Вязкость бингамовской жидкости

I — предельное динамическое напряжение сдвига 2 — бингамовская пластичная жидкость 3 — пластическая вязкость 4 — жидкость, подчиняющаяся степенному закону 5 —обычный буровой раствор 6 — ньютоновская жидкость 7 — вязкость [c.20]

Общее сопротивление сдвигу бингамовской вязкопластичной жидкости может быть выражено через эффективную вязкость при определенной скорости сдвига. Эффективную вязкость определяют, как вязкость ньютоновской жидкости, соответствующую конкретным значениям напряжения и скорости сдвига бингамовской жидкости. Из рис. 5.5 следует, что эффективную [c.172]

Таким образом, эффективную вязкость можно рассматривать состоящей из двух компонентов пластической вязкости, соответствующей вязкости ньютоновской жидкости, и структурной вязкости, которая характеризует сопротивление сдвигу, вызываемое тенденцией содержащихся в бингамовской жидкости твердых частиц образовывать структуру. Как видно из рис. 5.5, хо/у составляет часть общего сопротивления сдвигу, уменьшающуюся с увеличением скорости сдвига следовательно, с ростом скорости сдвига эффективная вязкость снижается. [c.173]

К бингамовским жидкостям обычно относят материалы, имеющие в состоянии покоя достаточно жесткую пространственную структуру, которая разрушается только при достижении определенной величины напряжения сдвига р . После этого при р ро система ведет себя как неньютоновская жидкость, свойства которой характеризуются пластической вязкостью . [c.59]

Для ньютоновской жидкости прямая линия проходит через начало координат (2). Угол ее наклона численно равен вязкости ц (см. IV. 1). Прямая 1, не проходящая через начало координат, соответствует пластичной жидкости, которую иногда называют бингамовской. Угол наклона этой прямой численно равен пластичности т] (см. IV. 2), а отрезок, отсекаемый на оси ординат, равен минимальному касательному напряжению то (при меньшем напряжении движение пластичной жидкости отсутствует). Эффективная вязкость пластичной жидкости является переменной величиной. Она численно равна углам наклона линий, соединяющих начало координат [c.204]

По вязкостным свойствам большинство коллоидных систем относятся к неньютоновским (или бингамовским) жидкостям, так как их вязкости зависят от напряжения сдвига системы и времени ее истечения. [c.14]

Воздействие колебаний на упруго-вязко пластичные материалы приводит к резкому уменьшению предельного напряжения сдвига или его полному устранению. Система переходит в состояние с эффективной вязкостью, зависящей от интенсивности колебаний. Бингамовские пластики при этом превращаются в ньютоновскую жидкость. [c.140]

Различают пластическую (бингамовскую) вязкость, которая характеризует пластические свойства жидкости. Обычно пластическая вязкость определяется по кривой течения жидкости с помощью уравнения Шведова - Бингама . [c.23]

К бингамовским пластичным жидкостям относят жидкости, имеющие начальный предел текучести Тц, ннже которого они ие текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение их вязкости подчиняется закону Ньютона прн т > т [c.142]

Пластическую вязкость и предельное динамическое напряжение сдвига бингамовской вязкопластичной жидкости лучше всего определять с помощью ротационного вискозиметра с коаксиальными цилиндрами. Важным достоинством этого прибора является то, что при частоте вращения ротора выше некоторого критического значения жесткое ядро можно исключить, в результате чего график консистенции становится линейным. [c.175]

Профиль скоростей псевдопластичных жидкостей имеет в центре пологий участок, такой же, как на рис. 5.8 для бингамовской вязкопластичной жидкости, хотя псевдопластичные жидкости и не имеют конечного предельного динамического напряжения сдвига, следовательно, при их течении в трубе жесткое ядро отсутствует. Уплощение профиля связано с уменьшением локальных скоростей сдвига в направлении к центру трубы и, следовательно, с повышением локальной вязкости. Степень уплощения повышается с уменьшением п в соответствии со следующим уравнением [c.192]

В логарифмическом масштабе, также нелинейны и потому противоречат идеальному степенному закону. Растворы с низким содержанием твердой фазы, полимерные растворы, глинистые растворы, подвергнутые интенсивной обработке понизителями вязкости, а также растворы на углеводородной основе — все они преимуш,ественно ведут себя как псевдопластичные жидкости. Буровые растворы с высоким содержанием твердой фазы, необработанные и флокулированные глинистые растворы чаш е всего ведут себя как бингамовские вязкопластичные жидкости. [c.194]

Для прямого расчета эффективной вязкости и числа Рейнольдса бурового раствора в кольцевом пространстве, когда его ширина известна с достаточной точностью, или в бурильной колонне модели бингамовской вязкопластичной жидкости следует предпочесть модель, подчиняющуюся обобщенному степенному закону. Последняя проще и справедлива для всех моделей течения, ньютоновских и неньютоновских. Для получения [c.218]

Способность пены выносить буровой шлам зависит от квадрата скорости ее движения в кольцевом пространстве и реологических свойств пены. Последние зависят главным образом от вязкости воздуха и жидкости и от ОДГ в пене (рис. 7.14). При ОДГ в диапазоне 0,60—0,96 пена ведет себя как бингамовская вязкопластичная жидкость. Для определения зависимости между давлением и скоростью течения можно воспользоваться уравнением Бакингема (см. уравнение (5.12) в главе 5) с учетом поправок на проскальзывание у стенки трубы и на изменения в соотношении воздуха и воды (следовательно, и вязкости) при различных давлениях. Бейер получил зависимости между проскальзыванием, напряжением сдвига у стенки и ОДЖ, а также между вязкостью пены и ОДЖ на основании стендовых экспериментов. На базе этих зависимостей и уравнения Бакингема они разработали математическую модель, которая описывает течение пены в вертикальных, трубах и кольцевом пространстве. Для определения оптимальных расходов и давлений газа и жидкости, времени циркуляции и несущей способности пены в планируемых работах по капитальному ремонту скважин могут быть использованы/программы для ЭВМ, основанные на этой модели течения. Всякий раз, когда такие работы проводят на новых месторождениях или при иных условиях, необходимо заново выполнять тщательные расчеты. [c.286]

Пластичная жидкость с определенными и постоянными приданной температуре значениями оо и т] называется также бингамовской пластичной жидкостью в отличие от пластичных жидкостей иного рода — псевдопластичных, которые при малых значениях градиента скорости йхй йх ведут себя как ньютоновские жидкости. При более высоких градиентах скорости вязкость псевдопластичных жидкостей начинает постепенно уменьшаться (рис. П-75). Возможен также и противоположный случай, когда пластичная жидкость при очень низких значениях йш/йх имеет небольшую вязкость, которая возрастает с увеличением йтЦх, стремясь к т]. Такие жидкости называют дилатантными [c.168]

Как уже было показано, эффективная вязкость бингамовской вязкопластичной. жидкости зависит от скорости сдвига, так как структурная составляющая эффективной вязкости образует уменьшающуюся с увеличением скорости деформации часть общего сопротивления сдвигу. Вязкость тиксотропной жидкости зависит от длительности воздействия касательного напряжения, а также от скорости сдвига, так как структурная вязкость изменяется во времени в соответствии со сдвиговой предысторией л<идкости. По этой причине тиксотропные системы называют жидкостями с памятью . Будет ли бингамовская вязкопластичная жидкость тиксотропной, зависит от состава и электрохимических условий. Быстро выявить тиксотроп-ность жидкости можно с помощью ротационного вискозиметра, снабженного координатным графопостроителем, путем повышения, а затем снижения частоты вращения ротора. Если на диаг-р15мме появляется петля гистерезиса, жидкость тиксотропна. [c.183]

Эффективная вязкость т)эфб бингамовских жидкостей снижается при возрастании -у. К бингамовским относятся некоторые студнн и наполненные полимеры. [c.310]

Способность растворов типа бингамовских жидкостей проникать в породы оценивается с по.мощью сопоставления зернистости породы и дисперсности раствора (его вязкости). Критерий для установления возможности инъекции песчаных пород выражается отношением [c.71]

Диаграмма сдвига для бингамовских жидкостей изображена на рис. 2.25, б. (Подчеркнем эта и другие диаграммы на рис.2.25 изображены вне каких-либо масштабов, кривые лишь иллюстрируют ход зависимостей Хт от dw dn.) На диаграмме То — отрезок, отсекаемый на оси Тт при dw /dn = 0 постоянный коэффициент г , выражающий наклон прямой (2.46) к оси абсцисс (г = tgp), называется коэффициентом пластической вязкости (кратко — пластичностью). [c.193]

Заметим ньютоновские жидкости можно трактовать как частный случай бингамовских (при то = 0) тогда пластичность л приобретает смысл динамической вязкости ц. Это означает, что аналитические выражения, характеризующие пластичное течение бингамовских жидкостей, при то = О (и с заменой л на а) должны переходить в уже известные (разд.2.2.4) закономерности ламинарного течения ньютоновских жидкостей. [c.193]

Величина Ху выражает предел напряжения, превышение которого приводит к вязкому течению угловой коэффициент р,р называется пластической вязкостью. Отмеченное поведение бингамовских жидкостей (к их числу относятся, например, густые шламы, буровые растворы, масляные краски и т. п.) объясняется их жесткой пространственной структурой. При > Ту последняя разрушается и жидкость течет как ньютоновская с касательным напряжением —Ту. [c.21]

Структурированные суспензии обладают свойствами бингамовских пластичных жидкостей, для которых можно записать реологическое уравнение в виде т - т,. + i 4vldx, где Тс — предельное напряжение сдвига, приводящее к разрушению структурированной системы ц, — эффективная вязкость, тождественная пластической вязкости fin в уравнении (5.2). [c.146]

В отличие от бингамовских дилатантные жидкости не имеют предела текучести, но их эффективная вязкость увеличивается [c.165]

Если полимер ведет себя как бингамовский пластик, то определенно можно ожидать неравномерного смешения, как и предполагает автор [9], Но даже если это ньютоновская жидкость, то, как показали приведенные выше расчеты, следует ожидать неравномерного смешения, обусловленного кривизной зазора смесителя. Аномалия вязкости значительно усиливает неравномерность смешения, что осложняет,интерпретацию экспериментальных данных и без привлечения представлений о бинга-мовском характере течения. [c.378]

Как видно на рис. 37, эффективная вязкость может быть выраженг как вязкость некоторой истинной жидкости, у которой данному гра диенту скорости соответствуют те касательные напряжения, которые вызвали пластическое течение. При неизменной т)пл по мере возрастания напряжений эффективная вязкость непрерывно уменьшается пока течение не выйдет из бингамовской области, когда понятие теряет смысл и исчезают различия между эффективной и ньютоновской вязкостью. Это происходит при значении т = т , характеризующем предельное разрушение структуры. Устанавливающаяся постоянная минимальная вязкость т] все же в 2—3 раза и более выше вязкости дисперсионной среды вследствие заполнения объема ее обломками структуры.Приближенно это выражается уравнением Эйнштейна [c.230]

Вязкопластичная среда-модель тела, к-рое вообще не деформируется до достижения нек-рого критич. напряжения-предела текучести Tq, а затем течет как вязкая жидкость. Такими св-вами обладают, напр., консистентные смазки, краски и др. Простейшее РУС для таких сред при г > То выражается ф-лой Шведова-Бингама т = То-1--Ь Т1ву, где Пб Т. наз. бингамовская вязкость. В др. приближении РУС вязкопластичной среды имеет вид e = О при т < То и г = Т1У при т > %о- [c.247]

Из всех неньютоновс]хИх жидкостей наиболее простыми являются пластичные вещества (бингамовские), поскольку их можно описать с помощью только двух параметров предела текучести и пластиче-ско11 вязкости 1]р. Если эти два параметра поставить вместо вязкости в функцию, описывающую в общем виде мощность, расходуемую на перемешивание [см. уравнение (1У-2)], то после проведения анализа размерностей получается функция мощности (Ей), в которую кроме критерия Рейнольдса [c.213]

В случае пластичных или псевдопластичных жидкостей вязкость зависит от скорости движения мешалки (от градиента скорости в жидкости). Для бингамовских пластичных жидкостей (см. рис. П-74) вязкость велика при медленном перемешивании и уменьшается при повышенных скоростях. Это указывает на обязательность сохранения некоторой минимальной скорости перемешивания. [c.192]

В работах [108, 176] экспериментально исследовалось напорное движение пены по трубам с неразрушающими скоростями (средняя скорость не превышала 1 м/сек). Было установлено, что водно-сульфонольная воздушная пена обладает свойствами вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама. При течении в круглой трубе радиуса а под действием градиента давления АР/L она имеет четко выраженное квазитвердое ядро радиуса Гд = TqL/AP и скорость скольжения относительно стенок трубы = 2тгаАР6/р по жидкому слою толщиной 6 с линейным распределением скорости. Для реологических параметров пены — предельного напряжения сдвига Tq, коэффициента бингамовской вязкости и толщины смазочного слоя 6 — [c.269]

Линии консистентности для различных типов реологически стационарных неньютоновских жидкостей приведены на рис. 45. Реологическая кривая 1 относится к бингамовским пластикам, в состоянии равновесия обладающим некоторой пространственной структурой и способным сопротивляться сдвигающему напряжению, пока оно не превысит значение Xq статического напряжения сдвига. В последующие моменты (после достижения некоторой скорости сдвига) они начинают течь, как ньютоновские жидкости. Для определения аномальной вязкости Г а таких пластичных тел Ф.Н. Шведовым предложено следующее реологическое уравнение [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология