Эффективная температура

Рис. 4.28. Коэффициент f для иоиеречных сечеиий деления и поглощения (по оси абсцисс — эффективная температура нейтронов Тп К, получеииая из распределения Максвелла — Больцмана).

По физической природе излучение факела ближе к излучению твердых тел, чем к излучению газов и жидкостей. Однако расчеты излучения пламени (как светящегося, так и несветящегося) пока еще приближенные из-за трудности точного определения степени черноты факела и его эффективной температуры. [c.24]

Рис. 38. Зависимость между тягой Дрд.т, температурой дымовых га.зов внизу дымовой трубы, НЛП эффективной температурой дымовых газов 1 , и высотой стальной трубы Я прп 25° С.

Выше рассмотрен расчет состава продуктов пиролиза при неглубоком (степень конверсии близка к нулю) или при полном (степень конверсии близка к 100%) распаде сырья. Такой расчет позволяет оценить эффективную температуру пиролиза и возможные выходы продуктов. [c.249]

Тз—эффективная температура газовой среды, °К. i max — максимальная температура газов, °К. [c.11]

В случаях, когда стена топочной камеры омывается нотоком газов, проходящих с большой скоростью, температура поверхности стены больше, чем ее равновесная тедшература, вычисленная из уравнения (28). В этих случаях можно предположить, что температура поверхности футеровки То.а равна эффективной температуре газовой среды Т . [c.78]

Без достаточного избытка воздуха и этилена снижается конверсия НС1. Обычно установки не работают с низкой конверсией НС1, так как образующуюся при оксихлорировании воду необходимо нейтрализовать каустиком. Работа ири очень большом избытке этилена мало влияет на эффективность. Температура горячих пятен несколько уменьшается, но этот зффект незначителен, если только избыток этилена не является слишком большим. Последний случай не применяется, так как не-превращенный этилен нужно выделять для последующей переработки. [c.284]

После нахождения оптимальных отношений при различных температурах определяются соответствующие значения опт. Р>опт и позволяющие выбрать наиболее эффективную температуру процесса. [c.162]

Полезно было бы проверить значения 1 , получаемые при различных предположениях о величине и теоретической температуре, которая бы приводила к этим значениям. В вычислениях предполагается, что имеет значение, равное 1,0, т. е. что рассматривается эффективная температура поверхности. При = 1 излучается все тепло, что предполагает равенство температуры пламени адиабатической. Поэтому из соотношения [c.181]

Для того чтобы модели огневых шаров были реалистичными, они должны согласовываться с законом сохранения энергии. Следовательно, такие переменные, как радиус, время существования, доля излучения и эффективная температура поверхности для данной массы топлива или, что более существенно, для данного энерговыделения, не могут рассматриваться как независимые. Это означает, что произведение площади поверхности огневого шара, интенсивности излучения и времени существования огневого шара должно равняться произведению энерговыделения и доли излучения. Рассматриваемые выше предположения, согласующиеся с законом сохранения энергии, вероятно, могут быть приняты в качестве рабочих. [c.182]

Здесь весьма важна оценка эффективной температуры огневого шара. При более высоких температурах происходит смещение к видимой части спектра, и ультрафиолетовое излучение вносит все больший и больший вклад. Излучение с малыми длинами волн наиболее сильно ослабляется в атмосфере. Таким образом, получается, что предполагаемое ослабление будет увеличиваться по мере возрастания температуры поверхности огневого шара. [c.185]

Таким образом, в нашей модели действительное распределение нейтронов заменяется распределением замедляющихся нейтронов и тепловой группой нейтронов. Тепловая группа состоит из нейтронов одной скорости, причем эта скорость определяется эффективной температурой нейтронов Т п. [c.104]

Эту пару уравнений можно записать более компактно, если ввести эффективную температуру 0(0 определяемую соотношением [c.447]

Это соотношение и определение (9.233) можно использовать для замены уравнения (9.232 6). Тогда систему (9.232) можно записать через выражения, содержащие эффективную температуру 0(0. и, просуммировав, получить [c.447]

Чтобы получить наглядные соотношения, предположим, что dQ< — dQ = - < <3, и введем эффективную температуру [c.27]

Сходные аргументы могут быть использованы для того, чтобы ограничить траектории, исходящие из начальных профилей ниже или выше трех стационарных состояний. Однако проще использовать физико-химические ограничения. Любая возможная траектория не может привести к температурам ниже температуры на поверхности Тд и не может превысить адиабатическую температуру Т д. В первом случае это происходит потому, что Гц — это эффективная температура отвода, а во втором потому, что тепловыделение происходит только в ходе экзотермической реакции [сравнить с уравнениями (VI, 78) и (VI, 79)1. [c.212]

Представляет интерес вопрос о скоростях процессов в двухтемпературной системе в том случае, когда массы реагентов значительно различаются, что имеет место, например, при столкновениях электронов с атомами и молекулами. При этом ц = М/ (т , +М). Для эффективной температуры имеем [c.221]

Находят среднюю эффективную температуру абсорбции, представляющую собой среднее арифметическое температур исходного и сухого газов. [c.112]

И. По уравнению теплового баланса абсорбера определяют температуру сухого газа и среднюю эффективную температуру абсорбции. Если средняя эффективная температура окажется равной или близкой к той, которой задались в начале расчета, то расчет считается законченным. В противном случае расчет повторяют, задаваясь новыми значениями температур сухого газа. [c.113]

Эффективность, % Температура, °С Потеря напора, кПа 59,3—88,2 360 455 0,13-0,21 65,2—85,3 255 460 0,18—0,59 74—90,2 303—352 0,55—1,2 87-96 230—290 0,55—1,0 [c.541]

Эффективность ребра. Важное применение соотношения теплопроводности связано с определением эффективности оребренных поверхностей. Падение температуры вдоль ребра между его основанием и вершиной снижает его эффективность, так как уменьшается средняя разность эффективных температур поверхностей теплообмена и теплоносителя. Эффективность ребра определяется как отношение разности средней по объему температуры потока теплоносителя и средней эффективной температуры поверхности к разности средней по объему температуры набегающего потока теплоносителя и температуры поверхности у основания ребра. Это отношение можно представить следующим образом [c.41]

Средняя по объему температура—Средняя эффективная температура теплоносителя поверхности [c.41]

Теплоотдача н камере радиации в большой степепи зависит от температуры поглощающей среды. Наиболее высоких телшератур поглощающая среда может достигать в неэкранировапной топке, т. е. в том случае, когда все тепло, выделенное топливом, идет только на нагрев продуктов горепия (максимальная температура горения). В экранированных топках температура поглощающей среды всегда ниже этой предельной температуры н достигает некоторого равновесного значения, находящегося в интервале между максимальной температурой горения и температурой газов на выходе из топки. Эта равновесная температура, названная средней эффективной температурой среды, тем ниже, чем больше степень экранирования топки и чем ниже коэффициент избытка воздуха. [c.117]

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Зависимыми переменными общей системы уравнений в этом случае являются жидкостные потоки Lj и эффективные температуры Т/. Включение в исходные данные тепловых нагрузок по всем секциям обеспечивает, с одной стороны, единообразное математическое описание процесса разделения и, с другой, — дает возможность, не меняя алгоритма, рассч итывать любой разделительный процесс простую перегонку и ректификацию с водяным паром или без такового, абсорбцию, экстрактивную ректификацию и т. д. [c.92]

Наибольшее влияние на передачу тепла в радиационной секции имеет температура газовой среды. Наивысшей температуры газовой среды можно достичь в такой топочной камере, в которой нет поверхностей, поглощающих тепло, и все выделившееся тепло используется на нагрев продуктов горения. Эта так называемая максимальная температура горения в топке никогда не достигается, так как часть тепловой энергии, выделившейся при горении, передается трубам печи. Распределение температуры в газовой среде, как правило, неизвестно, однако в общем можно предположить, что температура газовой среды непрерывно снижается от факела по направлению движения газов и в направлении к ограничивающим поверхностям, причем самой низкой температуры Тр достигают газы на выходе из радиационной секции. Чтобы выразить переход тепла в радиационной секции простым отношением, для расчета вводится так называемая эффективная температура газовой среды Та, т. е. температура, при которой газовая среда передала бы то же количество тепла поглощающей поверхности, которое она передает при действительном распределении температур в радиационной секции. Эта эффективная температура всегда ниже максимальной температуры газов Гщах и выше температуры газов на выходе из радиационной секции Т р, к которой она очень близка при сильной турбулизации в радиационной секции. [c.65]

Средняя эффективная температура газовой среды нечи тем ниже, чем больше поглощающая поверхность и больше избыток воздуха. Путем измерений на трубчатых печах Н. И. Белоконь [2] выразил зависимость эффективно темпбрмуры газовой среды от температуры поверхности труб и от температуры газов на выходе из радиационной секции следующим отношением [c.65]

Количество тепла, переданного теплопроводностью, намного меньше количества тепла, переданного излучением, поэтому без большой ошибки в члене акЯр (T a—0) эффективную температуру газовой среды можно заменить температурой Тр. Если в выражение, определяющее тепло, переданное излучением, ввести температурный коэффициент tl), определяемый отношением (17), из уравнения (39) исключится неизвестная температура Та и уравнение примет вид [c.80]

Излучение газовой среды вычисляется как излучение трехатомных газов при температуре п средней длине луча Ь при данных размерах и форме радпацнонной секции. Для его определения можно псиользовать рпс. 20. Эффективная температура газовой среды считается равной температуре на выходе из радиационной секции, следовательно, температурный коэффициент ч з в уравнении (42) равен единице. [c.83]

Отношснпе между температурой продуктов сгорания внизу дымовой трубы, пли средней телшературой продуктов сгорания — так называемой эффективной температурой, п тягой у неизолированной стальной дымовой трубы при 25° С можно определить из рис. 38. При изолированной илп кирпичной дымовой трубе потерн существенно меньше, однако не пренебрежимо малы. Л X следует учитывать, еслн высота дымовой трубы превышает 25 м. [c.113]

Один из способов, с помощью которого можно учесть эти изменения плотности нейтроцов, есть введение понятия эффективной температуры нейтронов 7 , . Для этого определим некоторую фиктивную температуру в функции т (4.170), при которой распределение Гаусса лучше соответствует искаженной форме распределения плотности при наличии поглотителя. Определение эффективной температуры отложим до последующих г.чав. Сейчас мы будем считать, что эта величина может быть определена для данной системы. [c.92]

Измерения искагкепия потока необходим . для онределения эффективной температуры нейтронов Мы определим ату температуру как такую величину, которая, если ее подставить в выражеппо (4.171), дает наименьшее отклонение распределения Максвелла — Больцмана от рассчитанного потока (сплошная линия) в области 0< а < 35. Отношение эффективной температуры нейтронов к температуре замедлителя Г,У Г,у приведено на рис. 4.26 для первых двух случаев. В последнем случае (.4 = 9, к = 2 ) это отношение опущено, поскольку ноток так сильно отличался от распределения Максвелла— Больцмана, что сама идея введения эффективно температуры нейтронов теряла смысл. Было найдено, что линейная зависимость в да [c.96]

Недостаток метода - в наличии ошибки в результате разделения камеры на зоны, которая, тем не менее, может быть сколь угодно уменьшена с помощью увеличения числа зон и разумной эффективной температуры излучения зоны. Сложность метода ограничивает его применение специальными исследованиями тепловой работы печей и корректировкой других, более простых методов расчета. К то.му же трудности, возникающие при согласовании зонального подхода к лучистол1у переносу тепла с конечно-разностной методикой реще-ния уравнений газовой динамики, существенно ограничивают область применения зонатьных методов расчета. [c.131]

Необычный тип радиа тора, который как раз и является настоящим тепловым излучателем, изображен на рис. 1.18. Это конденсатор для силовой установки, работающей на парах калия, которая сконструирована для использования на космических летательных аппаратах, где тепло может быть отведено только путем теплового излучения в космическое пространство, эффективная температура которого равна абсолютному нулю, или на Землю, средняя телшерату-ра которой равна 15,7° С. [c.15]

Если пар содержит неконденсирующийся газ, то эффективная температура пара будет равна температуре насыщения при парциальном давлении, а не при полном давлении в копдепсаторе. Если коэффициент теплоотдачи вычисляется по температуре насыщения, соответствующей полному давлению пара при давлениях в окрестности 6895 н/м - (0,0703 атм), то эффективные потери коэффициента теплоотдачи обычно составляют 25% при содержании в паре только 1 "о (по объему) пекопденсирующегося газа. [c.69]