Течение квазистатическое

При математическом описании внутренних переходных процессов в двухпозиционных гидро- и пневмоприводах принимают допущения. Нестационарное течение рабочей среды через трубопроводы и дроссели рассматривают как квазистатическое. Мгновенное значение расхода при переходном режиме принимают равным той величине, которая имеется при установившемся течении рабочей среды и одинаковом перепаде давления. Такое допущение приходится принимать в связи с тем, что сведения о некоторых коэффициентах местных сопротивлений и аппаратов в условиях нестационарного течения рабочей среды крайне ограничены. При проектировочном рас гете объемных приводов приходится пользоваться экспериментальными данными, полученными при установившемся течении рабочей среды. Второе допущение — реальная рабочая среда с распределенными параметрами заменяется приближенной моделью с сосредоточенными параметрами. Упругость рабочей среды рассматривается в полости объемного двигателя, а масса в трубопроводах приводится к выходному звену. Такое допущение считают приемлемым (1] при условии [c.126]

Переход системы из одного состояния Т. р. в другое может происходить через последовательность состояний, каждое из к-рых является также состоянием Т. р. Это означает, что параметры состояния в течение всего процесса перехода бесконечно мало отличаются от своих значений при Т.р. Это-равновесный (квазистатический) процесс. Реальные процессы перехода всегда неравновесны они изучаются химической термодинамикой. [c.541]

Если размеры капель достаточно малы и отношение плотностей внутренней и внешней жидкостей мало отклоняется от единицы, то течение жидкости можно считать медленным, а движение капель — безынерционным. Этот случай реализуется при расслоении эмульсий типа вода в масле. Тогда уравнения (11.32) сводятся к уравнениям безынерционного движения капель в квазистатическом приближении [c.254]

На рис. 3.4 показаны характерные режимы изменения внутреннего давления в нефтепроводе за сутки. В течение суток оно может быть практически постоянным (кривая 1), увеличиваться (кривая 4) либо снижаться (кривая 2). При этом размах Ар колебаний давления (от минимального до максимального) может составлять 0,5-2,5 МПа при среднесуточном давлении Рср= 3 МПа. Режимы изменения давления по кривым 3 и 4 (рис. 3.4) обычно реализуются при вынужденных и плановых остановках насосно-подкачивающих станций (НПС), регулировании режимов перекачки и т.д. Рассматривая отдельные суточные реализации процесса изменения давления, можно говорить о повторно-статическом или квазистатическом характере нагруженности. Однако, если изучить процесс нагруженности трубопровода за достаточно длительный период времени, например за год, обнаруживается, что изменение внутреннего давления является нестационарным процессом. [c.445]

Для моделирования поведения материалов, учитывающего указанные особенности деформирования конструкций, могут быть использованы как деформационная теория пластичности или теория малых упругопластических деформаций А.А. Ильюшина, обобщенная на случай сложного неизотермического нагружения в работах [35, 36], так и разнообразные теории течения [36, 37] и др. Однако применение наиболее общих из них, позволяющих рассматривать сложные траектории силового и температурного нагружения, происходящие при этом изменения структурного состояния материалов, сопряжено со значительными трудностями экспериментального и вычислительного характера. Поэтому на практике широкое применение нашли соотношения деформационной теории пластичности, учитывающие, разумеется, условия разгрузки и последующего нагружения, и теории течения для достаточно простых и подробно исследованных моделей. При этом удается ограничиться минимальным объемом экспериментальных данных, необходимых дпя определения соответствующих параметров моделей. Примерами такого подхода применительно к статическим и квазистатическим задачам деформирования и прочности конструкций являются работы [33-36, 38, 40] и др. [c.100]

Уравнения, описывающие медленное квазистатическое течение несжимаемой ньютоновской жидкости через разреженную пористую среду, могут быть получены при = = О и й = 0. Тогда основные уравнения имеют вид [c.59]

Другие варианты термогравиметрии [66] 1) изотермическая (статическая) термогравиметрия — масса образца изменяется в течение некоторого времени при постоянной температуре 2) квазистатическая термогравиметрия — образец нагревают при каждой из ряда возрастающих температур до достижения постоянной массы 3) производная термогравиметрия, дифференциальная термогравиметрия — регистрируют производную изменения массы т по времени т или температуре Т, т.е. йт/йх— (Т или т) или йт/(1Т=1 (Г). [c.30]

При выводе уравнения (85) предполагалось, что инерция или другие зависящие от времени факторы не влияют на рост пузырьков. Следовательно, уравнение действительно только для случая установившихся режимов или для квазистатических условий. В то же время при кавитации, имеющей место в гидравлических машинах и системах, пониженное давление действует на пузырек только короткое время, в течение которого он проходит зону кавитации. [c.52]

Уже указывалось, что существуют нестатические процессы, которые даже в принципе не могут быть проведены квазистатическим образом. Приводились примеры некоторых таких нестатических процессов с неустранимой необратимостью пластическое течение металлов (глава XI), превращение стабильной фазы в замороженную и обратное превращение (глава XIV). [c.422]

В квазистатической области высокоэластического состояния перемещение сегментов происходит быстро. Однако активированное повышенной температурой перемещение молекул в этих условиях не происходит, т. е. истинное течение затруднено. Это [c.108]

Для решения указанных вопросов необходимо обеспечить возможность создания в реометрах различных режимов деформирования испытуемых образцов. Режимы испытаний могут быть подразделены на статические (или квазистатические), когда напряжение или деформация (или скорость деформации) в течение некоторого времени остаются постоянными, и динамические, когда напряжение или деформация изд еняются во времени по некоторому, заранее, определенному [c.57]

Для одного ограничения в оптимальном квазистатическом режиме управляющее воздействие G t) принимает в течение цикла не более двух значений 0 и 0 . [c.106]

Ривлин и Томас [23] предложили иной критерий раздира. Они рассматривали лист вулканизата толщиной бд в недеформированном состоянии, имеющий надрез величиной С. При растяжении образца области вблизи вершины надреза будут деформироваться сильнее по сравнению с остальными частями листа. Распространение надреза на йС требует затраты работы 18 йС, где / — так называемая удельная энергия раздира материала. Таким образом, квазистатическое распространение надреза (в течение которого работа не обусловлена внешними силами) сопровождается изменением свободной энергии деформации в соответствии со следующим выражением [c.241]

Квазистатический процесс. Так принято называть идеальные процессы, в течение которых система и окружающая среда остаются в термически равновесном состоянии. Такой процесс приближенно реализуется в тех случаях, когда изменения происходят достаточно медленно. Например, для того чтобы сжать газ, внешнее давление p > должно быть незначительно больше давления газа р, а чтобы расширить газ, внешнее давление должно быть незначительно меньше р (фиг. 1). В предельном случае очень медленных изменений оба процесса происходят по одной и той же траектории в противоположных направлениях. Следовательно, квазистатический процесс является обратимым (см. гл. 2, 1). Перечислим наиболее важные квазистатические процессы. [c.15]

Относительные проницаемости /Р , входящие в формулы (VH.3.1), могут существенно отличаться от относительных проницаемостей, входящих в уравнения обобщенного закона Дарси для однородных пористых сред (при одинаковых насыщенностях). Последние относятся к квазистатическим распределениям насыщенности, которые в макромасштабе Однородны, а в микромасштабе определяются действием поверхностных сил (см. гл. VI). В неоднородной среде из-за неправильной формы малопроницаемых включений и под влиянием других причин распределение насыщенности при нестационарном течении заметно отличается от квазистатического. В высокопроницаемой среде могут образовываться области, в которых насыщенность резко отличается от средней, — языки воды, целики нефти. Естественно, что при этом преимущественное расположение частиц более смачивающей фазы в мелких порах нарушается, и форма осредненных кривых относительной проницаемости приближается к прямолинейной (прямолинейные относительные проницаемости соответствуют полностью случайному распределению фаз в порах). [c.204]

Рассмотрим прямой распределитель в виде трубы длиной При постоянном давлении в распределитель впрыскивается расплав, подчиняющийся степенному закону течения. Фронт потока расплава движется вдоль распределительного канала, пока не достигнет последнего виуска. Рассчитаем положение фронта потока и текущее значение объемного расхода как функи.ии времени. Предположим, что жидкость несжимаема, течение изотермическое и полностью развившееся. Воспользуемся методом квазистатической апироксимаиии. [c.520]

Здесь имеется область Л квазистатического разрушения, область В усталостного разрушения и область С неограниченной долговечности. В ряде случаев во всем диапазоне числа Циклов N расчеты могут бьггь вьшолнены достаточно точно на участке РЯ (рис. 14.1.1,6) либо по условию нестабильного разрушения, либо по условию наступления текучести на участке КГ — по условию ограниченной долговечности, а на участке правее Г — ио условию неразрушимости в течение любого числа N. Если данньгх для проведения расчетов оказывается недостаточно, то можно в запас прочности уменьшить область ЯГ, переместив точку Р в точку (2 при N = 10 . [c.496]

Раздир резин широко изучался в работах Ривлина и Томаса [49] и Томаса [50] с сотрудниками.Теория Гриффита предполагает, что квазистатическое разрастание трещины является обратимым процессом. Ривлин и Томас отметили, однако, что это не является непременным условием и что снижение запаса упругой энерг и в результате разрастания трещины может быть сбалансировано изменениями величины энергии иного вида, а не только ростом энергии образующейся поверхности. Их задачей было определить величину, называемую энергией раздира , которая представляет собой энергию, затрачиваемую на рост трещины единичной длины при толщине образца, равной единице. Энергия раздира включает энергию образования новой поверхности, энергию, диссипируемую в процессе пластического течения, и энергию, диссипируемую необратимо в процессах вязкоупругой деформации. Предполагая, что все эти три вида затрат энергии пропорциональны приросту длины трещины и в первую очередь определяются характером напряженного состояния вблизи вершины трещины, можно считать, что общая величина энергии все-таки окажется не зависящей от формы образца и способа приложения деформирующего усилия. [c.341]

На диаграмме P-L квазистатические изменения механического состояния двойника будут изображены кривыми, состоящими из двух различных участков. При нагрузке первый участок кривой процесса - прямая, выходящая из ТОЧКИ произвольного начального состояния (рис. 3.18, точка О) И заканчивающаяся на нижней предельной кривой (точка А). В течение этой части процесса длина двойника не изменяется. Дальнейший рост нагрузки приводит к увеличению длины двойника, которое описьшается движением вдоль нижней предельной кривой (участок AQ). Аналогично при разгрузке кривая процесса состоит из прямолинейного участка ОМ (L = onst) и участка верхней предельной кривой MN. [c.78]

При квазистатическом нагружении происходит как вязкое, так и химическое течение полимера, чем п определяется возможны] механизм механокрекинга. Этот вид нагружения реализуется в больпшнстве машин для нереработкп (полимерных материалов. [c.266]

Здесь является начальным значением а, Ь представляет собой решение (14). В наиболее интересных случаях, когда неоднородности пленки и краевые условия обладают элементом симметрии, на основании которого может быть определено само направление движения точек, решение (17) определяет также и положение любой точки пленки в каждый момент ее квазистатического движения [I]. Задача ква-зистатических течений в неодкородной пленке оказывается в таких случаях решенной полностью. [c.16]

Это показывает, что дополнительные эффекты, приводящие даже к качественным изменениям (образованию капель), целиком обязаны вкладу адсорбцяонно-диффузионных процессов в квазистатические течения неоднородных пленок. [c.19]

Не следует думать, что всякий процесс, который протекает нестатически, можно осуществить и квазистатически. К сожалению термодинамиков, это не так, совсем не так. Возможность квазистатически осуществлять процесс в настоящее время скорее исключение, чем правило. Мы даже не говорим о биологических процессах. Пластическое течение металла — процесс явно нестатический — принципиально нельзя осуществить квазистатически . [c.255]

Не следует думать, что всякий процесс, который протекает нестатически, можно осуществить и квазистатически. Пластическое течение металла—процесс явно нестатический—принципиально нельзя осуществить квазистатически. [c.251]

Этот критерий характеризует отношение величин, пропорциональных аэродинамическому давлению потока на каплю и давлению поверхностного натяжения. Опытно установлено [20], что если We < 10,7, то капля деформируется, не распадаясь при We = 10,7 наступает нижний предел дробления (10—20% от общего числа капель раздваиваются) в интервале We от 10,7 до 14 процент распадающихся на несколько штук капель возрастает, при We 14 — верхний предел дробления, все 100% капель дробятся, причем тем мельче, чем больше We. Теоретическому рассмотрению вопроса о дроблении капли потоком газа посвящена работа [41]. Автор исходит из экспериментально установленного факта о том, что дробление происходит, если We превышает некоторое критическое значение. Так, например, С. В. Бухман показал, что для ламинарного режима течения набегающего потока получено WeK = 3,5 [14]. При допущении, что жидкость, обтекающая каплю, идеальна, деформация капли происходит квазистатически, капля деформируется в сплюснутый эллипсоид с осью вращения параллельной направлению набегающего потока, получено выражение для Wep, отвечающее положению равновесия эллипсоидальной капли с отношением полуосей К [c.31]

Здесь ( 0 и >1(1 - начальные объем и площадь пленки, а, И - начальная толщина рассматриваемого нами элемента пленки. Переход от функции Ь к описанию квазистатических двумерных течений в пленке с анализом ряда частных случаев см. в работе 14], где уравнение (2.4. 7) было выведено несколько иным путем. Этот ака.тз, б частности, показал, что для толстых неоднородных пленок в условиях конечных нелокальных возмущений характерккм является г-собый вид неустойчивости, приводящий к обре .ованию капель, особенно для концентраций выше критической концв г тр.ации ыщеллобразованкя. [c.225]

Процессы. Если параметры системы (все или некоторые) изменяются с течением времени, то система изменяет свое состояние, и мы говорим в системе протекает процесс. Если параметры изменяются бесконечно медленно и система последовательно сроходит через ряд состояний, бесконечно мало отличающихся от равновесного, то процесс называют квазистатическим. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология