Разность хода, оптическая

Спектральное разрешение в спектрометрах с фурье-преобразованием определяется расстоянием, на которое нужно переместить движущееся зеркало. Оптическая разность хода 1 см соответствует физическому перемещению [c.176]

Если камеры кюветы заполнены жидкостями с различными показателями преломления, то появляется оптическая разность хода между лучами, прощедшими через разные отверстия диафрагмы 4. Это приводит 1К смещению наблюдаемой в окуляр интерференционной картины. Величина смещения пропорциональна разности показателей преломления жидкостей. [c.127]

Длины волн белого света имеют значения приблизительно (400—800)-10 мкм. Получающаяся в кристалле разность хода для лучей одних волн равна четному, для других — нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной длины (одного цвета), входящие в состав белого света, при интерференции уничтожаются, другие, наоборот, усиливаются В результате отношение интенсивностей различных цветов становится иным, чем в белом свете, и кристалл кажется окрашенным. Каждой разности хода соответствует определенная интерференционная окраска, по которой определяют оптическую индикатрису кристалла. Индикатриса характеризует оптическую анизотропию кристалла и представляет собой вспомогательную поверхность, каждый радиус-вектор которой соответствует показателю преломления кристалла для световой волны, распространяющейся в направлении этого вектора. В общем случае эта поверхность имеет форму эллипсоида. Условно кристаллы называют положительными, если индикатриса имеет форму вытянутого эллипсоида (рис. VI. 14, а) и отрицательным, если индикатриса сплюснута (рие. VI. 14, б). При последовательном прохождении луча через стандартный кристалл с известным знаком двулучепреломления и сферолит наблюдается измене- [c.176]

Для оценки влияния температуры транспортируемых продуктов на структуру изоляции испытывали изоляцию из полимерных пленок ПВХ-СЛ и ПИЛ в суглинистом грунте влажностью от 12 до 23 % В качестве оценочных показателей использовали прочность материала на разрыв 0р, относительное удлинение при разрыве ер, температуру стеклования 7д (для ПВХ покрытий) и кинетические кривые изменения оптической разности хода (термооптические кривые) при приложении к материалу растягивающей нагрузки, равной 1,5 МПа. Указанные показатели определяли после высушивания пленки до воздушно-сухого состояния. Испытания проводили в циклическом режиме, что ужесточало условия работы изоляции за счет влияния динамического воздействия внутренних напряжений, о чем будет сказано ниже. Температуру в термостатах повышали до заданной в течение 1,5—2 ч. Затем поддерживали постоянной в течение 8 ч и равномерно понижали до температуры 40— 50 °С приблизительно в течение 14 ч. Это изменение температуры соответствовало одному циклу (рис. 10). Через каждые пять циклов делали перерыв в испытаниях продолжительностью 2 сут. За это время температура в ячейках понижалась до комнатной. Общее время испытания изоляции при температуре Т в течение и циклов [c.45]

Между когерентными лучами, прошедшими через области размерами 1 (с показателями преломления щ) и /г (с показателем преломления пг), возникает оптическая разность хода А1=п 11 — пч . Если такие лучи соединить на экране или фотопластинке,. то образуется интерференционная картина. Условие когерентности наиболее просто выполняется путем расщепления луча от одного источника на два с помощью полупрозрачного зеркала. Оптические системы, основанные на этом принципе действия, называются интерферометрами. В газодинамических исследованиях применяют интерферометр Маха— Цендера, принципиальная схема которого показана на рис. 8.22. В приборе имеется четыре зеркала, из которых зеркала 6 и 7 непрозрачны, а 4 а 9 — полупрозрачны. Непрозрачные зеркала могут поворачиваться на некоторый угол. Один из расщепленных лучей проходит через исследуемую область 8, а другой — через компенсационную камеру 5, заполненную средой с известным показателем преломления По. Затем лучи объединяются полупрозрачным зеркалом 9 и через фокусирующие линзы 11 я 12 направляются на экран. По ходу лучей устанавливается светофильтр 10, с помощью которого на экран направляются лучи с заданной длиной волны Х. [c.417]

Появление дополнительной оптической разности хода между лучами, прошедшими через разные отверстия диафрагмы До, возникшей вследствие различия показателей преломления исследуемого и эталонного растворов, приводит к смещению наблюдаемой в окуляр верхней системы интерференционных полос. Если в обеих камерах кюветы разность хода равна нулю, верхняя система интерференционных полос совпадает с нижней неподвижной (рис. 34,а). При наличии разности хода лучей в камерах кюветы верхняя система полос сместится относительно нижней на некоторое расстояние, зависящее от разности показателей преломления сравниваемых жидкостей (рис. 34,6). Если разность хода лучей в камерах кюветы значительна, то верхняя система полос уйдет из поля зрения окуляра и на ее месте будет видна светлая полоса (рис. 34,а). [c.60]

Когда усилие на образец отсутствует (Р=0), дополнительная разность хода Го, согласно выражению (Г40), вызывает в цепи начальный фототок, который компенсируется системой оптического клина 9 и фотоэлемента 10. Это позволяет при отсутствии усилия начинать отсчет с нулевого деления шкалы. [c.31]

До сих пор мы обсуждали интерферограммы, состоящие из полос, сформированных на бесконечности. Но информацию о разности хода можно также получать другим способом, во многих отношениях более удобным. Если вторую пластину Савара, повернутую на 90° относительно первой, поместить в области схождения или расхождения третьей линзы (ячейка заполнена раствором однородного состава), то такая система даст в плоскости изображения набор вертикальных и параллельных конечных полос [46]. Ширина этих полос зависит от фокусного расстояния третьей линзы - чем короче фокусное расстояние, тем чаще расположены полосы. Для получения строго прямолинейных полос необходимо склеить две полуволновые пластины Савара, как описано в [47, 35]. Типичная интерферограмма диффузионной системы, полученная двойной пластиной Савара, показана на рис. 6. Оптическая разность хода между соседними полосами соответствует разности хода в одну длину волны. Зафиксировав некоторую прямую основную полосу, из интерферограммы можно легко определить ДР(г )/А. Для этого измеряют отклонение полосы от зафиксированного положения и делят его на расстояние между соседними параллельными полосами. Преимущество метода состоит в том, что он позволяет проследить частичный сдвиг полосы со временем, тогда как система с одной пластиной Савара ограничивает его целым числом полос. Несмотря на отличные возможности этого метода для точных измерений, о нем опубликовано сравнительно мало работ [41, 48]. [c.154]

Волна от изучаемого объекта может быть восстановлена по опорной волне, и наоборот. Если по опорной волне восстановить отраженную от объекта волну, то последнюю можно рассматривать как действительное или мнимое изображение объекта. Голографию можно применять для интерферометрии прозрачных сред. По голограмме плоской невозмущенной коллимированной волны в любой момент времени удается восстановить эту волну при помощи опорной волны. Если голограмму после обработки поместить в первоначальное положение, в котором она записывалась, то отраженную от объекта волну можно точно восстановить в пространстве. Таким образом, если взять реальную, отраженную от объекта волну и восстановленную, то они будут полностью совпадать, и поэтому никакой интерференции между ними наблюдаться не будет. Однако если в области отраженной от объекта волны имеется оптическое возмущение, то там, где разность хода достигает величины, кратной длине волны, возникает темная полоса. Эти полосы (так называемые "полосы на бесконечности") аналогичны полосам, получаемым в интерферометре Маха - Цендера. [c.156]

Рассмотрим, например, для случая призмы оптическую разность хода Я, выраженную в единицах длин волн, между крайними [c.71]

Для другой длины волны вдоль этого же направления разность хода будет иная. Критерий Релея можно сформулировать следующим образом вариация разности оптических длин путей для крайних лучей пучка при замене одной длины волны другой равна одной длине волны, т. е. [c.72]

Обобщенный критерий Релея выражается как вариация разности оптической длины пути Я для крайних лучей пучка бЯ = 1. Эта разность хода в длинах волн для дифракционной решетки равна [c.99]

Действие вогнутой решетки определяется оптической разностью хода, создаваемой соседними элементами решетки в месте изображения щели. [c.115]

Совмещают эти блики по горизонтали и по вертикали, регулировкой зеркала R . Затем, откидывая окуляр О3, можно заметить интерференционные полосы равной толщины. Хорошего качества изображения можно добиться, перемещая каретку, на которой укреплено зеркало R , вдоль оптической оси, т. е. изменяя разность хода. [c.147]

Предложен [205, 288—290] косвенный метод, основанный на том, что исследуемый материал наносят на оптически чувствительную подложку (например, стеклянную призму) и по значению двойного лучепреломления в подложке судят о напряжении в слое покрытия. Для измерения двойного лучепреломления в стеклянной призме-подложке применяют прибор с автоматической записью разности хода. Оптический л1етод с применением оптически чувствительной подложки широко применяется для исследования внутренних напряжений в полимерных материалах. Значения внутренних напряжений, измеренные этим методом, были сопоставлены со значениями, полученными консольным методом, и обнаружено принципиальное совпадение результатов [291]. [c.237]

Бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляют с помощью лазерного интерферометра [14]. Одна из возможных схем показана на рис. 1.30 справа. Луч высокостабилизированного лазера 9 расщепляют полупрозрачным зеркалом 8 на два луча, которые отражаются от зеркала 6 и ОК 5, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи фокусируют линзой 10 и принимают фотоумножителем 11. Разность хода лучей в плечах интерферометра выставлена так, чтобы она была равна нечетному числу четвертей световых волн. Длина волны выбирается довольно большой (например, 0,6328 мкм от гелий-неонового лазера). Тогда косинусоидальный закон изменения интенсивности интерферирующих лучей при колебаниях поверхности изделия аппроксимируется линейной зависимостью при амплитуде до 3-10 м. Из сигнала на фотоумножителе фильтром 12 выделяют низкочастотную составляющую, соответствующую мешающим вибрациям, усиливают ее усилителем 7 и управляют перемещениями зеркала 6, которое укрепляют на компенсирующем его движение пьезоэлементе. Таким образом отстраиваются от влияния вибраций. [c.73]

Из термооптических кривых (рис. 20) ленты ПИЛ видно, что лента, находившаяся в грунте в течение 7 лет, имеет повышенную Гд по сравнению с исходной лентой, что можно объяснить протеканием в ней процессов термоокислительного распада, миграции пластификатора и др. При повьппешшх температурах разность хода 5 изменяется с положительного значения на отрицательное. Причина этому - переориентация молекул пластификатора — диоктилфталата при повышенных температурах. Из-за весьма малого светопропускания ленты, а также наличия красителя в ней черная полоса, характеризующая момент компенсации оптической разности хода, в области изменения знака двулучепреломления выражена нечетко, поэтому кривая в этой области показана пунктиром. [c.32]

Для оценки изменения структуры пленки, испытывавшейся по ускоренной методике [7], использовали TJj и температуру хрупкости 7 . Температуру стеклования пленок определяли по изменению оптической разности хода, пропорциональной Ап, в интервале температур от 213 до 333 К при напряжении 1,5 Н/мм и скорости изменения температуры 274—275 К/мин из термооптических кривых по точке пересечения продолжений двух ветвей кривой — горизонтальной и крутовосходящей. Горизонтальная ветвь соответствует стеклообразном состоянию пленки, а крутовосходящая - высокоэластическому. С повьццением температуры испытания температура стеклования пленок возрастает. [c.38]

В литературе имеются данные о том, что на криволинейную поверхность предпочтительнее наносить оптический слой в жидком состоянии. К этим материалам предъявляют различные требования в зависимости от условий проведения эксперимента и задачи исследования. Но основными из них являются хорошее сцепление материала с поверхностью изоляции, наличие линейной зависимости между деформацией материала и оптической разностью хода, а также отсутствие взаимодействия между оптически чувствительным материалом и исследуемой изоляцией. В качестве оптически чувствительных материалов применяют эпоксидные смолы, материал МИХМ-ИМАШ , фенолформальдегидные смолы, пластинки из бакелита ИМ-44, приклеиваемые карбиналь-ным клеем, и т. д. Принцип их использования состоит в пропускании сквозь слой оптически чувствительного материала пучка поляризованного света, который отражается от поверхности изоляции, вторично проходит сквозь оптический слой и воспринимается анализатором прибора. Относительная разность хода б, приобретенная поляризованным светом, связана при деформации в пре- [c.79]

Через определенные промежутки времени при помощи кальцитноповоротного компенсатора (КПК), установленного в микроскопе, определяют А/г. Затем для данного материала строят калибровочные кривые двулучепреломление — напряжение. Для этого сразу после замера А/г с поверхности трубы в месте замера или в непосредственной близости от него вырезают образцы изоляции размером 10X50 мм. После закрепления в специальных зажимах (рис. 30) к ним подвешивают гири различной массы. Момент подвески гири к образцу совпадает с замером оптической разности хода и толщины материала. На основании полученных данных строят калибровочные кривые зависимости А/г от напряжения, по которым затем определяют напряжение в изоляции на трубе. [c.91]

В рабочих условиях, когда по ходу рабочих лучей пфпо, между фронтом рабочего луча и его положением при настройке возникает оптическая разность хода А1= п — По)Аг, в результате чего полосы интерференции образуются в других местах экрана, т. е. происходит смещение полос относительно их положения при настройке (рис. 8.23). Смещение полос Р(х, у) связано с разностью показателей преломления соотношением t [c.417]

При втором способе настройки зеркала устанавливают строго под углом 45°, экран должен быть слабо освещен. Этому случаю соответствуют значения а=0 и В- оо. Поэтому такой способ настройки называется настройкой на полосы бесконечной ширины. При пФпо возникает оптическая разность хода между лучами, проходящими через исследуемую область, и опорным лучом L [c.417]

Для оптически чувствительных полимерных материалов, находящихся в стеклообразном состоянии, до определенных уровней напряжений применим экспериментально установленный закон Вертгейма, связывающий оптическую разность. хода 5 в любой точке полимерной модели, находящейся в плосконапряженном состоянии, с разностью главных нормальных напряжений О] и 02, действующих в плоской модели в той же точке, и толщиной модели с [c.236]

Длн оценки структурной анизотропии тонких прослоек воды и других жидкостей Грин-Келли и Дерягиным [62, 63] был применен метод, основанный на измерении изменения двойного лучепреломления (ДЛ) монтмориллонита при его набухании в соответствующих жидкостях. На рис. VII.10 приведена схема установки для измерения разности хода в направлении оси с глинистого агрегата. Глинистый блок помещался в углублении предметного стекла. После наливания жидкости сверху надвигалось покровное стекло. После Црекращения набухания блока (через время до 48 ч) компенсатором Сенармона поляризационного микроскопа в свете D-линии натрия измерялась разность хода и вычислялось двойное лучепреломление В образца набухшей глины. Для вычисления отсюда ДЛ пленок внутрикристаллического набухания АВ была использована формула Винера, позволяющая вычислить В в функции степени набухания S в предположении, что жидкие прослойки сохраняют изотропные оптические свойства объемной фазы. [c.204]

За эталон был принят стандартный лазерный элемент ИАГ N(1. Данные о величине фотоупругой постоянной кристаллов (V, Но)зА15012 не известны, поэтому сравнивались только относительные величины напряжений в кристалле Г// (где Г — оптическая разность хода лучей, а I—длина лазерного элемента). В сильно напряженных кристаллах стимулированное излучение получить не удалось. Кристалл (Уо,9Ноо,1)з Ь012, выращенный в тигле из молибденсодержащего сплава, имеет меньшие внутренние напряжения, чем эталонный . В этом кристалле не зарегистрировано стимулированного излучения на двух длинах волн. Из этого следует, что тигли из молибденсодержащего сплава могут быть использованы для выращивания кристаллов граната, пригодных для использования в лазерной технике. [c.231]

Голограммы могут быть получены физическим путем с помощью оптических установок или расчетным путем с помощью ЭВМ и специальных графических устройств (бинарные голограммы). Так как голограмма получается за счет интерференции световых волн, прошедших различный путь до регистрирующей фотопленки, необходима высокая когерентность, монохроматичность и стабильность источника света, что особенно существенно при больших разностях хода лучей. Наилучшие из современных лазеров могут обеспечить выполнение требуемых условий при расстояниях до 30 м. Две интерференционные линии на голограмме находятся на расстоянии /и = Я/(з1п а/2), где а — угол между направлениями сигнального и опорного лучей. Поскольку наименьшее расстояние между линиями на голограмме примерно равно длине света, т. е. в видимом диапазоне 0,35—0,75 мкм, то пленка для голографии должна иметь высокую разрешающую способность — 2000— 5000 линий/мм. Работа с такой пленкой требует большой освещенности и значительного времени экспозиции. Во время экспозиции необходимо выдерживать постоянные показатели окружающей среды, так как их изменения не должны приводить к появлению приращений элeктpичe Roй длины у одного из лучей более чем на четверть длины волны, иначе структура интерференционных полос будет нарушаться (смазываться, расплываться). Указанные осо- [c.265]

Принципиальная схема фотоэлектрооптического динамометра изображена на рис. 1.9. Луч света от лампы 1 проходит через конденсатор 2, оптический клин 3 и попадает на расположенную наклонно стеклянную пластинку 4. Часть света, прошедшая через пластинку, проходит далее через поляризатор 5 и пластинки 11, служащие для создания дополнительной разности хода Го. Далее луч попадает на стеклянную призму 6, на которую передается нагрузка Р через нижний рабочий цилиндр, на котором находится испытуемый образец. Затем луч проходит через анализатор 7, скрещенный с поляризатором 5, и попадает на измерительный фотоэлемент 8, подключенный к гальванометру О. Отразившаяся часть света от пластинки 4 проходит оптический клин 9 и попадает на компенсационный фотоэлемент 10, также подключенный к гальванометру С навстречу измерительному фотоэлементу 8. [c.30]

Контроль отл<ига стеклянных изделий основан на свойстве стекла терять свою оптическую изотропность при наличии в нем остаточных напряжений. В таком изделия ун<е нет однородности оптических свойств, по всем на,правлениям оно ведет себя подобно одноосному кристаллу, т. е. в нем обнаруживаются явления двойного лучепреломления. Количественно величину напряжений измеряют поляриметрами, имеюшими специальное приспособление— компенсаторы. Компенсаторы изготовляют нз некоторых кристаллических веществ с определенной величиной двойного лучепреломления. По углу поворота компенсатора, при котором уравнивается разность хода лучей в измеряемом напряженном стеклянном изделии, определяют величину этих напряжений, На основании измерения разности хода, выраженной в ммк1см, можно вычислить величину максимальных остаточных напряжений растяжения в кГ1см в цепгре образца по следующей формуле [c.163]

Поляриметр системы Бермана (рис. 73) состоит из осветителя 1, в который вмонтирована поляроидная пластинка 2, являющаяся поляризатором, и мерительной головки 3. В мерительной головке размещены линза 4 и окуляр 5 с вмонтированным в него поляроидом-анализатором. Для определения величины остаточных напряжений в трубах используется кальцнто-вый поворотный компенсатор, который представляет собой прозрачную пластинку известкового шпата, вырезанную перпендикулярно оптической оси. Пластинку можно поворачивать вокруг горизонтальной оси. Угол поворота пластинки отсчитывают по барабану. При повороте пластинки путь проходящего через нее поляризованного луча удлиняется и двупреломление ее соответственно повышается, благодаря чему изменяется разность хода проходящего через нее поляризованного луча. К окуляру трубки поляриметра прикрепляют перпендикулярно [c.165]

По базисной картине полос, состоящей из параллельных линий, определяющих одну длину волны, голограммным интерферометром можно записать полосы дробной оптической разности хода. Если голограмму слегка наклонить относительно первоначального положения [52], то волновой фронт в масштабе реального времени и восстановленный волновой фронт можно расположить под некоторым углом. Это приведет к деформированной интерференционной картине, состоящей из ряда параллельных искривленных полос. Базисные полосы можно получить еще и Другим простым способом, располагая систему призм для юстировки в отраженном от объекта луче реального времени перед записью голограммы. После того как голограмма будет возвращена в свое первоначальное положение, систему призм можно отъюстировать так, чтобы между фронтом волны реального времени и восстановленным фронтом был маленький угол [53, 54]. Система призм состоит из двух одинаковых призм (с углом расхождения около 1°), вмонтированных во вращающийся держатель. При вращении одной призмы относительно другой луч реального времени легко по-ворачивЕ ется в любом направлении и на любой угол. Таким образом легко подобрать требуемые плотность и наклон искривленных полос. Оптическая разность хода между соседними параллельными полосами соответствует разности хода в одну длину волны. Если теперь [c.156]

В результате голограммная интерферометрия в действительнозти дает оптическую разность хода между границей и точкой v в единицах длины волны [c.157]

Квадратичный электрооптический эффект, или эф. фект Керра — появление двойного лучепреломления у изотропного вещества в однородном электрическом поле. Внешнее электрическое поле Е ориентирует молекулы, обладающие электрическим моментом (дипольным, квадрупольным и т. п.), в результате возникает анизотропия и показатели преломления п (вдоль поля) и п.1, (перпендикулярно полю) становятся различными п II — = КпЕ , разность хода необыкновенного и обыкновенного лучей равна А = Кп1Е , здесь К — постоянная Керра, п — показатель преломления в отсутствии поля, / — длина оптического пути. [c.775]

Возникающая разность хода проявляется в искривлении интерференционных полос. Форма интерференционной кривой определяется градиентом показателя преломления. Зная экспериментальную кривую, легко восстановить зависимость dddr. Простота оптической настройки, отсутствие дифракционных явлений и высокая чувствительность делают поляризационный интерферометр одним из самых удобных современных приборов для определения градиента показателя преломления. [c.163]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология