Зеркальное равенство

Эти два уравнения математически выражают тот факт, что силовые линии электрического поля не замкнуты, имеются положительные и отрицательные заряды, на которых начинается и кончается полярный вектор Е, а силовые линии магнитного поля замкнуты из-за отсутствия магнитных зарядов и зеркального равенства полюсов магнита. [c.182]

В случае зеркального равенства слоев анализ приводит к 6-ти классам без ассоциатов и к 7-ми классам с ассоциатами, из которых один содержит 2 подкласса [c.490]

У этих машин легко достигнуть полного взаимного уравновешивания сил инерции первого и второго порядков. При угле между коленами противолежащих рядов в 180° для этого достаточно равенства возвратно движущихся масс этих рядов. В компрессорах с четырьмя коленами вала в одной плоскости и с симметричным зеркальным смещением парных колен и рядов (рис. IV. 18, а и IV. 19) уравновешиваются и моменты. [c.111]

Да, но что же такое симметрия Возможно, мы не сможем ответить на этот вопрос удовлетворительно, по крайней мере с учетом всех сторон этого емкого понятия. Согласно русскому кристаллографу Е. С. Федорову, который также занимался вопросами симметрии, симметрия есть свойство геометрических фигур повторять свои части, или, выражаясь точнее, свойство их в различных положениях приходить в совмещение с первоначальным положением . Приведем второе определение, принадлежащее геометру X. Кокстеру [8] Когда мы говорим, что некоторая фигура симметрична, мы подразумеваем, что для нее имеется конгруэнтное (совместимое) преобразование, которое оставляет фигуру неизменной, переставляя лишь ее отдельные части . Федоровское определение симметрии приводится здесь по А. В. Шубникову [9], который также был авторитетом в области симметрии и занимался кристаллографией от себя он добавляет, что, хотя симметрия есть свойство геометрических. фигур, очевидно, и материальные тела тоже могут обладать симметрией. Шубников далее пишет, что только те части, которые в некотором смысле равны друг другу, могут повторяться, и отмечает наличие двух видов равенства - совместимого и зеркального. Эти два вида равенства являются подтипами концепции метрического равенства, развитой Мёбиусом, согласно которой фигуры равны, если расстояния между любыми заданными точками одной фигуры равны расстояниям между соответствующими точками в другой фигуре [9]. [c.13]

Из равенства (7.17) видно, что так как —элемент группы, то каждая группа должна содержать тождественную операцию Е. Группы симметрии молекул называют точечными группами, потому что все элементы симметрии, которыми может обладать молекула, т. е. центр симметрии, оси симметрии, зеркально-поворотные оси или плоскости симметрии, имеют по крайней мере одну общую точку пересечения. Важный класс групп, которые не обладают этим свойством, составляют группы, описывающие симметрию кристаллов. Их называют пространственными груп-пами. Они будут кратко рассмотрены в гл. 10. [c.143]

Центром инверсии С называется точка внутри фигуры, в которой делятся пополам все прямые, соединяющие противоположные одинаковые элементы огранения фигуры. Центр инверсии— центр обратного равенства — представляет собой зеркальную точку (рис. 16). Плоскость симметрии Р делит фигуру на две зеркальные равные части. Ось симметрии I — линия, вокруг которой закономерно повторяются равные части фигуры. При повороте вокруг оси симметрии на некоторый угол фигура совмещается со своим первоначальным положением. Количество совмещений определяет порядок оси симметрии Ьп. Наименьший угол а, на который нужно повернуть фигуру для получения первого совмещения, называется элементарным углом поворота а и п связаны следующей зависимостью /га = 360°. Порядок оси симметрии — любое целое число, но в кристаллах могут быть элементы симметрии, которые свойственны пространственной решетке и, следовательно, не противоречат однородности строения кристаллов. Поэтому осями симметрии кристаллов являются 2, Ьз, 4 и Ьб. Оси симметрии другого по- [c.46]

Это легко сделать, если расстояние частицы от стенки трубы много больше ее характерного размера.Тогда применяется метод зеркальных отражений (см. Хаппель и Бреннер [47]), по которому сначала определяют возмущенное частицей течение иц по трубе в предположении отсутствия стенок, т. е. не учитывают граничные условия прилипания на стенках. Затем из условий равенства [c.110]

Зеркальный налет металлического серебра можно удалить, если промыть пробирку концентрированной азотной кислотой. Она при комнатной температуре очень быстро растворяет серебро, образуя водный раствор азотнокислого серебра и выделяя двуокись азота — газ бурого цвета. Составить равенство реакций. [c.136]

Допустим, что часть стенки рассматриваемой полости представляет собой абсолютно чёрное тело. При условии равенства температур всех элементов стенки рассматриваемой замкнутой полости равновесие и свойства равновесного излучения от этого нарушиться не могут, равно как не могут нарушиться и от того, что какой-либо другой элемент той же стенки будет целиком отражать все падающие на него лучи. Отсюда выводим заключение, что радиация, которую излучает абсолютно чёрное тело в з словия х термического равновесия, ничем не может отличаться от падающей на него в тех же условиях радиации, так как иначе около абсолютно чёрного элемента стенки, полностью поглощающего падающую на него радиацию, общая радиация была бы иной, чем около полностью отражающего (абсолютно зеркального) элемента. Следовательно, радиация, излучаемая чёрным телом, представляет собой то, что мы назвали выше равновесным излучением. Поэтому равновесное излучение называют также чёрным излучением. Если в оболочке замкнутой со всех сторон полости сделать небольшое отверстие, то все попадающие в это отверстие извне лучи, претерпевая внутри полости многократное отражение, сопровождаемое каждый раз частичным поглощением энергии, в конце концов нацело поглощаются внутри полости и наружу не выходят отверстие полости поглощает все падающие на него лучи. Это утверждение тем ближе к истине, чем меньше отверстие в стенках полости. Вместе с тем изнутри замкнутой изотермической полости в отверстие попадает и через него выходит равновесное чёрное излучение, установившееся внутри полости. Поэтому такое отверстие обладает свойствами чёрного тела как в отношении поглощения падающей на него радиации. [c.314]

Это равенство не будет выполняться при отражении от кристаллов без центра симметрии. Зеркальная симметрия в смещении максимумов и условие (4.1136) для центросимметричных кристаллов сохраняются при возрастании Это связано с тем, что, несмотря на поглощение одного из полей, вклад любого из них в отраженную волну внутри кристалла согласно формуле (3.31) и рис. 11 остается симметричным относительно оси = 0. [c.101]

Зеркальная плоскость создает всего лишь равенство двух половин, ничем более не ограничивая развитие формы тел. [c.14]

В левой части равенства (4.1) первый сомножитель учитывает уменьшение потока, вызываемое поглощением в слое газовой смеси, находящейся между окном и отражающей поверхностью. Поток не является строго параллельным, некоторая его часть после отражения от зеркальной поверхности камеры не попадает в приемник, поэтому в формуле присутствует сомножитель (1—Ч 1)кг/)- При перемещении отражающей поверхности доля потока, направляемая в приемник, после отражения от поверхности компенсирующей камеры изменяется (что имеет место даже при отсутствии поглощающего газа в компенсирующей камере). При незначительном перемещении отражающей поверхности это изменение потока пропорционально величине перемещения, а, следовательно, и пропорционально изменению оптической плотности Оц. Для исследованных конструкций числовое значение коэффициента удовлетворяет неравенству [c.63]

И может осуществляться туннелирование электрона, причем вероятность туннелирования имеет вид подобный (2.14). Ширина потенциального барьера уменьшается при уменьшении расстояния атома до поверхности металла. Это уменьшение вызвано силами зеркального изображения или обменными и корреляционными выражениями, которые могут давать вклад в потенциал. Однако существует кратчайшее расстояние Хс, на котором атом все еще может быть ионизован полем, это расстояние определяется условием, чтобы уровень основного состояния атома располагался над уровнем Ферми металла и туннелировал на свободный уровень металла. При расстояниях меньших металл не может принять электрон, поскольку электронный уровень атома располагается ниже уровня Ферми и переход на занятые уровни невозможен. Величина Хс может быть оценена исходя из равенства энергий атомного и ионного состояний еРх, = Щ-ф, [c.51]

Эту задачу можно также решить методом отображения стока в окружности 5о. Как уже упоминалось в п. 2 4, точка 2, взаимно симметричная с о)1 относительно 5о, может быть рассматриваема как обобщенное зеркальное отображение точки о)1 в окружности 5о. Найдя такую точку, графически или аналитически из равенства (41), поместим в ней источник дебита таким образом сток 0)1 отображаем в окружности 5о источником 0)2. [c.127]

Заменим скважину Лс точечным стоком О в ее центре начало координат совместим с этим стоком, причем ось у пустим параллельно линиям сбросов ВС и ОЕ. Обозначим расстояния стока О от линий сбросов через 01 и ог. Итак, единственное отличие данной задачи от той, которая была решена в 40, заключается Б том, что мы не требуем равенства расстояний 01 и 02, т. е. допускаем возможность асимметричного положения скважины относительно параллельных линий сбросов (см. рис. 60). Отображаем зеркально сток в двух линиях сбросов и повторяем такое отображение бесконечное число раз. Получим прямолинейную цепочку бесконечного числа стоков равного дебита. Однако теперь расстояния между соседними стоками будут неодинаковыми. Разобьем всю цепочку стоков на две группы для одной группы стоков абсциссы будут таковыми (ось абсцисс пускаем вдоль цепочки стоков) [c.186]

Симметрия К. При нек-рых геом. преобразованиях g К. способен совмещаться с самим собой, оставаясь инвариантным (неизменным). На рис. 3,а изображен К. кварца. Внеш. его форма такова, что поворотом иа 120° вокруг оси 3 он м. б. совмещен сам с собой (совместимое равенство). К. N328103 (рис, 3,6) преобразуется сам в себя отражением в плоскости симметрии т (зеркальное равенство). Преобразования (операции) симметрии любого К. з,-- повороты, отражения, параллельные переносы или комбинации этих преобразований-составляют мат. группы С(дд, д,, , д,- )-Число п операций, образующих группу С, наз. порядком группы. Группы преобразований К. обозначают где т - число измерений, в к-ром объект периодичен, верх. [c.537]

В случае зеркального равенства косоугольных слоев симметрия потенциальной функции (Рг112 и Pil) не обеспечивает энергетически эквивалентного наложения сверху и снизу в результате возникают слои-ассоциаты (табл. 2). Дальнейшее наложение таких сдвоенных слоев можно рассмотреть с помощью табл. 1 возникающие из слоев-ассоциатов структуры отличаются лишь удвоенным числом формульных единиц. [c.487]

Штриховыми линиями показаны кривые, соответствующие переходу неравенства (2.48) в равенство для некоторых значений b a=d D. Они построены следующим способом. По АРД-диаграмме для эхометода (см. рис. 2.12) измерен интервал между кривыми с соответствующими значениями d/D и кривой донный сигнал . Измерения выполнены для расстояния г, равного половине толщины ОК, поскольку в эхометода модель дефекта располагалась на расстоянии г, а в теневом—/-/2. Аналогично кривая донный сигнал построена для удвоенного пробега ультразвука в ОК с учетом зеркального характера отражения от дна. Измеренный интервал в дБ переведен в относительные единицы и вычтен из еди- [c.153]

Для ряда электростатических моделей взаимодействия молекуг сорбтива с поверхностью легко также получить выражения, аналогичныб равенству [7Д] с несколько иным значением коэффициента Так, на-пример, для адсорбции дипольных молекул с дипольными моментами, соответственно равными и на поверхности металла, когда преибла-дают силы зеркального изображения, в коэффициент в качестве основ- [c.338]

Центром инверсии С называется точка внутри фигуры, в которой делятся пополам все прямые, соединяюшие противоположные одинаковые элементы огранения фигуры. Центр инверсии — центр обратного равенства — представляет собой зеркальную точку (рис. 19). Плоскость симметрии Р делит фигуру на две зеркальные равные части. Ось симметрии 4 — линия, вокруг которой закономерно повторяются равные части фигуры. При повороте вокруг оси симметрии фигура совмещается со своим первоначальным положением. Количество совмещений определяет порядок оси симметрии Наименьший угол а, на который [c.33]

На основании уравнений (3-5) можно заключить, что для си стемы воображаемых зеркальных плоскостей свойственно соблю дение следующих равенств [c.34]

Равенства (1.40) и (1.41) приводят к выражению 8эл. ост = = 1 — бост. отн, подтверждая известное [4] положение, что кривая релаксации напряжения резины, совпадающая с кривой относительной остаточной эластичности, является зеркальным отражением кривой относительной остаточной деформации (рис. 1.12). [c.30]

Из представленной схемы следует, что вспед за каждым актом деструкции макромолекулы (образование Кк)> следует акт структурирования с образованием трифункционального узпа ( Рс - ) Подобная закономерность подтверждена результатами исследования термоокислительной деструкции эластомеров, зеркальностью кривых накопления остаточных деформаций и релаксации напряжения, означающей равенство скоростей структурирования и деструкции [43] [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология