Волна длина разгона

О—длина разгона, миль (1 миля= 1,853 лгл) i — продолжительность действия ветра, час. 2Л — высота волны, м [c.247]

Электроны, инжектированные во время импульса в направлении оси трубки, оказываются в ускоряющем поле и движутся дальше в фазе с волной, забирая от нее энергию и ускоряясь. Инжектор электронов и источник радиоволн синхронизируются с помощью триггерных импульсов, посылаемых задающим генератором. Для того чтобы при разумной длине разгона получить достаточную энергию частиц, необходимо обеспечить напряженность ускоряющего поля в десятки киловольт на 1 см. Это в свою очередь требует, чтобы входная мощность радиоволн была порядка мегаватт. Поэтому нужны импульсные источники радиоволн. Отвечающее этим требованиям импульсное оборудование, основным компонентом которого является импульсный магнетрон, удалось сконструировать для военных радиолокационных установок. [c.64]

О - длина разгона волны [c.213]

В ТО же время применимость к озерам как океанических данных (соответствующих условиям с очень большой длиной разгона волны), так и лабораторных (где длина разгона волны коротка) должна быть поставлена под сомнение [241, 612]. Для озер Ую [c.77]

Пример 2. В электронном микроскопе электроны разгоняются электрическим полем до скорости 1000 км/с. Определите, какие наименьшие по размерам объекты (приблизительно равные длине волны облучения) можно наблюдать в электронном микроскопе. Массу электрона принимаем равной т = 9,11 10 кг (масса покоя). [c.16]

С увеличением напряжения и интенсивность тормозного излучения растет, а максимум спектральной кривой и ее коротковолновая граница смещаются в сторону малых длин волн (рис. 14.75, а). Для того, чтобы наиболее интенсивная часть тормозного излучения приходилась на нужный спектральный интервал, электроны необходимо разгонять достаточно высоким ускоряющим напряжением. Например, для достижения напряжение на трубке должно быть равно 12,4 кВ, а для ДОСтижения = 0,2А — 62 кВ. [c.4]

Истинные размеры и форма частиц коллоидной дисперсности могут быть определены с помощью электронного микроскопа, в котором пучок электронов, вылетающий из электронной пушки , в сильном электрическом поле разгоняется до скоростей, соответствующих длинам волн 0,5—0,1 нм, т. е. меньших, чем размеры коллоидных частиц. Светорассеяние количественно формулируется в теории Рэлея [c.499]

Переход газа из состояния, отвечающего точке О, в которой начинается реакция горения, в состояние, отвечающее точке К, в которой реакция заканчивается, совершается во времени и характеризуется некоторым промежутком времени, по порядку величины равным периоду индукции самовоспламенения, или временем начального разгона (автоускорения) реакции, представляющего собой ее наиболее медленную макроскопическую стадию. За это время (время реакции т) каждая молекула исходных веществ в среднем претерпевает столкновений, необходимых для осуществления реакции . Таким образом, ширина детонационной волны Од оказывается в V раз больше ширины ударной волны (равной X — средней длине пробега молекул в газе). Отсюда ширина детонационной волны при X = 10"" см и V = 10 —10 составляет 1 —10 мм. [c.645]

Для определения скорости детонации обычно берется цилиндрический заряд взрывчатого вещества радиуса Я, длина которого доходит до нескольких метров. В зависимости от условий определения взрывчатое вещество может не иметь оболочки или находиться в трубках из бумаги, стекла, стали, свинца или из других материалов (см. раздел о процессах в детонационной волне). Инициирование такого заряда осуществляется детонатором, вставленным в один из концов взрывчатого вещества. Исследования показывают, что детонационная волна должна пройти некоторое расстояние по заряду взрывчатого вещества ( разгон ), прежде чем она достигнет постоянной скорости, характерной для этого заряда. Чтобы убедиться, что участок разгона не влияет на определяемую скорость детонации, определения проводят при различных длинах этого участка. Обычно для его сокращения после детонатора помещается взрывчатое вещество, более восприимчивое к детонации, например тетрил или тэн. Скорость детонации испытуемого вещества сравнивается со скоростью детонации другого однородного взрывчатого вещества, определенной каким-либо независимым способом. Зарядом для сравнения скорости детонации является детонирующий шнур — матерчатая или металлическая оболочка, тщательно заполненная с равномерной плотностью таким взрывчатым веществом, как порошкообразный тэн или тринитротолуол. Концы отрезка шнура известной длины помещаются в испытуемый заряд на расстоянии L друг от друга (рис. 1). Средняя часть шнура укладывается на мягком фиксирующем материале, например на свинцовой пластинке. При прохождении детонации через испытуемый заряд один конец детонирующего шнура инициируется на (—секунд раньше другого. В этом выражении Ь — средняя скорость детонации в исследуемом заряде, а и — промежутки времени, необходимые для того, чтобы детонация на обоих концах заряда сравнения достигла постоянной скорости. При одинаковых условиях но если [c.364]

Длина волны и частота вполне подходят для характеристики света и в волновой, и в современной теории. Но одновременно можно пользоваться и энергетическими величинами. Для перехода от одних единиц к другим пользуются формулой (4). Энергию фотона обычно выражают в электронвольтах (эв). Один электронвольт — это энергия, которую приобретает электрон, разгоняясь в электрическом поле, при разности потенциалов в один вольт. [c.23]

Таким образом, оптический микроскоп может использоваться лишь для наблюдения частиц, размер которых сопоставим с длиной световой волны. В электронном микроскопе пучок электронов, полученный в вакууме от раскаленной тончайшей металлической нити, разгоняется в электрическом поле высокого напряжения, фокусируется магнитной линзой — конденсором — на очень маленьком предметном столике с исследуемым объектом, увеличенное изображение которого получается на фотопленке или флуоресцирующем экране путем последовательного фокусирования электронного пучка двумя другими магнитными линзами (рис. 155). Так как длина волны электронного излучения зависит от напряжения электрического поля, ее можно изменять в довольно широких пределах, меняя величину напряжения. [c.249]

Выход на стадию постоянной околозвуковой скорости роста представляется естественным. На предыдущих участках трещина разгонялась ввиду повышения локального напряжения у ее вершины. При этом, поскольку рост с предельной скоростью трещины начинается тогда, когда ее длина составляет всего несколько десятых долей ширины образца, среднее напряжение на оставшейся части сечения образца остается малым по сравнению с теоретической прочностью. Следовательно, в некоторой области у вершины трещины имеется высокое напряжение, близкое к теоретической прочности, которое и обеспечивает быстрый разрыв этой зоны, а затем для дальнейшего прорастания трещины надо продвинуть зону высокого напряжения вперед Вот этот-то процесс не может идти быстрее, чем со скоростью распространения упругих волн в теле (за исключением случаев ударных волн, но это особые случаи). Скорость распростран. ния упругих волн определяется коэффициентами жесткости межатомных связей (кстати, именно эти характеристики определяют и частоты тепловых колебаний атомов). Поэтому скорость роста трещины стабилизируется на этом околозвуковом уровне. Эта скорость мало зависит от температуры (рис. 196). Она не очень [c.346]

При проведении опытов в трубе диаметром 360 мм и длиной 20 м в интервале начальных давлений 1,6—2,2 ата ие наблюдалось перехода горения в детонацию. Это, по-видимо-му, объясняется тем, что для данного диаметра трубы отрезок в 20 м недостаточен для разгона пламени и перехода горения в детонацию. Этот отрезок трубы равен всего 53 калибрам. В данных условиях опыта всегда наблюдался режим нестационарного быстрого горения. Под режимом нестационарного быстрого горения понимается такой характер непрерывного ускорения пламени, при котором образующаяся впереди пламени ударная волна к концу процесса, в данных условиях опыта, не достигает амплитуды, при которой может быть вызвана детонация оставшегося еще не разложившегося ацетилена. Но если такая ударная волна на своем пути встречает препятствие (например, в виде торца трубы), то при ее отражении от торца в газе, сжатом волной, скачком повышается температура примерно в два раза. В этих условиях становится возможным воспламенение сжатого ударной волной ацетилена. Развивающееся у торца трубы местное давление может значительно превышать давление отражения при детонации ацетилена при том же начальном давлении. [c.148]

Длина волны электронов также определяется соотношением де Бройля. Необходимую длину волны электронов получают, изменяя скорость пучка электронов в электростатическом поле. При прохождении пучка электронов в электростатическом поле с разностью потенциалов V они разгоняются до скорости, которая определяется соотношением [c.57]

Течение на разгонном участке сопла. Интенсивность разгона потока в области волны разрежения А ОА (рис. 4.1) зависит от величины радиуса кривизны Щ участка А А контура сопла и растет с уменьшением Щ. Заданное значение числа Маха Мо в точке О оси сопла достигается при наименьшей длине 1о, когда [c.163]

На инструментальных методах наблюдений строится современная методика расчета элементов волн. Наряду с большим числом эмпирических соотношений между элементами волн и элементами ветра (его скоростью т, направлением а , временем действия / ,, разгоном В, т. е. длиной воздушного потока над морем) и глубиной моря Н широкое распространение получили методы расчета, базирующиеся на уравнении баланса энергии,— это так называемые энергетические методы. Большое развитие получили в последние годы статистические методы анализа и расчета ветровых волн. [c.124]

Для вычисления размеров элементов волн на крупных озерах и водохранилищах разработаны расчетные методы. Широкое распространение получил метод А. П. Браславского, основанный на использовании уравнения баланса волновой энергии и полевых наблюдений. Для удобства расчета им предложены серии номограмм, позволяющие по величине разгона, глубине водоема и скорости ветра определять высоту волны, а по высоте — крутизну, а следовательно, и длину волны. Правила пользования номограммами излагаются в специальных руководствах. Существуют также эмпирические формулы расчета элементов волн. Примером могут служить формулы В. Г. Андреянова [c.355]

Более подробный анализ (еще не опубликованный) свидетельствует о том, что постоянная к должна зависеть либо от площади, либо от длины разгона волны, а также от щироты места и некоторого критического угла, при превышении которого начинает сказываться действие ветра. [c.79]

Таккер и Грин [568] усовершенствовали предложенную Краусом с Тернером [299] и Денманом [111] модель энергетического баланса (см. п. 3.2) путем включения в нее алгоритма, формализующего поле волнения с ограниченной длиной разгона волны. В этой модифицированной модели глубина Лволн слоя перемешивания, обусловленного волнением, пропорциональна значащей высоте волны Я,д, которая в свою очередь определяется, согласно [c.80]

БреТшнайдеру [56], продолжительностью и скоростью ветра, а также длиной разгона волны. Результаты модельных расчетов, приводимые ими по озерам Онтарио (43,7° с. ш., 78,0° з. д., площадь зеркала 1,8- 10 м ) и Лин Куеллин (53,1° с. ш., 3,9° з. д., площадь зеркала 10 м ), обнаруживают хорошее согласие с данными наблюдений (см. п. 7.1). [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология