Дерягина закон

Устойчивость дисперсных систем определяется балансом энергии притяжения и энергии отталкивания частиц. Энергия притяжения обусловлена межмолекулярными силами, главным образом силами Ван-дер-Ваальса. В первом приближении эта энергия обратно пропорциональна квадрату расстояния между частицами. По теории ДЛФО (Дерягина, Ландау, Фервея, Овербека), учитывающей только электростатическую составляющую расклинивающего давления (давления отталкивания), энергия отталкивания убывает с расстоянием по экспоненциальному закону. [c.161]

Двучленный закон трения, основанный на использовании молекулярных представлений о внешнем трении, предложен Дерягиным [c.357]

Важным дополнением к этим теориям являются работы Дерягина и Духина, опубликованные в 1959 г. Эти авторы учли сопутствующий электрокинетическим явлениям эффект диффузии ионов. Он оказался особенно существенным для жидких поверхностей, например для эффекта Дорна при обратной седиментации (всплывании) пузырьков газа. При движении твердой сферической частицы в растворе электролита также возникают разность концентраций между ее полюсами по направлению движения и соответствующий диффузионный потенциал. Поправка, связанная с этим потенциалом, может оказаться того же порядка, что и сам потенциал перемещения частицы. Формулы, которые получаются при уточнении теории с учетом диффузии, а также закона сохранения анионов и катионов в отдельности, приобретают классическую форму только при равенстве коэффициентов диффузии анионов и катионов. Если учесть диффузию, то, исходя из требования симметрии кинетических коэффициентов в теории Онзагера, можно прийти к выводу, что наличие разности концентраций по обе стороны капилляра или пористой перегородки обязательно должно вызывать течение в растворе (капиллярный осмос), а частицы, находящиеся во взвешенном состоянии в растворе, в котором существует градиент концентрации, должны двигаться (диффузиофорез). Краткость изложения не позволяет нам приводить здесь конкретные выводы и формулы. [c.143]

Отношение порогов концентрационной коагуляции для ионов разных зарядов было найдено теоретически Б. В. Дерягиным и Л. Д. Ландау и названо законом 6-й степени. Они показали, что энергетический барьер между коллоидными частицами исчезает при достижении критической концентрации (Ск), которая обратно пропорциональна шестой степени заряда иона-коагулятора [c.435]

Б. В. Дерягин, развивая молекулярную теорию граничного трения, представил его основной закон двучленным выражением (5.2). Исходя из этого выражения, сила трения зависит от молекулярного прилипания (адгезии) поверхностей и является функцией нормального давления. [c.240]

Рассматривая силу трения как сопротивление материала сдвигу, что вытекает из экспериментальных данных, Епифанов получил двучленный закон трения, отличающийся от закона Дерягина [c.357]

Критерий устойчивости сильно заряженных золей определяется законом Дерягина— Ландау, согласно которому коагулирующая концентрация электролита обратно пропорциональна шестой степени заряда противоиона. [c.122]

Б. В. Дерягин предложил приближенный метод, позволяющий рассчитать энергию взаимодействия частиц с искривленной поверхностью ио известному закону взаимодействия плоских частиц и (/г). Расчетная формула имеет следующий вид [c.144]

Такое перераспределение ионов сопровождается местным изменением их концентрации как в области перекрытия (особенно значительным), так и в окружающем растворе электролита, что приводит к появлению в системе добавочных осмотических сил в соответствии с законом Вант-Гоффа о прямой зависимости между осмотическим давлением и концентрацией раствора. Энергии отталкивания соответствует дополнительное, сверх гидростатического, так называемое расклинивающее давление , которое возникает, по Дерягину, в тонком слое. , [c.118]

Дерягин и Смилга [34] впервые теоретически исследовали влияние электромагнитного запаздывания, о котором шла речь в главе IV, на закономерности коагуляции предельно заряженных золей и показали, что в этом случае валентность противоионов слабее влияет на пороговую концентрацию п , чем предсказывает закон г Дерягина—Ландау (формула ( 111.16)). Запаздывание приводит к тому, что Ид оказывается обратно пропорциональной четвертой, а не шестой степени заряда противоиона, 2с [c.270]

Теоретическая разработка основ теории Б. В. Дерягина сопровождалась экспериментальными исследованиями модельного характера. С их помощью автор совместно с сотрудниками получил экспериментальное обоснование существования сил дальнодействия между частичками, уменьшающихся по закону куб расстояния. [c.81]

Правильно рассчитать силы энергетического взаимодействия при сближении двух заряженных мицелл можно, если учитывать изменения свободной энергии системы вследствие перераспределения противоположно заряженных ионов. Этот вопрос был решен в первом приближении Б. В. Дерягиным, который исходил из общих положений теории растворов электролитов и статистической физики. Им же было установлено, что электрические силы взаимодействия уменьшаются на достаточно большом расстоянии от заряженной частички по экспоненциальному закону. [c.82]

Электростатические силы отталкивания дисперсных частиц являются следствием их одинакового заряда. Однако нельзя вычислять силы отталкивания непосредственно по закону Кулона в связи с тем, что частицы окружены противоионами, компенсирующими их заряд, и за пределами двойного слоя напряженность электрического поля равна нулю. Взаимодействие двух частиц обнаруживается только тогда, когда перекрываются их диффузные электрические слои. Вычисление энергии электростатического отталкивания впервые проведено Дерягиным [33—36], а позднее Фервеем и Овербеком [26]. [c.22]

Молекулярная теория трения была предложена Дезагюлье более 100 лет назад, а развитие получила только в XX в. в трудах Гарди, Томлинсона, Дерягина и других ученых [236]. Наибольший вклад в разработку этой теории внес Б. В. Дерягин. В соответствии с его теорией трение в случае гладких поверхностей вызывается молекулярной шероховатостью, т. е. силами отталкивания электронных оболочек контактирующих тел, а силы прилипания, или молекулярного притяжения, должны рассматриваться как поправки, объясняющие отклонения от закона Амонтона . Формула, удовлетворительно подтверждающая эту теорию, имеет вид [c.224]

Иногда говорят не об одном, а о трех законах внешнего ( сухого ) трения. Б. В. Дерягин считает [25], что первый закон описывает независимость силы трения от номинальной площади контакта между телами (классический пример с кирпичом на столе в трех положениях плашмя, на ребре и на торце при этом сила трения кирпича Р будет одна и та же). [c.80]

В первоначальной формулировке даются значения, отношения которых близки к 6-й степени. Закон 6-й степени обоснован теоретически Дерягиным. (Прим. ред,) [c.96]

На многочисленных объектах показано [9, 15—17], что порог коагуляции обратно пропорционален валентности коагулирующих ионов в степени от 5 до 9, часто в степени 6. Наблюдались и более низкие значения показателя степени (2—3). Таким образом, правило Шульце — Гарди предполагает лишь высокую степень зависимости порога коагуляции от валентности (г) противоионов. Тем не менее оно иногда отождествляется с теоретически выведенным законом 2 Дерягина— Ландау. [c.141]

Зеркальный характер поведения кривых а = Г(Ш) и Yн=f(W) при значениях >5% говорит о том, что в данном случае сила трения, определяемая величиной а, в соответствии с обобщенным законом Дерягина Б. В. (2), обусловливается в основном силами когезионного взаимодействия между частицами — силами, определяющими изменение Ун от Отличие поведения этих двух кривых при малых влажностях (3 <5%) вызвано, очевидно, тем, что в данной области изменение влажности ход кривой а= ( У) определяется резким изменением сил трения в результате образования вокруг частиц моно- и полимолекулярных слоев воды, оказывающих смазочное действие. [c.328]

Прямые измерения сил Ван-дер-Ваальса на относительно больших расстояниях, произведенные Б. В. Дерягиным и И. И. Абрикосовой [38], повидимому, подтверждают справедливость для этих расстояний закона [c.89]

Первые работы в этой области были выполнены в 1929—1930 гг. Бузагом, который исследовал процесс прилипания взвешенных частиц с гладкой поверхности. Суспензию кварца оставляли се-диментировать в течение некоторого времени в закрытой кювете с плоскопараллельным кварцевым дном. С помощью микроскопа подсчитывали осевшие на дно частицы, после чего кювету осторожно переворачивали вверх дном и оставшиеся прилипшими частицы вновь пересчитывали. Отношение чисел прилипших и первоначально осевших частиц (в процентах), которое Бузаг назвал числом прилипания, количественно характеризует процесс прилипания. Этот метод имеет один существенный недостаток. Отрывающая сила определяется весом частиц в растворе, а сила прилипания, как показали Бредли и Дерягин, возрастает с радиусом частиц. Поэтому с увеличением размеров частиц обе силы возрастают по разному закону, и число прилипания проходит через максимум (табл. 8). [c.217]

Однако в последнее время получены экспериментальные данные, которые указывают на неприложимость в ряде случаев правила Шульце —Гарди в виде закона Дерягина — Ландау На опыте часто наблюдаются значительные отклонения от такой закономерности, а именно, в ряде случаев коагулирующее действие электролитов пропорционально валентности противоионов в степени меньше шести. Согласно И. Ф, Ефремову и О. Г. Усьярову, это отклонение от [c.294]

Взаимодействие света с веществом зависит от соотношения длины волны света и размеров частиц, на которые падает световой поток. Это взаимодействие происходит по законам геометрической оптики (отражение, преломление), если размеры объекта больше длины волны света. Если размеры частиц меньше половины длины волны света, то происходит рассеивание света в результате его дифракции. Область видимого света характеризуется длиной волн от 760 до 400 нм. Поэтому в молекулярных и коллоидных системах видимый свет рассеивается, а в проходящем свете эти растворы прозрачны. Наибо.льшей интенсивности рассеивание света достигает в коллоидных системах, для которых светорассеяние является характерной качественной особенностью. Обнаружение в растворе пути луча источника света при рассматривании раствора перпендикулярно к направлению этого луча позволяет отличить коллоидный раствор от истинного. На этом же принципе основано устройство ультрамикроскопа, в котором наблюдения проводят, в отличие от обычного микроскопа, перпендикулярно направлению проходящего через объект света. Схема поточного ультрамикроскопа Б. В. Дерягина и Г. Я. Власенко приведена на Рис. 10.6. Схема поточного ультрами-рис. 10.6. с помощью этого прибора кроскопа В. В. Дерягина и Г. Я. Вла-определяют концентрацию дисперс- сенко 1 — кювета 2 — источник света ных частиц в аэрозолях и коллоид- 3 — линза 4 — тубус микроскопа, ных растворах. [c.297]

Г. Л. Слонимский (1938 г.) в статье О законах деформации реальных материалов делает попытку изложить теорию Максвелла и Больцмана — Вальтерра в применении к таким веществам, как каучук и другие материалы, отличающиеся от идеально упругих тел неравновесными процессами деформации. Начиная с 1935 г., стали появляться работы П. А. Ребиндера и В. Б. Маргаритова по физико-химии и механике каучука и резин, которые в 1937 г. вызвали большую дискуссию на страницах журнала Каучук и резина . Вместе с А. А. Трапезниковым П. А. Ребиндер изучил механические свойства адсорбционных слоев для поверхностно-активных, нерастворимых в воде веществ методом смещения подвешенного на нити диска. Механические свойства растут и достигают максимума при полном насыщении поверхностного слоя. Б. В. Дерягин и другие развили физическую теорию устойчивости дисперсных систем. [c.8]

Теория дис узного двойного слоя получила дальнейшее развитие в работах Штерна, который учел, что ионы имеют вполне определенные конечные размеры и центры их не могут подойти к поверхности ближе, чем на расстояние одного ионного радиуса. При этом только часть противоионов удерживается заряженной поверхностью на расстоянии ионного радиуса, образуя гельмгольцевский плоский конденсатор. Остаток противоионов распределен в растворе диффузно в виде непрерывного объемного заряда, с плотностью, асимптотически уменьшающейся до нуля по мере удаления от поверхности в глубь раствора (концентрация ионов в этом слое убывает с удалением от заряженной поверхности по статистическому закону Л. Больцмана аналогично изменению распределения газовых молекул в поле тяжести). На основе теории диффузного двойного электрического слоя Гюи-Штерна, далее развитой А. Н. Фрумкиным, Б. В. Дерягиным и др., получили удовлетворительное объясне- [c.323]

Выражение (XIII. 34) представляет собой закон шестой степени Дерягина, устанавливающий зависимость порога коагуляции или коагулирующей способности Ук= 1/Сн) от заряда иона. Из (XIII. 34) следует, что величины 1/ц для одно-, двух- и тре -зарядных противоионов относятся между собой как 1 64 729, в хорошем согласии с правилом Шульце—Гарди. [c.255]

Выражение (XIII.20) представляет собой закон шестой степени Дерягина, устанавливающий зависимость порога коагуляции или коагулирующей способности (Vk=1/ k) от за- [c.270]

Наиболее полно изучена коагуляция лиофобных золей, для которых Б. В. Дерягиным и Л. Д. Ландау, а также Г. Крейтом создана теория, в значительной степени носящая количественный характер. В основе ее лежит баланс молекулярных сил ван-дер-ваальсового притяжения и сил отталкивания, возникающих при сближении частиц, несущих однотипные двойные электрические слои. На больших расстояниях ван-дер-ваальсовы силы незначительны, но все же больше сил электрического отталкивания, поскольку первые уменьшаются по степенному закону, а вторые — по экспоненциальному. При сближении частиц с достаточно высоким потенциалом до границ их ионных атмосфер, т. е. при зазорах порядка 10 см, начинают превалировать силы отталкивания, быстро возрастающие до максимального значения. Так возникает энергетический барьер, препятствующий сближению частиц на расстояния, близкие к мономолекулярным, когда решительный перевес вновь приобретает силы сцепления. По своему физическому смыслу этот энергетический барьер соответствует расклинивающему давлению Дерягина. Теория позволяет рассчитать наименьший потенциал, при котором исчезает этот барьер и может быть осуществлено агрегирование, соответствующее так называемой нейтрализационной коагуляции. Могут быть определены также условия коагуляции, связанной не с разрядкой поверхности, а сжатием диффузного слоя из-за увеличения концентрации электролитов. Б. В. Дерягиным выведен для этого критерий, соответствующий случаю слабо заряженных глобул разбавленных эмульсий и совпадающий с эмпирическим критерием Г. Эйлерса и Д. Корфа. [c.82]

В 19 в. установлены осн. количеств, закономерности П. я. закон капиллярного давления (П. Лаплас, 1806), постоянство краевого угла смачивания (Т. Юнг, 1804), зависимость давления насыщ. пара жидкости от кривизны пов-сти (У. Томсон, 1870) первые термодинамич. соотношения-ур-ние изотермы адсорбции Гиббса (1878), зависимость поверхностного натяжения от электрич. потенциала (Г. Липман, 1875), сформулирован принцип минимума площади пов-сти жидкости (Ж. Плато, 1843). Среди важнейших П. я.-наличие капиллярных волн на пов-сти жидкости (У. Рэлей, 1890), двухмерное состояние и независимость действия адсорбц. слоев на пов-сти раздела фаз (И. Ленгмюр, 1917), адсорбц. понижение прочности (П. А. Ребиндер, 1923), расклинивающее давление в тонких жидких пленках (Б.В. Дерягин, 1935). [c.591]

В простейшем случае ц = onst. Коэф. Т. покоя, как правило, больше коэф. кинематического Т., так что усилие трогания с места (пусковой момент) больше сопротивления равномерному движению. Более точно физ. процессы при сухом Т. отражаются т.наз. двучлешавл законом трения Дерягина ц = F/(N + PgS), где / -дополнит, к N давление, вызванное силами межмол. взаимод. трущихся тел, а S-пов-еть фактич. контакта трущихся тел из-за волнистости и шероховатости пов-стей Т. контакт тел не бывает полным. [c.627]

Отклонения от линейного закона фильтрации были обнаружены еще в конце 19-го века (Ф. Кинг) при исследовании водопроницаемости грунтов. Фильтрационные аномалии воды и других низкомолекулярных жидкостей связывались с действием капиллярного давления (Т.Н. Пузыревская, С.А. Роза), проявлением неньютоновских свойств жидкости (В.А. Флорин, Н.В.Чураев) или возникновением адсорбционных слоев жидкости на поверхности поровых каналов (Д.Макхафик и Л. Лернер, В. Харди, Б.В.Дерягин), уменьшающих эффективное сечение последних. Во второй половине прошлого века по мере усовершенствования техники измерений были исследованы параметры адсорбционных слоев воды и их влияние на характер течения в отдельных капиллярах [c.6]

Основные научные работы посвящены исследованию поверхностных явлений. Развил термодинамику систем с учетом введенного им понятия расклинивающего давления тонких прослоек. Впервые осуществил прямые измерения молекулярного притяжения твердых тел в функции расстояния и расклинивающего давления тонких слоев жидкостей. Теоретически обосновал влияние перекрытия ионных атмосфер на расклинивающее давление жидких прослоек и взаимодействие коллоидных частиц, что позволило ему создать теорию коагуляции и гетерокоагуляции коллоидных и дисперсных систем. Совместно с советским физиком Л. Д. Ландау создал (1928) теорию устойчивости лиофобных коллоидов, известную ныне под названием теории ДЛФО (теория устойчивости дисперсных систем Дерягина — Ландау — Фервея — Овербека). Обнаружил особые свойства граничных слоев жидкостей, определяемые их специфической (анизотропной) структурой. Развил теории термоосмоса и капиллярного осмоса в жидкостях, термофореза и диффузиофореза аэрозольных частиц. Автор двучленного закона внещнего трения. Под его руководством впервые синтезированы при низких давлениях нитевидные кристаллы алмаза — усы . Разработал методы наращивания алмазных кристаллов и порощков из газа при низких давлениях. [c.171]

Заметим, что возможность как структурного отталкивания П, О (или гидрофильного взаимодействия), так и структурного притяжения П, < О (или гидрофобного взаимодействия) была впервые обсуждена Дерягиным и Чураевым [5]. Израелашвили и Пэшли [158] подтвердили суш ествование дальнодействуюш его гидрофобного притяжения между гидрофобилизовапными поверхностями слюды. Ими было показано, что силы гидрофобного притяжения слабо зависят от концентрации электролита и pH раствора и также подчиняются экспоненциальному закону (УП.13) спада сил (но с другим знаком константы К <.0) с характеристической длиной 10 А. Радиус действия этих сил составляет около 100 А. [c.241]

В то же время эта теория, непрерывно развиваясь, и сейчас еще не достигла стадии завершения. Имеются факторы и явления, рассмотрение которых необходимо включить в рамки теории и в ее физико-химические основы. К ним в первую очередь относится теоретический расчет адсорбции ионов и ее влияние на строение двойного слоя, прежде всего на поверхностный потенциал. В последнее время этим вопросом занимались Мартынов и Муллер [4], предложившие новые методы его рассмотрения. Наряду с количественными подтверждениями следствий теории как на модельных опытах, так и на коллоидных растворах и суспензиях (например, закона 2 действия противоионов, выведенного Дерягиным и Ландау в 1941 г., изменения устойчивости золей вблизи потенциала нулевого заряда, связь коагулирующей концентрации с постоянной межмолекулярного взаимодействия Гамакера) были обнаружены и несоответствия ей. Наиболее важное из них обнаружилось при измерении скорости медленной коагуляции [5]. Мартынов и Муллер наметили пути предоления этой трудности. В их работе показано, что при достаточно высоких зарядах поверхности и низкой валентности противоионов коагуляция может пойти за счет вторичного минимума на потенциальной кривой взаимодействия, в резз льтате чего изменяются теоретические закономерности коагуляции. [c.31]

Наиболее разработанная теория устойчивости ионостабилизированных коллоидных растворов привела к ряду фундаментальных результатов [47]. Теория сильно заряженных золей, рассматривающая только концентрационную коагуляцию, позволила обосновать правило Шульце — Гарди в виде закона 2 Дерягина — Лайдау. При умэ-ренных потенциалах коллоидных частиц пороги коагуляции изменяются с валентностью противоионов по закону 2 , где 2 а 6 [49], что также находится в соответствии. с правилом Шульце — Гарди. Теория позволила обосновать различные закономерности коагулирующего действия смесей электролитов и не находивший р нее никакого объяснения эффект синергизма [50]. Следует также отметить, что на основании теории была показана неправомерность широко распространен- [c.142]

При работе со свободными пленками из других жидкостей и в первую очередь с анилином закон обратной пропорциональности третьей степени то.л-щины мог быть количественно проверен и доказан [10, 43]. Это обстоятельство, однако, лишало возможности проверить теорию электромагнитного запаздывания, подтверждающуюся в работе Дерягина и Абрикосовой [32] по притяжению твердых тел. После ряда неудачных попыток найти вещества, дающие заметное отклонение от закона третьей степени, Платиканову и Ма-неву [15] удалось получить ожидаемые по виду отклонения в системах тонкий слой водного раствора электролита в хлорбензоле и бромбензоле. Так как расклинивающее давление воды очень мало, можно было предположить, что эти отклонения вызваны неводной средой. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология