Двойной слой эффективная толщина

Лене выводит формулу для эффективного расстояния центра тяжести зарядов диффузного слоя от стенки е с учетом ширины щели 2/г и толщины двойного слоя б по Гуи [c.94]

Сходство это формальное, так как в уравнении (10) величина й имеет иной физический смысл и значительно большую величину, чем в уравнении, соответствующем плотному слою в первом случае (I — эффективная толщина диффузного двойного слоя, соответствующая толщине ионной атмосферы в теории сильных электролитов, во втором — радиус иона. (Прим. ред.) [c.698]

Для нахождения силы электростатического отталкивания между дисперсной частицей и гранулой фильтрующего материала необходимо рещить уравнение Пуассона — Больцмана для потенциала электростатического поля с соответствующими граничными условиями. Однако этот путь сопряжен со значительными математическими трудностями. Вместе с тем в качестве первого приближения можно рассматривать взаимодействие дисперсной частицы и гранулы как взаимодействие двух плоских поверхностей некоторой площади. Для оценки этой площади можно принять, что электростатическое отталкивание между частицей и гранулой возникает при перекрытии их двойных электрических слоев. Эффективная толщина двойного электрического поля определяется величиной 1/и (где х — дебаевский радиус экранирования). [c.158]

Так как эффективная толщина диффузионного слоя у микровыступов меньше, чем в микроуглублениях, то скорость поступления добавки к микровыступам будет относительно больше. Измерения дифференциальной емкости двойного электрического слоя на вращающемся дисковом электроде показали, что поверхностная концентрация выравнивающего агента на микровыступах действительно больше, чем в микроуглублениях. Следовательно, наибольшее торможение процесса электроосаждения будет проявляться на микровыступах, что и приводит к увеличению плотности тока и ускорению осаждения металла в микроуглублениях. [c.352]

Возникающая при перекрытии ионных слоев сила отталкивания (электростатическая компонента расклинивающего давления), пропорциональная квадрату потенциала фо поверхностей пластинок, быстро убывает, когда расстояние между пластинками становится существенно больше, чем эффективная толщина двойных ионных слоев. [c.274]

Диффузный слой — это часть двойного электрического слоя, в котором концентрация ионов меняется под воздействием электродного потенциала от величины ее в адсорбционном слое (гельмгольцевский слой, толщина которого равна ионному радиусу) до равновесной концентрации в глубине электролита. Эффективная толщина диффузного слоя 10- — 10" см. [c.20]

Для физической интерпретации зависимости емкости от концентрации и температуры диффузный двойной слой можно уподобить конденсатору с некоторой эффективной толщиной к [c.108]

На опыте получаются значения емкости порядка 0,2 Ф/м, т. е. на 8 порядков меньше. Эффективная толщина двойного слоя, рассчитанная по формуле (22.16), для указанных условий составляет Я, 1,24х X 10 нм, т. е. в 10 раз меньше, чем собственный радиус иона. [c.110]

Рассмотрим особенности структуры двойного слоя, вызванные дискретным характером ионов. Предположим вначале, что поверхность электрода не заряжена ( =0), а раствор является концентрированным, так что эффективная толщина двойного слоя мала и все падение потенциала происходит в пределах плотного слоя ( фо=0). Если бы плоскость, на которой находятся специфически адсорбированные ионы, была эквипотенциальной, то напряженность поля, создаваемого такой плоскостью, не зависела бы от расстояния до плоскости (см, 21). Если же заряды дискретны, то такую плоскость в первом приближении можно рассматривать как сито, дырки которого отвечают местам, на которых [c.118]

Сумма Со(1—в)+С в называется истинной емкостью двойного слоя. Третий член в уравнении (27.20) называют дополнительной емкостью. Именно дополнительная емкость дает максимумы кривых дифференциальной емкости. Положение максимума приближенно отвечает 9=0,5, так как при этом максимально произведение 0(1—0). При больших концентрациях органического вещества это соотношение выполняется достаточно точно. Расчет по уравнению (27.20) с учетом соотношений (27.10) и (27.11), а также ранее найденной зависимости 0 от фо удовлетворительно согласуется с экспериментальными С, фо-кривыми. Некоторое расхождение между расчетом и опытом обусловлено тем, что увеличение средней толщины двойного слоя бср с ростом 0 не всегда точно компенсируется увеличением эффективного электрического момента диполя молекулы [х ф [см. формулу [c.134]

На рис. III.1 показаны кривые изменения сил парного взаимодействия между дисперсными частицами. Кривая / имеет сложный характер и отражает изменение энергии Межмолекулярного притяжения между частицами, Кривая 2 имеет экспоненциальный характер и отражает изменение энергии электростатического отталкивания между одинаково заряженными двойными электрическими слоями частиц. Кривая 3 является результирующей потенциальной кривой, построенной на основании двух первых путем геометрического сложения их ординат. Анализ кривой 3 показывает, что на расстояниях, соответствующих эффективным толщинам ионных оболочек Гтах, наблюдается некоторый перевес сил отталкивания и над осью абсцисс образуется потенциальный барьер fmax, препятствующий дальнейшему сближению частиц и их слипанию. При всех прочих равных условиях величину потенциального барьера можно увеличить, уменьшая концентра-68 [c.68]

Рассмотрим физический смысл термина концентрация у поверхности электрода . На границе электрод — раствор образуется двойной электрический слой, имеющий эффективную толщину х - - к. При отсутствии тока концентрация реагирующего вещества остается постоянной и равной концентрации его в объеме раствора только до границы двойного слоя. При дальнейшем приближении к поверхности, например, отрицательно заряженного металла концентрация катионов возрастает, а концентрация анионов уменьшается. Если происходит [c.150]

Анализ соотношения (22.17) показывает, что с ростом концентрации электролита эффективная толщина двойного слоя уменьшается. Иначе говоря, двойной слой сжимается, становится менее диффузным. Емкость двойного слоя при этом растет, а пограничное натяжение в соответствии с уравнением Липпман уменьшается. С ростом температуры эффективная толщина двойного слоя, наоборот, увеличивается, слой становится более диффузным, его емкость падает, а а возрастает. Из уравнения (22.16) следует, что сжатие диффузного слоя и, следовательно, рост емкости должны происходить также при удалении от т. н. з. [c.112]

Рассмотрим физический смысл термина концентрация у поверхности электрода . Известно, что на границе электрод — раствор образуется двойной электрический слой, имеющий эффективную толщину Х2 + Я. При отсутствии тока концентрация реагирующего вещества остается постоянной и равной концентрации его в объеме раствора только до границы двойного слоя. При дальнейшем приближении к поверхности, например, отрицательно заряженного металла концентрация катионов возрастает, а концентрация анионов уменьшается. Если происходит электрохимическая реакция, то распределение концентрации вещества у поверхности оказывается более сложным. Слой, в ко- [c.159]

Из выражений (130), (131) и (132) следует, что большие значения контактной разности потенциалов, диэлектрической проницаемости и температуры способствуют расширению слоя пространственного заряда, а возрастание общей концентрации носителей заряда приводит к уменьшению эффективной толщины этого слоя. Для правильного понимания сказанного необходимо обратить внимание на двойное влияние температуры, которая, с одной стороны, способствует увеличению толщины слоя пространственного заряда, а с другой стороны может определять концентрацию носителей заряда, как это имеет место у полупроводников. [c.156]

Это выражение соответствует зависимости плотности заряда от потенциала дня обычного конденсатора с плоскими обкладками и емкостью на единицу площади, равной = Eo/ = e q . Величину 8=l x, характеризующую расстояние между обкладками такого плоского конденсатора, называют эффективной толщиной диффузной части двойного слоя. [c.222]

Диффузный слой — это часть двойного электрического слоя, в котором концентрация ионов изменяется под воздействием разности потенциалов между металлом и раствором, с одной стороны, и хаотическим тепловым движением ионов, с другой. Эффективная толщина диффузного слоя 10 —10 см. [c.211]

Покрытия смазочными материалами можно наносить толстыми слоями таким образом они будут обеспечивать более эффективную защиту, чем масляные покрытия. Толстый слой смазочного материала не допускает попадания частиц пыли на защищаемую металлическую поверхность, как это часто бывает при защите слоями масла. Смазочный материал применяют для долговременной защиты и в жестких климатических условиях. Однако необходимо учитывать, что точка каплепадения смазочных материалов составляет 60° С, что ограничивает их применение. Консервирующий слой должен быть сплошным, равномерным и по возможности иметь одинаковую толщину, составляющую не менее 0,4 мм. На мелкие детали покрытия наносят погружением в нагреваемые ванны. Свежеприготовленную ванну необходимо нагревать не менее 30 мин при температуре 110° С, а для ингибированных масел— до 95° С, чтобы удалить абсорбированную влагу. Рабочая температура должна равняться примерно 70° С. При нанесении двойного слоя первое погружение проводят в ванне температурой S5° С в течение 3—8 мин, второе — после охлаждения изделия до 40° С — в ванне температурой 70° С в течение 1—3 мин. Затем [c.105]

Удаление электролита увеличивало толщину диффузного двойного слоя, в результате чего в стационарном состоянии внутри агрегатов удерживалось значительно больше непрерывной фазы. Это увеличивало эффективную объемную концентрацию дисперсной фазы, так как при низкпх скоростях сдвига агрегаты перемещались как отдельные единицы. Добавка электролита к диализованному латексу изменяла зависимость, и вязкость уменьшалась при увеличении концентрации электролита до тех пор, пока не достигала минимального значения. Это сопровождалось изменением режима от неньютоновского до ньютоновского. Лаурилсульфат натрия был гораздо менее эффективным, чем хлорид натрия. Например, i,И iQ моль лаурилсульфата натрия на 1 г латекса снижали вязкость при 1 сек от 505 до 425 пз, а та же концентрация хлорида натрия снизила вязкость до 0,367 пз. [c.298]

С целью улучшения гидрофилизирующей способности растворов ПАВ и закрепления водного слоя на металлической поверхности трубопровода В. Е. Губиным и А. А. Емковым был предложен способ, в основу которого положена зависимость смачиваемости металлических поверхностей от электрического состояния (поляризации). Для этих целей ПАВ (алкилсульфаты вторичных спиртов, алкилбензолсульфонаты, оксиэтилированные спирты и т. д.) предложено было использовать в комбинации с активными добавками электролитов и полиэлектролитов, в результате чего увеличивается заряд стальной поверхности и изменяется строение двойного электрического слоя, происходит рост эффективной толщины гидрофильного слоя, растекание водной фазы и эффективное скольжение нефти на стенке трубопровода. Рецептуры составов смачивающих композиций приведены в табл. 4.6. [c.116]

Анализ соотношения (22.17) показывает, что с ростом концентрации электролита эффективная толщина двойного Рис. 59. Распределение потен- СЛОЯ уменьшается. Иначе говоря, двой-циала в двойном слое по теории ной СЛОЙ сжимается, становится менее Гуи—Чапмена диффузным. Емкость двойного слоя при [c.108]

Расчет по уравнению (27.34) удовлетворительно согласуется с экс-иериментальными С, ф-кривыми. Некоторое расхождение между расчетом и опытом обусловлено тем, что увеличение средней толщины двойного слоя o p с ростом 0 не всегда точно компенсируется увеличением эффективного дипольного момента 1эф [см. формулу (27.25)]. Введение соответствующих поправок позволяет получить количественное согласие между рассчитанными и экспериментальными С, ф-кривыми. [c.142]

Свободный заряд рассчитывают на единицу истинной поверхности электрода, определив последнюю по кривой заряжения в 0,5 М H2SO4. Строят кривую зависимости q от (рис. 3.40). Потенциал, при котором q, Е -кривая пересекает ось абсцисс, представляет собой потенциал нулевого свободного заряда Ep.q 0. Характерной особенностью 7, г-кривой платинового электрода является слабая зависимость q от Е, вблизи Е, = О — наличие при этих Е,. либо плато, либо даже небольшого минимума. Такая необычная зависимость q от Е при больших заполнениях поверхности адсорбированным водородом является аналогом явления уменьшения адсорбции анионов при адсорбции кислорода (см. рис. 3.38). Она вызвана вытеснением катионов из ионной обкладки двойного слоя диполями Pt — Нддс. При этом возможны два эффекта. С одной стороны, при больших заполнениях поверхности водородом на платине могут возникать диполи Pt — Наде, обращенные положительными концами в раствор. С другой стороны, при значительном заполнении поверхности водородом может увеличиваться эффективная толщина ионной обкладки двойного слоя. Оба эти эф- [c.208]

В соответствии с простейшей моделью Гельмгольца, пространственное разделение зарядов вблизи поверхности может рассматриваться как двойной электрический (ионный) слой, представляюш,ий собой две параллельные обкладки заряженного конденсатора, разделенные прослойкой дисперсионной среды с некоторой средней (эффективной) толщиной б. Одна обкладка конденсатора образована ионами, закрепленными на самой поверхности, — лоте -циалопределяющими ионами, другая — находящимися в среде противоионами-, при этом ионы, одноименно заряженные с поверхностью, так называемые ко-ионы оттеснены в объем раствора. Такое разделение зарядов приводит к возникновению разности потенциалов Дф между контактирующими фазами и, в данной модели, к линейному падению потенциала между обкладками конденсатора (рис. VII—2), [c.175]

Это выражение соответствует зависимости плотности заряда от потенциала для обычного конденсатора с плоскими обкладками и емкостью на единицу площади, равной Сз = гго16=егох. Величина б=1/и характеризует расстояние между обкладками такого плоского конденсатора, электрически эквивалентного диффузной части двойного слоя именно поэтому ее называют эффективной толщиной диффузной части двойного слоя. [c.183]

В отличие от этого величина -потенциала измеряется достаточно просто с привлечением ряда электрокинетических эффектов, описанных в предшествующих параграфах однако она не имеет достаточно строгого теоретического обоснования и в значительной степени может рассматриваться как эмпирическая характеристика эффективной за-ряженности поверхности твердой фазы в растворе электролита. Совместно с толщиной ионной атмосферы 1/и величина -потенциала, как. было показано выше, дает достаточно полное описание структуры удаленных от поверхности областей диффузной части двойного слоя. [c.206]

Учитывая сложное строение двойного электрического слоя, необходимо брать ф = фа— фь где i i — потенциал двойного слоя на расстоянии ионного радиуса от поверхности электрода. Очевидно, что величина этой емкости в первую очередь зависит от толщины двойного слоя, т. е. от того, на какое расстояние сближаются между собой противоположные заряды по обе стороны границы раздела. Поскольку величина d равна эффективному ионному радиусу, то емкость с прежде всего зависит от при1зоды ионов, образующих жидкостную обкладку двойного слоя. [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология