Модели Прандтля

Модель Тейлора дает лучшее соответствие между опытными и расчетными значениями, чем модель Прандтля для тепловых и диффузионных процессов. [c.118]

При ) > 6 можно воспользоваться зависимостями (П.21), вытекающими нз модели Прандтля—Кармана [c.28]

При очень высоких значениях Ке > 2-10 силы вязкости, как указывалось в разд. 2.2.3, пренебрежимо малы пограничный ламинарный слой можно считать полностью сорванным. Здесь модель Прандтля уже не работает, перенос импульса (коли- [c.160]

В соответствии с моделью Прандтля, турбулентное а напряжение на стенке может быть вычислено по фор-напряжение муле [c.73]

При турбулентном режиме перемешивания жидкости зависимость кинематической вязкости жидкости от радиуса г в соответствии с простейшей двухслойной моделью Прандтля и экспериментально установленным условием постоянства ее в ядре перемешиваемого потока может быть представлена в виде [c.321]

Коэффициент турбулентной вязкости во внутренней области определяется по модели Прандтля о длине пути смешения, согласно которой [c.184]

Модель Прандтля явно носит характер грубого приближения, поскольку в ней коэффициент турбулентного обмена не удовлетворяет даже простому условию непрерывности. Карман предложил более совершенную модель, в которой между ламинарным подслоем и основным потоком располагается зона сопряжения, обеспечивающая непрерывность функции А (у). В дальнейшем эта модель подверглась многочисленным модификациям, в одних из которых, как и в первоначальной модели Кармана, коэффициент турбулентного обмена обращается в нуль на конечном расстоянии [c.232]

Функцию G (Рг) иногда называют функцией Кармана. В модели Прандтля [c.233]

Посредством модели Прандтля получаются совпадающие с опытами результаты для задач в области механики струй (поля скоростей, напряжения трения и т. д.), но совершенно неудовлетворительно решаются тепловые и диффузионные задачи (поля температур, концентраций, тепло-и массообмен). Модель Тейлора дает те же решения, что и модель Прандтля для гидродинамических задач и вместе с тем приводит к решению тепловых и диффузионных задач в хорошем соответствии с опытами. Так как коэффициент турбулентного обмена Тейлора больше чем у Прандтля, то кривая распределения температур по Тейлору получается шире кривой распределе- [c.162]

Недостатки этого выражения те же, что и в модели Прандтля — Эйринга. [c.114]

Рис. 6.9. Схемы изменения скорости и температуры в турбулентном пограничном слое согласно модели Прандтля

Рис. 6.11. Схема определения безразмерной толщины вязкого подслоя в модели Прандтля

Использовав модель Прандтля, оценим вклад вязкого подслоя в общее термическое сопротивление переносу теплоты в турбулентном пограничном слое. Обозначим - Тд)/д — термическое сопротивление вязкого подслоя, а = (Г - — полное термическое сопротивление. Из (6.24) и (6.26) получаем [c.206]

Модель Прандтля-Эйринга [c.114]

Зона А характеризуется турбулентным переносом субстанции (массы, количества движения, теплоты, примесей и т. д.). Согласно модели Прандтля здесь образуются объемные элементы [c.280]

В соответствии с классической моделью Прандтля турбулентный пограничный слой разделяется на две области течения турбулентное ядро и вязкий (ламинарный) подслой, в котором все процессы обмена носят чисто молекулярный характер. В полуэмпирических теориях турбулентного пограничного слоя толщина ламинарного подслоя 5ц считается одним из основных параметров, поскольку выбор закона изменения 5 в зависимости от условий течения в пограничном слое во многом определяет закон сопротивления, устанавливающий связь между напряжением трения и полной толщиной турбулентного пограничного слоя. Закон сопротивления находится из условия сопряжения на границе ламинарного подслоя профилей скорости в подслое и в турбулентном ядре пограничного слоя. [c.132]

Одной из первых является модель Прандтля, согласно которой [1] [c.38]

Развитие конструирования смесителей направлено на дробление смешивающихся потоков на мелкие струи и увеличение турбулентности потоков механическими средствами (завихрители, плохо обтекаемые вставки и пр.). В теории смешения газовых потоков используют в настоящее время модель Прандтля, основанную на переносе количества движения, и модель Тейлора, основанную на поперечном переносе завихренности . [c.204]

Модель Прандтля оправдала себя в задачах пристеночной турбулентности. Но она дает совершенно неудовлетворительные результаты для свободной турбулентности, в частности в струях. Как указывает Г. Н. Абрамович, перенос теплоты в свободном турбулентном потоке протекает вдвое интенсивнее, чем это следует по теории Прандтля [1 Для устранения этого недочета Б. Я. Труб-чиковым и позднее Прандтлем была предложена новая формула для коэффициента турбулентного обмена At, основанная на допущении о постоянстве длины пути перемешивания в поперечном сечении свободного турбулентного потока. Формула Трубчикова для струи, истекающей в неподвижное пространство, может быть представлена в виде [c.27]

Свойства данного турбулентного потока в среднем остаются неизменными. Для того чтобы охарактеризовать эти свойства, были предложены различные модели явления. Наиболее известной из них является модель турбулентной среды, предложенная Прандтлем. По аналогии с теорией движения молекул, где коэффициент дуффузии О принимается равным трети произведения длины пути свободного пробега молекул X на среднюю скорость молекул с, турбулентный перенос в модели Прандтля условно характеризуется средним по времени коэффициентом турбулентного обмена е = = /ш, где / — масштаб (или путь) турбулентности т — пульсацион-ная скорость, равная разности между мгновенной скоростью и средней по времени скоростью потока или частицы. Размерность коэффициента турбулентного обмена та же, что и размерность коэффициентов диффузии, температуропроводности и кинематической вязкости, т. е. м /с. В статистических теориях турбулентности для характеристики структуры поля турбулентного потока используются статистические соотношения (корреляции) между различными составляющими скорости. [c.30]

Ниже предела текучести вязкопластичная среда ведет себя как твердое, недеформируемое тело (модель Сен-Венана), либо как идеально упругое тело Гука (модель Прандтля). [c.132]

В гл. I показано, что распределение скоростей в потоке жидкости и газа подчиняется логарифмическим законам — закону стенки и закону дефицита скорости [см. (1.98) и (1.99)]. Эти законы являются выражением полуэмпирической модели Прандтля — Кармана. Выше (стр. 68) приведены данные, доказывающие применимость этого закона к распределению скоростей в потоке пневмовзвеси. [c.98]

Согласно (25,16) о составляет при Рг10 примерно /г, часть от Од. Чем больше значение Рг, т. е. чем меньше О, тем меш шую долю составляет толщина диффузионного подслоя о. В модели Прандтля область основного диффузионного сопротивления считалась не зависящей от значения В и всегда равной толщине слоя [c.153]

Заканчивая этот раздел, следует сослаться на молекулярную модель, которая кажется особенно при1 0дн0Й для описания вторичных дисперсионных процессов это модель Прандтля [25] и Мюллера [26], названная ими транспозиционной. [c.575]

Модели турбулентности первого порядка. Введение изотропного турбулентного среднего давления, как и вязкого турбулентного напряжения, полностью аналогично соответствующим процедурам, принятым в реологии несжимаемой вязкой жидкости. Однако, если молекулярная кинематическая вязкость и — собственная физическая характеристика жидкости (функция термодинамических параметров, которую в больщинстве случаев можно считать постоянной), то турбулентный коэффициент вязкости не является ни собственно свойством жидкости, ни тем более константой, как это считал Буссинеск, а лишь функционалом от геометрических и кинематических характеристик турбулентного потока. Поэтому в современном понимании выражение Буссинеска еще не вводит модели турбулентности, а лишь предопределяет ее структуру. Определение связи величины с характеристиками турбулентного потока составляет содержание различных полуэм-пирических моделей турбулентности. В моделях первого порядку называемых градиентными [1, 24, 95, 101], по аналогии с молекулярной длиной свободного пробега в кинетической теории газов вводится понятие длины пути смешения I — некоторого характерного масштаба перемещения переносящих импульс турбулентных вихрей. Согласно модели Прандтля [c.191]

Модель Прандтля применяется обычно к простым потокам, в которых средняя скорость имеет только одну компоненту (пограничные слои, каналы, трубы). Для определенности будем считать что и = ( 7 ,0,0), а существенным является только градиент средней скорости вдоль оси г. Тогда, следуя Прандтлю (1925г.), можно написать, что [c.103]

Таким образом, модель А.Д. Альт-шуля также дает конечное значение градиента скорости на оси канала и на стенке, что противоречит известным физическим представлениям. При этом выражение для градиента скорости на оси канала, как и модель Прандтля, вклю- [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология