Гейзенберга соотношения

Уже было упомянуто, что в этих реакциях перенос электронов происходит по туннельному механизму это означает, что электрон не преодолевает энергетического барьера, а просачивается через него. Туннельный эффект объясняется корпускулярно-волновым дуализмом частиц на основе соотношения неопределенности Гейзенберга, если рассматривать электрон как волну де Бройля (подробнее см. в учебниках атомной физики). В данном случае возможность туннельного перехода [c.203]

Одним из основных положений квантовой механики является соотношение неопределенностей, установленное Гейзенбергом. Согласно этому соотношению невозможно одновременно точно определить местоположение частицы и ее импульс р = ту. Чем точнее определяется координата частицы, тем более неопределенным становится ее импульс, и, наоборот, че 1 точнее известен импульс, тем более неопределенна координата. Соотношение неопределенностей имеет вид [c.20]

Гейзенберг высказал соображение о невозможности одновременного определения положения и импульса частицы с абсолютной точностью. Согласно соотношению неопределенности Гейзенберга, произведение неопределенностей положения Дх и импульса А(ть) не может быть меньше величины /1/4п [c.376]

Эти соотношения называются соотношениями неопределенностей В. Гейзенберга. [c.26]

При этом нужно ещё принять во внимание, что, согласно установленному Гейзенбергом соотношению неточностей, значения координат положения и значения импульсов не могут одно временно быть определены с одинаковой точностью. При любых экспериментальных методах неизбежно, что ошибки 1 Др - [c.29]

Познакомившись с волновым соотношением де Бройля и принципом неопределенности Гейзенберга, читатель уже в какой-то мере должен быть подготовлен к двум важнейшим особенностям квантовой механики, которые отличают ее от классической механики [c.360]

Отметим, что собственное значение оператора абсолютной величины момента (2.81) всегда больше максимального значения Щ его проекции на любую выбранную ось. Действительно, при равенстве полного углового момента одной из его проекций L=L две остальные проекции должны точно быть равны нулю. Это означало бы, что все три компоненты углового момента могут быть одновременно точно измерены, что противоречит коммутационным соотношениям (2.73) и, следовательно, принципу неопределенности Гейзенберга. [c.50]

Это неравенство и выражает знаменитый принцип неопределенности Гейзенберга и, по существу, лежит в основе всей квантовой механики. Де Бройль указывал, что соотношение неопределенности — неизбежное следствие, с одной стороны, возможности сопоставить частице некоторую волну, с другой — общих принципов вероятностной интерпретации. Эксперимент не может дать большей точности, чем это отвечает соотношениям неопределенности. [c.30]

Это полностью согласуется с приведенным ранее соотношением неопределенностей Гейзенберга. [c.49]

В квантовой электродинамике [7] различается вакуум электромагнитного поля и вакуум электронно-позитронного поля. Из соотношения неопределенностей Гейзенберга вытекает, что в состоянии вакуума поля совершают нулевые колебания, которые рассматриваются как состояния с виртуально возникающими и исчезающими фотонами, электронно-позитронными парами и в целом парами частица-античастица. Взаимодействие внешнего [c.15]

Воспользовавшись соотношением неопределенности Гейзенберга, выведите формулу для вычисления неопределенности плотности газа. [c.28]

По соотношению неопределенностей Гейзенберга между энергией и временем (уравнение 8) [c.43]

Волновая механика рассматривает микрочастицы (электрон, атом, молекулу) как реальные структурные образования, качественно отличающиеся от макротел их природа двойственна — она и волновая, и корпускулярная. Наши знания о строении атома носят вероятностный (статистический) характер. Гейзенберг показал, что невозможно измерить импульс и координату частицы одновременно с любой заданной точностью. Принцип неопределенности Гейзенберга в математической форме может быть выражен соотношением [c.56]

Характерной особенностью квантовой механики является ее вероятностный подход к измеренным величинам. При этом одновременное измерение положения частицы и ее импульса всегда связано с некоторой неопределенностью. Приближенность возможного использования классических характеристик частицы и волны количественно выражается соотношениями Гейзенберга [c.9]

Продолжительность жизни спинового состояния определяется релаксационными процессами. По соотношению неопределенностей Гейзенберга [уравнение (5.1.13)] с этим связана известная неопределенность энергетических уровней. Поэтому времена релаксации дают свой вклад в ширину линий сигнала поглощения [c.251]

Одним из положений квантовой механики является соотношение неопределенностей, установленное В. Гейзенбергом [c.219]

Одним из основных положений квантовой механики является соотношение неопределенностей, установленное Гейзенбергом. Согласно этому соотношению невозможно одновременно точно определить местоположение частицы и ее импульс р = ти. Чем точнее определяется координата частицы, тем более неопределенным становится ее импульс. [c.27]

Форма сигнала и его ширина. Каждый отдельный энергетический переход соответствует в спектре сигналу — линии конечной ширины. Форму этого сигнала можно описать чаще всего функцией Лоренца или Гаусса. Продолжительность жизни системы в соответствующем энергетическом состоянии At определяет естественную ширину линии сигнала А. Из соотношения неопределенностей Гейзенберга следует [c.181]

Если для частицы в классической механике принципиально возможно одновременно определить точно и координату частицы х и составляющую импульса вдоль оси х, то для микрочастиц в квантовой механике это невозможно. Для них всех да имеется неопределенность в координате Ах и импульсе Ар частицы. Эти неопределенности связаны соотношениями Гейзенберга [c.8]

Отсюда следует, что при точном определении координаты х микрочастицы исчезает информация о ее импульсе так как при Дх=0 величина Ар -усо. Соотношения Гейзенберга показывают тот предел. [c.8]

Соотношение неопределенности Гейзенберга. Волновые свойства микрочастиц приводят к ограниченному использованию для [c.47]

В классической механике в принципе возможно одновременное и точное определение координат частицы (х, у, г) и составляющих вектора импульса Р относительно этих координат Рх, Ру, Рг)- В-случае микрочастиц в квантовой механике это невозможно. Для них всегда имеется неопределенность в координатах (Ах, Ау, Аг) и импульсах (АР . АРу, АР ) частицы. Эти неопределенности связаны соотношениями Гейзенберга [c.48]

Соотношения неопределенностей свидетельствуют об отсутствии классического детерминизма в микромире, основное положение которого заключается в том, что если мы точно знаем настоящее, то сможем вычислить и будущее . Однако в этом утверждении, как отметил В. Гейзенберг, ошибочен не вывод, а предпосылка, так как в соответствии с соотношением неопределенности мы никогда не сможем точно знать настоящее. [c.19]

Рассмотрим для начала систему, состоящую из двух электронов. Допустим, что в некоторый момент времени /о координаты этих электронов заданы точно и мы можем сказать, что, скажем, в окрестности точки х, уиг ) находится первый электрон, а в окрестности точки Х2, г/2, 22) — второй. В то же время, согласно соотношению неопределенностей Гейзенберга, мы ничего не можем сказать об импульсах того и другого электрона в момент to. Последнее означает, что электроны могут двигаться с любыми скоростями и в любых направлениях. Но тогда, по прошествии некоторого времени мы сможем найти их в любом месте пространства, т. е. области локализации электронов перекрываются. На рис. 16 условно показано расплывание волновой функции электронов. Заштрихо ванная область отвечает большей вероятности нахождения в ней любого из электронов. Естественно, обнаружив электрон в этой области, мы никаким способом не сможем установить, какой же это электрон — 1 или 2 . Таким образом, в квантовой механике нельзя указать, в каком месте пространства в данный момент времени находится каждый из электронов Л -электронной системы. Одинаковость микрочастиц в квантовой механике имеет, как мы видим, гораздо более глубокую природу, чем одинаковость классических частиц. В классической механике всегда можно (по крайней мере в принципе ) определить индивидуальную траекторию каждого из множества одинаковых объектов (например, бильярдных шаров), для чего достаточно либо как-то эти объекты пометить, либо внимательно следить за движением каждого из них. Достаточно наглядным примером может служить наблюдение за полетом нескольких мух. Стоит немного отвлечься, потерять траектории их движения, и [c.61]

По квантово-механическому соотношению неопределенностей Гейзенберга между энергией и временем, если частица наблюдается в течение времени Дт, то согласно квантовой мехаиике, о ее энергии можно говорить лишь с точностью ДЕ, удовлетворяющей условию [c.16]

Из рис. 3 видно, что возбужденный электрон на II орбите с амплитудой колебаний Дг, пересекает I, II, III орбиты и соответственно электрон на III орбите с амплитудой колебаний Дг- пересекает II, III, IV орбиты. Следовательно, электрон возбужденного атома находится на трех стационарных орбитах. Из этого рисунка также видно, что относительное время пребывания возбужденного электрона II орбиты распределяется Дт, > Дт, > Дтз и соответственно III орбиты ДТз > Дт, > ДХд. Следовательно, возбужденный электрон стационарной орбиты перескакивает на ту орбиту, где меньше время пребывания электрона. По соотношению неопределенностей Гейзенберга между энергией (ДЕ) и временем (Дт) по уравнению (8) с уменьшением Дт значение ДЕ возрастает. Поэтому воз-бужден1Ш[й электрон переходит на ту орбиту, где более интенсивные вакуумные колебания электромагнитного поля и электрон-позитронного поля с более интенсивными энергетическими возбуждениями. Такой переход может осуществляться лишь в том случае, если возбужденное состояние атома водорода достигнуто за время, меньше чем 10 сек. Следовательно, возбужденное состояние атома возникает путем сложения энергий упругих соударений за время существования возбужденного состояния (10" сек). [c.39]

Воспользовавщись формулой де Бройля, можно получить соотношение неопределенностей Гейзенберга для импульса р и координаты частицы X [c.28]

Из уравнения (368) и соотношения неопределенностей Гейзенберга ДpДJ й (которое представляет собой произведение изменения импульса — на изменение координаты и соответствует кванту действия Планка) следует, что величина фазового пространственного элементарного объема в общем случае равна (/ — число степеней свободы для одноатомной молекулы /=3, двухатомной /=6 и т.д.). Фазовое пространство для всех молекул системы называют Г-пространством, и его размер, разумеется, значительно больще, чем для -пространства. Объем фазового пространства по аналогии с уравнением, (368) можно записать в следующем виде [c.293]

Проекции /д и/уНе определяются одновременно с /,. Если их можно было бы опреде-лить одновременно, то не существова.ио бы неопределенности в импульсе, а это противоре-г чило бы соотношению неопределенности Гейзенберга. [c.20]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология