Переход кинетической энергии поступательного движения в энергию электронного возбуждения

Переход кинетической энергии поступательного движения электрона в энергию электронного возбуждения атома или [c.74]

Исходя из классических представлений, переход кинетической энергии поступательного движения электрона в энергию электронного возбуждения атома или молекулы можно рассматривать как неупругий удар. Удар, при котором энергия поступательного движения будет переходить во внутреннюю энергию, является неупругим. При неупругом ударе деформация соударяющихся тел увеличивается до тех пор, пока скорости их не станут одинаковыми (т. е. Ц1 = и2 = и), после чего шары перестанут давить друг на друга и будут двигаться вместе. [c.74]

Исходя из классических представлений переход кинетической энергии поступательного движения электрона в энергию электронного возбуждения атома или молекулы можно рассматривать как неупругий удар. При неупругом ударе деформация ударяющихся тел увеличивается до тех пор, пока скорость их не сравняется (т. е. Ц] = г,(2 = м), после чего сталкивающиеся тела двигаются вместе. [c.90]

Если считать, что избыток энергии при фотодиссоциации переходит только в кинетическую энергию поступательного движения (нет колебательно-, вращательно- и электронно-возбужденных [c.324]

Двухатомные молекулы в колебательно-возбужденных состояниях могут при столкновениях терять вращательную и колебательную энергию, равно как электронную и кинетическую энергию поступательного движения, которые могут быть переданы на возбуждение атомов. Например, при низких давлениях (0,02 мм рт. ст.) иод дает резонансные полосы флуоресценции в результате переходов с уровня у = 26. Они показаны схематично на кривых потенциальной энергии рис. 3-33 (переход -V 4) и на экспериментально полученных [37] спектрах (рис. 3-34). В верхней части (а) приведены резонансные полосы флуоресценции, обусловленные переходами (у = 26) -> и - = , 2, 3, 4, 5, 6) в чистом иоде при давлении 0,02 мм рт. ст. При таких низких давлениях молекулы, электронно-возбуж-даемые за 10 сек, обычно остаются невозмущенными, несмотря на столкновения в течение естественного времени жизни 10 сек, и флуоресцируют с того колебательного уровня, до которого были возбуждены. [c.155]

I. Законы фотохимии. В фотохимии рассматриваются закономерности влияния электромагнитных колебаний видимого и ультрафиолетового участков спектра на реакционную способность химических систем. Общая реакционная способность химической системы характеризуется значениями стандартного сродства реакций АО (Т) и стандартного сродства в процессе образования переходного состояния Значения А0 (7 ) и АС (7) изменяются с изменением температуры. При повышении температуры в системе изменяется кинетическая энергия поступательного и вращательного движения молекул и энергия колебательного движения ядер атомов. В области средних температур энергия движения электронов при изменении температуры практически остается постоянной. Чтобы перевести электроны на более высокие электронные энергетические уровни, надо нагреть систему до высоких температур, при которых многие реагенты разлагаются. При воздействии на химическую систему электромагнитными колебаниями с частотой видимого и ультрафиолетового участков спектра изменяется энергия движения электронов. Поглощая квант энергии, электроны переходят с ВЗМО на НО Ю. Образуется возбужденная молекула, обладающая избыточной энергией. Распределение электронной плотности в возбужденных молекулах существенно отличается от распределения электронной плотности в исходных молекулах. Повышается энергия колебательного движения ядер. Физические и химические свойства возбужденных молекул отличаются от свойств молекул в невозбужденном состоянии. Появляется возможность получения новых веществ, синтез которых невозможен при термическом воздействии на систему. [c.610]

При термодинамическом описании предполагают, что система находится в относительном покое ( кин = 0) и воздействие внешних полей пренебрежимо мало ( пот = 0). Тогда полная энергия системы определяется запасом ее внутренней энергии Е=0). Последняя складывается из кинетической энергии поступательного и вращательного молекулярного движения, энергии притяжения и отталкивания частиц, энергии электронного возбуждения, энергии межъядерного и внутриядерного взаимодействия и т. п. Количественный учет всех составляющих внутренней энергии невозможен, но для термодинамического анализа систем в этом нет необходимости, так как достаточно знать лишь изменение внутренней энергии при переходе из одного состояния в другое, а не ее абсолютные величины в этих состояниях. В соответствии с законом сохранения энергии, выражающим первое начало термодинамики, общий запас внутренней энергии системы остается постоянным, если отсутствует тепловой обмен с окружающей средой. В ходе процессов, протекающих в изолированной системе, возможно лишь перераспределение внутренней энергии между отдельными составляющими системы. [c.203]

Описанные выше эксперименты по фотодесорбции показывают, что электронная энергия возбуждения, сообщаемая адсорбированным молекулам при освещении, отводится твердым телом достаточно медленно по сравнению с разрывом валентной или адсорбционной связи. Для металлов можно предполагать, что энергия электронного возбуждения хемосорбированных на них молекул должна рассеиваться за время порядка 10 сек. Переход электронной энергии в кинетическую энергию поступательного движения десорбируемой молекулы в направлении нормали к поверхности должен происходить примерно за 10" сек. Отсюда следует, что вероятность сохранения адсорбированной молекулой энергии возбуждения, достаточной для разрыва валентной или адсорбционной связи, составляет примерно 10 . Эта оценка, если она справедлива, означает, что фотодиссоциация адсорбированной молекулы или ее фотодесорбция должна быть наблюдаемой величиной. [c.401]

Так как масса электрона очень мала, он не может при упругом соударении с молекулой передать ей свою кинетическую энергию, чтобы повысить ее вращательную или колебательную энергию. Для перехода кинетической энергии поступательного движения в колебательную наиболее эффективен удар вдоль оси молекулы. Но даже и при таком ударе вследствие невыгодного соотношения масс может быть передана лишь небольшая доля кинетической энергии электрона. Несмотря на это, при некоторых обстоятельствах переход кинетической энергии поступательного движения электрона в колебательную энергию молекулы, с которой он сталкивается, оказывается возможным. Электрон своим электрическим полем может так исказить внутреннее поле молекулы, что произойдет изменение ее колебательного состояния. Опыт показал, что электроны, обладающие энергией 5 эВ, возбуждают колебательные уровни молекул N2 и СО. Вращательное движение молекулы при этом не изменяется. Если считать, что возбуждаются лишь первые колебательные уровни, то расчет показывает вероятность возбуждения в случае азота равна /ио, а в случае окиси углерода /зо. Энергия колебательных уровней этих молекул почти одинакова. Различные вероятности возбуждения указанных молекул объясняются тем, что молекула окиси углерода обладает собственным дипольным моментом, а это увеличивает взаимодействие ее с электроном, [c.105]

Электронная температура молекул и атомов в еще большей степени может зависеть от механизма возбуждения электронных уровней. Эффективность электронного возбуждения путем неупругих соударений, когда относительная кинетическая энергия поступательного движения переходит во внутреннюю энергию электронного возбуждения одной из сталкивающихся частиц, очень мала. Можно показать [91], что эффективность электронного возбуждения будет велика только тогда, когда [c.408]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология