Дейтон бомбардировка дейтонами

Ионами, пригодными для облучения, являются протоны, дейтоны или а-частицы. Для того, чтобы эти частицы могли проникнуть в ядро и вызвать его превращение, они должны обладать скоростью, достаточной для преодоления со значительной вероятностью сил отталкивания ядра— его потенциального барьера. Высота потенциального барьера сильно растет с увеличением порядкового номера ядра поэтому для получения частиц с достаточными энергиями практически подходит только циклотрон ). В большинстве реакций, приводящих к радиоактивным изотопам, в качестве бомбардирующих частиц используются дейтоны. Так как переделка и юстировка циклотрона, необходимые для перехода с одного типа ускоряемых частиц на другой, сопряжены со значительными трудностями, то почти всегда работают с одним родом частиц, а именно с дейтонами. Поэтому в помещенной ниже табл. 3 из всех реакций, возникающих под действием искусственно ускоренных частиц, приведены только реакции, возникающие при бомбардировке дейтонами. Большинство существующих в настоящее время циклотронов имеет диаметр полюсных наконечников порядка 1 м и напряженность магнитного поля в зазоре между полюсами порядка 13000—15000 гаусс. При таких размерах циклотрона можно получить дейтоны с энергией в 8—10 MeV. Пользуясь дейтонами такой энергии, можно с достаточным выходом получать радиоактивные изотопы до элемента с порядковым номером 53 (иод). Для получения радиоактивных изотопов с большими порядковыми номерами служат почти исключительно реакции с нейтронами, которые, являясь электрически нейтральными, не отталкиваются ядрами. [c.26]

Заметим, что реакции первых двух типов можно, в принципе, осуществить при бомбардировке мишеней быстрыми нейтронами однако, поскольку направить на образец большое число дейтонов легче, чем большое число быстрых нейтронов, предпочтение обычно отдается бомбардировке дейтонами. [c.717]

Выходы циклотронных радиоактивных изотопов при бомбардировке дейтонами с энергией 30 Мэз [8] [c.718]

Не менее разнообразные ядерные реакции вызываются бомбардировкой Дейтонами (й или Н ) [c.38]

Однако не выяснено, идет ли процесс в одну или в две стадии. Так как бомбардировка дейтонами приводит часто к образованию а-частиц с большой энергией, то этот процесс применяется вместо радиоактивных источников с целью получения а-частиц для экспериментальных работ. [c.25]

При употреблении разбираемых ниже пересмотренных значений атомных весов получается несколько ббльшая величина, а именно 13,0075. Изотоп В ведет себя при бомбардировке дейтонами так же, как т. е. получается стабильный изотоп В и испускается протон. [c.26]

Другие процессы расщепления. Другой вид расщепления наблюдается при бомбардировке дейтонами соединений дейтерия, особенно когда поток дейтонов большой энергии направлен на газообразный дейтерий (Ди и Джильберт, 1935 г.). В этом случае происходит, повидимому, испускание нейтронов [c.27]

Здесь следует отметить, что опубликовано сообщение о случаях расщепления с помощью дейтонов тяжелых элементов. Подобное же сообщение было сделано в свое время относительно действия протонов, однако впоследствии было доказано, что наблюдаемые явления обусловлены загрязнением бором из стекла прибора. Ввиду очень большого энергетического барьера, препятствующего проникновению дейтона в ядро с большим атомным номером, можно думать, что наблюдавшиеся при бомбардировке дейтонами явления также были обусловлены загрязнениями. [c.28]

Из рассмотрения процессов образования в результате бомбардировки дейтонами других радиоактивных элементов процесс расщепления азота идет вероятно так [c.36]

Радиоактивный фтор. Бомбардировка дейтонами кислорода дает результаты, совершенно аналогичные полученным для азота. [c.36]

Радиоактивный натрий испускание Т Лучей. В результате бомбардировки дейтонами натрий испускает протоны, нейтроны, 0-частицы и интенсивное -к -излучение с энергией в 5,5 0,5 10 электрон-вольт остается радиоактивный элемент, испускающий-электроны, с периодом полураспада в 15,5 час. Количество полученного радиоактивного вещества почти равно числу выбрасываемых при бомбардировке, протонов повидимому радиоактивный [c.37]

Кусок алюминиевой фольги был растворен после бомбардировки дейтонами во фтористоводородной кислоте, после чего рас- [c.37]

Получение радиоактивных элементов путем бомбардировки дейтонами сопровождается эмиссией или нейтронов, или протонов, в каждом случае результаты аналогичны получающимся для а-частиц, например [c.44]

Оценку порядка величины активности, получаемой при делении урана, отнесенную к одному из продуктов деления, длл случая непосредственной бомбардировки дейтонами можно произвести, используя соотношение (1), для бомбардировки быстрыми нейтронами — соотношение (2) и для тепловых нейтронов-—соотношение (3) или (4), при условии, что известна величина вы- ,хода или эффективное сечение. Поскольку в литературе имеются только данные о выходе под действием тепловых нейтронов, то мы обсудим вопрос об ожидаемой активности лишь для этого [c.60]

ДАННЫЕ О ВЫХОДЕ ДЛЯ ТОЛСТОЙ МИШЕНИ ПРИ БОМБАРДИРОВКЕ ДЕЙТОНАМИ [c.94]

Тогда Сиборг, в совместной работе с Макмилланом, использовал другую методику. Он предпринял опыт по бомбардировке урана непосредственно Дейтонами большой энергии. В этих условиях получился другой изотоп плутония 94 Pu (Ti/2=2,1 сут). Реакция, осуществленная американскими исследователями может быть описана уравнением [c.226]

Почти все реакции (й, л), используемые для получения нейтронов, сильно экзотермичны. Реакции не имеют порогов, и нейтроны могут быть получены при энергиях Дейтонов, приближающихся к нулю. Исключение составляет реакция (й, п) которая эндотермична с Q = —0,282 Мэв и порогом Е = 0,33 Мэв [2]. Для получения моноэнергетических нейтронов наиболее пригодны реакции В (с1, п) Не и Т(с/, я) Не. Например, в последней реакции можно получить 10 нейтрон/сек при бомбардировке Н — мишени Дейтонами с энергией 300 кэв и током 0,5 ма [7]. Наиболее распространенные реакции [й, п) [7] [c.899]

Для активации применяют наряду с тепловыми нейтронами также быстрые нейтроны. Для получения пучка быстрых нейтронов с энергией 14,5 Мэе Колеман [392] производил бомбардировку циркониевой или титановой мишени, насыщенной тритием, Дейтонами от высоковольтного генератора, в частности от ускорителя Кокрофта— Уолтона. При этом протекает ядерная реакция [c.163]

Поперечник реакции имеет резонанс при 107 Кэв. При использовании мишени с 5 мг Т на 1 см , атомном отношении титана к тритию, рав лом 1, и бомбардировке мишени пучком дейтонов 50 мка поток выходящих нейтронов обычно достигает 10 на 1 см -се/с. Анализируемые образцы устанавливают в строго фиксированном положении вплотную за мишенью. Ядерные реакции, которые могут быть [c.163]

Первое сообщение о получении искусственным путем элемента 61, названного прометием (Рт), появилось в 1938 г. [11]. Бомбардировкой неодима дейтонами по реакции Nd (d, n)Pm +i впервые был получен изотоп прометия с периодом полураспада 12,5 час. Позднее были изучены другие ядерные реакции, приводящие к образованию различных изотопов прометия. [c.460]

Реакции, вызываемые бомбардировкой различных мишеней быстрыми протонами, характеризуются обычно меньшим выходом, чем реакции, вызываемые дейтонами. Среди протонных реакций выделяются более высокими эффективными сечениями в интервале энергий до 25 Мэв реакции типа (р,п) и р,2п). [c.717]

Облучение заряженными частицами на циклотроне, по сравнению с нейтронным облучением в реакторе, дает большее число побочных ядерных процессов, создающих изотопы, которые являются радиоактивными загрязнениями. Источниками подобных загрязнений служат нейтроны или другие вторичные частицы, получаемые в результате бомбардировки вещества мишени. Нейтроны возникают с большим или меньшим выходом при облучении любой мишени дейтонами согласно реакции к, п), а также при облучении другими заряженными частицами. Энергии возникающих нейтронов варьируют в широких пределах от тепловых до энергий 15—20 Мэв (при бомбардировке трития, лития, бериллия и других легких ядер). Нейтроны такого большого интервала энергий могут вызывать не только реакции (п, 7), но и п, р), п, 2п), а в ряде ядер и (и,а). [c.721]

Другим источником загрязнений является параллельное прохождение нескольких реакций бомбардируемых частиц высокой энергии с основным элементом мишени. Например, при бомбардировке железа дейтонами с энергией 30 Мэв протекают конку- [c.721]

Бомбардировка лития дейтонами также дает очень большой выход нейтронов, но литиевая мишень легко распыляется. В данном случае наблюдаются две реакции [c.162]

Опыты с очень быстрыми дейтонами — 200 Мэе показали, что бомбардировка ими любой мишени приводит к образованию быстрых нейтронов. При этом оказалось, что быстрые нейтроны распространяются вперед в довольно узком конусе вокруг направления пучка бомбардирующих дейтонов, и раствор этого конуса, а также выход нейтронов слабо зависят от материала мишени. Основным механизмом образования быстрых нейтронов при столкновении быстрых дейтонов с ядром является также разрыв самого дейтона, причиной чего является как электростатическое, так и преимущественно ядерное взаимодействие дейтона с ядром. Дейтон можно три этом представить в виде системы, подобной гантели, состоящей из двух частиц — протона и нейтрона, находящихся на некотором среднем расстоянии. К разрыву дейтона с освобождением одной из частиц (протона или нейтрона) должно привести такое столкновение, при котором только одна из частиц попадает в область эффективного сечения ядра, а другая проходит вне этой области. Частица, столкнувшаяся с ядром, будет или захвачена им, или сильно рассеяна. При этом вторая частица, связанная с первой довольно слабо (энергия связи 2,23 Мэе), пройдет мимо ядра, испытав относительно небольшое ускорение в момент разрыва, так как ее кинетическая энергия много больше 2,23 Мэе . В подобных экспериментах были также зарегистрированы быстрые протоны разрыва. [c.178]

При бомбардировке ядер углерода-12 потоком дейтонов с энергией 0,5 Мэе идет реакция (а, п) Энергия образующихся нейтронов равна 0,21 Мэв, [c.50]

Приготовление небольших партий радиоактивных изотопов методом дейтонной бомбардировки первоначально проводилось на небольших циклотронах, предназначенных, в основном, для научно-исследовательских работ энергии дейтонов на них не превышали 10—15 Мэв. С ростом потребности в циклотронных радиоактивных изотопах и развитием техники ускорения заряженных частиц начали создаваться специализированные на-работочные циклотроны, в которых дейтоны можно ускорять до энергий 20—-25 Мэв. Этого вполне достаточно для протекания большого числа ядерных реакций. В то же время энергии дейтонов еще не настолько велики, чтобы вызвать трудно контролируемые побочные реакции, при которых бомбардируемые ядра выбрасывают много частиц. Большое внимание при конструировании циклотронов уделяется проблеме интенсивности дейтонного пучка. На современных установках число дейтонов, получаемых в единицу времени, составляет 10 —10 частиц в секунду. [c.717]

Во-вторых, метод бомбардировки быстрыми ионами на циклотроне является единственным способом производства многих котловых радиоактивных изотопов в виде препаратов, свободных от носителя. Так, например, изотопы Na , Сг , Fe , u без носителя производятся путем дейтонной бомбардировки мишеней, изготовленных соответственно из металлических алю.ми-ния, ванадия, кобальта, цинка. Мы уже указывали, что в противоположность этому ядерные реакции (л, 7), осуществляемые в реакторе, обычно приводят к образованию препаратов Na , fSi Fe , u и других изотопов с относительно невысокой концентрацией радиоактивных атомов в большой массе химически идентичных неактивных атомов материала мишени. [c.714]

Дейтонная реакция (с , р) редко используется для производства радиоактивных изотопов. Эта реакция менее приемлема, чем дающая тот же результат реакция п, 7) на ядерном реакторе, так как в последнем случае можно облучать большие количества вещества в течение более продолжительного времени. Кроме того, при бомбардировке дейтонами с энергией 20— 30 Мэв реакция (1,р) часто сопровождается побочной реакцией (с1, йп), создающей радиоактивный изотоп того же элемента, что нежелательно. Отношение вероятностей этих двух реакций составляет не менее 10 1. [c.717]

Одна из действующих установок для систематического производства изотопов методами дейтонной бомбардировки — синхроциклотрон фирмы Филиппе в Амстердаме — приспособлена для работ с внутренним дейтонным пучком. В этом случае дейтоны молшо ускорять до энергий 30 Мэв (а-частицы до 60 Мэв). Средняя интенсивность пучка сравнительно невелика — всего 30—40 мка. В табл. 11-18 приведены ядерные реакции, применяемые на синхроциклотроне для выработки радиоактивных изотопов. [c.717]

Радиоактивные элементы с коротким периодом жизни. Согласно опубликованному недавно предварительному сообщению (Крэйн, Дельзассо, Фаулер и Лауритсен, 1935 г.) при бомбардировке дейтонами лития и бора кроме рассмотренных выше радиоактивных веществ, испускающих позитроны, получается еще продукт, испускающий электроны. Период полураспада этих элементов очень мал, составляя 0,02 0,01 сек. для радиоактивного продукта из бора и 0,5 0,1 сек. для радиоактивного продукта из лития. Изучение в камере Вильсона этого процесса образования радиоактивных элементов привело к выводу, что послед-иие получаются в результате эмиссии протонов [c.38]

Бомбардировка дейтонами (ядрами тяжелого водорода) также в некоторых случаях вызывает искусственную радиоактивность (например в литии и боре согласно работам Лауристена, Ливингстона, Лауренса и др.). [c.121]

Нейтроны, имеющие массу, приблизительно равную 1 (1837 электронных масс), и нулевой заряд, впервые наблюдались при бомбардировке бериллия а-частицами полония. Вначале предполагали, что получающееся при этом излучение, имеющее очень высокую проникающую способность и не обладающее зарядом, носит электромагнитный характер, но Чадвиком (1932 г.) было показано, что оно состоит из нейтральных частиц с массой, немного большей, чем у водородного атома. Нейтроны не испускаются ядрами спонтанно, хотя в некоторых случаях они могут сопровождать излучение З-частиц. Их можно получить целым рядом способов 1) бомбардировкой бериллия а-частицами (первый метод) 2) бомбардировкой дейтерия дейтояами 3) бомбардировкой легких элементов, например лития, протонами или Дейтонами 4) взаимодействием - -излучения с дейтерием. Энергия связи дейтона равна примерно 2,2 Мэе, и облучение его 7-лучами с большей энергией дает моноэнергетические нейтроны с энергией, равной энергии 7-фотонов минус 2,2 Мэе. [c.27]

Бомбардировка цинка дейтонами приводит к образованию смеси радиоактивных изотопов галлия по реакциям (о , 2л) Оа п)Оа и ( , 2л) Оа . Выделение галлия-б7 и галлия-68 достигается растворением облученной мишени в соляной кислоте (конечная концентрация 6 н.) с последующей экстракцией этиловым эфиром в виде ОаС1з. [c.32]

Необходимо отметить, что потоки вторичных нейтронов, получаемые в циклотроне, значительно менее интенсивны, чем пуч-йи заряженных частиц. Например, при бомбардировке бериллия дейтонами с энергией 10 Мэв получается поток нейтронов интенсивностью 3,7 10 нейтр сек на 1 мка. Поскольку 1 мка соответствует 6,3 10 2 частицам в 1 сек, то на каждый образованный при этом быстрый нейтрон приходится 170 первичных дейтонов. Нейтроны, образующиеся при облучении дейтонами бериллиевой мишени, испускаются изотропно, вследствие чего только малая до- ля общего числа быстрых нейтронов попадает на единицу площади мишени. Все это приводит к тому, что если анализируемый элемент не обладает сечением захвата нейтронов, превосходящим по крайней мере в 1000 раз сечение реакцци с быстрыми заряженными частицами, то предпочтительной оказывается непосредственная бомбардировка последними. [c.139]

Впервые элемент 43 был получен искусственным путем К. Перье и Э. Сегрэ [2] в 1937 г. при бомбардировке ядер молибдена дейтонами. Этот элемент был назван ими технецием (Тс). Позднее были исследованы многие другие ядерные реакции, приводящие к образованию различных изотопов технеция. Примерами таких реакций являются Мо ((з(, 2п)Тс 2 41ЫЬэз(а, п) 4зТс96 и др. [c.452]

Для производства соответствующего изотопа на циклотроне выбирается такая ядерная реакция, которая дает наибольший выход. При этом в большинстве случаев в качестве бомбардирующих частиц употребляются дейтоны и протоны. Частое использование дейтонов обусловлено в значительной мере тем обстоятельством, что в этом случае уже при относительно низких энергиях идут с ощутимыми выходами реакции й,п). Например, выход Со при бомбардировке толстой железной мишени дейтонами с энергией 14 Мэв составляет 2,4 10 атома на дейтон или 1,5 мкюри мка-ч дейтонного тока (1 дейтон в секунду соответствует току 1,59-10" а). На не слишком тяжелых ядрах с дейтонами более высокой энергии (> 10—15 Мэв) происходят реакции (с1,2п), й,2р) и (с ,а), заканчивающиеся выбрасыванием двух нейтронов, протонов или а-частицы [c.716]

Быстрые нейтроны, испускаемые при бомбардировке ряда мишеней дейтонами или протонами, используют иногда для получения небольших количеств изотопов. С этой целью вплотную к основной мишени, бомбардируемой заряженными частицами, устанавливают металлическую коробочку, в которую упаковано вещество, легко активируемое быстрыми нейтронами (Со59, М и др.). [c.721]

Бомбардировка бериллия дейтонами является обычным способом получения нейтронов при помощи циклотрона по реакции п) Ве. Мишень изготовляется при этом из чистого металлического бериллия в виде пластинки или слоя порошка, напрессованного на подкладку из другого металла, например меди. При =1 Мэе выход нейтронов составляет примерно 7 г (Ка + Ве) — эививалента на микроампер дейтонного тока , достигая нескольких тысяч грамм-эквивалентов при энергиях дейтонов порядка 10—20 Мэе. [c.162]

Ряды естественнорадиоактивных элементов можно пополнить побочными цепочками за счет радиоактивных элементов, получаемых искусственно. При бомбардировке тория дейтонами с энергией в 20 Мэе или а-частицами с вдвое большей энергией образуется изотоп протактиния с массовым числом 230 по реак- [c.228]

Искусственное лолучение Тс было впервые осуществлено Э. Сэгре и К. Перье в 1937 г. при помощи бомбардировки молибдена дейтонами с энергией 5 Мэе. Этот элемент назван технецием в ознаменование того, что он был лервым элементом, полученным искусственным способом. [c.230]

Третий (радиоактивный) изотоп № был получен искусственно по- редством бомбардировки дейтерия дейтонами (дейтон — ядро дейтерия) [c.269]

Нептуний (пер/ияшт) — первый трансурановый элемент (порядковый номер 93), полученный в мае 1940 г. Мак-Милланом и Абельсоном в Калифорнийском университете путём бомбардировки урана Дейтонами. Название элементу дано по имени Нептуна — планеты, следующей за Ураном. Символ элемента — Np. [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология