Дейтон

Рассчитаем энергию реакции образования атомного ядра тяжелого изотопа водорода взаимодействуют протон и нейтрон с образованием дейтона (ядро тяжелого водорода) и выделением энергии. Сложением величин масс протона (1,0076) и нейтрона (1,0090) получаем значение 2,0166. Такая масса должна была бы быть у дейтона, если бы он образовался без значительного выделения энергии. Фактическая (зкспери-ментально определенная) величина массы дейтона составляет 2,0142. [c.210]

Недавно еще могло показаться, что для химика вопросы химии гелия сравнительно маловажны. В последние годы, однако, химия гелия приобретает все большее значение даже с чисто практической точки зрения. В перспективе, когда техника ядерного горения протонов и дейтонов широко войдет в практику получения энергии, гелий будет накопляться в качестве отброса и, можно полагать, станет настолько легко доступным веществом. что как низкотемпературные возможности его применений (сверхпроводимость, криохимия), так и использование высокоэнергетических мета-стабильных его состояний, а также своеобразные свойства гелиевых катионов смогут иметь большое значение, например хотя бы в технике лазеров. [c.168]

На эти пределы сенсибилизации оказывают влияние диаметр сосуда, общее давление и температура. Рис. XIV.5, взятый из работы Дейтона и Норриша, показывает пределы области воспламенения в очень небольших сосудах. [c.395]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Для данной квантовомеханической частицы значение момента УИ является величиной постоянной, так что каждой такой частице соответствует определенное постоянное число 5. Когда говорят о спине частицы, вместо указывают просто квантовое число 5. Так, например, о протоне, у которого 5= /2,, говорят, что он имеет спин, равный /2 о дейтоне (ядре тяжелого водорода О) с 5 = 1 говорят, что он имеет спин, равный единице, и т. д. Проекция спинового момента согласно общей формуле (4.7) будет равна [c.18]

Применение ускоряемых различными способами до больших энергий частиц (протонов, дейтонов и др.), а также возникающих при ядерных реакциях нейтронов, привело к открытию новых реакций. К. Андерсон (1932) наблюдал в камере Вильсона образование двух частиц, одинаковых по массе и имеющих разные заряды. Одна из них — электрон (е-), другая — позитрон (е+). Позитроны могут существовать лишь очень короткое время, и, встречаясь с электроном, соединяются с ним, образуя два фотона л естких у Лучей [c.21]

Как видно из приведенных примеров, при записи ядерных реакций слева указывают исходный изотоп (например, п зNa), затем в скобках — обозначение частиц или излучения, которыми действуют на исходный изотоп, и обозначение частиц или излучения, которые выделяются образовавшимся при облучении новым ядром (в данном случае с , р), и, наконец, справа от скобок указывают образующийся изотоп и Na. Реакцию типа д., р называют еще дейтон-протонной реакцией. [c.219]

Следующий этап состоял в получении аналогичным способом и исследовании химических свойств элемента, еще более тяжелого, чем нептуний. Однако установка, работающая но принципу облучения урановой мишени нейтронами, полученными действием ускоренных дейтонов на бериллий, не давала достаточного количества вещества для синтеза соединений 94Э. [c.226]

Тогда Сиборг, в совместной работе с Макмилланом, использовал другую методику. Он предпринял опыт по бомбардировке урана непосредственно Дейтонами большой энергии. В этих условиях получился другой изотоп плутония 94 Pu (Ti/2=2,1 сут). Реакция, осуществленная американскими исследователями может быть описана уравнением [c.226]

При высоком разрещении спектра ЯМР в ряде случаев обнаруживается, что сигналы от групп ядер с разными химическими сдвигами состоят из нескольких линий, т. е. имеют тонкую структуру. Тонкая структура наблюдается всякий раз, когда есть два или более ядер, дающих резонансные сигналы при разных напряженностях поля (т. е. ядра разных элементов или изотопов, а также ядра одного изотопа, находящиеся в разном окружении и имеющие поэтому различные химические сдвиги). Число линий в спектре ядра А, входящего в молекулу А...В (А и В не эквивалентны), равно 21в+1, где Ь — спиновое квантовое числО ядра В. Например, в спектре На — одна линия ЯМР, в спектре НО дейтон образует две линии так как = , про- [c.125]

Однако при этой температуре равновесие данной реакции оказывается сильно сдвинутым влево. Оно сдвигается вправо при температуре 10 К (через 100 с от начала Взрыва) однако дейтоны не могут накапливаться, так как превращаются в этих условиях в ядра гелия, в частности, по такой схеме [c.8]

В результате только что рассмотренных открытий наиболее важных для химии простых структурных единиц атомных ядер стало уже четыре электрон, протон, нейтрон и позитрон. Из более сложных образований особое значение для химии имеют ядра гелия — гелионы (а-частицы) и ядра дейтерия — дейтроны (дейтоны). Эти частицы характеризуются следующими данными [c.507]

Этим и другим высокополимерам, изучаемым в промышленных и университетских лабораториях в соответствии с исследовательской программой, финансируемой правительством США, была посвящена Пятая объединенная конференция армии, военно-морского флота и военно-воздушных сил по эластомерам в Дейтоне, шт. Огайо (октябрь 1958 г.). [c.216]

Геминальные пары получают возможность рекомбинировать, если в результате спиновой динамики неспаренные электроны оказываются в синглетном состоянии. В РП, которые рождаются из протонированных молекул М(Н), синглет-триплетные переходы осуществляются за счет СТВ с протонами, а в РП, которые рождаются из дейтерированных молекул M(D), синглет-триплетные переходы вызываются СТВ с дейтонами. Но магнитный момент дейтона примерно в четыре раза меньше магнитного момента протона. Следовательно, в РП R(H),...R2 синглет-триплетные переходы происходят с более высокой частотой, чем в РП R(D) ...R2 , т.е. в протонированных парах S-T смешивание происходит с более высокой частотой, чем в аналогичных дейтерированных парах. В резуль- [c.47]

Помимо упругого рассеяния нейтроны, взаимодействуя с ядрами атомов вещества, могут вызывать ядерные реакции (и, р), (и, d), (и, а), (и, у) с испусканием протонов, дейтонов, а-частиц и у-квантов. Захват нейтронов изотопами тяжелых ядер часто сопровождается делением ядер — реакция (и, j). Кинетическая энергия заряженных частиц и продуктов деления велика, и они могут создавать в поглотителе заметные ионизационные эффекты. [c.17]

ВОЛЬТ, а именно гамма-лучей, бета-лучей, протонов, дейтонов, альфа-частиц, осколков деления и быстрых нейтронов. [c.189]

Фотоны, дейтоны, альфа-частицы [c.199]

Допустим сначала, что лишь очень малая часть энергии протона, дейтона и альфа-частицы рассеивается в виде тормозного излучения [47]. Рассеяние энергии, таким образом, будет связано с процессами смещения атомов, ионизации и возбуждения. [c.199]

Таким образом, по отношению к перестановочной симметрии одинаковых частиц в природе существуют системы только двух видов I) системы, состояние которых описываются всегда полными, т. е. учитывающими все движения в системе, симметричными функциями-, и 2) системы, состояния которых описываются всегда полными антисимметричными функциями. Это и составляет содержание так называемого принципа реализации перестановочной симметрии, который является фундаментальной особенностью систем, содержащих одинаковые частицы. Из этого принципа следует, что частицы могут быть двух видов 1) частицы, системы которых описываются симметричными функциями. Они подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна (бозоны)-, 2) частицы, которые описываются антисимметричными функциями (фермионы). Они подчиняются статистике Ферми — Дирака. Большинство элементарных частиц, например электроны, протоны, нейтроны, является фермионами. К бозонам принадлежат фотоны и некоторые ядра, например дейтон. [c.22]

Серьезная авария случилась 5 января 1918 г. в Алхорне (Германия) с 5 дирижаблями, находившимися в ангарах. Мейер и Вентри охарактеризовали данное происшествие как взрыв, однако Дейтон и Моррис описали его как пожар. Дейтон считает, что событие произошло в тот момент, когда полости одного из дирижаблей заполнялись газом " С грохотом перемещаясь вдоль газовых линий от ангара к ангару, пламя охватило значительное пространство между ними. Пламя выжгло два гигантских сдвоенных ангара и серьезно повредило два оставшихся". Дейтон приводит фотографию одного из пострадавших ангаров с сохранившимся каркасом и большей частью покрытия. Моррис считает, что ангары были разрушены до основания, хотя этому противоречит фотография, помещенная рядом с этим высказыванием. В результате аварии погибло 15 человек (мужчин). [c.300]

ДЕЙТРОН (дейтон) — ядро атома дейтерия, обозначается d или D+ состоит из одного протона и одного нейтрона. Д широка используются в ядерных реак циях как бомбардирующие част1щы Физико-химические свойства ионов лег кого и тялклого водорода заметно раз личаются, что связано со значительным относительным различием их va . [c.84]

Одной из важнейших структурных единиц атомных ядер является -частица — ядро атома гелия, состоящее из двух протонов и двух нейтронов, так называемый гелион. Другая возможная составная часть более сложных атомцых ядер — дейтон — ядро тяжелого изотопа водорода, состоящее каждое из одного протона и одного нейтрона 1 0. [c.213]

Если атомное ядро имеет четный заряд (четный атомный номер), то оно может быть построено только из гелионов, так как каждая пара протонов с таким же числом нейтронов образует гелион. Если же заряд ядра нечетный, одному из протонов для образования гелиона не хватает парного протона. В этом случае в атомном ядре остается дейтон, как вторичная структурная единица. [c.213]

Как упоминалось, ядра гелия намного более прочны, чем ядра дейтерия, поскольку образуются с выделением гораздо большего количества энергии. Поэтому и атомные ядра, составленные из гелионов, прочнее, чем атомные ядра, включающие в свой состав дейтоны. [c.213]

Для нечетных элементов характерны сходные соотношения, однако число гелионов следует определять но формуле (2—1)/2 (единица — это протон, который придает атомному ядру нечетность , она должна быть вычтена из величины атомного номера). Число дейтонов, о кото-рых речь шла выше, всегда равно единице в каждом нечетном ядре может быть только один связанный дейтон. Наконец, число избыточных нейтронов в нечетных ядрах определяется по той же формуле, что и для четных А—22. [c.214]

Вот несколько примеров нечетных ядер. В изотопе к число гелионов равно (13—1)/2 = 6, кроме того, имеется один дейтон. Разница Д — 13-2 = 1, т. е. в ядре. изотопа lз Al имеется 6 гелионов, 1 дейтон и 1 избыточный нейтрон. Изотоп Иода 5з 1 имеет 26 связанных а-частиц, 1 дейтон и 21 избыточный нейтрон. [c.214]

Следовательно, если массовое число изотопа делится на 4, то такой изотоп будет наиболее распространенным, по крайней мере в случае четных элементов, поскольку такое ядро состоит из некоторого целого числа гелионов. Такие ядра относятся к типу Ап, где п — некоторое целое число. Напрнмер, атомное ядро изотопа кальция с массой 40 состоит из 10 гелионов ( =10). А вот массовое число (округленное значение атомной массы) главного изотопа никеля 28 N на 4 не делится. Ядро изотопа N1 может быть составлено из 14 гелионов плюс еще две единицы массы. Это другой тип атомных ядер Ап + 2. Если сверх массы, приходящейся на гелионы, остается 3 единицы, то ядро по массе своей относится к типу 4 + 3. Такое атомное ядро имеет, например, 7 С1. Сверх восьми гелионов такое ядро может содержать, например, один дейтон и один протон. [c.214]

В 1940 г. американские ученые Сиборг и Макмиллан изучали действие нейтронов на препарат (уранат аммония). Нейтроны получали на ускорителе действием ускоренных дейтонов на бериллий. Оказалось, что при облучении (нейтронами из Ве) ураната аммония получается в 1000 раз больше мощный поток нейтронов, чем исходный. Макмиллан с помощью совсем еще молодого сотрудника Абельсона определил, что получающийся новый элемент имел 7i/2=2,35 суток. Это был эзЫр (по названию планеты Нептуний, следующей за Ураном в солнечной системе). [c.226]

Мы признательны проф. Р. Сейболду (Дейтон, шт. Огайо) за многочисленные полезные обсуждения и переписку, посвященные индексу 5, и за предоставление нам препринтов его статей о применениях этого индекса при исследованиях химической канцерогенности замещенных ароматических углеводородов. Мы благодарны проф. А. Балабану (Бухарест) за обсуждение его индекса в ходе переписки. Н. Тринайстич хотел бы поблагодарить проф. Б. Джимарка (шт. Колумбия) за возможность пребывания и радушный прием в Университете шт. Южная Каролина и за многочисленные плодотворные обсуждения свойств молекулярной матрицы расстояний. [c.264]

В настоящее время широко исследуется процесс движения заряженных внешних частиц (протонов, а-частиц и электронов) по пустотам кристаллов, этот процесс называется каналированием и подробно рассмотрен в работах Тулинова и Томпсона (Тулннов, 1965 Томпсон. 1969). В их ра-. ботах показано, что при движении по каналу кристалла заряженные частицы фокусируются в центр канала. Число столкновений, приводящих к ядерным реакциям, при движении по каналу уменьшается приблизительно в 10 раз по сравнению с числом таких взанмодействнй при произвольном направлении движения внешней частицы, В связи с этим интересно исследование каналирования внешних протонов и дейтонов в кристаллах льда с целью изучения изотопных эффектов и особенностей процесса движения протона, например по сравнению с а-частпцен. [c.62]

Тепловые нейтроны с длиной волны г 0,25 нм, т. е. того же. порядка, что у рентгеновых лучей, рассеиваются на протонах, в то время как дейтоны для них прозрачны. Поэтому если [c.73]

Учебник общей химии (1981) -- [ c.507 ]

Лекции по общему курсу химии ( том 1 ) (1962) -- [ c.197 , c.201 ]

Учебник общей химии 1963 (0) -- [ c.440 ]

Краткий справочник химика Издание 6 (1963) -- [ c.524 , c.525 ]

Основы химической кинетики (1964) -- [ c.395 ]

Краткий справочник химика Издание 4 (1955) -- [ c.467 ]

Краткий справочник химика Издание 7 (1964) -- [ c.524 , c.525 ]

Лекции по общему курсу химии Том 1 (1962) -- [ c.197 , c.201 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология