Циклы с адиабатическим сжатием пара

Рис. 54. Циклы с адиабатическим сжатием пара в компрессоре а — процессы в диаграмме з, Т б — зависимость и г]

На рис. XVH-6 дано изображение цикла идеальной компрессионной холодильной машины на диаграмме р—i. На этой диаграмме холодопроизводительность Qo и затрата работы L изображаются прямолинейными отрезками, что упрощает их определение по сравнению с определением по диаграмме Т—S, в которой значения Q и L находит путем измерения соответствующих площадей. Отрезок I—2 — адиабатическое сжатие паров холодильного агента в компрессоре / отрезок 2—3— конденсация этих паров в конденсаторе // отрезок 3—4— расширение жидкого холодиль- [c.655]

Построение цикла в %р— -диаграмме (см. рис. 13,6) проводят следующим образом. По заданной температуре кипения в диаграмме проводят линию 4 —1, по температуре конденсации — линию 2—3. Из точки 1, принимая сжатие по линии постоянной энтропии (адиабатическое сжатие), продолжают эту линию до пересечения с горизонтальной линией давления конденсации и получают точку 2 — состояние паров после сжатия в компрессоре. Точка 3 характеризует состояние жидкого аммиака, стекающего из конденсатора, 3—4 —дросселирование по линии постоянной энтальпии. [c.41]

Цикл идеальной машины. В идеальной компрессионной холодильной машине (рис. ХУП-5, а), цикл работы которой соответствует обратному циклу Карно, компрессор I засасывает пары холодильного агента, сжимает их до заданного давления, при котором они могут быть сжижены охлаждением водой, и нагнетает пары в конденсатор II. На диаграмме Т—5 (рис. ХУП-5, б) процесс адиабатического сжатия паров изображается вертикальной линией (адиабатой) 1—2. Сжатие сопровождается нагреванием паров-от температуры Го (точка 1) до температуры Г (точка 2). Для того чтобы цроцесс сжижения в конденсаторе // происходил при постоянной температуре Г, процесс сжатия паров, как показано на [c.655]

Циклы с адиабатическим сжатием пара [c.38]

Влажный и сухой процессы. В описанном выше процессе, приближающемся к обратному циклу Карно, в компрессор поступают влажные пары со степенью сухости Х < 1, причем эта степень сухости устанавливается из тех соображений, чтобы в результате адиабатического сжатия в компрессоре пары оставались влажными или, в пределе, стали сухими насыщенными (хг = 1). Это есть так называемый влажный процесс. [c.681]

Для осуществления холодильного цикла 1—2—3—4—4 с обратимым процессом сжатия в условиях источника отвода тепла с постоянной температурой Т и сухим ходом компрессора необходимы два компрессора. Один из них должен произвести адиабатическое сжатие пара 1—2, другой — изотермическое 2—3 [44]. Сжатие в одном компрессоре с адиабатическим [c.130]

Рассмотрим термодинамические свойства холодильных агентов, влияющие на эффективность теоретического цикла. потерь, вызванных заменой влажного хода сухим, на цикл зависит от положения правой пограничной кривой, показателя адиабаты к и теплоемкости перегретого пара Ср. Протекание правой пограничной кривой в тепловой диаграмме характеризуется теплоа нроетыо (чем-медаше эта величина, тем ближе пограничная кривая к адиабате и меньше потери). У фреонов-12, -22 и -502 правая пограничная кривая гораздо круче, чем у аммиака, показатель адиабаты и теплоемкость пара меньше, поэтому температура конца адиабатического сжатия и соответственно потери от сухого хода значительно меньше. [c.14]

Уравнения (41)—(41 г) дают выражение работы так называемого абсолютного адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого (кругового) цикла. Однако сжатие и расширение газа или пара в двигателях (паровых машинах, компрессорах и т. п.) протекает таким образом, что рабочее тело (газ, пар), совершая в цилиндре двигателя работу, периодически возвращается в начальное состояние. Работа такого периодического (замкнутого или кругового) процесса при сжатии и расширении газа или пара в двигателях в /. раз больше работы абсолютного адиабатического процесса . Следовательно, в случае подсчета работы компрессоров и двигателей, уравнения (41)—(41 г) примут следующий вид [c.100]

Холодильный коэффициент цикла 1—2а—3—4—4 с адиабатическим сжатием пара в компрессоре и регулирующим вентилем [c.132]

Внутренний теплообмен в таком цикле, с одной стороны, понижает температуру перед регулирующим вентилем (точка 5 вместо 4), что в свою очередь снижает дроссельные потери, а, с другой стороны, приводит к значительному перегреванию пара в процессе сжатия его компрессором (точка 2 вместо 2), что увеличивает потери от перегревания. Термодинамическая целесообразность цикла с внутренним теплообменом и адиабатическим сжатием пара неодинакова для различных рабочих тел и зависит в значительной мере от условий внешней среды (температуры источников). [c.138]

Выведем уравнение Клапейрона — Клаузиуса, для чего рассмотрим следующий цикл (рис. 36). Возьмем один моль жидкости, состояние которой характеризуется определенными значениями р, V, Т (точка А), и испарим ее при постоянной температуре Т. Пока в равновесии существует две фазы, давление остается постоянным. АВ — изобара-изотерма. Испарение происходит за счет поглощенного тепла q, которое равно теплоте испарения Я. В точке В вся жидкость перешла в пар. От В до С осуществим процесс адиабатического расширения пара, в результате которого температура понижается до Т—dT и давление до p—dp. От С до Д осуществим при постоянной температуре Т—dT и давлении р—dp изотермиче-ский-изобарический процесс сжатия. В точке Д весь пар конденсируется в жидкость. Сожмем эту жидкость адиабатически до точки А. Различием вдоль адиабат ВС (пар) и АД (жидкость) ввиду бесконечно малых отрезков пути, можно пренебречь. [c.114]

Цикл холодильной машины трехступенчатого сжатия характеризуется всасыванием во все ступени компрессора сухих паров с адиабатическим сжатием их и полным промежуточным охлаждением. Дросселирование жидкого холодильного агента происходит последовательно в трех регулирующих вентилях с отводом образующихся при этом паров во всасывающие линии цилиндров среднего и высокого давлений компрессора. [c.55]

В идеальной компрессионной машине (рис. 8.1) пары хладагента засасываются в компрессор 1, сжимаются до давления сжижения и поступают в конденсатор 4. Этот процесс адиабатического сжатия на диаграмме Т — 8 (рис. 8.2) изображен адиабатой 1—2. Конденсация паров идет изотермически (горизонталь- ная линия 2—3). Жидкий хладагент из конденсатора поступает в расширительный цилиндр (детандер 3 на рис. 8.1), где адиабатически расширяется (адиабата 3—4) до давления и температуры испарения, и направляется в испаритель 2 (см. рис. 8.1), где испаряется (изотерма 4—1), отнимая при этом теплоту от охлаждаемой среды. Пары засасываются в компрессор 1 (см. рис. 8.1), и цикл повторяется. [c.281]

На фиг. И изображены циклы холодильной машины в , Т — диаграмме и в г, lg р — диаграмме, где АВ — процесс парообразования в испарителе В В — процесс перегрева пара ВС или В С — процесс адиабатического сжатия в компрессоре СВ или СО — процессы охлаждения перегретого пара, конденсации его и переохлаждения жидкости О А — процесс дросселирования. При построении цикла предполагается обычно, что давление на пути АВВ равно давлению во всасывающем трубопроводе перед компрессором р с, а давление р на пути С СО — давлению в нагнетательном трубопроводе непосредственно за компрессором [c.28]

Нанесем на энтропийной диаграмме Т—6 цикл Карно и рабочий процесс, происходящий в компрессоре (рис. 226). Цикл Карно на диаграмме Г—5 изобразится прямоугольником аЬсе. При этом точка а характеризует состояние паров аммиака, забранных компрессором из теплообменника, а линия аЬ отображает адиабатическое сжатие аммиака в цилиндре компрессора. После сжатия в компрессоре аммиак поступает в конденсатор, где у него отнимается тепло в количестве Qo. Этому процессу на диаграмме соответствует отрезок Ьс, а количество отнимаемого тепла будет равно площади b fh. После конденсатора аммиак подвергается адиабатическому расширению, которое на диаграмме изображается линией се, и, наконец, в теплообменнике он получает тепло в количестве, определяемом площадью е//га, благодаря чему температура и энтропия аммиака вновь характеризуются точкой а. [c.336]

Несмотря на то что при сжатии в-компрессоре влажного пара холодильный цикл приближается к циклу Карно, а сжатие сухого пара теоретически нерационально вследствие увеличения расхода энергии на перегрев пара, практически более выгодным оказывается сухой ход компрессора с перегревом сжатого пара. Пар засасывается в сухом насыщенном состоянии (точка Г на рис. ХУП-7, а и б) и адиабатически сжимается до заданного давления (точка 2 ). При этом уменьшаются значительные потери холода, обусловленные интенсивным теплообменом между влажным паром и стенками цилиндра компрессора. Кроме того, вследствие интенсивного теплообмена с окружающей средой при влажном ходе будет происходить испарение хладоагента в цилиндре компрессора, что приведет к уменьшению объемного коэффициента полезного действия и коэффициента подачи компрессора и, следовательно, холодопроизводительность цикла будет более низкой. [c.696]

С помощью диаграммы Г — 5, а также энтальпийной диаграммы р — г можно определить все основные величины, характеризующие действительный холодильный цикл работу сжатия в компрессоре, тепловую нагрузку конденсатора и холодильный коэффициент. Например, как видно из диаграммы р—I (рис. ХУП-7, б), удельная работа, совершаемая компрессором, при адиабатическом сжатии 1 кг паров (по линии Г—2 ) составляет [c.697]

Цикл идеальной холодильной машины. Сжатие паров холодильного агента в цикле идеальной компрессионной машины происходит адиабатически, при постоянной энтропии 5" = oпst, т. е. без теплообмена с окружающей средой. За счет затраченной работы сжатия АЬ. энергия хо.лс-дильного агента увеличивается и температура его повышается от до Т (см. диаграмму на рис. 498). [c.717]

На диаграмме (рис, 12, а) видно, что цикл полностью протекает в области насыщенного пара, в которой изобары сливаются с изотермами. Здесь 1—2 адиабатическое сжатие агента в компрессоре 2—3 изотермическое сжатие (конденсация) в конденсаторе 3—4 адиабатическое расширение агента в расширительном цилиндре (в детандере) 4—1 изотермическое расширение (кипение) в испарителе N — М пограничная кривая. [c.31]

На диаграмме, в области перегретого пара найдем точку 2 как точку пересечения адиабаты сжатия, проходящей через точку 7 и изобары конденсации на изобаре конденсации левее точки 3 точку 3 в месте пересечения изобары с изотермой 1 , соответствующей установленной температуре переохлаждения жидкого агента. Дросселирование изобразится на диаграмме вертикальной прямой — изоэнтальпой, проходящей через точку и пересекающей изобару испарения в точке 4. Соединив найденные точки (см. рис. 12, в), получим в I, р-диаграмме холодильный цикл, где /—2 адиабатическое сжатие агента в компрессоре [c.61]

С помои1ью диаграммы 7 —S, а также энтальпийной диаграмм11Г р—i можио определить все основные параметры, характеризующие действительный холодильный цикл работу сжатия в компрессоре, тепловую иагру ку конденсатора и холодильный коэффициент. Нанример, как видно из диаграммы р—i (рис, XVII-7, б), удельная работа, совершаемая компрессором, при адиабатическом сжатии I кг паров (по линии / —2 ) составляет [c.657]

На диаграмме 5—Т этого цикла изотермическое сжатие воздуха до абсолютного давления Ра=6—7 кгс1см изображается горизонтальной линией 1—2, а охлаждение в регенераторах до состояния 3—изобарой 2—5, соответствующей давлению р,- По линии 3—4 происходит расширение воздуха до абсолютного давления Р5 = 1 кгс1см в турбодетандере, причем линия 3—4 соответствует адиабатическому процессу расширения, а линия 3—4—действительному. Конденсация оставшейся части воздуха, не проходившей через турбодетандер, протекает по линии 3—5—6. Линия постоянной энтальпии 6—7 соответствует процессу дросселирования воздуха, сжиженного в конденсаторе. Образующиеся при дросселировании пары жидкого воздуха смешиваются с потоком воз- [c.82]

Наибольший холодр ль-ный коэ ффициент, т. е. наименьш-ая затрата энергии, достигается, если круговой процесс совершается ио обратному циклу Карно (цикл идеальной компрессионной машины), изображенному на диаграмме Г—S (рис. 16-2). Точка 1 изобралоет состояние паров хладоагента перед компрессором в компрессоре пары подвергаются адиабатическому сжатию (процесс при 5 == onst, линия 1—2). В конденсаторе // происходит конденсация паров при постоянной температуре Т., (линия [c.386]

Двухступенчатое сжатие с двойным регулированием и неполным промежуточным охлаждением. Схема и цикл в даграммах 5—Т и /—lgp показаны соответственно на рис. 19, а, б, в. Процесс сжатия в машине происходит следующим образом. Жидкий холодильный агент в количестве О из КД поступает в ПО, где в процессе 5—5 переохлаждается. Переохлажденная жидкость дросселируется в процессе 5 —5" первым регулирующим вентилем РВ1 до промежуточного давления рпр. Полученный влажный пар со степенью сухости л 5" поступает в промежуточный сосуд ПС, где отделяется Сх сухого насыщенного пара от О (1—х) жидкости, которая дросселируется вторично в процессе 6—6 и испаряется в И при и в процессе 6 —1, отнимая тепло Со от охлаждаемой среды. Образующийся нар засасывается ЦНД и сжимается (процесс V—2) до промежуточного давления рпр. Сжатый пар с температурой перегрева и давлением рпр охлаждается в водяном ПХ. Перед входом в ЦВД пар из ПХ (состояние 3) смешивается с паром, отделенным в ПС (состояние 3 ), образуя состояние 3". Таким образом, в ЦВД пар сжимается в адиабатическом процессе 3"—4", после чего поступает в КД, где охлаждается и конденсируется в процессе 4"—5. [c.40]

Теоретический цикл. Теоретический цикл осуществляется с охлаждением жидкости перед регулирующим вентилем и адиабатическим сжатием сухого или слегка перегоетого пара (рис. 19). Компрессор адиабатически (процесс 1—2) сжимает пар до давления рк, соответствующего температуре 1к конденсации рабочего тела. 15 конденсаторе пар из перегретого пере- [c.32]

Линия адиабатического сжатия этих фреонов протекает в области влажного пара, вследствие больших значений молекулярной теплоемкости жидкости ц. с относительно низкой нормальной температуры кипения. Применение здесь регенеративного цикла значительно увеличивает весовую, а следовательно, и объемную холодонроизводительцость. Т е о р е т и че-ская объемная холодопроизводительность <1ерфторбутана (С Fio) при перегреве всасываемого пара до температуры ij = i — [c.92]

Выведем уравнение Клаузиуса — Клапейрона этими методами. Пусть рассматриваемая система представляет собой жидкость, находящуюся в равновесии с паром. Для исследования фазового перехода жидкость — пар применим метод круговых процессов (рис. 16). Некоторое количество жидкости, например один моль, испарим обратимо и изотермически при температуре Т. Объем системы увеличится на Av, а давление останется постоянным. Система при этом поглощает из внешней среды (термостата) количество теплоты Рь Пусть теперь пар расширяется адиабатически так, чтобы температура понизилась на с1Т, а давление на йр. Сжимая пар изотермически при температуре Т—йТ, снова превратим его в жидкость при этом Рг теплоты будет передано холодильнику. Наконец, адиабатическое сжатие жидкости приводит систему в исходное состояние. Весь круговой процесс представляет собой цикл Карно, прппеденный с участием жидкости и пара. Согласно первому началу 8Q=dU + 8 , и так как йи = 0, то = Работа цикла равна W=Ql + Q2 , с другой стороны, эту работу можно представить как площадь цикла Ш=Аи-йр. Теплота, поглощенная [c.130]

Сравнительный теоретический цикл. В связи с тем, что все паровые холодильные машины работают с дросселирующим устройством и сухим ходом компрессора, стйло целесообразным для оценки их совершенства нарй -ду с обратным цикло Карно установить сравнительный теоретический цйкл. Этот цикл (рис. 4/в) предусматривает адиабатическое сжатие сухого пара (процесс 1—2), изобарическое охлаждение перегретого пара 2—3), конденсацию по изотерме (5—4), дросселирование жидкости 4—5) и ее испарение по изотерме, /5—Д. [c.12]

Изменение температуры фреона-12 в малых компрессорах ФГ С,7 3 и ФГ 0,14 1 показано на рис. 13. На пути от входа в кожух до всасызающей трубки пар нагревается на 40—70° С (т. е. больше, чем при адиабатическом сжатии в теоретическом цикле). Во всасывающей трубке и всасызающей полости крышки цилиндра пар нагревается еще на 10—20 С. Подогрев в цилиндре составляет 10—20% от общего [1691. Температура сжатого пара до выхода из компрессора снижается на 30—50°С в результате внут 5еннего теплообмена. [c.33]