Дейтоны масса

Применение ускоряемых различными способами до больших энергий частиц (протонов, дейтонов и др.), а также возникающих при ядерных реакциях нейтронов, привело к открытию новых реакций. К. Андерсон (1932) наблюдал в камере Вильсона образование двух частиц, одинаковых по массе и имеющих разные заряды. Одна из них — электрон (е-), другая — позитрон (е+). Позитроны могут существовать лишь очень короткое время, и, встречаясь с электроном, соединяются с ним, образуя два фотона л естких у Лучей [c.21]

Для данного вещества и данных условий облучения первичное пространственное распределение энергии определяется плотностью ионизации. Тяжелые заряженные частицы (а-частицы, дейтоны, прогоны, осколки деления) теряют свою энергию в основном при взаимодействии с электронами атомов и молекул. Часть энергии расходуется на отрыв электронов от атомов и молекул, а часть на их возбуждение. Благодаря своей большой массе тяжелые заряженные частицы теряют энергию постепенно, малыми порциями и, проходя короткий прямолинейный путь в веществе, производят чрезвычайно сильную ионизацию. [c.353]

Дейтерий же нейтроны не поглощает. Соударение нейтрона с ядром атома дейтерия происходит как удар упругого движущегося шара (ней-грон) о почти неподвижный шар (дейтон). По законам же механики,, чем ближе друг к другу массы соударяющихся таким образом шаров, тем в большей степени движущийся шар утрачивает скорость. [c.185]

Для левой части уравнения суммарная масса двух исходных протонов в состоянии покоя составляет 2,01455348. Для правой части уравнения суммарная масса дейтона и позитрона в состоянии покоя равна 2,01410219. Масса нейтрино — не более чем 0,0000003, а может быть, даже равна нулю. [c.200]

Так как, согласно закону сохранения, суммарная масса, а одновременно с нею и эквивалентная ей энергия измениться не могли, то, очевидно, вся разница, т. е. 0,00045129 9 10 °, или 4,06161 -10- эрг (согласно уравнению тс = Е) будет отвечать суммарной кинетической энергии дейтона, позитрона и нейтрино. В силу быстрого движения образовавшихся частиц общая их масса не будет равна суммарной массе покоя, а будет увеличена на 0,00045129 г, т. е. на величину, эквивалентную их кинетической энергии. [c.200]

Суммарная масса исходных дейтона и протона равна 3,02083045. После присоединения протона возникает ядро легкого гелия, причем в первый момент это ядро имеет ту же массу 3,02083045 и, следовательно, ту же энергию. [c.201]

Когда р+ падает на ядро р+п, потенциальная энергия уменьшается на 0,00589747 (в единицах массы), переходя сперва в кинетическую, а затем в энергию возбуждения только что образовавшегося ядра р+р+п. После ухода энергии возбуждения в виде у-кванта остается нормальное ядро, от которого можно оторвать протон, только затратив энергию, эквивалентную массе 0,00589747. Таким образом, эта величина является энергией связи протона с дейтоном. [c.201]

В качестве примера, связанного со столь большим энергетическим эффектом, что его можно измерить на опыте не только в-калориях, но и в миллиграммах (с помощью масс-спектрометра), выберем процесс соединения протона с нейтроном, т. е. порождение дейтона [c.201]

Закон сохранения соблюдается таким образом, что полученный дейтон обладает добавочной кинетической энергией, отвечающей массе в 0,0023886 к. е., а это в свою очередь будет соответствовать разности потенциалов [c.201]

Разность масс молекулярного водорода и дейтерия ( Нг— измерялась с большой точностью особым методом дублетов на масс-спектрографе с хорошей разрешающей силой и в энергетических единицах равна 1,442 Мэе. Точность определения массы нейтрона в данном случае зависит лишь от точности измерения энергии связи дейтона ев- Энергию связи дейтона можно определить или по фоторасщеплению дейтона [реакция В(у, п) Н], или по у-лучам, испускаемым в обратном процессе захвата нейтрона протоном [реакция Н(п, у) 0] с образованием дейтона. [c.150]

Весьма пригодным материалом для этого является дейтерий так как масса его ядер (дейтонов) всего лишь вдвое больше, чем масса нейтрона, и в результате нескольких последовательных соударений быстрого нейтрона с дейтонами нейтрон, согласно вышесказанному, должен утратить скорость. [c.260]

Это обозначение дано ядру дейтерия — тяжелого изотопа водорода (см. гл. IV). Дейтон имеет массу 2 и заряд, равный единице. Он обозначается через О. [c.12]

Лучи полония, имеющие энергию 1,8 10 электрон-вольт, были не в состоянии вызвать это расщепление, но лучи тория С" с наибольшим полученным до сих пор запасом энергии (2,62 10 электрон-вольт) оказались в данном случае вполне эффективными. Энергия получающегося протона найдена равной приблизительно 0,25 10 электрон-вольт. Предполагая, что нейтрон, масса которого почти равна массе протона, обладает одинаковой с ним энергией, можно рассчитать, что для расщепления дейтона требуется 2,62—0,5 = 2,12-10 электрон-вольт. [c.13]

Интересно отметить, что при взаимном расщеплении дейтонов элемент тритий получается в достаточном количестве, чтобы его можно было обнаружить масс-спектрографом (см. стр. 151). [c.27]

Исправленные атомные веса обычно мало отражаются, как было замечено, на расчетах изменений массы или энергии в рассмотренных аномальных случаях новые значения дают результаты, совпадающие с экспериментом. Так в приводимом выще примере с Ве и дейтоном рассчитанная потеря массы равна теперь 0,0077, почти такое же значение получено на основании выделенной энергии. Одинаково хорошие совпадения получаются и в других случаях, считавшихся раньше аномальными. Сомнение, наброшенное тем самым на масс-спектрографические веса изотопов легких элементов, имеет большое значение, так как необходимо сделать новые определения. В предварительном сообщении Астон (1935 г.) допустил возможность ошибки в результатах, полученных с масс-спектроскопом, и предложил (1936 г.) новые экспериментальные данные [c.29]

В последних выражениях отброшены члены с , которые обращаются в нуль, если усреднение производить с помощью функций гармонического осциллятора. Уравнение (13) представляет собой эффективную потенциальную кривую взаимодействия 0Н---0. При указанных выше значениях параметров бис > (6 — 2с) . Из условия минимума функции (13) следует, что = В/А, где Х° — точка минимума функции w (х,Ху. Принимая во внимание уравнение (14) и соотношение Л - где pi — эффективная масса протона или дейтона, находим сразу, что для 0D величина должна быть больше, чем для ОН. Физически это означает, что для эффективного взаимодействия (13) при переходе от О—Н - О к О—D--- О силы притяжения (член с В) ослабляются в большей степени, чем сила отталкивания (член с А). Заметим, что если бы Ь равнялось нулю, то при переходе от 0Н-"0 к 0D---0 связь О-"О становилась бы не длиннее, а короче. [c.24]

Атом — это система электрических зарядов. Доминирующая роль электрического поля ядра, а не его массы, с полной очевидностью доказывается тем фактом, что изотопы, обладая одинаковым зарядом ядра, хотя и разными массами его, всё же почти идентичны по своим свойствам. Даже лёгкий водород и дейтон, атомные веса которых отличаются в два раза, трудно различимы химически. [c.88]

Примечание. Ядра дейтерия и трития называют дейтоном (дейтроном) и тритоном обозначения дейтона 0 , ё илн 1№. тритона Т , t или )Н масса (см. на стр., 522) дейтона 2,01355, тритона 3,0155 энер ГИЯ связи ( ) нуклонов в дейтоне 2,225 Мэе, в тритоне 8,482 Мэе.. [c.524]

Рассчитаем энергию реакции образования атомного ядра тяжелого изотопа водорода взаимодействуют протон и нейтрон с образованием дейтона (ядро тяжелого водорода) и выделением энергии. Сложением величин масс протона (1,0076) и нейтрона (1,0090) получаем значение 2,0166. Такая масса должна была бы быть у дейтона, если бы он образовался без значительного выделения энергии. Фактическая (зкспери-ментально определенная) величина массы дейтона составляет 2,0142. [c.210]

Следовательно, если массовое число изотопа делится на 4, то такой изотоп будет наиболее распространенным, по крайней мере в случае четных элементов, поскольку такое ядро состоит из некоторого целого числа гелионов. Такие ядра относятся к типу Ап, где п — некоторое целое число. Напрнмер, атомное ядро изотопа кальция с массой 40 состоит из 10 гелионов ( =10). А вот массовое число (округленное значение атомной массы) главного изотопа никеля 28 N на 4 не делится. Ядро изотопа N1 может быть составлено из 14 гелионов плюс еще две единицы массы. Это другой тип атомных ядер Ап + 2. Если сверх массы, приходящейся на гелионы, остается 3 единицы, то ядро по массе своей относится к типу 4 + 3. Такое атомное ядро имеет, например, 7 С1. Сверх восьми гелионов такое ядро может содержать, например, один дейтон и один протон. [c.214]

При рассмотрении взаимодействий с электронной оболочкой следует обратить внимание на два важных свойства 1) в противоположность бета-излучениро можно провести четкую границу между исходным и вторичным излучением. Последнее состоит из электронов и фотонов 2) статистически энергия, переданная электрону мишени входящей частицей, зависит от соотношения масс обеих взаимодействующих частиц. Протоны, дейтоны и альфа-частицы с энергиями около I Мэе могут сообщать электрону энергию в количестве лишь 1 кэв. Поэтому, когда мишени состоят из элементов с атомными номерами большими 10, при облучении частицами с энергией менее нескольких миллиоьюв электрон-вольт только внешние электроны могут взаимодействовать с поступающими частицами. Кроме того, в случае протонов, дейтонов и альфа-частиц, энергия которых значительно больше 1 кэв, основным фактором, обусловливающим рассеяние энергии, является возбуждение, а не ионизация, тогда как при бета-излучении этот процесс становится заметным лишь для энергий меньших 100 эв. [c.200]

Нейтроны, имеющие массу, приблизительно равную 1 (1837 электронных масс), и нулевой заряд, впервые наблюдались при бомбардировке бериллия а-частицами полония. Вначале предполагали, что получающееся при этом излучение, имеющее очень высокую проникающую способность и не обладающее зарядом, носит электромагнитный характер, но Чадвиком (1932 г.) было показано, что оно состоит из нейтральных частиц с массой, немного большей, чем у водородного атома. Нейтроны не испускаются ядрами спонтанно, хотя в некоторых случаях они могут сопровождать излучение З-частиц. Их можно получить целым рядом способов 1) бомбардировкой бериллия а-частицами (первый метод) 2) бомбардировкой дейтерия дейтояами 3) бомбардировкой легких элементов, например лития, протонами или Дейтонами 4) взаимодействием - -излучения с дейтерием. Энергия связи дейтона равна примерно 2,2 Мэе, и облучение его 7-лучами с большей энергией дает моноэнергетические нейтроны с энергией, равной энергии 7-фотонов минус 2,2 Мэе. [c.27]

С целью определения степени гидрогенизации двойных связей при облучении ненасыщенных соединений были проведены предварительные опыты по облучению дейтонами кротоновой кислоты. Эти опыты были поставлены не вполне удовлетворительно, но все же анализ газов (табл. 5) показал, что при этом происходит интенсивный процесс декарбоксилирования. Кротоновая кислота была выбрана в качестве первого объекта таких исследований в связи с тем, что продуктами ее декарбоксилирования являются газообразные пропилен и углекислый газ, каждый из которых может быть легко определен с помощью масс-спектрометра. Возможный продукт гидрогенизации, пропан, также может быть легко определен. Следует отметить отсутствие в газообразных продуктах пропилена в количествах, эквивалентных количеству углекислого газа это подтверждает выводы Линда и других исследователей [19] о том, что ненасыщенные газообразные углеводороды реагируют и полимери-зуются легче, чем насыщенные. [c.190]

Во-вторых, метод бомбардировки быстрыми ионами на циклотроне является единственным способом производства многих котловых радиоактивных изотопов в виде препаратов, свободных от носителя. Так, например, изотопы Na , Сг , Fe , u без носителя производятся путем дейтонной бомбардировки мишеней, изготовленных соответственно из металлических алю.ми-ния, ванадия, кобальта, цинка. Мы уже указывали, что в противоположность этому ядерные реакции (л, 7), осуществляемые в реакторе, обычно приводят к образованию препаратов Na , fSi Fe , u и других изотопов с относительно невысокой концентрацией радиоактивных атомов в большой массе химически идентичных неактивных атомов материала мишени. [c.714]

Аналогичным образом был сделан ряд других определений с учетом масс и энергий процессов расщепления. Все они подтверждают результаты, полученные первоначально Чедвиком. Наиболее надежное значение было получено, повидимому, Чедвиком и Гольдгабером (1934 г.). Эти авторы нашли, что - -лучи имеют достаточно энергии для расщепления дейтона на протон и нейтрон [c.12]

Эта интерпретация была подтверждена Олифантом, Кинсеем и Резерфордом (1933 г.), которые измеряли длину свободного пути а-частиц и нашли ее равной 13 см, что эквивалентно суммарной энергии в 11,5 10 электрон-вольт. Дефект массы при образовании по вышеуказанной схеме двух а-частиц из ядра лития и дейтона должен привести к выделению 11-10 электрон-вольт. [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология