Момент атома нейтрона

Однако к моменту открытия периодического закона только лишь стали утверждаться представления о молекулах и атомах. Причем атом считался не только наименьшей, но и элементарной (т. е. неделимой) частицей. Прямым доказательством сложности строения атома было открытие самопроизвольного распада атомов некоторых элементов, названное радиоактивностью. В 1896 г. французский физик А. Беккерель обнаружил, что материалы, содержащие уран, засвечивают в темноте фотопластинку, ионизируют газы, вызывают свечение флюоресцирующих веществ. В дальнейшем выяснилось, что этой способностью обладает не только уран. Титанические усилия, связанные с переработкой огромных масс урановой смоляной руды, позволили П. Кюри и М. Склодовской открыть два новых радиоактивных элемента полоний и радий. Последовавшее за этим установление природы а-, (5- н у-лучей, образующихся при радиоактивном распаде (Э. Резерфорд, 1899 —1903 гг.), обнаружение ядер атомов диаметром 10 нм, занимающих незначительную долю объема атома (диаметр 10 нм) (Э. Резерфорд, 1909— 1911 гг.), определение заряда электрона (Р. М и л л и к е н, 1909— 1914 гг.) и доказательство дискретности его энергии в атоме (Дж. Ф р а н к, Г. Г е р ц, 1912 г.), установление заряда ядра, равного номеру элемента (Г. Мозли, 1913 г.), и, наконец, открытие протона (Э. Резерфорд, 1920 г.) и нейтрона (Дж. Чедвик, 1932 г.) позво или предложить следующую модель строения атома [c.23]

Магнитные свойства зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Так как магнитные моменты протонов и нейтронов меньше магнитного момента электрона примерно в тысячу раз, то магнитные моменты атомов в основном определяются суммарным моментом электронов в атоме. Если моменты всех электронов в атоме взаимно компенсируются друг с другом, т. е. если суммарный момент будет равен нулю, то атом (или молекула) будет диамагнетиком, а если он отличен от нуля, то парамагнетиком. [c.101]

Изотопы азота. Интерес к изотопам азота связан с величиной сечений захвата ими нейтронов и, как следствие, с возможностью создания на их основе высокоэффективного ядерного горючего, сушественно превосходящего по своим характеристикам ныне используемое горючее на основе окиси-закиси урана или двуокиси плутония [71-75]. Предполагается, что новое ядерное горючее будет создано на основе обогащённых азотом-15 нитридов [71] или нитратов [75] урана, плутония, тория. В связи с этим отметим, что азот имеет два стабильных изотопа и N, содержание которых в природной изотопной смеси равно соответственно 99,635% ат и 0,365% ат [30]. Азот-15 имеет ядерный магнитный момент и примерно в сто тысяч раз меньшее по сравнению с азотом-14 сечение захвата тепловых нейтронов (<т < 2 10 барн) [71]. [c.204]

Облучают в течение 5—25 ч пластинки из меди, марганца, серебра, золота, кобальта и цинка медленными нейтронами. Для этого помещают пластинки одинаковой площади и толщины атом/смР-) в пазы парафинового блока (рис. 8.5). Точно измеряют время облучения каждой пластинки. Поочередно пинцетом вынимают пластинки из парафинового блока, отмечая время снятия с облучения измеряют их активность пять-семь раз в течение времени, равного одному-четырем периодам полураспада. Наносят полученные результаты на график в координатах логарифм активности — время и, экстраполируя полученные данные, находят активность каждой пластинки в момент окончания облучения. [c.225]

Рентгеноструктурное исследование а-МпН(С0)5 [19] показало, что эта молекула обладает по существу С4в-симметрией, т. е. группы СО занимают пять из шести вершин октаэдра. Такой вывод противоречит данным спектроскопических исследований молекулы а-МпН(С0)5 в газовой фазе [13, 14], которые свидетельствуют о более низкой ее симметрии. В результате было проведено повторное исследование ИК-спектров [20] и найдено, что они согласуются с симметрией этой молекулы. После того как кристаллическая структура а-МпН(С0)5 была установлена, стало возможным интерпретировать его спектр ЯМР широких линий. При допущении применимости для определения диполь-дипольного второго момента соотношения Ван Флека исследования ЯМР широких линий МпН (СО) 5 и СоН (СО) 4 привели к исключительно коротким расстояниям М—Н (1,28 0,02 [21] и 1,42 0,05 А [22] соответственно). Последующие расчеты показали, что квадрупольными эффектами пренебречь нельзя, и при учете этих эффектов для расстояния Мп—Н в МпН(СО)б были получены значения 1,42 [23] и 1,44 А [24]. Согласно результатам недавно проведенных методом дифракции электронов исследований [25] газообразного МпН (СО) 5, расстояние Мп—Н составляет 1,425 0,046 А. Позднее, после опубликования данных по дифракции нейтронов, это расстояние было проверено вновь и был сделан вывод, что оно равно 1,50 0,07 А [26]. Завершением этой серии исследований явилось изучение р-МпН(С0)5 (Р означает новую кристаллическую форму) рентгеноструктурным методом и методом дифракции нейтронов последний метод однозначно показал, что расстояние Мп—Н составляет 1,601 (16) А. Таким образом, атом водорода в р-МпН(С0)5 не является нетипичным лигандом длина связи Мп—Н характерна для нормальной ковалентной связи [28]. [c.40]

Атомы и молекулы являются сложными динамическими образованиями. Каждый атом состоит из ядра ( 10-13 см), в котором сосредоточена почти вся его масса, и из электронной оболочки (- 10 см), окружающей ядро. Составные части атомных ядер (нуклоны) — протоны и нейтроны — имеют примерно одинаковую массу, превосходящую массу электрона в 1840 раз. Протоны и электроны имеют электрические заряды, равные по величине, но противоположные по знаку (протоны имеют положительный заряд, электроны — отрицательный), нейтроны не имеют электрического заряда. Помимо массы и электрического заряда протоны, нейтроны и электроны имеют собственные моменты количества движения, называемые их спинами, которые равны по вели- [c.191]

Так как получение трития сложно и дорого, желательно по возможности снизить его содержание в исходном горючем . Это может быть достигнуто синтезом тритонов в момент взаимодействия с огромного общего числа нейтронов, выделяющихся при взрыве поджигающей ато.мнои бомбы. [c.372]

Метод Сцилларда — Чалмерса. В 1934 г. Сциллард и Чалмерс показали, что после облучения иодистого этила нейтронами большая часть образовавшегося радиоактивного иода может быть извлечена из облученного соединения водой они применяли в качестве носителя небольшое количество иода, восстанавливали его до 1 и, наконец, осаждали в виде Agi. Очевидно, связь атомов иода и углерода разрушалась в тот момент, когда в результате захвата нейтрона превращался в С тех пор реакция этого типа применяется для концентрирования продуктов ряда п, -реакций и некоторых у, га-, га, 2га- и d, р-реакций. Она получила название реакции Сцилларда — Чалмерса. Для разделения по методу Сцилларда — Чалмерса необходимо выполнение трех условий. В процессе своего образования радиоактивный атом должен оторваться от материнской молекулы он не должен рекомбинировать с фрагментом молекулы, от которого он отделился, или вступать в быстрые процессы обмена с нерадиоактивными атомами других молекул мишени должна существовать возможность химического отделения вещества мишени от радиоактивного соединения в его новой химической форме. [c.213]

В основном нас интересуют нестационарные явления, а соотношения (6.81) и (9.308), строго говоря, имеют смысл только, когда А = 1, т. е. для равновесных условий. Таким образом, еслп к Ф 1, то поток претерпевает быстрые изменения во времени, так что реактор либо подкритичен, либо надкритичен. Тем не менее введем формально коэффициент размножения k t), зависящий от времени и отражающий влияние изменения концентраций различных отравляющих элементов и горючего на реактивность в течение рабочего цикла системы. В действительности в течение всего этого периода А = 1, но это достигается лишь благодаря непрерывному действию системы управления реактором. Таким образом, k t) фактически определяет имеющуюся в любой данный момент реактивность, которую должна иоЕ асить система управления, чтобы удерл ать реактор в стационарном o tohhihi. Ранее при к Ф мы вводили величину такую, что к = v/v имеет смысл фиктивного числа нейтронов, которое должно быть произведено при одном делении, чтобы система находилась в стационарном режиме. Б данном случае можно ввести соответственно v (i), которое определяет выход нейтронов на одно деление в каждый момент времени работы реактора в стационарном (критическом) режиме. Тогда выражение для к (g, и г не зависят от времени) будет иметь вид [c.460]

Нейтроны рассеиваются ядрами атомов (фактор /J, а также благодаря взаимодействию магн. моментов нейтронов с отличшлми от нуля магн моментами атомов (фактор / ). Радиус действия ядерных сил очень мал ( 10" нм), поэтому величины практически не зависят от 0 Кроме того, факторы /д не зависят монотонно от ат. н. Z и, в отличие от /р и/з, могут принимать отрицат. значения По абс величине [c.99]

Для отражения динамики атомов в К. с. в гармонич. приближении атомы изображают в виде тепловых эллипсоидов . к-рые имеют след. физ. смысл с фиксир. вероятностью р в любой момент времени атомное ядро находится внутри или иа пов-сти такого эллипсоида (рис. 1). Направление наиб, вытянутости эллипсоида соответствует направлению, в к-ром атом совершает максимальные по амплитуде колебания, направление наиб, сжатия соответствует минимальным по размаху колебаниям. Обычно производят нормировку на вероятность р = /г- При данной р размеры эллипсоидов зависят от т-ры. Чтобы количественно охарактеризовать форму и ориентацию атомных тепловых эллипсоидов, для каждого атома указывают 6 независимых компонентов симметричного тензора 2-го ранга, значения к-рых определяют по данным рентгеноструктурного исследования. Описанная дииамич. модель не дает сведений о мгновенной структуре кристалла и о последоват, смене мгновенных структур. Информацию такого рода можио получить из спектров неупругого рассеяния нейтронов. [c.532]

Ядро атома В. содержит только один протон. Ядра дейтерия и трития вк.пючают, кроме того, один и два нейтрона соответственно. Атом В. имеет один электрон энергия ионизации Н° — Н+, 13,595 эв. Сродство к электрону Н° — Н 0,78 эв. Основное электронное состояние (см. Атом) отвечает нахождению. электрона на низшем энергетич. уровне, соответствующем значению квантовых чисел га = 1, 1 = 0, т = Q. Магнитный момент атома В. в основном состоянии равен одному боровскому магнетону, т. о. 9,23-10 "1 GSM. Квантовая механика позволяет рассчитать все возможные энергетич. уровни ато.ма В., а следовательно дать полную интерпретацию атомного спектра. Рассчитано также распредс.ленне вероятностен нахожден яя электрона по различным направлениям от ядра и на различных расстояниях от него. Атом В. используется в качестве модельного [c.310]

Впоследствии Ферми с сотр. (1935) показал, что ядро после поглощения нейтрона будет сильно возбуждено и энергия возбуждения соответствует энергии связи нейтрона. Избыток энергии тут же теряется при 7-излучепии, и достигается стандартное состояние этого ядра (рис. 5.5). Так как момент количества движения должен остаться неизменным, возбужденный атом иода в процессе эмиссии испытывает отдачу. Ферми удалось показать, что в результате отдачи происходит разрыв связи углерод—иод. Можно показать, что эта энергия отдачи пропорциональна квадрату энергии у-лучей в случае атома иода она равна примерно 96 Мэе (благодаря испусканию у Излучеиия с энергией 4,8 Мэе). Энергия, необходимая для разрыва связи С—I, равна только 2,0 Мэе, так что каждый атом иода, который поглощает нейтрон, должен оторваться от молекулы. Вследствие большого избытка энергии каждый из этих атомов будет сильно возбужден ( горячий атом), и поэтому на него могут оказать влияние только столкновения с частицами сравнимой массы. В этом случае единственными такими частицами, конечно, являются атомы 2 1 при этих столкновениях энергия передается от к 1, выбивая его из молекулы. Захваченный 1281 может затем взаимодействовать с образовавшимся радикалом этила. Поэтому не удивительно, что только 90% радиоактивности можно выделить в виде Ag 2 I, а остаток присутствует в виде благодаря описанной выше рекомбинации. Боль- [c.177]

Помимо рассеяния нейтронов атомными ядрами, в тех случаях, когда образцы содержат парамагнитные атомы или ионы, может происходить дополнительное рассеяние. Такое магнитное рассеяние обусловлено взаимодействием магнитных моментов нейтронов с постоянными магнитными моментами парамагнитных атомов. Атом обладает постоянным магнитным моментом, если одна из его внутренних электронных оболочек заполнена лишь частично (разд. 12.4). Поскольку внутренние электронные оболочки имеют размеры, сравнимые с длиной волны нейтронов, магнитный фактор рассеяния в отличие от ядерного фактора рассеяния спа-дает при увеличении брэгговского угла таким же обра- [c.208]

В тот момент, когда Хан и Штрасман обнаружили, что атом урана после бомбардировки нейтронами взрывается на куски (со средней массой ядер), им пришла в голову мысль деление урана могло означать смертный приговор для всех открытых ранее элементов — от 93- до 97-го. Следовало ли все еще верить в эти трансураны Не лучше ли было считать, что в тех случаях речь тоже шла об осколках урана, об элементах с более низкими порядковыми номерами [c.136]

При различных ядерных реакциях возникают атомы новых элементов, ядра которых цр.иобретают в момент образования большую кинетическую энергию. Эти атомы, получившие название атомов отдачи , способны производить иовизацию, возбуждение и диссоциацию встречающихся на их пути молекул и ато мо в и, следовательно, инициировать химические реакции. Атомы отдачи вступают также в непосредственное химическое взаимодействие с молекулами и входят в состав продуктов реакции. Реакции aTOiMOiB отдачи являются одной из причин Х1И-мических превращений, происходящих при облучении веществ нейтронами. [c.351]

Нейтрон, п. Существование нейтрона предполагал еще Резерфорд (1920). Однако наблюдать нейтральные частицы довольно трудно так, например, они не оставляют никаких следов в обычных камерах Вильсона. Только в 1930 г. при бомбардировке а-частицами (см. разд. 4.3) атомов бериллия Боте и Бекер впервые открыли новое проникающее излучение, которое может выбивать протоны из других атомов. В 1932 г. Чэдвик идентифицировал эти лучи как поток нейтронов. Они оказались очень важными для дальнейшего развития ядерной физики, так как эти нейтральные тяжелые частицы легко проникают в другие атомы и вызывают многие ядерные реакции. Нейтрон нестабилен и распадается ка р и е". Наиболее поразительным было открытие того, что незаряженный нейтрон обладает магнитным моментом оно привело к совершенно новому представлению о внутренней структуре нуклона (нуклон — нейтрон и протон). Масса покоя нейтрона 1,0087 ат. ед. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология