Дерягина и Ландау

Количественное уточнение и теоретическое обоснование правила Шульце — Гарди были даны Дерягиным и Ландау. Для расчета порога коагуляции теория дает следующую формулу [c.87]

Этот результат, впервые теоретически полученный Дерягиным и Ландау, уточняет правило Шульце—Гарди. [c.213]

Основные положения современной теории устойчивости были изложены в работах Дерягина и Ландау в 1937— 1941 гг. Несколько позднее и независимо от иих к аналогичным выводам пришли голландские физико-химики Фервей и Овербек. В честь этих ученых она названа теорией ДЛФО. [c.115]

Покажем, что в случае общепринятого понимания движущей силы коагуляции (агрегации) условия (1.266) являются условиями самопроизвольной коагуляции и определяют порог устойчивости по концентрации и представляют обобщение теории устойчивости Дерягина и Ландау [75]. [c.85]

Теоретические представления о причинах, обусловливающих устойчивость лиофобных золей, получили дальнейшее развитие в работах Б. В. Дерягина и Л. Д. Ландау. Согласно теоретическим воззрениям и экспериментальным данным Дерягина, пленка жидкости, заключенная между двумя погруженными в нее твердыми телами, оказывает на них расклинивающее давление и тем самым препятствует их сближению. Действие быстро возрастает с утончением пленки и в большой степени понижается от присутствия электролитов. С этой точки зрения коагуляции частичек препятствует расклинивающее действие разделяющих их пленок. Введение электролитов в золь приводит к изменению двойного электрического слоя, сжатию его диффузной части и изменению прочности разделяющих частицы пленок и, тем самым, к нарушению стабильности золя. Стройно развитая математическая теория стабильности и коагуляции Дерягина и Ландау приводит к строгому физическому обоснованию правила валентности Шульце — Гарди и вместе с тем подводит физическую основу под эмпирические закономерности, обнаруженные Оствальдом. [c.341]

Решения данного уравнения приведены в табл. Х.З. Там же представлена зависимость пороговой концентрации от величины потенциала Фо в критическом состоянии. Эта зависимость также описывается формулой (Х.15) со значениями и k из табл. Х.З. При Фо > 1 ( o Tr 2) вместо (Х.19) получаем уравнение Дерягина и Ландау для предельно заряженных частиц [ 1 ] [c.135]

Выражение для энергии взаимодействия двух пластин в растворе, по Дерягину и Ландау, имеет вид [75] [c.85]

Значительная часть современных фундаментальных работ по теории стабильности эмульсий посвящена вопросу, в какой степени теория устойчивости коллоидов (сейчас классическая), развитая независимо друг от друга Дерягиным и Ландау (1941) и Вервеем [c.91]

Несмотря на то что формулы (6.17) и (6.18) представляют собой довольно грубое приближение, они достаточно хорошо объясняют сущность явления. Начало теоретическому рассмотрению эффекта положили работы Дерягина (1937 г.) и Бергмана, Лёв-Беера и Цо-хера (1938 г.), целью которых было объяснить устойчивость лиофобных коллоидов. В более законченном виде эта теория была изложена Дерягиным и Ландау в 1941 г. Сведения о ее дальнейшем развитии и соответствующие дополнения читатель найдет в книге [2 1 и в монографии Фервея и Овербека [3 ]. Большая часть этих дополнений, а также и тех, которые были сделаны позднее, не затрагивает сущности явления в том виде, как оно изложено выше. Наиболее интересное из них относится к несимметричному слою с разными значениями фо-потенциала на обеих поверхностях (Дерягин, 1954 г.). Физически новыми моментами, которые еще не получили теоретической интерпретации, являются, во-первых, вве- [c.175]

Расчеты, проведенные Дерягиным и Ландау, позволили вычислить условие исчезновения энергетического барьера на диаграмме энергия — расстояние между коллоидными частицами. Это условие связывает порог коагуляции Ск электролитом с валентностью коагулирующего иона и имеет следующий вид [c.241]

Дерягин и Ландау показали, что величина порога коагуляции у определяется следующим уравнением [c.140]

Однако метод Ленгмюра становится нереализуемым, если потенциал в прослойке не имеет минимума, а такие случаи возможны даже если потенциалы поверхностей имек)т одинаковый знак, но не равны друг другу [15—20]. В этом случае следует использовать общую формулу (VI.12), которая при определенных условиях дает отрицательные значения П , что соответствует притяжению поверхностей. Притяжение может иметь место даже в том случае, когда поверхности заряжены одноименно [15]. Корректные выводы формулы (У1.21) были даны Фрумкиным [21] для случая смачивающих пленок с незаряженной поверхностью и Дерягиным и Ландау [8] для симметричного случая. [c.152]

Теория взаимодействия тел через тонкую пленку среды, предложенная Дерягиным и Ландау, предполагает, что эти взаимодействия являются суммой независимых слагаемых молекулярного притяжения и электростатического отталкивания двойных и/или иных слоев. Позже она была систематически изложена Фер-веем и Овербеком [46] и известна как теория ДЛФО. [c.619]

В работе 1941 г., выполненной Дерягиным и Ландау [17], выведен на той же основе критерий устойчивости сильно заряженных коллоидных частиц. Полученная формула, показывающая, что порог коагулирую- [c.8]

Возникновение расклинивающего давления в тонких жидких слоях обусловлено, главным образом, двумя факторами. Первый — это электростатическое взаимодействие в слое. Обычно две поверхности жидкого слоя (например, поверхности двух коллоидных частиц) электрически заряжены, и в жидкости вблизи них находятся диффузные электрические слои противоионов. Когда толщина жидкого слоя достаточно велика, эти слои расположены далеко друг от друга и не взаимодействуют (рис. 50,а). При малой толщине жидкого слоя диффузные электрические слои частично перекрываются и ионы в них находятся под одновременным действием двух частиц (рис. 50, б). В результате этого происходит перераспределение ионов, диффузные слои деформируются, и как, например, при деформации двух прижатых друг к другу резин, появляется противодействие — возникают силы отталкивания между двумя поверхностями. Эти электрические силы проявляются в электростатическом расклинивающем давлении Пэл- Дерягин и Ландау на основании теории двойного электрического слоя вывели следующее выражение для Пэл [c.101]

В настоящее время стабилизующее действие тонких ( черных ) пленок объясняют на основе описания состояния свободных жидких пленок с точки зрения теории Дерягина и Ландау [186 — 188], Вервея и Овербека [189, 190]. Сейчас уже опубликовано довольно много исследований тонких пленок, в которых показано существование в них сил притяжения, обусловливающих стабильность пленки [191, 192]. Попытки установления механизма сближения двух капель в жидкой среде или подхода капли к межфазной поверхности жидкость — жидкость предприняты многими авторами [193—198]. Гидродинамические явления, сопровождающие сближение капель, зависят от размера капель и скорости их сближения. Однако до сих пор механизм коалесценции чистых капель жидкости нельзя считать полностью ясным. [c.247]

Впервые объяснение агрегативной устойчивости дисперсных систем и их коагуляции с количественным учетом суммарной энергии взаимодействия частиц было дано Дерягиным, а затем более детально Дерягиным и Ландау. Несколько позднее этот же подход к проблемам устойчивости и коагуляции осуществили Фервей и Овербек. Поэтому теория взаимодействия и коагуляции дисперсных частиц получила название теории Дерягина — Ландау—Фервея—Овербека или сокращенно ДЛФО. [c.32]

Из экспериментально найденных порогов быстрой коагуляции можно вычислить константу А ван-дер-вааль-сова притяжения частиц, входящую в известное соотношение, теоретически установленное Дерягиным и Ландау [19] [c.291]

Согласно выводам Дерягина и Ландау устойчивость может быть оценена с помощью следующего уравнения [c.252]

С помощью теории Дерягина и Ландау можно обосновать эмпирические правила Во. Оствальда и Гарди-Шульце. [c.252]

Кроме того, расчеты Дерягина и Ландау показали, что для сильно заряженных золей устойчивость не зависит от С-потеи-циала частиц и определяется концентрацией и природой электролита. [c.252]

Расчеты энергии взаимодействия двойных слоев в растворах были опубликованы Дерягиным и Ландау в 1941 г. и независимо от них более подробно Вервеем и Овербеком в 1948 г. Ранее Дерягин (1934) показал, что, если рассчитать расклинивающее давление между параллельными пластинами, взаимодействие между телами в форме, например, сфер, цилиндров можно вычислить, по крайней мере, приблизительно. Оказывается, что только для взаимодействующих параллельных слоев имеется довольно простая и ясная формула, справедливая при определенных условиях. Уравнения для параллельных слоев в настоящее время решены с высокой точностью с помощью ЭВМ, и результаты опубликованы в форме таблиц (Деверёз и де Брюн, 1963). [c.97]

Блестящим подтверждением теории ДЛФО явился расчет Дерягиным и Ландау (1941 г.) соотнощения значений порогов коагуляции вызываемой электролитами, содержащими ионы с разной величиной заряда. Оказалось, что порог коагуляции обратно пропорционален щестой степени заряда коагулирующего иона. Следовательно, значения порогов коагуляции для одно-, двух-, трех- и четырехзарядных ионов должны относиться, как [c.310]

Основным механизмом стабилизации коммерческих золей служит возникновение ионных зарядов на поверхности частиц в присутствии щелочи. Однако полностью удовлетворительной теории стабилизации золей до сих пор не создано. Основные принципы стабилизации посредством возникающего вокруг частиц двойного ионного слоя были развиты Дерягиным и Ландау [44] и Фервей и Овербеком [45]. Соответствующая теория получила название теории ДЛФО , и она применима, в частности, к частицам сферической формы [46а]. Оттевил [466] представил превосходное обобщение всех сил, оказывающих воздействие на стабильность дисперсных систем. [c.438]

Известной трудностью для теории явилось то, что правило обратной шестой степени (уточненное Дерягиным и Ландау [17] правило Гарди— Шульце) соблюдается и тогда, когда безразмерный потенциал поверхности не только невелик, но меньше единицы. Это возможно, как показали Глаз-ман с соавт. [150], если произведение потенциала на заряд противоиона мало меняется при изменении последнего. Количественное объяснение этому на основе независимости адсорбции противоионов от заряда было дано Усьяровым [68]. [c.11]

Формула (VII. 81) может быть получена и непосредственно подстановкой (VII. 70) и (VII.80) в (VII.71) с учетом того, что Фо = onst. Таким способом она была найдена Дерягиным и Ландау [12] для сильно заряженных пластин (Фо 1) Как видно из рис. VII.9, формулы (VII.80) и (VII.81) хорошо описывают зависимость ДС от кИ при Фо 2 и при 0,7 < < 4, т.е. как раз в том интервале расстояний, который представляет наибольший интерес при исследовании устойчивости коллоидных систем. [c.88]

В то же время эта теория, непрерывно развиваясь, и сейчас еще не достигла стадии завершения. Имеются факторы и явления, рассмотрение которых необходимо включить в рамки теории и в ее физико-химические основы. К ним в первую очередь относится теоретический расчет адсорбции ионов и ее влияние на строение двойного слоя, прежде всего на поверхностный потенциал. В последнее время этим вопросом занимались Мартынов и Муллер [4], предложившие новые методы его рассмотрения. Наряду с количественными подтверждениями следствий теории как на модельных опытах, так и на коллоидных растворах и суспензиях (например, закона 2 действия противоионов, выведенного Дерягиным и Ландау в 1941 г., изменения устойчивости золей вблизи потенциала нулевого заряда, связь коагулирующей концентрации с постоянной межмолекулярного взаимодействия Гамакера) были обнаружены и несоответствия ей. Наиболее важное из них обнаружилось при измерении скорости медленной коагуляции [5]. Мартынов и Муллер наметили пути предоления этой трудности. В их работе показано, что при достаточно высоких зарядах поверхности и низкой валентности противоионов коагуляция может пойти за счет вторичного минимума на потенциальной кривой взаимодействия, в резз льтате чего изменяются теоретические закономерности коагуляции. [c.31]

Быстрой коагуляции отвечает условие исчезновения энергетического (силового) барьера, т. е. когда каждое столкновение частиц приводит к агрегации. Граничные условия быстрой коагуляции в терминах теории ДЛФО могут быть записаны как = 0 и йУ . /йН = 0. Подстановкой в уравнения (1.3) и (1.9) или аналогичные им уравнения значений С , и Я , отвечающих порогу коагуляции, можно найти зависимость критической концентрации электролита от таких параметров системы, как заряд противоиона, константа Гамакера и др. Проведенный Дерягиным и Ландау расчет для предельного случая сильнозаряженных частиц (г з1> 100—150 мВ) в симметричном электролите приводит к уравнению порога коагуляции у лиофобных золей [c.18]

Рассмотренные выше представления об устойчивости лиофобных золей носят чисто качественный характер. Дерягин и Ландау 1, пользуясь теорией сильных электролитов Дебая-Гюккеля, рассмотрели этот вопрос с количественной стороны и построили математическую теорию устойчивости лиофобных слстем. [c.252]

Во многих случаях вандерваальсово притяжение уравновёшивается взаимным отталкиванием двойных электрических слоев. Такого рода явления описываются общей теорией, известной как теория ДЛФО, разработанной в сороковых годах независимо друг от друга советскими учеными Дерягиным и Ландау и голландскими учеными Фервеем и Овербеком. [c.242]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология