Слой пограничный на пластинке

Рис. 1. Турбулентные пятна в пограничном слое на пластинке

Здесь X — расстояние от передней кромки пластины.) Наиболее характерным признаком такого перехода на пластине является резкое увеличение толщины пограничного слоя и напряжения трения на стенке. Одной из особенностей пограничного слоя на пластинке является то, чго вблизи передней кромки он всегда ламинарен и только на некотором расстоянии х р начинается переход в турбулентный режим течения. Ввиду сложности движения в переходной области и небольшой ее протяженности обычно пренебрегают конечными размерами этой области, т. е. считают, что переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит прп X = скачком. [c.282]

Условие (37) получается в результате подстановки выражения (34) в формулу (31). Задача, описываемая уравнениями (23) и (24) с граничными условиями (35) — (37), формально тождественна задаче о несжимаемом, без химических реакций, пограничном слое на пластинке со вдувом газа через пластинку с заданной скоростью Юо. Уравнение (37) служит для определения скорости вдува (или скорости горения) и , из решения задачи об обтекании пластинки со вдувом. [c.398]

Следует заметить, что фактически строго реализовать условия, для которых был проделан приведенный вывод — течение вдоль бесконечной плоскости, нельзя. Однако все выводы могут быть непосредственно перенесены на случай течения в пограничном слое на пластинке или внутри трубы. [c.41]

Существенным отличием пограничного слоя на поверхности цилиндра от пограничного слоя на пластинке является то, что скорость жидкости и давление в потоке жидкости, движущейся вокруг цилиндра,, вне пограничного слоя, являются переменными от точки к точке. Вне пограничного слоя давление и скорость течения связаны уравнением Бернулли (3,3). Поэтому, как мы указывали уже в 3, скорость жидкости имеет наименьшее значение в передней точке (точке набегания) цилиндра и плавно нарастает до экваториальной плоскости, после которой она вновь начинает уменьшаться. Напротив, давление имеет наибольшее значение в точке набегания, уменьшается до экваториальной плоскости и вновь возрастает в кормовой части цилиндра. [c.44]

При помощи формулы (23,22), дающей распределение концентра- ции внутри пограничного слоя, и граничного условия (23,19) можно. найти толщину пограничного слоя на пластинке [c.138]

Точное решение задачи о нестационарном пограничном слое на пластинке, даже в постановке Блазиуса, заменяющей пластинку данной конечной длины полубесконечной вниз по потоку пластинкой, представляет большие математические трудности. Причина этих трудностей заключена в наличии особенности в точке х=0, т. е. на передней кромке пластинки, Б теории стационарного слоя можно было пренебречь этим краевым эффектом , быстро убывающим при удалении от передней кромки и ничтожно влияющим на суммарное сопротивление длинной пластинки при нестационарном движении это не так. [c.129]

Вдалеке от линии пересечения плоскостей будет иметь место обычный плоский пограничный слой на пластинке. Целью исследования является определение взаимодействия этих плоских пограничных слоев в области, близкой к линии пересечения плоскостей. Задача эта в упрощенной постановке была рассмотрена автором ), ), 5) в 1936— [c.249]

Решение (7.82) при стремлении одного из аргументов к бесконечности асимптотически переходит в соответствующее принятому приближению распределение продольных скоростей в плоском пограничном слое на пластинке. [c.251]

ЛАМИНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ НА ПЛАСТИНКЕ В ПРОДОЛЬНОМ ГАЗОВОМ ПОТОКЕ [c.319]

Стационарный пограничный слой на пластинке при линейной зависимости вязкости от температуры [c.319]

Пользуясь формулой (10.76) и тем, что в пограничном слое на пластинке в безразмерных величинах будет р=1/А, получим [c.345]

Ламинарный пограничный слой на пластинке при переменной температуре поверхности [c.346]

Задача о ламинарном пограничном слое на пластинке в потоке несжимаемой жидкости при заданном распределении температуры 7 х) по поверхности пластинки была уже ранее рассмотрена в 60. Основная трудность этой задачи заключается в том, что при переменной температуре поверхности пластинки теряется свойство автомодельности решения. Распределение температуры (энтальпии) в потоке определяется в этом случае в результате решения дифференциального уравнения в частных производных. [c.346]

Не будем останавливаться на приближенных способах расчета ламинарного пограничного слоя на пластинке, аналогичных методу Польгаузена (слой конечной толщины) литература по этому разделу очень обширна, укажем лишь некоторые важнейшие исследования ), [c.352]

Пограничный слой на пластинке [c.118]

Соображения, изложенные в п. 11.1, показывают, что уже в случае термически нейтрального течения обнаруживается слабая зависимость универсальной функции от обоих чисел Рейнольдса. Эта слабая зависимость позволила выдвинуть предположение о неполной автомодельности потока по локальному числу Рейнольдса при отсутствии автомодельности по глобальному числу Рейнольдса, не противоречащее, по-видимому, данным опытов с течениями в гладких трубах, в пограничном слое на пластинке и т. д. Естественно сделать подобное же предположение и для тер мически стратифицированного течения в приземном слое атмосферы [21, 108]. [c.198]

Пограничный слой на пластинке......... [c.254]

Это уравнение иногда называют законом корня седьмой степени (закон Блазиуса). Запишем это соотношение для пограничного слоя на пластинке в виде [c.154]

Упрощенным видом дифференциального уравнения, описывающего диффузию в пограничном слое между пластинкой и плоскостью, в которой протекает реакция, является [c.711]

Для решения задачи с отрывом пограничного слоя от поверхности перегородок при возникновении за ними обратных течений и сосредоточенных вихрей целесообразно использовать известную схему решения задачи о суперкавитирующей наклонной плоской пластинке (режим обтекания, при котором вся тыльная часть соприкасается с каверной) или дуге в неограниченной жидкости под свободной поверхностью или в канале. При этом вводится ряд допущений, согласно которым рассматриваются плоские, потенциальные, установившиеся течения несжимаемой невесомой жидкости [64—66]. Анализ такой схемы суперкавитационного обтекания базируется на применении аппарата теории функций комплексного переменного и комплексного потенциала в отличие от непосредственного решения уравнений Навье—Стокса. Согласно упомянутой схеме, задача движения газового потока в канале с системой наклонных перегородок сводится к рассмотрению плоского течения идеальной жидкости, для которого справедливы условия [c.175]

I — ха.рактерные размеры твердого тела, налример плоокого электрода, погруженного в С1 рую жидкости, двигающуюся со скоростью Va относительно электрода, V—кинематическая вязкость среды. Критическое значение числа Рей-нолыдса в пограничном слое на пластинке Яе > 101 [c.279]

Мы будем предполагать, что ширина и длина пластинки весьма велики по сравнению с толщиной гидродинамического пограничного слоя. Тогда пластинку можно считать полубесконечной, т. е. занимающей правую полуплоскост / = 0 (х О), где х — расстояние, отсчитываемое от переднего края пластинки, и у — расстояние по нормали. Обтекание полубесконечной пластинки кратко уже было рассмотрено в 3. [c.94]

Расстояние о представляет толщину диф(1)узионного пограничного слоя на пластинке. Действительно, при помощи распределения концентрации (15,8) можно определить диффузионный поток на пластишсу. Он равен [c.97]

В качестве первого примера рассмотрим пограничный слой на пластинке в стационарном однородном U == onst) внешнем потоке. Обозначим скорость набегаюндего потока (рис. 5) через /со направим ось X по пластинке, ось у—перпендикулярно к ней, а начало координат поместим в переднюю кромку О пластинки. В рассматриваемом случае будет [c.26]

Только что рассмотренное решение задачи о температурном пограничном слое на пластинке при ее продольном обтекании (U = onst) легко обобщается и на случай заданного распределения скорости U х) на внешней границе. Основные уравнения имеют в этом случае вид [c.284]

Первый вариант применения переменных Мизеса в задаче о лами-.нарном пограничном слое на пластинке в продольном газовом по- .токе был опубликован Карманом и Ченем ). Считая число Прандтля о равным единице, эти авторы пользовались вместо второго уравнения системы (10.75) его интегралом, аналогичным (10.41). Первое урав- [c.343]

Сохраним те же формулы перехода к переменным и т) (10.72), но примем в качестве масштаба размерной функции тока вместо величины Y odUooL, как это было раньше, величину Y иметь следующую систему уравнений ламинарного пограничного слоя на пластинке в переменных Мизеса [c.345]

Тот факт, что дополнительные магнитные члены содержат явно скорость и, естественно, наводит на мысль принять вместо г в качестве аргумента и, т. е. перейти к уравнениям пограничного слоя в форме Крокко или Хантцше и Вендта ( 70). Следуя Бушу ), будем рассматривать настоящую задачу как обобщение задачи о пограничном слое на пластинке в потоке равновесно диссоциированного газа, рассмотренной в предыдущем параграфе. [c.412]

Глазное яблоко представляет собой тело шаровидной формы массой 7—8 г. Примерно 5/6 фиброзной оболочки глаза составляет склера, которая на передней открытой стороне глаза переходит в прозрачную роговицу. В роговице различают пять слоев. Поверхностный слой — передний эпителий. За ним следует бесструктурная передняя пограничная пластинка (боуменова оболочка), собственно вешество роговицы (строма), задняя пограничная пластинка (десцеметова оболочка) и покрывающий ее задний эпителий. [c.81]

Чтобы ползп1ить усредненное уравнение движения ж кости в турбулентном пограничном слое плоской пласти умножим уравнение неразрывности ди). 1дх- -дгл)д 1дг = [c.76]

Для пограничного слоя на пластинке ширины Ъ dA= Ь dy, где у меняется от О до б, а Рха = Тзср Ъ ( з — Таким образом,, уравнение (13. 82) преобразуется в [c.151]

Воздух с температурой 22° С при постоянной скорости набегающего потока 15 м1сек движется параллельно плоской пластинке, нагретой до постоянной температуры, равной 100 С. Найти протяженность ламинарного пограничного слоя на пластинке, толщину гидродинамического и температурного пограничного слоя на критической длине, местный коэффициент теплоотдачи на критическом расстоянии и средний коэффициент теплоотдачи для части пластинки, покрытой ламинарным пограничным слоем. [c.313]