Упругость испарения пара от температуры измерение

Психрометрический метод один из наиболее распространенных методов измерения влажности воздуха при положительных температурах. Он основан на понижении температуры свободной поверхности, смоченной жидкостью, в результате затраты тепла на испарение жидкости в окружающую среду. Основой метода является зависимость между парциальным давлением (упругостью) водяного пара и разностью показаний сухого термометра и термометра, поверхность которого смачивается водой (мокрый термометр). [c.77]

В табл. У1-5 для некоторых жидких фаз даны верхние температурные пределы, при которых в большинстве случаев исследователи наблюдали значительную летучесть растворителя или встречались с другими затруднениями, например, насыщением аргонового детектора или отложением двуокиси кремния на игле пламенно-ионизационного детектора. Существует необходимость в получении дополнительных количественных данных, может быть методом термогравиметрического баланса (рис. ХУ-8), наблюдением стабильности нулевой линии при медленном программировании температуры или прямым измерением упругости пара. Представляет интерес наблюдение, показавшее, что испарение при [c.143]

Энергетические затраты при испарении труднолетучих элементов сильно зависят от температуры расплава в месте падения электронного луча. Для урана это обстоятельство отражено прямоугольником на рис. 8.2.3. Измерения упругости паров урана от температуры были выполнены в рафинированных условиях, когда испарение урана производилось из А -монокристаллического тигля, в этом случае измеренную температуру можно было отнести ко всей поверхности [c.381]

Как видно из сравнения, оптимальные условия эксперимента для железа оказываются значительно жестче, чем для меди (несмотря на то, что упругость паров железа в исследованном температурном интервале практически не отличается от меди). По-видимому, указанное различие определяется не индивидуальными характеристиками металлов, а условиями испарения металлов в кюветах, футерованных металлом или пирографитом. Действительно, прямые измерения температуры внутренних [c.365]

Величина поверхностного охлаждения находится в не ю-средственной связи со скоростью испарения. В моих.наблю-дениях охлаждение верхнего слоя достигало иногда 0.3° эта величина отвечает изменению давления в 9 мм при температуре кипения спирта. Несомненно, что в этих условиях не только отсутствует равномерность распределения тепла, но нарушена и однородность состава. Вследствие испарения преимущественно с поверхности, верхние слои теряют более летучую составную часть быстрее, чем ниже расположенные. Измеренная упругость пара не соответствует ни температуре, показанной термометром, ни среднему составу раствора. [c.71]

Масс-спектрометр может также использоваться для измерения упругости пара и теплоты сублимации неорганических соединений. Во многих случаях для испарения материала необходима очень высокая температура, хотя необходимые для этого специальные методы [897] редко применяются в практике органической химии. Предосторожности, обеспечивающие сохранение равно- [c.489]

Несколько лет тому назад мне удалось сделать ряд термохимических наблюдений над образованием водных растворов НС1 и NH, при сравнительно высоких температурах и, сопоставив полученные результаты с величинами упругости пара, распространить на эти системы некоторые выводы термодинамики. Имея в виду дальнейшее расширение материала, характеризующего тепловые явления в растворах при температурах выше комнатной, я решил подойти к этой задаче с другой стороны, а именно, вместо опытов измерения теплоты образования растворов, определять теплоту разложения, т. е. измерять скрытую теплоту испарения растворов. [c.222]

При обсуждении приведенных выше результатов измерений предполагалось, что, несмотря на непрерывное размешивание гелиевой ванны, самый верхний слой жидкости из-за сильного испарения имеет более низкую температуру, чем вся остальная жидкость, температура которой измеряется погруженным в нее термометром. Это обстоятельство должно сказаться в том, что измерение упругости пара с помощью открытой трубки, близко подходящей к поверхности жидкости, будет давать более низкие значения давлений. Вследствие этого измерения упругости пара, проделанные в самом резервуаре, повидимому, лучше отвечают температуре основной массы жидкости. [c.223]

Между раствором и растворителем всегда существует небольшая разность в упругостях пара. Если растворитель очень летучий или измерение проводится при высоких температурах, то часто наблюдается изменение концентрации раствора вследствие испарения растворителя. В таких случаях следует плотно закрывать кювету [2]. [c.157]

Теплоты испарения [62] обычно либо определяются непосредственно калориметрическим измерением количества тепла, необходимого для испарения известного количества вещества, либо вычисляются из изменения упругости пара с температурой. Ниже кратко описаны оба эти метода. При измерении теплоты, выделяющейся при конденсации известного количества пара [62, 145], а также при применении различных видоизменений метода смешения обычно получаются менее удовлетворительные результаты. [c.151]

Для измерения очень низких давлений пара, помимо манометра с кварцевой нитью, в первую очередь применяют эффузионный метод Кнудсена [38, 39], пригодный вплоть до очень высоких температур. При использовании этого метода вещество, распределенное на возможно большей поверхности, помещают в сосуд, откачанный до высокого вакуума, и нагревают до высокой температуры. Сосуд имеет отверстие точно известного сечен и я, через которое пар поступает во второй сосуд, поддерживаемый при низкой температуре, и там конденсируется. Затем, если известны количество конденсата, продолжительность опыта и молекулярный вес пара, то можно рассчитать упругость пара, лежащую в области 10 —10" мм рт. ст. В этом очень надежном методе имеется лишь одна опасность, заключающаяся в том, что эффективная поверхность вещества может уменьшаться за счет образования окисла, в связи с чем не достигается насыщения газового пространства. О другом методе измерения небольших давлений пара при высоких температурах, который основан на скорости испарения, см. [40]. [c.563]

В ряде случаев, особенно при исследовании металлов и их соединений, трудно непосредственно измерить скрытую теплоту испарения (или же плавления и сублимации) вследствие сложности постановки подобных измерений при высоких температурах. Значительно проще измерить упругости пара уравнение же Клапейрона-Клаузиуса позволяет рассчитывать X из двух определений упругости пара при двух температурах. Для этого требуется только проинтегрировать уравнение (103) с тем, чтобы от диференциального выражения, характеризующего истинный ход явления на бесконечно малом участке, перейти к конечным, непосредственно измеряемым на опыте пределам температуры. Преобразуем уравнение (103). Для интегрирования необходимо разделить переменные [c.115]

Психрометрический метод. Психрометрический метод основан иа измерении разности температур сухого и увлажненного температурных датчиков в среде с определенной упругостью пара. Чем меньше упругость пара, тем выше скорость испарения воды с поверхности датчика, т. е. значительнее его охлаждение. [c.50]

Зависимость поверхностной вязкости монослоев двух гомологов спиртов Си и Gis от температуры, в широком интервале температур, показанана рис. 3. Так как при высоких температурах измерение вязкости и двухмерного давления монослоев на поверхности воды в ванне Лангмюра трудно осуществимо, измерение производилось в маленькой чашке в термостате, сравнительно герметичной, при более или менее постоянной упругости пара в течение измерения при каждой температуре, т. е. без непрерывного испарения, через пленку. [c.55]

Упругость паров, температура кипепия и теплота испарения. Данные измерения упругости паров свинца в зависимости от температуры, опубликованные до 1931 г. и собранные Я. И. Герасимовым и А. Н. Креставниковым [50], указывают, что температура кипения свинца должна лежать в пределах 1525—1870°. [c.330]

Для исследований в области термики моря существенным является не само количество испаряющейся воды, а количество тепла, которое при этом отнимается с поверхности моря. После первых измерений температуры и градиентов влажности воздуха над морем, проделанных Шулейкиным в 1928 г. и приведших к диаграммам рис. 251 и 252, исследователи в различных странах производили аналогичные измерения. В результате были получены эмпирические формулы совершенно одинакового строения, позволяющие вычислять количество тепла, затрачиваемого морем на испарение воды,— по заданному влажному дефициту и заданной скорости ветра. Пусть упругость водяного пара, насьпцающего воздух при температуре поверхностной воды, равна е мбар, а упругость пара, измеренная в воздухе на высоте над водой-—мбар. Пусть скорость ветра на этой высоте равна м/сек. Тогда суточный расход тепла на испарение оказывается равным [c.430]

Хор и Пёрнелл [16] показали, что график зависимости логарифма удерживаемого объема, измеренного при нескольких температурах колонки, от логарифма упругости пара растворенного вещества пра этих температурах является линейным и имеет угловой коэффициент а, равный отношению теплоты растворения к теплоте испарения. [c.392]

Макл и другие [25] применили иной газохроматографический способ приближенного измерения теплоты испарения, в котором последняя обычно определяется по уравнению Клаузиуса — Клапейрона путем определения изменений упругости пара в зависимости от температуры. Трудности, присущие этой методике, заключаются в очистке пробы и необходимости применения для измерения давления прибора высокой чувствительности и надежности. Эти исследователи предложили применять газовую хроматографию в сочетании с показанной на рис. XVII-5 системой ввода пробы через байпас для измерения изменений упругости пара вещества с температурой. [c.393]

Пробе дают возможность прогреться до определенной температуры (для достижения равновесия требуется около 30 мин), затем закрывают краны В ш Е, а краны С ш D регулируют так, чтобы газ-носитель уносил пары, находящиеся в равновесии с пробой, в колонку. Высота пика, таким образом, является функцией упругости пара пробы. Было найдено, что получается линейный график зависимости логарифма высоты пика от 1/Т, и результаты измерения теплоты испарения хорошо согласуются с литературными данными. Описанный прибор предназначен только для проб с упругостью пара от 5 до 100 мм рт. ст. Однако Макл и другие считают, что на нем можно измерять и значительно более низкие давления пара, если применять более чувствительный детектор, например, ионизационный. [c.393]

Разными авторами опубликованы данные измерений, касающиеся некоторых физических свойств алюминийорганических соединений однако по этому вопросу до настоящего времени не имеется ни одного действительно систематического исследования. Обзор всех этих данных вывел бы нас за рамки данной главы поэтому достаточно дать лишь несколько ссылок на литературные источники, касающиеся 1) простейших констант — плотности, температур кипения, показателей преломления [145, 168, 223, 236] 2) растворимости [для (СеН5)зА1] [261] 3) вязкости [145] 4) упругости паров, теплот испарения, констант Трутона, уравнений Антуана [10, 36, 40, 145, 164, 170, 223, 236] [c.254]

Упругости пара, полученные этим методом для атомарного натрия, представлены на рис. 8.15. Теплота испарения, найденная на этой кривой, достаточно хорошо совпадает с теплотой испарения, полученной обычными методами при тех же температурах для концентраций вплоть до 100 атом/см . Фактически активный объем, образованный пересечением конуса наблюдения и возбуждающим лучом, гораздо меньше, чем 1 см , а общее испускание эквивалентно исиусканию менее чем пяти атомов натрия, каждый из которых за 1 с поглощает и испускает много фотонов. При таких низких концентрациях сложно устранить рассеянный свет лазера его влияние можно свести к минимуму путем частотной модуляции спектрально з зкой линии лазерного излучения и синхронного детектирования флуоресценции. Для этих измерений были достаточными мощности лазера приблизительно 3 мкВт. [c.565]

Когда достигнут вакуум порядка 10- мм рт. ст., откачку прекращают, закрывают кран 9, отсоединяют адсорбционный сосуд от гребенки закрыванием крана 3, потом отсоединяют ртутный насос от масляного, выключают нагрев ртутного насоса, соединяют открыванием крана масляный насос с атмосферой и выключают электромотор. Затем адсорбционный сосуд и находящийся рядом с ним шарик термометра упругости пара, не изображенный на рисунке, помещают в сосуд Дьюара 1 с жидким воздухом, осторожно поднимают его, следя за тем,. чтобы не было разбрызгивания жидкого воздуха вследствие бы-,строго испарения,. Погрузив в ж идкий воздух адсорбционный лосуд и шарик термометра упругости пара, укрепляют в нужном положении сосуд Дьюара. Операцию погружения адсорбционного сосуда производят, защитив руки перчатками (от случайных брызг жидкого воздуха), а глаза — предохранительными очками. Через 15—20 минут адсорбционный сосуд примет ружную температуру, после чего можно приступать к проведению адсорбционных измерений. Можно, хотя менее точно, ограничиться измерением температуры жидкого газа в сосуде Дьюара перед началом опытов и после проведения адсорбционных измерений и взять для расчетов среднее значение этих двух отсчетов температуры. [c.64]

Бленей и Симон [15] на основании измерений магнитной восприимчивости некоторых парамагнитных солей, отвечающей определенной упругости паров гелия, пришли к заключению, что в области температур около 1°К температурная шкала 1937 г. занижена на несколько сотых градуса. Тогда они решили вычислить зависимость упругости паров гелия от температуры в области низких температур термодинамически. Оказалось, что кривую зависимости теплоты испарения г от Т, полученную из данных по разности между энтропией пара и энтропией жидкости, нельзя привести к совпадению с кривой для г, полученной интегрированием [c.227]

Из графика фш. 114 мы видим, что скрытая теплота г имеет максимум вблизи 3°К и снова падает при более низких температурах. Это совпадает с вычислениями Вершаффельта [17], который показал, что при 0°К теплота испарения гелия должна составлять 3,5 кал/г и что вблизи абсолютного нуля теплота испарения должна меняться с температурой по формуле г= =3,5 -]-1,25 Т. Пунктирная кривая на фиг. 114 проведена согласно формуле г =3,51,25 Т—0,03 Т % которая дает т- = 4Д, 4,7 и 5,3 соответственно для температур 0,5, 1,0 и 1,5°К (точки, отмеченные знаком Д). Последнее выражение получено из формулы для упругости паров гелия в предположении, что они подчиняются законам идеального газа. Для вычисления точек в интервале температур от 2,5 до 5°К, обозначенных Д, авторы пользовались плотностями пара и жидкости, измеренными Матиасом, Кроммелином, Камерлинг Оннесом и Свэллоу или вычисленными с помощью вириальных коэфипдентов. [c.264]

Измерение упругости пара применяют для непосредственного определения молекулярного веса в тех случаях, когда вещество не изменяет состава при испарении. Понижение упругости пара растворителя может быть использовано при работе с такими веществами, которые в растворах подчиняются закону Рауля. Непосредственные определения упругостей пара газов и летучих жидкостей производят при помощи весов для определения плотности паров по Симонсу 1258], а также при помощи микроманометра по Бенсону [259] или Янгу и Тейлору [260]. В последнем случае прибор, состоящий из 2-литровой колбы, снабженной микроманометром, можно использовать при работе с жидкостями с упругостью пара в пределах от 750 до 0,2 мм при комнатной температуре для определения требуется несколько микрограммов вещества. Систему эвакуируют до давления 0,001 мм, после чего вводят навеску и измеряют изменение упругости пара. При расчете молекулярного веса используют постоянную прибора точность определения составляет +2%. Подобный прибор со счетчиком вместо микроманометра описан недавно Нашем [261, 262]. Обзор, посвященный использованию микрометодов для определения физических констант, составлен Соботка [263]. [c.176]

Процессы испарения жидкости или конденсации пара также могут быть использованы для измерения теплового эффекта в изотермическом калориметре. Например, Симон и Руэманн [37] описали калориметры для определения теплоемкостей при низких температурах методом смешения (стр. 117), при котором тепло, отдаваемое калориметру бросаемым в него телом с немного более высокой температурой, измеряется по увеличению упругости пара сжиженного газа, как, например, водорода, содержащегося в калориметре. [c.92]

Одной из актуальных (проблем новой техники является исследование реакций атомов углерода, а такжё углеродных агрегатов s и Сз. Из-за малой упругости пара графита в доступном диапазоне температур и высокой реакционной способности свободных атомов С и радикалов типа Сг генерирование пучков этих частиц составляет трудную задачу. Формированию потоков таких частиц посвящено значительное число работ, в том числе работа [74], в которой использован метод лазерного испарения тонких пленок графита для получения пучков Сь Сг и Сз. Пленки графита получены осаждением в вакууме графита на предметном стекле. Времяпролетные измерения показали, что получаемые распределения частиц соответствуют диапазону энергий 0,1—10 эВ при интенсивности 1Q22 1/ср-с, что не менее чем на порядок величины больше интенсивности пучков, получаемых обычными методами. Пучок содержит Сь Сг, Сз в соотношении 0,6 0,2 1,0 и малые 0,1% добавки С4, причем соотношение компонент пучка может варьироваться изменением энергии потока падающего излучения или толщины пленки, что указывает на существенную неравновестность в облаке, образующемся при испарении, температура в котором может достигать 10 ООО К. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология