Энергия получение

На управляемых реакциях деления ядер (урана, плутония) основано действие ядерных реакторов. Расщепление ядер в атомных реакторах используется для производства энергии, получения трансурановых элементов, радиоактивных изотопов других элементов и и др. [c.661]

Доля энергии, превращающейся в колебательную, АЕ /Ес, следовательно, равна разности между АЕ /Е и поступательной энергией, полученной АВ [c.151]

М. Г. Слинько [И] проанализировал величины, входящие в уравнение баланса кинетической энергии, полученное при независимом интегрировании, применительно к гетерогенно-каталитическим процессам. Исследуя, в частности, уравнение типа (II.6), он получил рекомендации по выбору диаметра зерен катализатора и их формы для неподвижного и псевдоожиженного слоев. [c.68]

Знергия (изменение внутренней энергии), полученная или отданная в результате химической реакции, поскольку в большинстве случаев энергня проявляется в виде тепла молярную теплоту относят к количеству вешества, соответствующему уравнению реакции, и выражают в килокалориях на моль (ккал/моль). [c.64]

Подставляя в соотношение (1.151) уравнения притоков тепла (1.146) и 0-147), работы внутренних сил (1.148) —(1.150) и уравнения кинетических энергий, полученные из соотношений (1.131), [c.57]

Изменение энергии в системе за определенный период времени равно энергии, которая поступила в систему за этот период времени, минус энергия, потерянная системой за это же время, плюс-минус энергия, полученная или потерянная в результате атомных превращений. [c.16]

Если через обозначить энергию, полученную или потерянную системой в результате атомных превращений, то изменение энергии в системе за определенный промежуток времени можно представить в виде [c.17]

Все реальные твердые тела можно для технических расчетов считать серыми, т. е. такими, излучение которых во всех длинах волн равно части излучения абсолютно черного тела при одной и той же температуре. Эта часть называется относительным излучением, илн рассеянием е и выражается отношением энергии, излучаемой телом, к энергии, полученной в результате излучения абсолютно черного тела с топ же поверхностью при той же температуре. Относительные излучения некоторых материалов приве- [c.62]

Обычные расхождения между значениями энергии, полученными по этим двум методам расчета, не превышают 20 кал моль. [c.11]

Для того чтобы достичь температуры газа более низкой, чем окружающая среда, требуется отнять от газа тепло и передать окружающей среде, т. е. осуществить переход тепла от более низкого температурного уровня к более высокому. Такой переход в соответствии со вторым законом термодинамики требует затраты механической работы. Достижение глубокого холода связано с затратой энергии. Полученный холод после завершения процесса разделения газа может быть в значительной мере использован путем теплообмена уже разделенных газов с газом, поступающим на разделение. При этом полностью использовать холод невозможно в связи с наличием необратимых процессов. [c.45]

Общий к. п. д. производства водорода, т. е. отношение энергии полученного продукта (сжатого 100%-ного Hj) к энергии, затраченной на его производство и сжатие, представляет собой отношение химической и механической энергии водорода к химической энергии сырья и топлива, энергии, затраченной на производство пара, и электроэнергии, поступившей на производство со стороны. Часть сырья в процессе производства преобразовалась в СН4 и СО тепло сгорания этих компонентов следует вычесть. [c.140]

Непосредственно после химического взаимодействия продукты реакции несут на себе большой запас энергии, полученный за счет теплоты экзотермического превращения и первоначально затраченной энергии активации. Эта энергия в одних случаях может рассеиваться в окружающем пространстве при соударениях молекул или в результате излучения и расходуется на разогрев реагирующей среды. Такой случай и был рассмотрен при описании теплового воспламенения. [c.24]

В масс-спектрометре органическое соединение (или их смесь) переводится в газообразное состояние, затем подвергается действию электронного (фотонного) удара или сильного электриче-ческого поля, в результате чего удаляется электрон с одной из молекулярных орбиталей и образуется положительно заряженный молекулярный ион. Обладая избыточной энергией, полученной, например, от ударяющего электрона (имеющего, как правило, энергию 50—100.эВ), этот нон распадается на заряженные и нейтральные осколки, первые из которых далее в магнитном (или ином) анализаторе делятся в зависимости от их массы (точнее, в зависимости от отношения массы частицы к ее заряду, последний обычно равен единице) и далее регистрируются. Массовое число, соответствующее исходному (молекулярному) иону и осколочным ионам, является точной и однозначной характеристикой исходной молекулы и ее фрагментов. Образование набора тех или иных осколочных ионов с данной распространенностью (концентрацией) однозначно характеризует структуру исходной молекулы, так что даже очень близкие по структуре соединения (например, изомерные углеводороды) дают свои неповторимые масс-спектры. [c.131]

Прн турбулентном течении движение частиц вызывается, главным образом, большими вихрями, в то время как основные потери на внутреннее трение происходят в ма.тых вихрях. Кинетическая энергия больших вихрей передается малым вихрям, где и расходуется на преодоление сил внутреннего трения. Этот переход идет разными путями с различной скоростью, так что можно говорить о независимости малых вихрей друг от друга и от главного течения в жидкости. Важно лишь общее количество кинетической энергии, полученное ими. Потери этой энергии в единице массы малого вихря ю, вязкость т), плотность р — таковы основные характеристики малого вихря, принимаемого как независимое целое в статистическом рассмотрении. По Колмогорову, в вихре на единицу длины поглощается энергия [c.42]

Чтобы учесть это уменьшение, необходимо выполнить интегрирование уравнения Гамакера с включением коэффициента Р в уравнение (11.1). Некоторые примеры таких вычислений даны Овербеком (1952) в графической форме. Лондоновская энергия притяжения капель эмульсии (диаметром 1 мпм), которые находятся на расстоянии 0,1 мкм, вычисленная с учетом коэффициента Р, уменьшается на —0,1 от величины энергии, полученной но уравнению (11.2). Чтобы облегчить вычисление Шенкель и Китченер (1960) вывели приблизительна , но достаточно точную для практических целей формулу [c.95]

Поскольку промежуток времени между образованием ионов и их регистрацией обычно составляет 10 сек, то отсутствие в масс-спектре пиков молекулярных ионов свидетельствует о малой продолжительности их жизни. Скорость разложения молекулярного иона является функцией энергии, полученной ионом при его образовании. При снижении энергии ионизирующих электронов до величины, близкой к ионизационному потенциалу молекулы, количество молекулярных ионов по отношению к осколочным возрастает. [c.23]

Первый закон утверждает, что энергия, полученная системой в форме теплоты, может превращаться в работу и, наоборот, полученная в форме работы — в теплоту если по окончании превращений система возвращается в исходное состояние, то теплота и работа равны друг другу, независимо от характера процесса [c.28]

Отпущено на сторону (аа вычетом энергии полученной). ......... — — — - [c.223]

При действии на макромолекулы периодическими внешними полями различной частоты мы по-прежнему будем получать результат, определяемый положением стрелки действия, т. е. l/vA Понижая частоту, можно заставить включиться в регистрируемое движение отдельные статистические элементы и даже макромолекулы в целом повышая ее, можно включать все меньшие и меньшие участки цепи, пока наконец на уровне ближнего конформационного порядка и отдельных повторяющихся звеньев спектроскопические методы не начнут выдавать ту же информацию о структуре, что и в случае простых молекул. Продолжая повышать частоту, мы неминуемо упремся в квантовую область, но и здесь основные закономерности скорость воздействия — результат воздействия сохранятся. Одна и та же доза энергии, полученная при попадании в молекулу или атом одного высокочастотного кванта или нескольких низкочастотных квантов, естественно, произведет совершенно разные эффекты молекула может превратиться в свободный радикал, или ионизироваться, или просто возбудиться и высветиться и т. д. [c.53]

По данным разряда рассчитывают полную разрядную емкость и энергию, полученную при разряде с учетом среднеарифметического значения напряжения. Время приведения элемента н рабочее состояние находят как по данным замера напряжения стрелочным вольтметром, так и после расшифровки диаграммы самопишущего вольтметра. Расчет коэффициентов использования активной массы каждого из электродов выполняют, как это описано в работе 34. [c.255]

Наиболее сложными кажутся на первый взгляд термодинами-ческие условия получения коллоидных систем методом конденсации. Может даже показаться, что золи, синтезированные, например, в результате химической реакции, образуются самопроизвольно и, следовательно, их получение сопровождается уменьшением свободной энергии системы. Однако не следует забывать, что при химической реакции свободную энергию системы следует сравнивать не со свободной энергией растворов исходных компонентов реакции, а со свободной энергией полученной системы с выкристаллизовавшейся дисперсной фазой- При этом причины неустойчивости коллоидных растворов, полученных методом конденсации, становятся совершенно ясными. [c.240]

Приближенную функцию, подставляемую в (1.55), называют обычно пробной волновой функцией. Чем лучше пробная волновая функция аппроксимирует точную, тем ближе значение энергии, полученное с помощью этой пробной функции, к истинному значению. Для придания гибкости пробной функции в нее удобно ввести неизвестные варьируемые параметры С, С1,. .., с . Величины С], Сг,. .., [c.20]

Уравнение (10.12) можно решить для энергий других состояний. Однако приведенные выше уравнения выведены при допущении, что лиганды-это точечные заряды или точечные диполи и что связь металл— лиганд нековалентна. Если это допущение справедливо, то определенную таким образом величину Dq можно подставить в уравнение (10.12) и рассчитать, исходя из характеристик атомного спектра газообразного иона, энергию [10] и энергию других двух уровней в комплексе. Частоты ожидаемых спектральных переходов определяют из полос, соответствующих разностям между энергиями уровней T g F) - и TigiP) - Л2д. Э К С п С р И м С н т а Л b н ы С энергии, полученные из спектров, почти всегда ниже, чем величины, рассчитанные таким путем. Отклонение приписывают ковалентности. [c.94]

В качестве исходной информации для автоматизированного структурно-параметрического синтеза многопродуктовых ХТС используют расходные нормы сырья и энергии, полученные на основе уравнений материальных и тепловых балансов, материальные индексы ио стадиям, продолжительность технологиче-1 ких циклов аипаратов или их функциональную зависимость от лассового размера партии продукта, коэффициенты заполнения объемов аипаратов, размеры и (или) производительность стандартного оборудования, его прейскурантные цены. [c.160]

Молекулярный ион диссоциирует через состояние активированного комплекса, распад которого идет преимущественно в направлении образования стабильных продуктов. Ионизация молекул протекает быстро (за 10- с), а распад — сравнительно длительный акт продолжительностью 10 —10 с. За этот промежуток времени избыточная энергия, полученная ионизированной молекулой от электрона (сверх потенциала ионизации), перераспределяется по вращательным, кoлeбaтeJ[ьным и электронным состояниям. Если в молекуле имеется система, благоприятствующая передаче возбуждения, например система сопряженных связей, то избыточная энергия успевает равномерно распределиться по всей молекуле, и степень диссоциации подобных соединений оказывается сравнительно небольшой. При отсутствии подобной системы избыточная энергия не усиевасп иерерасиределиться по всему молекулярному иону, на одной и наиболее слабых связей [c.93]

Последняя гипотеза была затем проверена Годовским и др. [31]. Волокна ПА-6, вытянутые до значения Х = 5,5 при 210°С, неоднократно растягивали при комнатной температуре. Эти авторы выявили для ПА-б такие же характерные различия между первым и последующими циклами нагружения, какие обнаружил Мюллер в отношении ПИБ приращение 6I7, по существу, отличалось от нуля лишь в первом цикле нагружения. Они получили, что отношение 8Wi/6Ui не зависит от макроскопического напряжения и равно 7,0. Такое постоянство значения 8W[ 8Ui вызывает удивление. Оно указывает, что процессы, обусловливающие увеличение внутренней энергии, не зависят от а, если происходит локальное превышение критического возбуждения цепей. Годовский и др. предполагают, что данные процессы представлены разрывами цепей. С учетом bUi они получили число Ni разрывов цепей, каждый из которых вносит вклад в приращение внутренней энергии, равный l,7 10- Дж (100 кДж/моль). За один акт разрыва цепи 8WilN рассеивается энергия 700 кДж/моль. Эти значения лишь немного меньше значений энергии, полученных ранее с учетом упругости цепи для вклада механической энергии в разрыв цепи (110 кДж/моль) и для энергии, рассеиваемой втягиваемыми в ламеллы сегментами (870 кДж/моль). Однако данное поразительное совпадение не доказывает предыдущую гипотезу о том, что приращение 8Ui можно объяснить только путем увеличения энергии химической связи из-за разрыва цепи. [c.260]

Вторая энергетическая характеристика процессов, работа А, аналогична теплоте в том отношенни, что она также показывает количество энергии, полученное (отданное) системой в ходе процесса. Но работа характеризует обмен энергией в форме кинетической энергии направленного, упорядоченного движения частиц. [c.22]

Рис. 44. Изменение свободной энергии фермент-субстратного взаимодействия по координате реакции (4.28) для химотриптического гидролиза метиловых эфиров Ы-аце-тил- -фенилаланина (сплошная линия) и Ы-ацетилглицина (пунктирная линия) [116]. (Для диаграммы использованы значения стандартных свободных энергий, полученные интерполяцией линейных зависимостей, приведенных на рис. 43).

Энергия, полученная от радиоизлучения, может передаваться спиновой системой окружения, например, в виде фононов решетки, и такой процесс называется, как уже говорилось в гл. I, спин-решеточной релаксацией (Т ). Время жизни т верхнего состояния уменьшается также из-за индуцированного испускания и при этом, как следует из принципа неопределенности бЕАх Н, возрастает неопределенность энергии состояния и происходит уширение линии (рис. 111.10, а, б). Существует, кроме того, механизм спин-спиновой релаксации (Та), определяемый беспорядочным распределением полей ядерных и электрон- [c.65]

Одним из эффективных методов изучения термических свойств материалов стал метод дифференциальной сканирующей калориметрии (ДСК). В соответствии с принципом ДСК предусматривается автоматическая электрическая компенсация при изменении тепловой энергии в пробах, вследствие чего температура проб будет поддерживаться регулятором на одном и том же уровне при фазовых переходах вещества. Необходимая для компенсации электрическая энергия будет фиксироваться на оси ординат. Таким образом, экзо- и эндотермические пики будут регистрироваться и единицах энергии. Полученные кривые представляют собой зависимость теплового потока dUiut от температуры. Так же как и в ДТА, при ДСК площадь пика характеризует теплоту реакции. Исследуемый образец при ДСК находится в изотермических условиях по отношению к инертному материалу. При этом количество теплоты, необходимой для поддержания изотермичееких условий, фиксируется как функция времени или [c.35]

Приведенное уравнение выражает первое начало термодинамики — закон неуничтожимости энергии. Он утверждает, что энергия, полученная системой в форме теплоты, может превращаться в работу, а полученная в форме работы — в теплоту. Первый закон термодинамики есть частный случай закона сохранения и превращения энергии в применении к тепловым процессам. Все видьг экер- [c.36]

В Дубне в 1963 г. облучением изотопа ионами большой энергии получен новый изотоп элемента 102— шгМо. Написать уравнение предполагаемой ядерной реакции с указанием промежуточного ядра. [c.38]

Эта замена приводит к тому, что в приближении Хартри—Фока не учитывается скоррелированность движения электронов в атоме и молекуле в каждый момент времени (а не в среднем), вследствие которой электроны на отдельных орбиталях стремятся находиться как можно дальше друг от друга, т. е. существует кулоновская корреляция электронов. Разность между точной (нерелятшистс-кой) энергией и энергией, полученной методом Хартри—Фока, называют энергией корреляции [c.121]