Крауфорд

Шнурковые залежи отмечены А. Бэллом в нефтеносной области восточного внутреннего угольного бассейна в районе Крауфорда, где такой характер залегания обнаруживают нефтяные пески пенсильванского возраста (верхний карбон). [c.270]

Проверили Ч. Аллен, /(. Вильсон и Дж. Крауфорд. [c.262]

Смит и Хен [601] из 1,4-нафтохинона и бромистого фенилмагния получили 3,4-дигидро-4-окси-3,4-дифенил-1(2)-нафталинон. Крауфорд [602] из [c.165]

Амид метакрилоаой кислоты был получен взаимодейстаием циангидрина ацетона с концентрированной серной кислотой - и омылением нитрила метакриловой кислоты . Описанная выше методика представляет собой видоизменение способа, который разработали Крауфорд и Мак-Грат . [c.27]

Данные табл. 62 можно дополнить результатами опытов при низком давлении. Уитби и Катц [335], нагревая инден в запаянной трубке при 140° в течение 25 дней, получили полимер лишь с выходом 15,9% и мол. в. 414. Полимеризациямалеинового ангидрида при атмосферном давлении, ио-видимому, не изучалась. Диэтилмалеат [336] в присутствии больших количеств перекиси бензоила при 53° в течение 700 час. образует продукты со средней степенью полимеризации п 4. Метилциннамат [337] образует нри 60° за 13 дней полимер с выходом около 2 % и мол. в. 2300, а этилциннамат [337] в тех же условиях за 13 дней полимеризуется на 10%, полимер имеет мол. в. 7600. Крауфорд и Свифт [338] установили, что метил-а-трет. бутилкрилат при действии ультрафиолетового света или в присутствии перекиси бензоила образует небольшие количества полимера с низким молекулярным весом. Дибромэтилен не полимеризуется даже иод высоким давлением, что, ио мнению Холмса-Уокера и Уила [332], объясняется наличием слишком больших пространственных затруднений, которые пе могут быть преодолены давлением. [c.190]

Крауфорд [5] оиисал синтез моноциклического дитерпена аг-артемизена (15). В этом синтезе селективное металлирование используется иа двух из четырех стадий. Так, (4-)-лнмоиен [c.494]

Методику Крауфорда и сотр. использовали для проведения аллильного алкилирования в синтезе сесквитерпена (—)-крип-томериона (19) из (—)-карвона [6], Так, действием комплекса н-Ви1-1 —ТМЭДА с последующим добавлением 1-хлор-З-метил-бутена-2 было осуществлено аллильное алкилирование ацеталя (-(-)-дигидрокарвона (16). Дигидрокриптомерион (17) был по- [c.495]

Металлирование лимонена. Крауфорд и сотр. [4] показали, что лимонен (1) под действием комплекса н-бутиллития с ТМЭДА состава 1 1 избирательно металлируется в положение Сю с образованием 2 Замещенного аллиллитиевого производного, изображенного формулой (2). Металлирование проводят, выдерживая смесь 2 экв лимонена с 1 экв комплекса (приблизительно 1,5М раствор в я-гексане) в течение 12 час при [c.493]

V (1—0)= 439,5 0,5 а в работе [980] установлено v(l—0) = 439,5 0,5 и v (2—0) = = 876 1 см . На основании полученных ими данных Брукс и Крауфорд нашли (Ое = 442,5, а>еХе— 1,5 однако из-за близости значений 2v(l—0) и v(2—0) точность определения постоянной ангармоничности Br l в работе [980] мала, и погрешность найденного значения юл составляет около 1 см . Поэтому энергия диссоциации Br l, вычисленная по формуле (1.13) и по приведенным значениям Юв и юл, превышает принятую в настоящем Справочнике примерно на 12 ООО или на 60%. [c.271]

Система полос В 2 — Х 2 (первая отрицательная система азота) была исследована Герцбергом [2013], Костером и Бронсом [1187], Чайлдсом [1097], Паркером [3185, 3186], Крауфордом и Цзай [1218] и Дугласом[1369]. В работе последнего были сфотографированы с высоким разрешением полосы, соответствующие переходам между высокими колебательными уровнями обоих состояний (вплоть до полосы 29—21), и на основании совместного анализа полученных данных и результатов исследований других авторов [1187, 3185, 3186, 1218] предложено следующее уравнение для энергии колебательных уровней молекулы в основном состоянии [c.353]

Спектр комбинационного рассеяния газообразного хлорметана исследовался Нильсеном и Уордом [3093], Уэлшем, Крауфордом, Томасом и Лавом [4202] на приборах средней дисперсии. В работе Уэлша и др. 4202] наблюдалось пять полос, соответствующих основным частотам, причем центры полос фиксировались с точностью 0,6—2 см . Полоса V., в работе [4202] не наблюдалась, вероятно, из-за слабой интенсивности. Значения частот 4- - б. б- определенные по инфракрасному спектру и спектру комбинационного рассеяния, согласуются с точностью до 3 см . Расхождения между значением частоты Vз = 725,3 см , [c.498]

V, молекулы С Н2-С Н2. Полоса около 800 см наблюдалась в инфракрасном спектре этилена также Томпсоном и Гаррисом [3973], которые отнесли ее к одной из основных частот молекулы С2Н4. Слабую полосу поглощения в этой области спектра этилена наблюдал еще Кобленц [1139]. Однако последующие исследователи колебательного спектра этилена игнорировали это наблюдение, полагая, что в спектре, полученном Кобленцом, эта полоса принадлежала не этилену, а примеси. Арнетт и Крауфорд [568] специально исследовали инфракрасный спектр этилена в области полосы с центром вблизи 800 см , разрешили и проанализировали ее вращательную структуру и определили начало полосы при 810,3 см . Это значение и было приписано Арнеттом и Крауфордом частоте так как при этом достигается более удовлетворительное отнесение полос с центрами при 2046,5 и 1656 см к частотам Ув +Ую и 2у1о, соответственно Окончательное доказательство правильности отнесения частоты предложенного Арнеттом и Крауфордом [568], было дано в результате расчетов основных частот молекул этилена и его дейтерозамещенных, выполненных Свердловым и Пахомовой [366]. В настоящем Справочнике принимается = = 810,3 сж [c.559]

В первом издании Справочника для основных частот С2Н4 принимались значения, рекомендованные Арнеттом, Крауфордом, Ранком и др. в работах [568, 3382] (см. табл. 156), за исключением частотыУа, для которой принималось значение V5= 3102,5 см" -, полученное Стойчевым [3872]. [c.561]

Аналогичные вычисления были проведены также Крауфордом, Ланкастером и Инскипом- [1213]. [c.561]

Периодической системы пришел к заключению, что выполненный в работе [1217] анализ вращательной структуры неполон и что основная система полос в спектре С5 связана не с переходом — 2, ас переходом П — 2, аналогичным системе Камерона в спектре СО (для системы Камерона /(о = 1,24, что хорошо согласуется со значением = 1,20 для системы СЗ). Хауэлл предположил также, что наблюдаемые возмущения в спектре С5 связаны, как и возмущения в полосах Камерона СО, с возмущающим действием состояния Ш. Однако детальный анализ вращательной структуры полос основной системы СЗ, выполненный Боуэном [878] и Лэрдом [2542] по спектрограммам, полученным Крауфордом и Шур-клиффом, не подтвердил предположений Хауэлла [2138]. [c.637]

Как отмечалось выше, помимо основной системы Л/П — Х 2 Крауфорд и Шурклифф [1217] наблюдали в спектре СЗ в области 2500—2710 А еще четыре полосы, оттененные в красную область и имеющие только Р- и -ветви. Крауфорд и Шурклифф предположительно отнесли эти полосы к системе 02 —В 2. Однако Кондратьев [239], а затем Портер [3302] показали, что нижним состоянием этой системы должно быть основное состояние молекулы СЗ. Впоследствии Лагерквист и др. [2537] высказали предположение, что рассматриваемые полосы в действительности не связаны с каким-либо новым электронным переходом, а являются группами линий, обусловленных переходами с уровня о = 1 основной системы Ч [c.638]

Необходимо особо остановиться на вопросе об основном электронном состоянии молекулы MgO. Как следует из изложенного, изученные системы полос испускания MgO соответствуют переходам между синглетными электронными состояниями. С другой стороны, так как основным состоянием атома Mg является состояние Sq, комбинация с невозбужденным атомом кислорода в состоянии может, согласно правилам корреляции Вигнера — Витмера, привести к образованию молекул только в триплетных состояниях. За последние годы в литературе появился ряд работ, в которых на основании теоретических соображений [917], атакже косвенных экспериментальных данных [929, 2526] высказывалось предположение о том, что основное электронное состояние молекулы MgO должно быть не синглетным, а триплетным. Поскольку однозначное решение вопроса о том, является ли нижнее известное состояние 2 основным состоянием, невозможно без исследования спектра поглощения паров MgO, были предприняты попытки получить спектр MgO в поглощении, а также попытки обнаружить в спектре MgO новые полосы, соответствующие переходам между триплетными состояниями. В частности, Барроу и Крауфорд [650] впервые получили спектр поглощения пламени, содержащего соединения магния. Появляющуюся в ультрафиолето- [c.810]

LiH. Спектры молекулы LiH исследовали Накамура [3019], Крауфорд и Йёргенсен [1214, 1215, 1216], Клемперер [2439] и Веласко [4076]. В работах [1214, 1215, 1216] был получен спектр поглощения гидрида и дейтерида лития в видимой области и ближнем ультрафиолете, соответствующий переход,у Л Б ХЧ1. Детальный анализ 26 полос этой системы, снятых на приборе с дисперсией 1 к/мм при нагревании металлического лития в атмосфере водорода, [c.862]

Поскольку спектр гидрида лития был получен в поглощении, наблюдавшиеся полосы соответствовали переходам с нескольких нижних колебательных уровней основного состояния LiH v" = 0, 1, 2 и 3). Поэтому найденные Крауфордом и Йёргенсеном [1215] значения колебательных постоянных не могут описывать энергию колебательных уровней этого состояния с достаточной точностью. Следует отметить, что, хотя Крауфорд и Йёргенсен определили три постоянных в уравнении для G" (и), уровни энергии, вычисленные по уравнению с тремя постоянными, не сходятся к какому-либо пределу. В то же время уровни энергии, вычисленные без учета постоянной сходятся в области диссоциационного предела состояния Х 2. [c.863]

Помимо электронных спектров LiH, Клемперером [2439] недавно был изучен вращательно-колебательный спектр этой молекулы. Спектр исследовался в области 970—1500 см , где были получены полосы 1—О и 2- -1. Автор работы [2439] отмечает, что измеренные частоты линий LiH в инфракрасном спектре согласуются в пределах экспериментальных ошибок с вычисленными по постоянным, найденным в работе Крауфорда и Йёргенсена[1215]. [c.863]

Эйкен и Франк [383] измеряли теплоемкость пара и получили данные, хорошо согласующиеся с рассчитанными значениями. Кобе и Харрисон [776], а также Кобе и Крауфорд [772] рассчитали термодинамические свойства на основании отнесений колебаний и барьера 4700 кал молъ, согласно работе Дааша, Лианга и Нилсена [302]. [c.583]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология