Измерения интервалы

Выходные сигналы термометров и манометров и результаты измерений интервалов времени с выходов частотомеров подаются на соответствующие входы УОИ. [c.159]

Определяют погрешности измерительных преобразователей температуры и систем измерения интервалов времени. [c.228]

ЧТО такой важный параметр потенциальной функции внутреннего вращения, как амин Для свободной молекулы, может быть с удовлетворительной точностью определен из графиков, подобных приведенному на рис. 10.6. Зная амин, можно описанным методом минимизации значения б найти барьеры Шо1 и 1 о2 (см. рис. 10.7 и 10.8). Сделанные оценки относятся к равновесному углу поворота в свободных молекулах. Результаты практически не зависят от температуры в охваченном измерениями интервале. [c.199]

Велика загрязненность мазутов. В среднем она равна 0,5— 1,5 кг/т, но в отдельных случаях может быть, как указывалось, в 3—7 раз больше. Меньшая загрязненность авиационных топлив объясняется более тщательной их фильтрацией. Для всех загрязнений характерно убывающее количество частиц с увеличением их размера. Максимальное количество (в измеренном интервале) приходится на долю частиц размером 1—3 мкм. В авиационных топливах количество таких частиц лежит в пределах (3,5 - -10)-10 шт/м . Количество таких частиц в автомобильных бензинах и дизельных топливах гораздо больше и достигает (2 ч- [c.61]

Значение термического коэффициента расширения стирола необходимо для дальнейших дилатометрических опытов с целью определения количества стирола в дилатометре по объему, измеренному при температуре полимеризации. Определение термического коэффициента расширения а проводят в дилатометре. Для этого дилатометр заполняют стиролом, стабилизированным 0.1% гидрохинона. Вставляют капилляр и в качестве затворной жидкости заливают немного ртути. Заполнение дилатометра проводят при температуре примерно на 10°С выше, чем наименьшая температура измерений, так что мениск в капилляре будет опускаться при помещении дилатометра в термостат при начальной температуре измерений. После достижения температурного равновесия фиксируют уровень мениска, затем повышают температуру термостата и повторяют измерение. Строят диаграмму зависимости объема (объем Уо минус показания дилатометра) от температуры. По углу наклона полученной прямой определяют среднее значение термического коэффициента расширения в измеренном интервале температур [c.128]

Портативный поляриметр. Модификацией кругового поляриметра (с ограничением пределов измерения интервалом 20°) является портативный поляриметр П-161 (рис. 86). В этом приборе деление фотометрического поля на три части достигается также с помощью кварцевой пластинки, установленной симметрично относительно центра поляризатора. Поляризатор и анализатор изготовлены здесь из поляроидной пленки, помещенной между защитными стеклами. [c.136]

В осциллографических устройствах применяются два способа измерения интервалов времени способ калиброванной развертки (способ калиброванных меток) и способ наложения калибровочного высокочастотного напряжения на принятый импульс. [c.120]

Загрязнение нефтепродуктов происходит также на складах и нефтебазах и при длительном хранении может составить от 3 до 1000 г/т. При этом влажность загрязнений достигает в некоторых случаях 20% [3]. Наибольший размер частиц превышает 50 мкм. Максимальное число частиц (в измеренном интервале) приходится на долю частиц размером 1—3 мкм. Колич ество таких частиц в авиационных топливах лежит в пределах 350 О—10 ООО шт/мл, в автомобильных бензинах и дизельных топливах достигает 20 ООО— 40 ООО шт/мл, в мазутах — порядка 500 ООО шт/мл и более. Наличие в топливах большего количества таких частиц весьма нежелательно, так как они могут привести к нарушению нормальной работы машин и механизмов. [c.9]

Измерения интервалов смешиваемости перекиси водорода и органических веществ показывают, что эфир и бензол практически не растворимы в безводной перекиси водорода. Последняя обладает несколько большей относительной растворимостью в эфире, амиловом спирте и хинолине, чем вода. Метиловый спирт снижает температуру замерзания перекиси водорода меньше, чем температуру замерзания воды. [c.251]

Для растворов в растворителях с очень низкой диэлектрической проницаемостью минимумы электропроводности весьма обычны (рис. М. 8). Более того, для растворов с низкой величиной Л электропроводность может монотонно возрастать с концентрацией во всем доступном для измерений интервале. Это объясняют образованием сначала [c.106]

Таймер, способный проводить измерение интервалов длительностью до 30 сек с точностью 0,2 сек. [c.282]

Поскольку для всех. проб АЕ и к — константы, уравнение (7.14) показывает, что концентрация гликоля обратно пропорциональна времени, необходимому для того, чтобы прореагировало определенное количество перйодата при этом потенциал также смещается на соответствующую величину. Если известны величины, приведенные в скобках в уравнении (7.14), то можно вычислить концентрацию гликоля по измеренному интервалу времени. Однако определить все эти величины трудно, поэтому неизвестную концентрацию гликоля определяют по калибровочной кривой (l/t как функция концентрации гликоля), полученной для стандартных растворов. Такие калибровочные кривые можно построить следующим образом. Если гликоль находится в боль-щом избытке относительно перйодата, член [G], как и отношение AE/At, пропорциональное концентрации гликоля, остается практически постоянным во время проведения кинетического эксперимента, что позволяет получить рабочую калибровочную кривую (1/i — концентрация гликоля), применяя стандартные растворы [259]. [c.92]

Рассмотрим, например, калибрование микробюретки. Из микробюретки с обозначенной емкостью 3 мл выливалась и взвешивалась вода последовательно от нулевого деления до меток 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 и 3,0 жл. Вес склянки, в которой производилось взвешивание воды, известен. Из найденного веса склянки с водой вычитают вес пустой склянки разница показывает вес воды в данном интервале делений. Температура воздуха и воды равна 18°. Допустим, нами найден следующий вес воды в каждом измеренном интервале [c.130]

Приведенное значение АЕу близко к обычному в электрохимических измерениях интервалу изменения электродного потенциала (в вольтах), так что при описании закономерностей фотоэмиссии в растворы электролитов в рамках порогового подхода оказывается охвачена наиболее существенная область энергий. [c.41]

В таблицу включены константы скорости захвата гидратированных электронов двухвалентными ионами металлов. При использовании их в качестве акцепторов захват электронов ведет к возникновению одновалентных ионов, которые часто неустойчивы в растворе или на поверхности электрода. Например, в растворах РР+, С(1 +, и Си + фототоки исчезающе малы во всем доступном измерению интервале потенциалов (от порогового потенциала до потенциала темнового восстановления двухвалентных ионов металлов на ртути). Очевидно, одновалентные ионы перечисленных металлов быстро окисляются на электроде. Но, хотя, например, и С(1 + не дают собственных фототоков, это не препятствует измерению констант скоростей захвата ими гидратированного электрона по описанному выше методу конкурирующих акцепторов. Напротив, заметные фототоки наблюдались в растворах N1 + и Мп +, что как будто указывает на замедленное окисление N1+ и Мп+ на ртутном электроде в исследованной области потенциалов [25]. [c.134]

ЭТОЙ модификации изотермы Лэнгмюра опытными данными. Первоначально эта модификация была предложена в качестве удобного способа введения в уравнение Лэнгмюра выражения для взаимодействия между адсорбирующимися частицами, и ее можно было бы рассматривать правильной в качестве первого приближения. Однако, как было показано в замечании Фрумкина, она, по-видимому, справедлива только для систем, в которых частицы растворенного вещества и растворителя имеют одинаковые размеры. Отклонения, связанные с изменением отношения размеров частиц, могут быть учтены аттракционной постоянной только до второго вириального коэффициента, тогда как в доступном измерению интервале заполнений поверхности большое значение имеют более высокие члены вириального ряда. [c.328]

Уравнения (IV. 9) и (IV. 10) позволяют количественно описывать значения удельного объема расплавов полимеров практически во всем доступном для измерений интервале температур и давлений. В табл. IV. 1 в качестве иллюстрации приведены значения Таблица IV. I. Характеристические параметры приведения модели ячеек для расплавов полимеров 10 м кг [c.123]

Эксперимент обычно проводится в удобном для измерения интервале скоростей. Поэтому для изучения реакций с длин ными цепями применяют более слабое инициирование (например, малую интенсивность света). Это приводит к тому, что в реакциях с длинными цепями удается наблюдать большее торможение, чем в реакциях с короткими цепями. [c.162]

Отсюда теплота испарения в измеренном интервале температур — 24,59 ккал/ моль. Температура кипення, по данным автора, 962°. Данные этой работы заслуживают доверия. [c.291]

Теплота испарения в измеренном интервале температур равна 51,7 ккал/г-атом, а при 0° К — 62,7 ккал/г-атом. Полученная экстраполяцией температура кипения равна 2187°. [c.303]

Отсюда экстраполяцией можно получить температуру кипения америция 2607°. Теплота сублимации в измеренном интервале температур рав-)ia 60,2 ккал/г-атом. Если принять Дб р для жидкости 2 ккал/г-атом, то уравнение зависимости давления пара от температуры будет иметь вид [c.303]

Если эти константы выбраны таким образом, что при подстановке измеренных значений х сумма становится равной соответствующим измеренным интервалам времени, то это свидетельствует о том, что предлагаемый механизм является правильным (если, конечно, сложение элементарных реакций предлагаемого механизма приводит к наблюдающейся в действительности суммарной реакции). Такое соотношение между временем и степенью превращения должно быть справедливым для очень большого интервала времени — от начала реакции и почти до ее конца. Это соотношение должно также оставаться постоянным при изменении исходных концентраций (но не температуры или давления). [c.134]

Область 1. Диэлектрическая проницаемость цеолита типа СаА постоянна и не зависит от частоты и температуры. При комнатной температуре наблюдается дисперсия при частотах ниже 30 гц в измеренном интервале частот область дисперсии появляется лишь при повышении температуры до 100° С. Время релаксации достигает значений более 10" сек., а соответствующая энергия активации превышает 16 ккал./моль. [c.133]

Результаты опытов по изучению кинетики дегидратации этилового спирта на черенковой окиси алюминия, а также на А Оз, обработанной фтористым бором, приводятся на рис. 1, из которого видно, что адсорбция фтористого бора увеличивает активность АЬОз во всем измеренном интервале объемных скоростей. При изучении кинетики было замечено, что активность катализатора, содержащего фтористый бор, не остается постоянной, а постепенно снижается на 1—2% от опыта к опыту и при пропускании спирта с одной и той же объемной скоростью степень превращения его в этилен совпадает с у т для чистой окиси алюминия. Проведение в дальнейшем на этом образце опытов различными объемными скоростями приводит к той же кинетической зависимости, как и на чистой АЬОз (рис. 1). Изменение активности в данном случае, по-видимому, связано с последовательным удалением адсорбированного фтористого бора с поверхности окиаи алюминия спиртом или продуктами его разложения. На это также указывало количественное определение бора в конденсате. Именно если после первого опыта было обнаружено 0,44 г, то после седьмого опыта бор в конденсате практически отсутствовал. [c.236]

Na l и K I. Впервые полосатый спектр поглощения паров хлористого натрия и калия в ближнем ультрафиолете был получен в работе Леви [2596]. На основании измеренных интервалов между максимумами интенсивности диффузных полос этих молекул и предположения о нестабильности их возбужденного состояния Леви вычислила колебательные постоянные Na l и КС1 в основных состояниях (вслг" ) сОе = 380, = 1,0 и со , = 280, =- [c.898]

ПИЯ растворителя незначительно изменяется в том же участке, а далее — неизменна. Избыточная о. п. м. энтропия растворителя во всем доступном измерениям интервале в пределах точности экспериментов и расчетов равна нулю. Степень диссоциации НР1С в метаноле также является реально уловимой только в области сильного разбавления. [c.259]

Наличие явных отклонений от закона Бугера — Ламберта — Бера ограничивает предельно достижимую воспроизводимость фотометрических измерений интервалом 0,5—1% (относительная погрешность) в области значений поглощения 0,1—1. Этот практический предел обусловлен многими факторами рассеянием света, отражением света от стенок кюветы, изменением температуры в процессе измерения (которое может влиять на молярные коэффициенты погашения) и конечной шириной полосы излучения монохроматора, так как в случае немонохроматичности излучения молярный коэффициент погашения не остается постоянным. [c.367]

Один из аргументов, часто высказываемых в пользу денситометрии или ремиссионных измерений, — универсальность. Однако в большинстве случаев соединения бесцветны и поэтому должны прореагировать с подходящим реагентом прежде, чем они могут быть сканированы. Но применение таких реагентов вносит другие источники ошибок. Действительно, как оказывается, веществ с природной флуоресценцией больше, чем соединений, поглощающих свет в оптимальном для фотометрических измерений интервале длин волн, т. е. между 400 и 700 нм, по крайней мере если пренебречь группой красящих веществ. [c.106]

Ионы Сг + в 0,4 М Н2804 имеют в доступном для измерения интервале длины волны две полосы поглощения с максимумами при 350 и 435 нм. Измерение оптической плотности облученного раствора следует проводить в интервале доз 5- 10 —5- 10 Дж/кг при длине волны Я=350 нм, в интервале доз 5-10 —5-10 Дж/кг при длине волны Я = 435 нм соответственно. [c.242]

Статический метод. В первом варианте для измерения давления пара исследуемое вещество помещают в замкнутое пространство с постоянной температурой, в котором предварительно создается высокий вакуум. Давление определяют по радиоактивности пара (рис. 20.2). Таким методом легко измерить изменение активности пара в зависимости от температуры и найти теплоту испарения в измеренном интервале температур. Для перехода к абсолютным значенлям давления пара необходимо знать его при одной из температур или найти коэффициент перехода от измеренной активности к абсолютной. Для этого целесообразно калибровать прибор с помощью вещества с известной удельной активностью, содержащего данный изотоп. [c.545]

На рис. VI. 7 представлены результаты измерений % для такого полидисперсного катализатора [16]. В использованном интервале скоростей потока до ы/ к 10 расширение основного кипящего слоя и снижение его объемной теплоемкости тYт(l —е) еще незначительны. Поэтому область, в которой величина X должна начать снижаться с ростом и в наших опытах с полидисперсными слоями еще не была достигнута. В измеренном интервале X еще медленно, но монотонно возрастала. Примерно такой же ход зависимости V от и показали измерения, проведенные с данным слоем при помощи турбулиметра. [c.443]

Как видно из приведенного рисунка, наибольшая интенсивность светопоглощения Ан и ДХА и ДХНБ в доступном для измерения интервале длин волн наблюдается соответственно при [c.189]

Преимущество этого метода заключается в том, что в резул тате обработки только одного опыта можно с необходимой то1 ностью определить все интересующие параметры в любой момеБ времени. Вместе с тем использование вакуумной камеры объемо 100 л существенно ограничивает вес заряда (Р<60 г), а следов тельно, и диапазон измерений. Поэтому для определения скорост точки контакта в реальных условиях сварки взрывом применял хронографический метод с использованием импульсного осцилл графа типа ОК-25. Сущность метода—измерение интервалов вр мени между замыканием специальных контактов, помещенных различных фиксированных местах на поверхности нижней пласт ны. Результаты некоторых измерений по описанным методика приведены в табл. 2. Там же приведены соответствующие расче ные данные. Существенного расхождения между экспериментал ными значениями величин Уь Ик, у нет. [c.30]

На рис. 3.15 приведен типичный для эластомеров релаксационный спектр наполненного 20% (об.) активного технического углерода вулканизата СКМС-10 при 20 °С. Максимумы на спектре связаны с различными релаксационными процессами, каждому из которых соответствует наиболее вероятное значение времени релаксации Т и определенный тип кинетических единиц. Согласно формуле (3.58), каждое характеризуется энергией активации иI и предэкспоненциальным коэффициентом В , значение которого зависит от объема соответствующей кинетической единицы V по формуле (3.59). В отдельных случаях объем кинетической единицы и соответствующий коэффициент В известны. Например, для сегментов эластомеров В == = 5-10 с и и = 10 см . Поэтому, зная т и В для а-процесса, можно рассчитать по формуле (3.58) энергию активации, которая в этом случае сильно зависит от температуры (см. гл. 4). Для других процессов релаксации В и И1 определяются по наклону линейной зависимости lg Тг от 1Т, если эта зависимость во всем доступном измерению интервале температур практически линейна (для [c.91]

Растворимости четвертичных аммониевых солей высоки и эквивалентные электронроводности их близки к значениям, предсказываемым теорией электролитов. Например, зависимость эквивалентной электропроводности раствора тетраэтиламмонийхлорида от ]Ас (рис. 63) во всем измеренном интервале концентраций от 1,4-107 до 7,3-10 М представляет собой прямую линию. Экспериментальные, определенные из графика Л — Ус, и вычисленные по методу Фуосса - значения предельной эквивалентной электропроводности ряда солей в PO lg при 20° С приведены ниже [c.316]

Трудности, связанные с измерением интервалов времени, вынудили, но-видимому, использовать методы, подобные описанным в 2. Измерения давлений до сих пор производятся лишь косвенным образом. В зачаточном состоянии находятся наши знания об уравнении состояния вещества при высоких давлениях и температурах [33]. Такого рода данные представляют также интерес при исследовании геофизических проблем. Проведение точных измерений при исследовании влияния инертных примесей на процесс детонации могло бы в конечном итоге существенно расширить область применения известных уравнений состояния для инертных молекул. Эти исследования могут проводиться как в гетерогенных смесях твердых взрывчатых веществ [16], так и в гомогенных смесях газообразных и жидких взрывчатых веществ. Ряд теоретических вопросов, связанных с поведением таких инертных нримесей, до сих пор еще не решен. Весьма желательно было бы создание метода непосредственного измерения давлений детонации. Крешерные методы измерения давления [64, стр. 19] не дают возможности использовать характеристики конденсированных взрывчатых веществ в области высоких давлений. Другой метод мог бы заключаться в измерении массовых скоростей потока за детонационными волнами. С развитием импульсной рентгенографии получение точных значений С/ может стать в конце концов более доступным, чем получение точных значений т в уравнениях (6.1) или (6.2). Величины можно было бы также определить по начальным скоростям расширения оболочек, изготовленных из различных материалов, если только будет обеспечена достаточная точность измерения этих величин. [c.506]

Описанцым методол легко измерить изменение активности пара с изменением темнературы. Зависимость логарифма активности от обратного значения темнературы прямолинейна, и прямая этой зависимости параллельна прямой в координатах. погарнфд дав.тення пара — обратное значение темнературы. По наклону прямой можно найти теплоту испарения в измеренном интервале температур. Для получения абсолютных значенн "[ давлений пара необходнлго перейти от активности к давлению пара. С этой целью нрн определении давления пара фосфора прямая зависимости логарифма активности от обратного значения температуры проводилась №-рез точку на кривой в координатах логарифм давления пара — обратное значение темнературы, отвечающую давлению нара нри 25 ", нолученно-му другим методом. В работе но определению давления пара цинка переход от активности к давлению нара осуществлялся вычислением числа молеку.л в измеряемом объеме нара из активности пара и удельной активности металла. Для этого необходимо знать геометрический коэффициент счета и долю излучения, поглощаемую стенками сосуда и счетчика. Такой расчет пе может дать надежных результатов. Нам кажется, что единствен- [c.22]

Результатом масс-сиектрометрических измерений обычно является прямая в координатах lgг Т—1/Т, которая параллельна прямой в координатах lg— 1/Т и по которой может быть вычислена теплота сублимации в измеренном интервале температур. [c.55]

Согласно работе [233], в измеренном интервале температур пар над литием практически полностью (больиге чем на 66%) состоит из атомов. Данные работы [233] по составу пара лития плохо согласуются с результатами расчетов, проведенных позднее [281] на основании спектроскопических данных и данных по давлению пара ряда других авторов. В то же время они не противоречат последним. Абсолютные значения давления пара лития, полученные в работе [233], ошибочны. [c.103]

Из этих данных следует, что в составе пара натрия в измеренном интервале температур находится более 98% атомов. При температуре кипения доля молекул Na2 доходит до 15%. Как уже говорилось выше, датгные работы [2331 по давлению пара завышены, а данные по составу пара н согласуются с более поздними данными работы [281]. Данные последней [c.110]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология