Термический Карно

Карно доказал, что этот цикл является циклом максимальной экономичности. Не существует других термодинамических циклов, термический к. п. д. которых был бы больше, чем у цикла Карио. Было также доказано, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела, от давления, при котором он протекает, от объема газа, участвующего в цикле, а целиком определяется температурами Т1 и Т2 горячего и холодного источников. Термический к. п. д. цикла Карно выражается формулой [c.32]

Отсюда следует, что термический КПД цикла Карно зависит только от абсолютной температуры горячего и холодного источников. Увеличить КПД цикла можно либо увеличением температуры горячего источника Г , либо уменьшением температуры холодного источника Тз. [c.154]

Как известно, термическим коэффициентом полезного действия цикла называется отношение тепла, обращенного в работу, к полному затраченному теплу. Следовательно, термический к. п. д. теоретического цикла Карно будет равен [c.14]

Максимальная температура в двигателе внутреннего сгорания 1800° С, а минимальная, с которой газы выходят из цилинд ра машины, 300° С. Определить максимально возможный термический к. п. д., если двигатель будет работать по циклу Карно. [c.63]

Известно, что степень совершенства данного обратимого ци сла характеризуется сравнением его термического к.п.д. с термическим к.п.д. цикла Карно в том же интервале температур, т.е. относитель ным термическим к.п.д. [c.8]

Подставив в формулу (2.8), справедливую для любого цикла, выражения для и д2, получим, что термический КПД цикла Карно [c.153]

Для ориентировки приведем значения термического КПД цикла Карно при различной температуре горячего источника и температуре холодного источника, равной 10 °С [c.154]

Изложенное в главах УП1 и IX для квазистатических процессов является логическим следствием из принципа Карно (или тождественного ему постулата Карно — Томсона, или эквивалентного ему постулата Клаузиуса) в сочетании с первым началом термодинамики, законом термического равновесия и законом механического равновесия. Таким следствием является и уравнение ( 111,8). [c.197]

Бесконечно мало нарушим установившееся термическое равновесие, т. е. создадим бесконечно малую разность температур. Для этого необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратим (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и наоборот) в результате создадим между системой и источником теплоты разность температур, являющуюся бесконечно малой величиной первого порядка. Затем снова изолируем термодинамиче-ческий мирок и установим тепловой контакт между системой и источником теплоты. [c.267]

Из соотношения (62) видно, что термический КПД цикла Карно не зависит от природы веществ рабочего тела, а зависит, лишь от температур теплоотдатчика и теплоприемника. Это заключение является теоремой Карно. [c.60]

Цикл Карно устанавливает предел превращения теплоты в работу тепловых машин при заданном температурном перепаде. В прямом необратимом цикле Карно термический КПД всегда меньше КПД обратимого цикла при одинаковых предельных температурах [c.61]

Цикл Карно в заданном интервале температур имеет самый высокий термический КПД. Однако можно осуществить циклы, которые при наличии некоторых дополнительных условий протекания процессов, могут иметь КПД, равный термическому КПД обратимого цикла Карно. Условия эти сводятся к тому, что при осуществлении какого-либо произвольного обратимого цикла должны быть два источника теплоты постоянной температуры — теплоотдатчик с максимальной температурой цикла и тепло-приемник с минимальной температурой Т , причем в цикле должны принимать участие особые накопители тепла, так называемые регенераторы. [c.74]

Следовательно, термический КПД цикла Стирлинга (83) равен термическому КПД цикла Карно (62). [c.75]

Выражение для термического к. п. д. равновесного цикла Карно получается из общего выражения (56) подстановкой в него количеств теплоты Qi и Qal. выраженных через температуры и изменения [c.48]

Из выражения (58) видно, что термический к. п. д. цикла Карно зависит только от температур источника и приемника теплоты. Никакие физические свойства рабочего тела не вошли в выражение для и, следовательно, к. п. д. цикла Карно не зависит от рода рабочего тела. Этот вывод составляет содержание так называемой теоремы Карно. [c.48]

Покажем, что цикл Карно имеет наибольший термический к. п. д. по сравнению с любым другим циклом в данном интервале температур —Т . Для доказательства сравним в Т—5-диаграмме (рис. 20) цикл Карно АВСО с произвольным циклом аЬЫ, проходящим между теми же температурными рраницами. [c.48]

Рис. 20. к доказательству максимальности термического к. п. д. цикла Карно по сравнению с любым другим циклом [c.48]

Таким образом, эффективность превращения теплоты в работу (термический к. п. д.) в любом цикле не может быть больше, чем в цикле Карно, осуществляемом в том же интервале температур. [c.49]

Впервые энтропия была введена в науку Клаузиусом. Он показал существование ее на основе доказательства теоремы Карно о независимости термического к. п. д. цикла Карно от природы рабочего тела, а зависимости его только от температур источников тепла = / ( 1, 1 ). Это, во-первых, говорит о том, что правильность теоремы, сформулированной Карно (1824 г.),. не вызывала сомнений. Во-вторых, то дает основание полагать, что теорему Карно можно рассматривать как следствие существования энтропии. На последнее указывает тот факт, что, располагая понятием энтропии, доказать теорему Карно очень просто (см. главу V, 3). Пересмотр учения Карно потребовался Клаузиусу для приведения его в соответствие с установленным к тому времени принципом эквивалентности теплоты и работы, на основе которого теплоту, как и работу, стали рассматривать как форму передачи энергии. Долгое время существовало мнение, что будто бы доказательство Карно его теоремы с помощью понятия теплорода неверно. Однако позднее было обращено [c.63]

Рассуждение можно повторить, поменяв местами системы А и В, т. е. заставив систему В работать как двигатель, а систему А как холодильную машину. Полагая затем, что т) > можно снова прийти к противоречию с принятым постулатом. Отсюда делаем вывод о равенстве термических к. п. д. циклов Карно для систем А и В и, следовательно, о независимости к. п. д. цикла Карно от природы рабочего тела, а зависимости его только от температур источников тепла. [c.65]

Термический коэффициент полезного действия цикла Карно в этом случае можно выразить через температуры [c.465]

Сравнение систем циклов водоаммиачного раствора и водяного парового двигателя с холодильной машиной. На рис. 255,6 изображены циклы Карно двигателя с водяным паром и холодильной машины, работающей на однокомпонентном теле (аммиак, фреоны и т. д.). При непосредственном сжигании топлива для получения работы необходимо высокое давление внутри котла, а также значительный перегрев пара, благодаря чему термический коэффициент полезного действия такого двигателя значительно выше, чем у двигателя, рабочим телом которого является раствор. [c.480]

Г1роцессе рабочее тело отсоединяется от источника тепла. Затем происходит сжатие рабочего тела по изотерме 3—4 и отвод от него тепла 17.2 холодным источником, а. затем процесс идет по адиабате 4—1. Термический к. п. д. цикла Карно равен [c.135]

Таким образом, термический к. п. д. цикла Карно зависит только от отношения температур холодного и горячего источников. Ои тем больше, чем ниже температура холодного источника Ли иыше температура горячего источника Ti. В курсе термодинамики доказывается, что цикл Карно имеет максимальный к. п, д. для источников тепла с температурами Ti и Т . [c.135]

Введем два новых определения. Процесс, проходящий при условии Т = onst, называется изотермическим процессом-, процесс, проходящий при условии d Q =0, называется адиабатическим. Следовательно, для протекания адиабатического процесса система должна быть термически изолирована от окружающей среды. Рассмотрим гомогенную систему и обратимый цикл, состоящий из двух адиабат и двух изотерм цикл Карно). [c.22]

Так как кривые ВС и ОА эквидистантны, то я. СВВ С = = пл. ОАА 0 , т. е. количества теплоты в этих процессах одинаковы, но противоноложны по знаку. Следовательно, количество внешней теплоты Ц q2Ъ цикле АВСО то же, что и в цикле Карно АВ21А. При равенстве для обоих циклов теплот q и q их термические КПД будут равны [c.154]

Для паросиловых установок в заданном температурном интервале термодинамически наиболее выгодным циклом мог бы быть цикл Карно, однако, его осуществление связано с большими тру дностями. Цикл Карно относительно проще было бы осуществить в области влажного пара (см. рис. 6.5,6 цикл а56Ьа). Это объясняется тем, что в области влажного пара изотермные процессы совпадают с изобарными и могут быть реально осуществлены в котле и конденсаторе. В этом цикле конденсация пара в изотермном процессе Ь-а происходит не полностью, вследствие чего в последующем адиабатном процессе а-5 сжимается не вода, как в цикле Ренкина, а влажный пар, имеющий относительно больший объем. Сжатие пара осуществляется специальным компрессором при затратах относительно большой работы на сжатие (пл. а5рхр2а ), что значительно снижает общую экономичность установки и практически обесценивает термодинамические выгоды цикла Карно. По этой причине цикл Карно не получил практического осуществления и сохраняет лишь теоретическое значение как эталонный цикл, имеющий в заданном интервале температур максимальный термический КПД. [c.158]

Непосредственно из (6.5) трудно выявить характер влияния параметров состояния пара на Т1,ренк- Для этого воспользуемся понятием эквивалентного цикла Карно. Из (6.3) следует, что с увеличением интервала средних температур цикла 7[ср и Т2ср термический КПД любого цикла увеличивается. [c.159]

Магний получают термическим и электрохимическим способами. Главное значение имеет последний метод. Электролизу подвергают чаще всего расплавленный хлорид М С1г или обезвоженный карнал- [c.212]

Карно формулирует этот принцип без всякой напыщенности, так сказать, МИМОХОДОМ он как будто бы ценит его постольку, поскольку он пo вo,ляeт ему формулировать правила, относящиеся к функционированию термических машин, так как установление этих правил и составляет явную задачу его труда. Но, всматриваясь, можно заметить, что он улавливал принцип во всей его общности и что последующее поколение лишь в очень немногом могло дополнить такое понимание [3]. [c.144]

Карно формулирует этот принцип без всякой напыщенности, так ска зать, мимо.ходом он как будто бы ценит его лишь постольку, поскольку он позволяет е.му фор.мулировать правила, относящиеся к функционировали], термических машин, так как установление этих правил и составляет явнук -.адачу его труда. Но всматриваясь ближе, можно заметить, что он улавлива.ч [c.140]

Для. бесконечно малого нарушения установившегося термического равновесия, т. е. для создания бесконечно малой разности тe шepaтyp между системой и источником теплоты необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратив (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка, переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и на- [c.262]

Эта величина обратна термическому коэффициенту полезного действия прямогэ цикла Карно при одних и тех же температурах источников. [c.24]

Обратимый цикл Карно имеет самый высокий термический КПД среди возможных циклов, осуществляемых в одном и том же интервале /Немператур. Исключение составляют лишь регенеративные циклы, в которых термический КПД такой же, как у цикла Карно. [c.60]

Так как термический КПД цикла Карно можно записать также в виде r[t = ЬЫЯх, то, заменив в этом равенстве на г и приравняв правые части полученных для соотношений, можно записать [c.107]

Загрузка — выгрузка то- ПР1, ШБМ карных и зубофрезерных полуавтоматов, термических и шлифовальных полуавтоматов, притирочных станков [c.188]

Вместе с тем нельзя не отметить, что молодой французский поручик С. Карно, опубликовавший в 1824 г. книгу [46], хорошо понимал существо теплового явления. Об этом можно судить хотя бы по тому факту, что он везде пользуется двумя словами haleur (теплота) и alorique (теплород). Во всех случаях, проводя аналогию с падением воды, Карно неизменно говорит о падении (переносе) именно теплорода, а не теплоты, как Клаузиус, с верхнего температурного уровня на нижний. На такое словоупотребление в работе Карно впервые обратил внимание Оствальд. Следовательно, теплород Карно это есть по существу термический заряд ОТ. К сожалению, эти идеи не были поняты современниками и не получили дальнейшего развития. [c.408]

Парадокс ситуации заключается в том, что энтропия оказалась привязанной к состояниям равновесия и покоя случайно, только с помощью метода ее обоснования, развитого Клаузиусом. Это побудило и позволило Онзагеру для обоснования своей теории тоже прибегнуть к соответствующим идеям равновесия (химических реакций). Если отбросить оба обоснования, тогда. под энтропией вполне можно будет понимать, например, теплород ( alorique) Карно либо мой термический заряд. В результате термодинамика сразу же освободится от тяжести своих главных ограничений, и это станет первым шагом в направлении общей теории. И наоборот, если прибегнуть к соответствующим ограничениям, то из ОТ в частном случае получатся теории Клаузиуса и Онзагера [13, 15, 18]. [c.409]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология