Детекторы ионизационные Гейгера Мюллер

В зависимости от величины нагрузочного сопротивления R счетчик Гейгера — Мюллера может работать в импульсном и в токовом режиме. Сравните достоинства и недостатки счетчика как токового детектора по сравнению с ионизационной камерой, работающей в токовом режиме. [c.119]

Приборы для регистрации а-, р- и у-излучений описаны во многих руководствах. К ним относятся ионизационные камеры, электроскопы, пропорциональные счетчики, счетчики Гейгера — Мюллера, сцинтилляционные счетчики, полупроводниковые детекторы, спектрометры, -излучения и фотографические камеры. Однако для детектирования слабых р-излучений, в частности от изотопов и С, пригодны лишь некоторые из перечисленных методов. [c.13]

Для качественного и количественного определения выбранного компонента в элюате измеряют его радиоактивность. Тип детектора зависит от вида регистрируемого излучения. Для измерения бета- и гамма-излучения пригодны ионизационная камера и сцинтилляционный детектор. Наиболее простая установка представляет собой трубку Гейгера — Мюллера, которая находится внутри тонкостенного стеклянного змеевика (рис. 4.16). Подобный метод (трубка изготовлена из пластмассы вместо стекла) может быть использован для измерения достаточно жесткого бета-изл чения. Материал трубки препятствует адсорбции радиоактивных изотопов на стенках трубки. [c.142]

Ионизационные детекторы, работающие в режиме самостоятельного газового разряда, назьшают счетчиками Гейгера — Мюллера. В таких детекторах электронная лавина в результате фотонной ионизации вызывает развитие разряда вдоль анодной нити (само-гасящиеся счетчики) или по всему объему в результате эмиссии электронов с катода (несамогасящиеся счетчики) (рис. 6.2.3, область IV). [c.82]

При достаточно низких уровнях радиации, которые не вредны для здоровья, радиоактивный процесс может быть осуществлен без какого-либо отличня от нерадиоактивного за исключением того случая, когда желательно иметь счетчики для обнаружения и регистрации радиоактивности с целью иметь представление о процессе и осуществлять контроль. Для этого радиоизотопы могут быть введены в нерадиоактивный процесс. Наблюдение за уровнем радиоактивности как по высоте слоя ионита, так и в прошедшем ионит растворе, может дать ценные сведения о ходе процесса. Это наблюдение может быть осуществлено вручную, с использованием прибора для обнаружения активности, или автоматически с записью показателей. Такие приспособления были использованы Бойдом и Краусом 128]. Кетелл и Бойд [27] описали опытный аппарат, в котором вытекающий из слоя ионита раствор поступает в счетчик Гейгера — Мюллера со слюдяным окном или в лроходную трубку сцинтилляционного кристалла в экранированной свинцом камере (рис. 43). Трубка присоединялась к пересчетному прибору, который в свою очередь передавал число отсчетов к регистрирующему прибору. Могут быть использованы другие приборы для определения радиоактивности растворов, такие как ионизационная камера (рис. 44) или сцинтилляционный счетчик, а также другие физические приборы. Могут быть также применены измерительные приборы для того, чтобы распознавать 3- и у-излучение или улучи с различной энергией (рис. 45), или радиоизотопы, и определять их местоположение. Кан и Лион [25], Коналли и ле Беф [11] описывают сцинтилляционный спектрометр для определения радиоактивности. Такой спектрометр может использоваться для контроля потока, подобного потоку, вытекающему из колонны (рис. 46), для определения загрязнений, без взятия проб. Детектором является кристалл иодистого натрия, активированный таллием, положенный на трубку фотоумножителя. [c.459]

Детекторы, работающие в области II, наз. обычно ионизационными камерами. В них происходит полное собирание первичных ионов. В ионизационных камерах можно измерять силу тока, протекающего через камеру в присутствии излучения (сила тока пропорциональна активности препарата). Детекторы могут работать также и в импульсном режиме. Величина импульса пропорциональна энергии частицы, в связи с чем ионизационные камеры могут быть использованы для спектроскопич. целей. Препарат обычно помещают внутрь камеры. В области III напряженность поля достаточна для того, чтобы первичные ионы, ускоряясь, вызывали вторичную ионизацию в газе. Амплитуда импульса при этом пропорциональна числу первичных ионов (т. е. энергии частицы) в связи с чем детекторы, работающие в этой области, получили название пропорциональных счетчиков. Пропорциональные счетчики способны регистрировать отдельные частицы и используются для определения их энергии. В области V напряженность поля настолько велика, что вызывает лавинную ионизацию газа ускоряющимися в этом поле ионами. Выходной импульс имеет больщую амплитуду, не зависящую от числа первичных ионов. Это дает возможность считать отдельные заряженные частицы, независимо от числа создаваемых ими первичных ионов. Счетчики, работающие в этом режиме, называются счетчиками импульсов, или счетчиками Гейгера — Мюллера. Обычно эти счетчики имеют металлический катод цилиндрической формы по оси цилиндра натянута нить, служащая анодом. [c.225]

Ионизационные детекторы могут работать либо в области пропорциональности, либо в области Гейгера — Мюллера. Пропорциональный счет имеет то преимущество, что частицы с неодинаковыми энергиями могут различаться при использовании анализаторов интенсивности импульсов (см. разд. Пропорциональный счет и анализ амплитуды импульсов ), поскольку величина импульса тока, снимаемого с электродов, пропорциональна энергии исходной заряженной частицы, которая попадает в камеру. Таким образом, два различных радиоактивных изотопа, присутствующих в одном образце, и их относительное содержание могут быть определены по их р-спектрам с использованием методики, описанной в примере 5-А применительно к жидкостным сцинтилляционным счетчикам. Неудобство пропорциональ- [c.101]

При использовании аргонового ионизационного детектора газ-носитель, аргон, из колонки поступает в камеру детектора, сходную по устройству с трубкой Гейгера — Мюллера, и ионизируется под действием бомбардирующих его р-частиц. Как уже говорилось в гл. 5, при прохождении положительно заряженных ионов аргона вблизи катода они приобретают электрон и становятся нейтральными. В результате этой рекомбинации образуется рентгеновское излучение, приводящее к ионизации многих атомов аргона. Это вызывает самопроизвольную постоянную ионизацию, в результате чего в трубке Гейгера — Мюллера получается постоянный ток. Если в потоке газа присутствует вещество с потенциалом ионизации, меньшим, чем у аргона, оно взаимодействует с ионами аргона с переносом электрона. В результате атомы вещества приобретают положительный заряд. При подходе к катоду они получают электрон и также становятся нейтральными. Однако в случае большинства органических соединений избыточная энергия рекомбинации не приводит к получению рентгеновского излучения, а вызывает разрывы химических связей. Таким образом, если присутствует такое вещество, ток между электродами уменьшается. Ток в процессе хроматографирования измеряется и регистрируется как функция времени. При этом необходимо предварительно провести калибровку, как и в случае детектора по теплопроводности. Чувствительность детектора этого типа составляет 0,1 мкг. [c.192]

На нонизацпонном эффекте, производимом радиоактивным излучением, основан принцип работ следующих типов детекторов ионизационной камеры, пропорционального счетчика и счетчика Гейгера — Мюллера. Все эти детекторы представляют собой наполненные той или иной газовой смесью сосуды, которые имеют два электрода. Схема включения детектора показана на рис. 125. Механизм ионизации газов излучением различного типа и энергии не одинаков, но энергия, затрачиваемая на образование пары ионов во всех случаях составляет около 34 эв. Величина первичной ионизации, т. е. ионизация, производимая ядерной частицей непосредственно, зависит только от доли энергии, [c.334]

Среди ионизационных детекторов наибольшее распространение получили ионизационная камера, пропорциональный счетчик и счетчик Гейгера—Мюллера. Все эти детекторы излучения обычно представляют собой замкнутый сосуд, наполненный соответствующей газовой смесью, внутри которой находится металлический стержень или нить. Корпус сосуда и нить являются элeктpoдa п и разделены хорошим изолятором. К электродам прикладывается определенное напряжение. На рис. 35 изображена принципиальная схегма включения ионизационных детекторов излучения. Произведение эффективной емкости С на сопротивление нагрузки Я имеет размерность времени [сек). Произведение (/ С) и напряжение на детекторе определяют механизм регистрации ядерного излучения. При попадании ядерной частицы внутрь детектора происходит ионизация газа. Механизм ионизации газа определяется типом излучения 42 [c.42]

Оборудование. Счетная установка с детектором -нзлучения (счетчнк Гейгера— Мюллера, ионизационная камера или сцинтилляционный кристалл), приспособленным для регистрации отраженного излучения. Набор алюминиевых поглотителей (50, 100, 150 и 200 лг/слг ). Набор кассет для порошкообразных образцов (образцы должны иметь зернение 0,07 мм). [c.595]

Действие таких распространенных детекторов, как ионизационная камера, пропорциональный счетчик Гейгера — Мюллера, основано на ионизационном эффекте, производимом радиоактивным излучением. Все эти детекторы представляют собой наполненные той или 1Ш0й газовой смесью сосуды с двумя электродами. Механизм понизации газов излучением разных видов и энергии не одинаков, но энергия, затрачиваемая на образование пары ионов, во всех случаях составляет около 34 эв. Первичная ионизация, т. е. ионизация, производимая ядерной частицей непосредственпо, зависит только от доли энергии, которую ядерная частица теряет по пути в детекторе. Вторичные эффекты зависят от напряжения, приложенного к электродам детектора. Величина напряжения обусловливает механизм регистрации излучения и тин детектора. Весь интервал используемого напряжения в ионизационных детекторах условно подразделяют на пять областей, соответствующих различным режимам работы детекторов. Каждому из перечисленных выше детекторов соответствует свой механизм ионизации [1, 2, 5, 6, 11, 26-29]. [c.130]

Например, в газе одна а-частица может привести в возбужденное состояние и ионизировать десятки тысяч молекул и атомов. Этот эффект ионизации легко может быть обнаружен ио прохождению электрического тока через разрядную трубку, заполненную непроводящим неионизированным газом. Это явление лежит в основе действия ионизационных камер, счетчиков Гейгера — Мюллера, нейтронных детекторов. В последнем случае неимеющий заряда нейтрон ие ионизирует вещество детектора, такое, как, например, газообразный трехфтористый бор (ВРз) он сначала вызывает ядер-ную реакцию с ядром бора, которая приводит к испусканию ядер гелия и трития с определенной энергией. Образующиеся в этой реакции ядра гелия и трития являются теми частицами, которые и обнаруживаются. Другими средствами обнаружения возбужде1шых атомов в твердом веществе являются световые вспышки, возникающие при снятии энергии возбуждения (сцин-тилляционпый счетчик), или изменения, вызванные возбужденными атомами в физических характеристиках полупроводников (твердые кристаллические детекторы). [c.77]

Часто необходимо применение калибровки по методу ослабления (когда плотность поглотителя известна, а вещество в химическом отношении отличается от изучаемых компонентов двухфазной смеси). В этом случае в результаты вводится поправка на влияние электронной плотности [75, 77], если используется р-излучение. Обычно в качестве детекторов применяют сцинтил-ляционные кристаллы и фотоумножители. Скорость счета — один из главных факторов, определяющий возможности детектора. Для счетчика Гейгера — Мюллера верхним пределом является скорость до 1000 имп/сек, для сцинтил-ляционного счетчика — до 10 импкек, а ионизационная камера практически не имеет ограничений. [c.228]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология