Свечение торможения

Таким образом, непрерывный спектр газа объясняется дискретно-свободными и свободно-свободными переходами электронов, то-есть свечением рекомбинации и свечением торможения в изотермической плазме [1199]. [c.385]

Подсчёт интенсивности, основанный на суммировании интенсивности свечения торможения и свечения рекомбинации на отдельных размазанных энергетических уровнях, привёл к заключению [1166], что интенсивность сплошного спектра, отнесённая к единице частоты (1 см ) I, должна выражаться формулой вида [c.385]

Торможение окисления СО становится вместе с тем источником специфического свечения при высокотемпературном окислении углеводородов, аналогичного по природе свечению голубого пламени, а интенсивность этого свечения — мерой эффективности торможения. В связи с этим представляют интерес наблюдения Гейдона и Мура [80], что в чистых смесях (СН1-Ь Оз) ниже границы высокотемпературного воспламенения голубое свечение отсутствует и возникает в тройных смесях (СН4—СО — —Ог) при избытке Ог. [c.64]

В катодолюминесценции свечение возникает за счет энергии бомбардирующих образец быстрых (первичных) электронов. Источники возбуждения и приемы работы с ними описаны в гл. VII. Несмотря на широкое использование катодолюминесценции в технике, механизм ее возбуждения в деталях еще не изучен. В частности, недостаточно ясен механизм размена энергии первичного электрона в бомбардируемом материале и последующего поглощения этой энергии атомам.и. Схематически ироцесс может быть представлен следующим образом. Быстрый первичный электрон при торможении в исследуемом материале теряет свою энергию ступенчато за счет многократных столкновений с атомами. При этом на пути первичного электрона образуется большое число более медленных (с энер- [c.149]

Основным признаком существования холодного пламени при окислении углеводородов является смена быстрого подъема температуры торможением процесса при неполном химическом превращении реагентов. Обычно достижение пика скорости превращения реагентов сопровождается свечением возбужденного формальдегида. Далее реакция или останавливается, или, наоборот, снова разгоняется вплоть до горячего воспламенения смеси. Могут иметь место две и более холодноплазменных вспышки. В тех случаях, когда за холодным пламенем следует самовоспламенение смеси, процесс включает по крайней мере две стадии холоднопламенную стадию и стадию горячего воспламенения [26, 27]. [c.199]

Отмечена сложность исследования равномерности проникания твердых ча стйц в пористый слой при разделении малоконцентрированных суспензий с тонкодисперсными частицами и вязкой жидкой фазой, что объяснено совместным влиянием ряда микрофакторов и небольшой глубиной проникания [128]. Распределение частиц по толщине слоя исследовано с помощью установки для фотометрирования интенсивности свечения люминофорных частиц, аккумулированных слоем. На фильтре с горизонтальной перегородкой из лавсановой ткани поверхностью 22,4 см формировался слой перлита путем разделения его суспензии в кремнийорганической жидкости при концентрации 2,5%. Затем на фильтре разделялась суспензия люминофорных частиц в той же жидкости при концентрации 0,01—0,25% и постоянной разности давлений. Установлено, что аккумулирование частиц в пористом слое происходит на относительно небольшой глубине, которая не зависит от времени фильтрования при данной концентрации, но существенно увеличивается при ее уменьшении с повышением вязкости жидкой фазы глубина проникания частиц также увеличивается. Последнее объяснено следующим образом. При изменении направления движения жидкости в извилистой поре сила инерции приближает твердую частицу к стенкам поры, что сопровождается торможением частицы и уменьшением глубины ёе проникания в пористый слой. При увеличении силы трения, обусловленной повышением вязкости жидкости, приближение твердой частицы к стенкам поры затрудняется и глубина ее проникания в пористый слой увеличивается. [c.111]

Уилер обращает внимание на резко пониженную интенсивность свечения фронта пламени при стуке по сравнению с нормальным сгоранием, как, например, в двух случаях, приведенных на рис. 306, а и б. Можно предполагать, что это связано с торможением при обогащении смеси стадии сгорания СО СОг, в результате чего за фронтом пламени остается частично непрореагировавшая смесь, содержащая, наряду с СО, значительные концентрации активных центров. Особенно должна быть велика относительная доля невыделившейся энергии в порции заряда, где формируется фронт пламени. По аналогии со сферическими пламенами углеводородокислородных смесей (см. 23), освобождение этой энергии может принять взрывной характер при достаточно быстром повышении давления от сгорания, что, при прочих равных условиях, непосредственно зависит от начального давления. Таким образом, обогащение смеси увеличивает долю невыделившейся энергии за фронтом пламени, а повышение начального давления — скорость ее выделения в процессе вторичного самовоспламенения. Образующиеся в результате вторичного взрыва волны сжатия являются причиной и вибраций фронта пламени, и турбулизации несгоревшего газа, и, наконец, турбулентного ускорения сгорания при стуке . При этом освобождающаяся за фронтом пламени энергия, за счет которой возникают и усиливаются волны сжатия, может [c.409]

Чтобы установить формальную связь изучаемого эффекта с остальными видами люминесценции, следует пояснить электронное возбуждение как видовой определяющий катодолюминесценцию признак. В случае возбуждения люминесценции катодным лучом речь идёт об электронах, поступающих в материал извне под действием внешнего ускоряющего поля. С этой точки зрения катодолюминесценцию можно противопоставить радио- и рент-генолюминесценции. Непосредственным возбудителем свечения в последних служат также электроны, но каскады их образуются внутри самого люминофора как результат торможения первичного носителя энергии. То же самое относится к анодолюминесценции. Она сходна с возбуждением а-лучами по корпускулярной природе первичного агента взаимодействие бомбардирующих частиц с электронной плазмой кристалла в обоих случаях имеет много общего. [c.24]

Поведение светоотдачи в зависимости от температуры, концентрации активатора, различных подстановок в решётке и т. д. очень сходно при возбуждении люминесценции светом и электронами. Это заставляет относить разницу в кпд обоих процессов к особенностям электронного возбуждения. Сточки зрения механизма, однако, пониженную отдачу катодолюминесценции вряд ли можно рассматривать как результат своеобразного поведения электрона Б качестве передатчика энергии, понижающего вероятность оптических переходов в кристалле. Против этого свидетельствует высокая отдача многих люминофоров при возбуждении коротким ультрафиолетом, когда основными возбудителями свечения служат также электроны. Это в одинаковой Л1ере справедливо в отношении действия а-лучей. При возбуждении а-лучами величина отдачи активированного медью сульфида цинка определена в 80% [320]. Хотя эта величина сомнительна, но значительно ближе к случаям возбуждения люминесценции светом, чем прямой электронной бомбардировкой. По существу, при действии а-частиц в качестве возбуждающих агентов в люминофоре возникают такие же каскады вторичных электронов с постепенно убывающими скоростями, какие имеют место при непосредственной бомбардировке материала электронами больших скоростей. В силу общности процесса торможения вероятность возникновешя возбуждённых состояний в обоих случаях вряд Л1 может быть очень различной. [c.328]

СИвность свечения неизмеримо мала, хотя чувствительность установки гарантировала надежную регистрацию нзлуче, ния. Возврат к высоким давлениям кислорода показал что химическая реакция, сопровождаемая свечением, иде лишь при давлениях, превышающих некоторую критичес-кую величину. В ходе реакции кислород выгорал, давление его падало, и по достижении критического давления реакция вдруг ни с того ни с сего останавливалась, хотя оба исходных реагента — кислород и пары фосфора — продолжали при-сутствовать в системе в заметных количествах. Нн о каком химическом равновесии не могло быть и речи — реакции с большим тепловыделением идут до конца. Таким образом, причина внезапного торможения реакции была кинетической, скрытой в механизме процесса. Однако представить себе механизм, объясняющий критические явления, по тем временам было не так-то просто. Детальное исследование странной системы вскрыло совсем уж необъяснимый факт. При давлении ниже критического кислород не реагирует с фосфором. Реакцию можно запустить вновь, добавив в реактор новую порцию кислорода. Но тот же результат можио получить, добавив вместо кислорода любой другой газ, в том числе и инертный. Достаточно ввести в нереак-пионноспособную смесь кислорода с парами фосфора немного аргона — и наблюдается яркая вспышка света Это был ошеломляющий факт — нереакционноспособный аргон зас тавляет реагировать частицы, мирно сосуществовавшие в течение часов и суток. Катализ инертным газом [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология