Обыкновенный и необыкновенный

Важное значение для изучения оптических свойств полимеров, проявляющих свою анизотропию и на молекулярном, и на надмолекулярном уровнях, имеет использование явления двойного лучепреломления. В некоторых полимерах пучок света, пройдя через оптически анизотропную среду, распадается на два луча (обыкновенный и необыкновенный), поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющихся с различными скоростями. [c.234]

Такая модель характеризуется тремя параметрами показателями преломления для обыкновенной и необыкновенной пц волн и толщиной Я. Коэффициенты Френеля для обоих типов волн в этом случае выражаются следующим образом [111] [c.113]

КЕРРА ЭФФЕКТ электрооптический, возникновение двойного лучепреломления в оптически изотропных в-вах под действием однородного электрич. полн. При этом свет оказывается эллиптически поляризованным сдвиг фаз между обыкновенным и необыкновенным лучами определяется из выражения а=л ВхЕ , где х — длина пути луча в в-ве, Е — напряженность поля, 13 — постоянная Керра. Наличие К. э. объясняется преим. ориентацией молекул в направлении поля, обусловленной анизотропией поляризуемости. В химии используют молярную постоянную Керра тК (отнесена к 1 молю в-ва). Значение тК можио рассчитать, зная главные значения тензора поляризуемости и проекции дипольного момента молекулы на главные оси эллипсоида поляризуемости. Сопоставляя расчетные значения с экспериментальными, на основе аддитивной схемы определяют конформацию молекул. [c.253]

Жидкокристаллическое состояние этого вещества существует в интервале температур 116—134°С. В расплаве такого кристалла видны в поле зрения микроскопа тонкие нити. Жидкие кристаллы этого типа называют нематическими или нематиками. В них молекулы расположены параллельно друг другу, образуя ориентационный дальний порядок в одном предпочтительном направлении. Ориентированные нематические жидкие кристаллы обладают оптическими свойствами, аналогичными свойствам одноосной кристаллической пластинки, вырезанной параллельно оптической оси. Разность показателей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей у жидких кристаллов составляет 0,35,- тогда как у кальцита она равна [c.251]

Призмы Николя или поляризаторы Николя) изготавливают из кристаллов кальцита с минимальным чередованием поверхностей в природном кристалле (рис. 10.10). Падающий луч расщепляется на обыкновенный и необыкновенный лучи. Путем раскалывания [c.157]

Их зависимость от направления удобно представлять графически в виде так называемой индикатрисы. В общем сл ае индикатриса — это эллипсоид, полуоси которого равны показателям преломления Мр, Мт И Ng (Мр — наименьший показатель преломления, Мт — средний показатель преломления и — наибольший пок атель преломления). В случае средних сингоний индикатриса — это эллипсоид вращения, полуоси которого равны показателям преломления Л о и Л е (для обыкновенного и необыкновенного лучей). В изотропной среде и в кристаллах кубической сингонии все показатели преломления одинаковы, и индикатриса представляет собой сферическую поверхность. Для кристаллов средних сингоний (гексагональной, тетрагональной рии тригональной сингонии) индикатриса имеет форму эллипсоида вращения и является одноосной (рис. 33, б—в), так как в кристалле имеется направление ZZ, в котором не происходит разложения луча света на обыкновенный и необыкновенный. [c.107]

Кристаллы низшей категории (триклинной, моноклинной и ромбической сингонии) характеризуются индикатрисой, построенной на трех главных показателях преломления. Индикатриса этого типа называется двуосной, так как имеются две оси в кристалле, при прохождении вдоль которых луч света не распадается на обыкновенный и необыкновенный. [c.107]

Анализатор приводит колебания обыкновенного и необыкновенного лучей в одну плоскость и создает ус- [c.514]

Кроме того, экспериментально нужно определить коэффициенты преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей, входящие в уравнение Друде, что представляет наибольшие трудности. Обыч-, но предварительно рассчитывают коэффициенты отражения для дан- пых концентраций растворов и толщин слоев и полученные значе-рГ ния сопоставляются с экспериментальными. При расчетах так же, как и в методе эллипсометрии, предполагается, что адсорбционная пленка является гомогенной и дискретной. Однако метод НПО мож- но использовать и для расчета распределения сегментов в адсорбционном слое. Этот вопрос обсуждался [631, хотя экспериментальные исследования и теоретические расчеты не были проведены. [c.18]

Призма из исландского шпата разрезается по линии АА и склеивается, канадским бальзамом. Показатель преломления бальзама =1,55. Он имеет промежуточное значение между показателями преломления обыкновенного (ло= 1,658) и-необыкновенного ( е= 1,486) лучей. Свет, падающий на призму под определенным углом, расщепляется в первой призме на луч обыкновенный и необыкновенный. Обыкновенный луч отражается от прослойки канадского бальзама на боковую зачерненную грань призмы, где и поглощается. Необыкновенный луч- проходит сквозь вторую призму полностью поляризованным. [c.78]

Схематически это представлено на рнс. 59. Каждая из волн, например (аа) или ЬЬ), неполяризованного света разлагается в кристалле соответственно на две волны а а и а"а" и Ь Ь и Ь"Ь", колебания которых происходят в двух перпендикулярных направлениях и которые соответствуют двум поляризованным лу-ч а м. Один из них называют обыкновенным, а другой необыкновенным (этот луч не подчиняется закону преломления). Так как это происходит в анизотропной среде, свойства которой по этим перпендикулярным направлениям различны, то естественно, что скорости распространения обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле исландского шпата не одинаковы. Различными будут, следовательно, и соответствующие коэффициенты преломления. Следовательно, обыкновенный и необыкновенный лучи преломляются под различ- [c.133]

Соотношение между коэффициентами преломления обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле и в слое клея таково, что для обыкновенного луча слой клея оказывается средой оптически менее плотной, а для необыкновенного луча — относительно более плотной. Поэтому на границе кристалл — клей для необыкновенного луча угол преломления будет меньше угла падения. Необыкновенный луч (/ на рис. 60) пройдет слой клея как плоскопараллельную пластинку (слой клея на рисунке для наглядности нарочито утолщен). [c.134]

Фундаментальное значение для поляриметрии, в частности, имеет тот факт, что свет, который несут эти лучи, оказывается полностью поляризованным, причем плоскости поляризации обыкновенного и необыкновенного лучей оказываются строго взаимно перпендикулярны. [c.128]

Существуют, однако, вещества, кристаллам которых наряду с двойным лучепреломлением свойственно еще и явление дихроизма, сущность которого заключается в избирательности поглощения (пропускания) обыкновенного и необыкновенного луча. Отчетливо выраженным дихроизмом обладает, например, турмалин. Пластинка небольшой толщины (1 мм), вырезанная из кристалла этого минерала параллельно его оптической оси, практически непроницаема для обыкновенного луча. Таким образом, из нее, как и из призмы Николя, выходит только необыкновенный луч. Ясно, что пластинка турмалина или просто кристалл его может служить поляризатором без каких бы то ни было конструктивных ухищрений. Однако турмалин обладает различной оптической плотностью по отношению к свету с разной длиной волны. Такая избирательность поглощения приводит к тому, что поляризованный турмалином свет имеет желто-зеленую окраску, что является, конечно, существенным недостатком этого естественного поляризатора. [c.129]

Синхронизм называется критическим, если направление фазового синхронизма О отличается от 90°, и некритическим, если О == 90°. В первом случае поверхности показателей преломления для исходной волны и ее гармоники пересекаются, что соответствует различию в направлениях для групповых скоростей (векторов Пойнтинга) обыкновенной и необыкновенной воли. Во втором — направления групповых скоростей кол-линеарны (поверхности показателей преломления касаются). Переход от критического синхронизма к некритическому можно осуществить с помощью выбора температуры кристалла. [c.780]

Важным применением двойного лучепреломления явилось создание призм Николя, о которых упоминалось выше. Эти призмы используются как для образования линейно-поляризованного света, так и для его анализа. Призмы Николя почти всегда изготовляют из двух треугольных кусков кристалла кальцита, соединенных слоем канадского бальзама. Падающий луч направляют на это устройство под прямым углом к оптической оси, и он разделяется на обыкновенный и необыкновенный лучи. Слой канадского бальзама полностью отражает обыкновенный луч, в то время как необыкновенный луч пропускается им и проходит через вторую часть призмы. Призмы Николя используются лишь для работы с видимым светом. В большей части экспериментальных устройств используются пары таких призм, одна из которых служит поляризатором, а другая — анализатором. . [c.224]

Согласно закону Вертгейма разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей определяют по формуле [c.514]

При прохождении пучка поляризованного света через анизотропную среду происходит интерференция обыкновенных и необыкновенных электромагнитных лучей, которая ведет к возникновению излучения с эллиптической, круговой или линейной поляризацией. [c.230]

Сейчас к известным ранее способам разложения излучения в спектр (рефракция, дифракция и интерференция) добавился новый способ модуляция. Идея этого способа ясна из схемы, предложенной в 1956 г. Н. Г. Бахшиевым (рис. 4). Модулятором служат два кристаллических клина / и 2, установленные между двумя поляризаторами 3 я 4 н колеблющиеся перпендикулярно оптической оси навстречу друг другу. Их колебания периодически изменяют разность хода интерферирующих обыкновенного и необыкновенного лучей, причем частота получаемого фототока оказывается пропорциональной частоте световых колебаний это дает возможность, поставив за приемником 5 узкополосный усилитель 6, выделить фототок, вызванный излучением исследуемой спектральной линии изменяя постепенно частоту, на которую настроен усилитель, получим с помощью самописца 7 спектрограмму исследуемого излучения. [c.11]

Разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле зависит от длины световой волны и это обеспечивает возможность осуществления интерференционной модуляции вращением поляроида-анализатора на выходе монохроматора. Что же касается первого условия осуществления сисама (селективной модуляции), то в поляризационном приборе она может быть получена и при отсутствии встречной дисперсии интерферирующих пучков. [c.344]

При такой установке пластинок 4 и 5 разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей с длиной волны Яц будет равна нулю независимо от того, через какую точку диафрагмы 5 они прошли. При вращении поляроида-анализатора 6 будет поочередно иметь место полное прохождение светового потока, когда плоскость поляризации поляроида 6 совпадет с плоскостью поляризации поляроида 3, и полное его гашение, когда плоскости поляризации обоих поляроидов будут взаимно перпендикулярны. К фотоприемнику 7 излучение с длиной волны Яц придет с амплитудой модуляции, равной единице. [c.345]

Рис. 46.2. Изменение характера поляризации с возрастанием разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей

Рис. 24.3. Коэффициент поглощения кристаллического кварца/) обыкновенного ( ) и необыкновенного (2) лучей

Значения температурной зависимости показателя преломления кристаллического кварца для обыкновенного и необыкновенного лучей [510, 376] [c.143]

Многие минералы обладают дву преломлением, которое возникает в результате взаимодействия световых волн с закономерно расположенными атомами в кристаллах, не обладающих кубической симметрией. В двупреломляющих кристаллах луч света разделяется на два луча, которые распространяются с разной скоростью и, следовательно. Преломляются под разными углами. Такие кристаллы имеют два показателя преломления, соответствующие этим двум лучам, которые называются обыкновенным и необыкновенным и характеризуются Колебаниями во взаимно перпендикулярных направлениях. Разницу между показателями преломления и называют двупреломлением, она может быть положительной или отрицательной в зависимости от того, больше или меньше показатель преломления необыкновенного луча, чем обыкновенного. [c.87]

В табл. 5.1 приведены твердость, показатель преломления (дл5 желтого света), дисперсия и двупреломление природных и синтетиче ских камней, которые используют в качестве заменителей алмаза. Для двупреломляющих материалов приводится показатель преломления обыкновенного луча, а двупреломление характеризуется разницей показателей преломления обыкновенного и необыкновенного луче для той же длины волны. [c.88]

Основная измеряемая величина Да — разность показателей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей. Для создания известного и постоянного градиента скорости пользуются прибором (рис. 52), состоящим из двух коаксиальных цилиндров, один из которых вращается (куэттовское течение). В зазоре между цилиндрами находится раствор полимера. Пучок света направляется вдоль образующей цилиндра, т. е. перпендикулярно скорости тока. Измерение двойного преломления осуществляется при различных концентрациях и градиентах скорости. В итоге вычисляется так называемая динамооптиче-ская константа [c.172]

Для излучения с длиной волны Я, отличной от Яд, изображение пластинки 4 будет сдвинуто относительно пластинки 5, при этом обыкновенный и необыкновенный лучи приобретут разность хода А тем большую, чем дальше от оптической оси монохроматора они пройдут через пластинку 5. При возрастании А от нуля ли-нейно-поляризованный свет становится эллиптически-поляризо- [c.345]

В схеме, описанной А. Жираром [46.1 ], эта призма устанавливается в центре кривизны сферического зеркала 5 (рис. 47.3). Линза 3 проектирует изображение источника света 1 в верхнюю половину призмы 4, зеркало 5 проектирует это изображение в нижнюю половину призмы, а линза 6 переносит его далее — на фотоприемник 8 плоскости поляризации поляроидов (анализатора и поляризатора) 2 и 7 совпадают. Пучк и лучей — падающий на зеркало 5 и отраженный от него — проходят через призму симметрично относительно центра кривизны зеркала. Когда середина призмы совпадает с этим центром, разность хода А обыкновенного и необыкновенного лучей равна нулю. При перемещении призмы Волластона в направлении, указанном на рис. 33.3 стрелкой, разность хода А возрастает пропорционально величине этого перемещения. Величина каждого монохроматического светового потока, падающего на приемник 8, является синусоидальной функцией перемещения призмы Волластона, причем частота синусоиды пропорциональна частоте световых колебаний. Поэтому для расшифровки полученной регистрограммы (нахождения зависимости величины светового потока от длины волны) необходимо применить преобразование Фурье. [c.353]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология