Адиабатический процесс абсолютный

Если 5ор—Зоа> о и так как должно быть >0, то всегда имеется температура Т, которая удовлетворяет (38.23), т. е., исходя из температуры, Т можно достигнуть за счет процесса (38.19) абсолютного нуля. Поэтому предположение должно быть неправильным и можно заключить, что Зоа. Если выбрать состояние р при температуре Т в качестве исходной точки, чтобы достигнуть при квазистатическом и адиабатическом процессе абсолютного нуля, то должно быть [c.189]

Адиабатический процесс абсолютный 100 [c.392]

IV. Адиабатический процесс. Если термодинамическую систему ограничивает невесомая, подвижная, непроницаемая для теплоты оболочка, то при любых изменениях всех параметров состояния (Г, Р, У и др.), она не вступит в теплообмен с окружающей средой. В рассматриваемом случае эти условия выполняются, если стенки цилиндра являются абсолютными тепло-изоляторами, а поршень может свободно перемещаться. [c.60]

Тело А удаляется и цилиндр заключается в абсолютную тепловую изоляцию, т. е. создаются условия для протекания адиабатического процесса. Перемещением поршня в положение 3 совершается адиабатическое расширение газа до Уд (давление газа при этом становится равным Р , а температура понижается до Т . Работа, совершаемая рабочим телом над окружающей средой, на этой стадии процесса равна [c.91]

Рассмотрим процесс охлаждения некоторой системы. Прежде всего ясно, что достижение абсолютного нуля было бы возможным только при адиабатическом процессе, когда система охлаждается, совершая внешнюю работу. Согласно второму закону термодинамики в неравновесном (нестатическом) адиабатическом процессе энтропия увеличивается. Вполне очевидно, что для достижения абсолютного нуля равновесный адиабатический процесс всегда был бы предпочтительней по сравнению с неравновесным. Поэтому сразу же предположим, что процесс охлаждения системы является равновесным и адиабатическим, т. е. обратимым. [c.189]

Уравнения (41)—(41 г) дают выражение работы так называемого абсолютного адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого (кругового) цикла. Однако сжатие и расширение газа или пара в двигателях (паровых машинах, компрессорах и т. п.) протекает таким образом, что рабочее тело (газ, пар), совершая в цилиндре двигателя работу, периодически возвращается в начальное состояние. Работа такого периодического (замкнутого или кругового) процесса при сжатии и расширении газа или пара в двигателях в /. раз больше работы абсолютного адиабатического процесса . Следовательно, в случае подсчета работы компрессоров и двигателей, уравнения (41)—(41 г) примут следующий вид [c.100]

В случае изотермического процесса значения работы как при замкнутом цикле, так п абсолютное равны друг другу и подсчитываются по уравнениям (38) и (38-а). Более подробно понятия абсолютного и кругового адиабатических циклов, а также вывод уравнений работы для них подробно изложены в учебниках по технической термодинамике. Из определения абсолютного и кругового циклов следует, что практически все расчеты адиабатических процессов производят по уравнениям кругового цикла. [c.68]

Здесь 2 — резонансный интеграл (равный половине расталкивания, соответствующего максимальному сближению кривых), и — скорость, с которой система проходит через точку максимального сближения поверхностей, и 51 — 2 — абсолютная величина разности наклонов, с которыми будут пересекаться поверхности, если не принимать во внимание резонанс. Это уравнение справедливо лишь при условии, что 2 очень мало по сравнению с кинетической энергией системы при достижении точки пересечения. Согласно этому выражению, вероятность пересечения приближается к единице, когда Г1,2 стремится к нулю, а скорость и — к бесконечности. Если скорость очень мала, то вероятность пересечения становится малой при очень низких скоростях система имеет тенденцию оставаться на верхней или на нижней части поверхности. Это еще раз подчеркивает высказанное ранее соображение, что все системы являются адиабатическими, если скорость существенно мала. Однако в рассматриваемом случае адиабатический процесс (в том смысле, в котором он определен ранее) связан с изменением вида (например, мультиплетности). [c.51]

На диаграмме 5—Т этого цикла (см. рис. 2.20,6) изотермическое сжатие воздуха до абсолютного давления /72=6—7 кгс/см изображается горизонтальной линией 1—2, а охлаждение в регенераторах до состояния 3 — изобарой 2—3, соответствующей давлению р2. По линии 3—4 происходит расширение воздуха в турбодетандере до абсолютного давления pi = l кгс/см , причем линия 3—4 соответствует адиабатическому процессу расширения, а линия 3—-I— действительному. Конденсация оставшейся части воздуха, не проходившей через турбодетандер, протекает по линии 3—5—6. Линия постоянной энтальпии 6—7 соответствует процессу дросселирования воздуха, сжиженного в конденсаторе. Образующиеся при дросселировании пары жидкого воздуха смешиваются с потоком воздуха из турбодетандера и через трубки конденсатора поступают в регенератор, охлаждая его насадку при этом они сами нагреваются до первоначальной температуры Ti по линии 7—4—1 постоянного давления pi. [c.80]

Допустим, что свинцовый аккумулятор при абсолютной температуре Т имеет напряжение в разомкнутой цепи, равное [в], и что элемент находится в равновесии с окружающей средой. Допустим также, что некоторое количество электричества, обозначенное через е, может быть пропущено через элемент в виде зарядного или разрядного тока и что температура элемента может поддерживаться постоянной (изотермический процесс) или же что элемент совершенно изолирован, чтобы по нашему желанию можно было предупредить перенос тепла (адиабатический процесс). [c.209]

То—время опорожнения коллектора (или вакуум-захвата) У к — объем коллектора а — коэффициент расхода в — площадь сечения втулки клапана Т — абсолютная температура воздуха е — отношение давлений в ресивере и опорожняемой емкости (коллекторе и трубопроводе между ним и ресивером) бкр — критическое отношение указанных выше давлений (для адиабатического процесса 8кр = 0,54). [c.47]

Как известно, скорость звука в газовой среде пропорциональна корню квадратному из абсолютной температуры и при адиабатическом процессе может быть выражена формулой [c.107]

Найти Р2 и в адиабатическом процессе, если V l = 10 л, pi = 4 атм и при расширении газа его абсолютная температура понизилась вдвое. [c.190]

Основные уравнения химической кинетики, а также закономерности тепло- и массообмена не имеют существенных различий для реакторов с фильтрующим, кипящим (КС) или движущимся слоем катализатора. В кинетических уравнениях, характеризующих реакторы кипящего слоя, изменяются лишь абсолютные величины составляющих этих уравнений по сравнению с неподвижным слоем. Так, значения к во взвешенном слое могут увеличиться в 3—10 раз за счет изотермического режима в реакторе КС, по сравнению с адиабатическим в реакторе фильтрующего слоя, с одновременным увеличением эффективной (используемой) поверхности катализатора. Движущая сила процесса ДС в результате перемешивания в реакторе КС может значительно понизиться, по сравнению с реактором фильтрующего слоя, работающим в режиме, [c.113]

Для определения механизма химической реакции и применения кинетических теорий с целью расчета абсолютных скоростей реакций следует рассматривать химическое превращение как процесс перегруппировки атомов, который в конечном счете определяется свойствами реагентов и характером их взаимодействия. В частности, знание поверхности потенциальной энергии целиком расшифровывает в адиабатическом приближении механизм химической реакции, а далее с помощью кинетических теорий возможен расчет ее скорости. Адиабата реакции определяется на основе квантовой химии. [c.50]

В термодинамике адиабатическими называют такие процессы и системы, в которых тепло не подводится и не отводится. Это идеализированный случай, так как нет систем, абсолютно изолированных от окружающей среды. Автогенные, или автотермические процессы, это те, в которых требуемое для их протекания тепло не подводится извне, а.генерируется в самой системе за счет внутреннего и внешнего трения. [c.246]

Из сопоставления уравнений (10)—(21а) можно сделать заключение о тепловом эффекте брутто-превращения метанола. Так, положительный тепловой эффект реакции (11) в полтора раза превышает по абсолютной величине отрицательный тепловой эффект для реакции (10). Подавляющее большинство побочных реакций экзотермичны. Поэтому суммарный тепловой эффект положителен. В условиях технического процесса значение AQ составляет 90—110 кДж. На практике, с учетом того, что исходная смесь, попадая в реактор, нагревается более, чем на 500°С, процесс осуществляется без отвода тепла, т. е. в условиях адиабатического режима. [c.34]

В отличие от процесса в кинетической области, в исследуемом случае значение максимальной температуры слабо зависит от температуры хладагента, скорости потока, диаметра трубки. Это связано с тем, что температура поверхности зерна определяется в основном величиной адиабатического разогрева. То есть основная особенность рассматриваемого процесса - малая параметрическая чувствительность максимальной температуры к условиям его осуществления. Но положение области максимальных температур при этом меняется значительно, так как в зависимости от условий реакционная смесь нагреется до начала области внешнедиффузионного режима на различной длине слоя. Увеличение диаметра трубки приводит также к смещению максимума, но его абсолютное значение несколько возрастает и профиль температуры становится менее острым. При увеличении диаметра трубки уменьшается необходимая длина слоя катализатора, так как средняя температура процесса возрастает. Расчеты для различных диаметров зерен катализатора показали, что с уменьшением размеров зерен значительно сокращается необходимая длина слон. Увеличение начальной концентрации и входной температуры увеличивает выход фталевого ангидрида. [c.167]

Наряду с этим, из уравнения (85) следует, что при адиабатических процессах, т. е. при процессах, идущих без теплообмена с внешней средой (Q = onst), AS системы равно нулю, т. е. энтропия ее остается постоянной. Это дзет возможность относительно легко рассчитывать необходимые адиабатические процессы при помощи энтропийных диаграмм (см. ниже, пример 5). Все значения термодинамических функций в настоящее время приведены к единым, так называемым стандартным условиям t— 25° С и Р = 1 ата) состояния системы. Величины термодинамических функций приведены в стандартных таблицах ( см. приложение I, табл. 22), которые являются очень удобными в пользовании и позволяют вести расчеты с наибольшей точностью. Эти таблицы содержат а) изменение теплосодержания АР (или, что то же, теплоту образования q)] б) изменение свободной энергии Afo химических соединений при стандартных условиях (25 С и 1 ата) по отношению к образующим их элементам. Кроме того, таблицы включают также абсолютные значения энтропии элементов и соединений, выраженной в кал г-мол-град. [c.212]

Среду, в которой движется самолет, рассматриваем как влажный газ, совершающий адиабатический процесс. Невозмущенная среда характеризуется следующими параметрами давление, темпердтура абсолютная влажность кг на 1 воздуха, относительная влажность (р ,. Ввиду незначительного весового содержания влаги в [c.144]

На диаграмме 5—Т этого цикла изотермическое сжатие воздуха до абсолютного давления Ра=6—7 кгс1см изображается горизонтальной линией 1—2, а охлаждение в регенераторах до состояния 3—изобарой 2—5, соответствующей давлению р,- По линии 3—4 происходит расширение воздуха до абсолютного давления Р5 = 1 кгс1см в турбодетандере, причем линия 3—4 соответствует адиабатическому процессу расширения, а линия 3—4—действительному. Конденсация оставшейся части воздуха, не проходившей через турбодетандер, протекает по линии 3—5—6. Линия постоянной энтальпии 6—7 соответствует процессу дросселирования воздуха, сжиженного в конденсаторе. Образующиеся при дросселировании пары жидкого воздуха смешиваются с потоком воз- [c.82]

Вместо неправильного рисунка (рис. 30) надо вычертить другой (рис. 31), находящийся в согласии с квантовой теорией. Если осуществлять процесс охлаждения квантовой системы, описанный в предыдущел параграфе, то из рис. 31 следует, что абсолютный нуль температуры достижим как при квазистатическом, так и при нестатическом проведении адиабатического процесса. [c.407]

Другой способ решения. Принцип Клаузиуса (или Томсона) означает существование функции состояния S, причем d QIT = dS, где Т — абсолютная температура. При адиабатическом процессе d Q = О, = О, а так как dS — полный дифференциал, то iS" = а = onst). Это означает, что в пространстве термодинамических переменных (например, х, у, z) сзтцествует семейство поверхностей S (х, у, z) — а. Начальное состояние (жо, Уо, Zo) лежит на поверхности S хд, уо, Zq) = а. Следовательно, все адиабатические обратимые процессы с исходным состоянием (xq, Уо, Zo) должны лежать па этой поверхности, и ни одной точки вне этой поверхности нельзя достигнуть путем адиабатического [c.125]

Уравнение (41) дает выражение работы так иазываемого абсолютного адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого [c.71]

Обычное теоретическое уравнение, выраженное через абсолютные статические напоры р w p м абсолютную температуру Ту, может быть выведено из уравнения (11) в предположении, что жидкость является идеальным газом [pv = RTjM-, Ср — постоянная величина — I2 = p T —Т г)], исследуемый поток не обладает внутренним трением и течение является адиабатическим процессом. [c.901]

Обратимый цикл Карно состоит из двух изотерм 1—2 и 3—4 и двух адиабат 2— и 4—1. Рабочее тело, содержащееся в цилиндре машины, расширяется квазистатически согласно циклу от объема Vi до при температуре Ti (изотерма 1—2). На этом пути рабочему телу сообщается от теплоисточника количество теплоты Qi, которое превращается в работу. Затем рабочее тело адиабатически расширяется (адиабата 2—3) от объема до Vj. При этом дополнительно совершается работа, а его температура понижается от Ti до Гд. После этого рабочее тело квазистатически сжимается при постоянной температуре (изотерма 3—4) от объема V3 до V ,. На сжатие его затрачивается работа, а выделившаяся при этом теплота Qj передается от него холодильнику. Наконец, на пути 4—1 рабочее тело адиабатически сжимается до исходного состояния (точка 1). На сжатие должна быть затрачена работа, в результате процесса сжатия температура рабочего тела повышается до первоначального значения Т. В итоге разность абсолютных значений теплот Qi — Q2 превращена в работу, которая будет равна площади цикла 1—2—3—4. [c.220]

В формулах (106) и (107) и — коэффициенты трансмиссии, учитывающие возможность обратного распада активированных комплексов до исходных веществ, Ео — энергия активации, Рл, Qв—полные статистические суммы состояний исходных веществ и Q — сумма состояний активированного комплекса, Т—абсолютная температура, Я, к, Л — газовая, Больцмана и Планка постоянные. При адиабатических реакциях и уг равны единице и формулы (106—107) упрощаются. Теоретическое рассмотрение неадиабатических процессов было дано в работах Л. Д. Ландау и других [233, 234]. Реакции, происходящие неадиабатическим путем,. хара1к-теризуются низкими величинами у (порядка 10 и меньше). [c.172]

Рассмотрим процесс истечения пара через обычное цилиндрическое сопло при началмом абсолютном давлении пара 1,3 кГ/см и при паросодержании х = 95%. Начальная удельная энтальпия пара / = 620 ккал кг. Адиабатический теплоперепад до давления [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология