Сдвиг энергетических уровней

Спин-спиновое взаимодействие возникает в результате действия близких по напряженности магнитных полей соседних парамагнитных ионов, что приводит к изменению суммарного поля и небольшому сдвигу энергетических уровней. Результирующий эффект — уширение сигнала. Этот эффект ослабляется при увеличении расстояния между парамагнитными ионами, что можно осуществить, разбавив их изоморфным диамагнитным материалом (например, растворителем или солью диамагнитного иона). [c.290]

Определение изотопного состава смеси может производиться по атомным и по молекулярным спектрам ). Атомы одного и того же элемента, обладающие различным атомным весом, имеют сдвинутые друг относительно друга энергетические уровни. Сдвиг энергетических уровней приводит к изменению частот перехода между ними, что, в свою очередь, выражается в изменении длины волны. [c.228]

Окончательное подтверждение теории молекулярных орбита-лей может быть получено, кроме проверки экспериментом, только из сравнения орбитальной волновой функции и соответствующей энергии с точными волновой функцией г]) и энергией Е (см. т. 1, разд. II-6E, и т. 2, разд. I). Если орбитали найдены по теории Хартри — Фока, то остаются неучтенными эффекты корреляции электронов. Корреляция может сдвигать энергетические уровни в электронных спектрах и искажать хартри-фоковские орбитали, но наиболее сильное влияние оказывает она на энергии связей и силы взаимодействия в газах и конденсированных средах. Обзор этих эффектов дан в т. 2. При этом особое внимание уделено случаям, когда корреляция может изменить даже качественную картину, получающуюся, если исходить только из орбиталей. Работы последних лет освещены достаточно подробно [c.11]

Таким образом, сдвиг энергетического уровня в магнитном поле представляется формулой [c.203]

В-З. По сдвигам энергетических уровней атома дейтерия (система с /=1) в неоднородном электрическом поле можно видеть влияние квадрупольного момента ядра на уровни энергии. Эти уровни задаются уравнением (3-13). One- [c.486]

Изображенная на рис. 5.3 схематическая диаграмма периодической системы показывает, в каком виде чаще всего встречаются на Земле различные химические элементы. Инертные газы и металлы, окружающие платину (драгоценные металлы), обычно обнаруживаются в чистом элементарном состоянии. Это, несомненно, обусловлено тем, что у атомов инертных газов внешние р-орбитали полностью заняты электронами, а у атомов платиновых металлов полностью или почти полностью заняты внешние й -орбитали. По-видимому, в кристаллической платине электроны действительно полностью заполняют эти -орбитали, хотя в атомах газообразной платины это не имеет места. В кристаллических веществах существуют сильные электрические поля, и имеются веские экспериментальные данные (см. гл. 3), что такие поля могут вызывать сдвиги энергетических уровней относительно их положения в изолированных газовых атомах. [c.169]

I) Сдвиг энергетических уровней [c.277]

Это выражение описывает зависимость сдвига энергетических уровней от частоты туннельных переходов в области дисперсии ориентационной поляризации. [c.292]

Результат 149. Зависимость сдвига энергетических уровней и, следовательно, протонных дисперсионных сил от частоты туннельного перехода описывается выражением (40), если принять, что область дисперсии ориентационной поляризации определяется одним временем релаксации. Низкочастотный спад обусловлен процессом перестройки в сольватной структуре, т. е. зависимостью диэлектрической проницаемости от частоты. Вторая причина исчезновения дисперсионных сил, не связанная с выражением (40), обусловлена слишком малым временем жизни водородных мостиков. Высокочастотный спад возникает вследствие, исчезновения флуктуаций дипольного момента последнее связано с устранением перекрывания состояний 1)0+ и г(зо . [c.295]

При грубо приближенном рассмотрении молекулярного кристалла как ориентированного газа , т. е. упорядоченного расположения определенным образом ориентированных, но не взаимодействующих частиц, уже можно объяснить отсутствие вращательной структуры и сужение полос, а также разную их поляризацию в зависимости от ориентации кристалла. При учете взаимодействия молекул в реальном кристалле в первом приближении имеются в виду два эффекта. Во-первых, статический эффект поля кристалла на отдельную молекулу, который может приводить к смещению, расщеплению и появлению новых полос из-за сдвига энергетических уровней, снятия их вырождений и запретов на переходы. Во-вторых, динамический эффект резонансного взаимодействия молекул, находящихся в одной элементарной ячейке, называемый также эффектом Давыдова, когда происходит расщепление энергетического уровня (даже не вырожденного) изолированной молекулой и в спектре вместо одной полосы наблюдается мультиплет. [c.205]

Первый член в (1.73) Щ характеризует взаимодействие ядерного заряда с перекрывающим объем ядра электронным облаком и обусловливает так называемый изомерный (или химический) сдвиг энергетического уровня ядра, а второй — W q описывает взаимодействие квадрупольного момента ядра с неоднородным электрическим полем в точке = д 2 = Хз = О и обусловливает так называемые квадрупольные сдвиги энергии ядерного уровня и связанное с ними квадрупольное расщепление уровня на два или несколько подуровней. [c.44]

При помещении объединенного атома в среду растворителя его энергетические уровни долл ны сместиться и расщепиться, причем сдвиг энергетических уровней связан с величиной энергии взаимодействия объединенного атома со средой. Расположение энергетических уровней объединенного атома зависит от симметрии действующего на объединенный атом поля межмолекулярных сил. Будем считать неподвижную фазу непрерывной (сплошной) средой, окружающей атом. Такое предположение можно считать достаточно [c.82]

Это средняя энергия электрона в состоянии в самосогласованном поле всех других атомов. Поскольку все узлы решетки одинаковы, V(0) не зависит от y- Наличие члена V(0) указывает на сдвиг энергетического уровня атома Eq. Так как параметр Я входит в формулу (VHI, 24) только под знаком косинуса, имеет смысл брать его значения от i—л до я. Член 2[V(1)—V(0)S(1)] osX в зависимости от X принимает различные значения, которым соответствует ширина зоны энергии, равная 4 V(1)—V(0)S(1) . Она тем больше, чем больше интеграл перекрывания 5(1) и обменный интеграл V(l). [c.166]

Обратимся сначала к главным подгруппам Системы, содержащим s-элементы. При переходе от Hls к Hels идет построение пары электронов, но эндо-эффект взаимного их отталкивания гораздо меньше, чем экзо-эффект, зависящий от удвоения ядерного заряда, а потому в балансе получается значительный сдвиг энергетического уровня книзу. Во всех случаях построения пар 2s , 35 , 4s . .. соблюдается одно и то же правило, а именно постепенно затухающее углубление уровня, но перехода к суммарному эндо-эффекту нет дело в том, что, хотя по мере увеличения значений п относительное увеличение эффективного ядерного заряда постепенно становится все меньше, одновременно s-облака делаются все более обширными и диффузными, а потому взаимное отталкивание электронов также ослабевает нарастает и возможность коррелирования движений, что также стабилизирует положение s-электрона в атоме. [c.90]

Кинематические поправки связаны в основном с зависимостью массы электрона от скорости. Эти поправки приводят лишь к сравнительно небольшому сдвигу энергетических уровней без качественного изменения спектра (без дополнительной структуры). Поэтому эти поправки следует учитывать лишь в таких расчетах. которые претендуют на высокую точность. Принципиальное значение эти поправки имеют для спектра атома водорода и водородоподобных ионов, т.к. в этом случае возможен точный аналитический расчбт уровней и экспериментальная проверка основных принципов теории. [c.48]

Указанные в табл. 62 цвета относятся к беаводным солям. То обстоятельство, что их окраска тем глубже, чем сильнее поляризуется присутствующий в них отрицательный ион, и что окраска вообще не появляется, если этот отрицательный ион в значительной степени не поляризуем, позволяет предположить, что цветность этих соединений вызывается световой абсорбцией не только катиона, но и аниона. Если это предположение справедливо, то окраски, характерные для многих катионов и проявляющиеся в водных растворах или в содержащих воду солях, возникают вследствие абсорбции света не только катионами, но и молекулами Н2О. Окраска только косвенно обусловлена катионами. В действительности вследствие своего поляризующего действия они только таким образом сдвигают энергетические уровни электронов в молекулах Н2О, что эти уровни сдвигаются и область абсорбции этой молекулы попадает в зону видимого света. То же имеет место и для аммиакатов. [c.350]

Перестройку источников монохрол1атического когерентного излучения по частоте можно осуществить различными методами. Один из методов, например, состоит в применении активной среды, обладающей достаточно большим усилением в широком спектральном диапазоне. Установка диспергирующих элементов внутри лазерного резонатора сужает спектр выходного излучения н позволяет перестраивать длину волны лазера в пределах спектральной полосы генерации. К таким перестраиваемым устройствам относятся лазеры на красителях и эксимерные лазеры. Другой путь перестройки длины волны — сдвиг энергетических уровней активной среды с помощью внешних нолей или взаимодействий другого типа примерами этого типа лазеров являются лазеры с переворотом спина и полупроводниковые лазеры. [c.256]

В последнее время в физике твердого тела для определения ионности связи, величины и знака эффективных зарядов ионов и решения других конкретных вопросов строения вещества успешно используется химический сдвиг энергетических уровней и спектров атомов. Большую информацию в этом плане дают рентгеновские спектры поглощения и эмнссии. [c.103]

Y3AI5O10—Nd + два перехода имеют близкие частоты. На низкотемпературном спектре люминесценции, показанном на рис. 6.10, им соответствуют линии А и А, последняя из которых связана с переходом 11 427 см —> /и/, 2029 (см. рис. 6.2, б). С повышением температуры от 77 К вследствие сдвига энергетических уровней иона Nd + эти линии сближаются. При Т =г 400° К расстояние между линиями А vl А становится меньше их ширины (комнатный и высокотемпературные спектры рис. 6.10) и переход А начинает принимать участие в стимулированном излучении на частоте линии А. Это явствует из сопоставления теоретических кривых Ец Т), которые рассчитывались по формуле (6.7), с зависимостями, полученными в эксперименте. В интервале температур от 230 до 400° К перекрытие линий А и А еш,е не полное и экспериментальные точки лежат между теоретическими кривыми II и III (см. рис. 6.9). При более высоких температурах (Г) хорошо описывается формулой (6.7) в предположении полного резопапса (кривая II) линий А и А и нри AJA = 5. Это отношение позволяет грубо оцепить А величиной 2 10 сек" . [c.205]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология