Сечение реакции дифференциальное полное

В качестве примера рассмотрим случай рассеяния л— 0, для которого имеется точный анализ парциальных волн, основанный на дифференциальных сечениях при кинетических энергиях в лабораторной системе 30 МэВ < Т 340 МэВ. Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости / при переходе от низких энергий в область А-резонанса. При Т >150 МэВ волны с < 4 столь сильно неупруги, что парциальные сечения реакции близки к геометрическому пределу (,2Ь + 1)л/д . Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8 сечение реакции Ог в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения. [c.250]

Совершенно аналогичным образом можно ввести дифференциальное и полное сечения реакции, а также найти макроскопическую скорость простой реакции и определить микроскопический коэффициент скорости реакции, которые соответственно будут иметь вид, аналогичный (2.6) и (2.8). В самом общем случае начальные [c.52]

Полное сечение реакции (8.28) равно дифференциальному сечению, проинтегрированному по всем углам рассеяния, [c.93]

Нужно подчеркнуть, что вероятность, а следовательно, и эффективное сечение реакции определяются вероятностью попадания бомбардирующей частицы в ядро и вероятностью того, что это вызовет именно данную реакцию, а не какую-нибудь другую конкурирующую или вообще какой-нибудь другой ядерный процесс. Сумму сечений различных процессов, происходящих при попадании частицы в ядро, часто называют полным сечением. Кроме ТОГО, иногда существенным является понятие дифференциального сечения — величины, характеризующей вероятность определенной реакции при условии вылета частицы из сложного ядра в данном направлении (в единице телесного угла) или с данной энергией и т. п. [c.159]

Реагирующие молекулы характеризуются функциями распределения энергии по внутренним состояниям и и по скоростям относительного движения /а (цд), /в (ив), которые могут зависеть от концентрации реагирующих молекул. Полная скорость реакции ш следующим образом выразится через полное сечение реакции равное проинтегрированному по всем углам дифференциальному сечению (см. 8), и через функции распределения реагирующих молекул по внутренним состояниям [c.269]

Правила отбора. Из сохранения изоспина следует, что нуклонная пара в реакции NN 6л имеет изоспин / = 1. Следовательно, и полное, и дифференциальное сечения для рождения заряженного и нейтрального пионов связаны как [c.129]

Наиболее прямой путь для описания динамики таких реакций— расчет классических траекторий на поверхности, подобранной эмпирически или вычисленной приближенными квантовомеханическими методами [12, 15—17]. Большинство выполненных в последнее время расчетов классических траекторий включало движение с учетом всех степеней свободы, кроме поступательного движения центра масс. Можно изменять качественные характеристики поверхности потенциальной энергии и наблюдать соответствующие изменения в расчетных вращательных и колебательных распределениях продуктов, а также в дифференциальных и полных поперечных сечениях столкновений, приводящих к реакции. Есть надежда путем таких расчетов получить простые обобщенные уравнения, связывающие некоторые виды поверхностей с определенными типами рассеяния и энергетическим распределением продуктов. Например, в серии работ по исследованию реакций типа А + ВС АВ -ЬС. Поляни и сотр. [7, 12, 18] рассмотрели процесс выделения энергии на различных стадиях реакции. [c.128]

Для бимолекулярных реакций в этом случае необходимы микроскопические характеристики процесса, такие как полное о( ) или дифференциальное d Oi- dME сечения и их зависимость от начальных и конечных состояний реагентов и продуктов, включая относительные энергии движения как исходных частиц, так и возникающих продуктов. [c.113]

Устойчивость реакторов с полным перемешиванием для гомогенных процессов являлась предметом изучения многих исследователей. Система в этом случае описывается обыкновенными дифференциальными уравнениями первого порядка. В случае гетерогенных каталитических процессов задача сильно усложняется. Модель реактора с неподвижным слоем катализатора рассматривали Лин Шин-лин и Амундсон Анализировался адиабатический реактор, в котором отсутствует радиальный тепло- и массоперенос. Выло принято также, что тепло- и массоперенос в осевом направлении осушествляются только за счет вынужденной конвекции. Скорость потока считалась равномерной по всему сечению реактора, а влияние длины реактора и изменения температуры на скорость потока — пренебрежимо малыми. Тепло- и массообмен происходил на пористой поверхности зерен катализатора. Исследовалась необратимая реакция первого порядка типа А—-В. Более сложные реакции также могут быть рассмотрены с помошью этого метода без введения дополнительных параметров. Полученная система дифференциальных уравнений была решена методом характеристик. [c.262]

Распад комплексов, образованных при двойных столкновениях молекул, описывается общей теорией рассеяния. Напомним, что основное понятие этой теории — дифференциальное сечение д элементарного процесса — определяется как отношение числа частиц продуктов, рассеянных в единицу телесного угла, к потоку реагентов. Эта величина измеряется в идеальном эксперименте с молекулярными пучками. Полное сечение процесса о пропорционально числу частиц продуктов, рассеянных на все углы, и равно проинтегрированному по всем телесным углам дифференциальному сечению. Умноженное на относительную скорость реагентов н усредненное по распределению скоростей полное сечение определяет так называемую микроскопическую константу скорости реакции [9]. Эта величина измеряется, например, в хемилюминес-центных экспериментах близкая по смыслу величина входит в обобщенные кинетические уравнения Больцмана, описывающие неравновесную кинетику. [c.58]

Законы сохранения (энергии, шнульса, момента количества движения и др.) налагают ряд огран чений на природу и свойства образующихся продуктов Я. р. Предметом псследования той или иной Я. р., как правило, являются дифференциальные и полные сечения Я. р. Кроме того, в ряде случаев исследуется относительная вероятность испускания одного из продуктов реакции, обычно более легкого, в заданном направлении (т. наз. угловое распределение), с заданной энергией (т. наз. энергетическое распределение), с заданной ориентацией спина, если последний отличен от нуля (т. наз. п о л я р II 3 а ц и я) г т. п. [c.541]