирую-Щих жидкостей постоянного состава можно достаточно точно подсчитать по принципу аддитивности. Определение плотности твердых диспергированных материалов имеет свои особенности. Наряду с истинной плотностью, т.е. плотностью материала вещества, в расчетах используют понятия кажущейся и насыпной плотности. Кажущейся плотностью называют отношение массы частицы к занимаемому ей объему, включая поры и полости этой частицы. Кажущаяся плотность частиц жидкости и моно- [c.33]

Это соотношение по ряду причин оказывается слишком простым для адекватного описания реальных мембран. В нем не учитываются извилистость пор, глухие поры и разброс пор по радиусам. Если ввести коэффициент извилистости (который можно вычислить, воспользовавшись моделью плотно упакованных шаров) и стеричес-кий фактор (для учета того, что приближающаяся молекула может войти в пору в том случае, если она не удаляется в края поры), уравнение (15) можно с большей уверенностью использовать для описания реальных мембран. Но даже если введены поправки и учтена гетеропористость мемфаны, эта модель вязкого потока не описывает адекватно большинство результатов по ультрафильтрации. Модель предсказывает, что задерживание растворенного вещества не будет зависеть от давления или скорости потока, что противоречит экспериментальным наблюдениям, за исключением тех случаев, когда размеры частиц растворенного вещества резко отличаются от размера пор. Кроме того, значения радиусов пор, вычисленные по уравнению (15), изменяются, если эксперименты проводятся с различными растворенными веществами эти значения снижаются при увеличении размера частиц растворенного вещества. Вычисленные радиусы пор обычно гораздо больше радиуса молекул растворенного вещества, определенного по его плотности и молекулярной массе или по уравнению Эйнштейна - Стокса /21/. [c.140]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология