Цепочки распадов

ЦЕПОЧКИ РАСПАДА (ПЕРИОД ПОЛУРАСПАДА) И ВЫХОДЫ УРАНА-235 НА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНАХ [c.300]

ЦЕПОЧКИ РАСПАДА И ВЫХОДЫ УРАНА-235 НА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНАХ [c.301]

ЦЕПОЧКИ РАСПАДА И ВЫХОДЫ УРАИА-23в ИА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНА [c.307]

Радиометрическая датировка может быть в ряде случаев проведена и по другим радиоактивным изотопам. Изучение продуктов радиоактивного распада является в настоящее время самым достоверным способом определения абсолютного возраста горных пород и минералов. Свинец, встречающийся в природе, может иметь разное происхождение. Конечным продуктом распада 11 является РЬ . Цепочка распада 11 приводит к стабильному изотопу РЬ ТЬ образует изотоп свинца РЬ . Очевидно, что с течением времени содержание урана или тория в данной породе уменьшается и соответственно возрастает содержание свинца. Определяя величины соотношений и РЬ , и РЬ или ТЬ РЬ , можно оценить возраст породы, содержащей уран. [c.73]

На основании изучения цепочек распада было сделано два важных вывода. [c.33]

Во-вторых, изучение радиоактивных цепочек привело к открытию явления изотопии. Было замечено, что многие радиоактивные элементы, составляющие определенные звенья в цепочке распада, обладают одинаковыми химическими свойствами и их невозможно разделить никакими химическими операциями. Например, при распаде полония и таллия (см. рис. 10) образуются элементы, подобные по своим свойствам свинцу. При распаде радона и висмута образуются два полония. Видно, что эти элементы различаются только атомными весами. Так, свинец имеет три вида атомов с атомными весами 214, 210 и 206 висмут — два вида с атомными весами 214 и 210. Содди в 1911 г. такие разновидности атомов одного химического элемента назвал изотопами, что означает занимающие одно место в периодической системе элементов Д. И. Менделеева. [c.33]

Из 111 элементов, известных сегодня, лишь элементы, предшествующие америцию (№ 95), существуют в природе (за исключением технеция, прометия, астата и франция). Все трансурановые (или заурановые - стоящие в периодической системе после урана) элементы были получены искусственно после 1940 г. усилиями различных групп исследователей США и СССР. Основной способ синтеза трансурановых элементов - бомбардировка ядер тяжелых элементов нейтронами или ядрами легких элементов, за которой следует соответствующая цепочка распада радиоактивных ядер. Например, бомбардировка нейтронами и получающегося плутония приводит к следующим превращениям [c.391]

В зависимости от максимальной энергии -частиц и массы, атома, максимальная энергия отдачи может изменяться от весьма значительных величин (например, для цепочки распада Li Ве м(макс) 10 эв) до очень небольших значений (например, для [c.73]

Скорость адсорбции углеводородов на катализаторе убывает в следующем порядке ароматические — нафтеновые—олефиновые — парафиновые углеводороды и при этом она оказывает влияние на скорость реакций распада, которые убывают в обратном порядке [78]. Поэтому главной реакцией становится дегидрогенизация нафтеновых и конденсация ароматических, что приводит к образованию большого количества кокса. Это количество тем больше, чем выше молекулярный вес сырья. При однократном прохождении через катализатор конверсия до кокса составляет 1—2 % для дизельного топлива, 3—5% для легкого масла и около 10% для остаточных масел. Средние и длинные парафиновые цепочки распадаются больше к середине, а парафиновые углеводороды с короткими цепями изомеризуются. [c.247]

Аналогичный процесс наблюдается и у политионатов. В соединениях, содержащих полисульфидные цепочки, распад молекул происходит при разрыве цепочек в местах связи между сульфидными атомами серы. Поэтому у дитионатов, в которых такие связи отсутствуют, не наблюдается обмена с политионатами. [c.204]

Нередко обнаруживаются цепочки распадов метастабильных ионов, которые позволяют построить последовательность, например, АВСО+— -АВС+—>-АВ+—>-А+. Такие схемы, как правило, в том числе и в настоящей книге, рассматриваются как описывающие реальные процессы последовательных распадов. Для суждения б реальности многоступенчатого процесса необходимо исследование энергетики всех рассматриваемых реакций распада. [c.13]

В то же время можно полагать, что если фундаментальное теоретическое предсказание о существовании острова стабильности сверхтяжёлых элементов верно, то стабильность ядер по отношению к спонтанному делению будет увеличиваться при приближении к оболочке N = 184. Поскольку соотношение протонов и нейтронов в этих нуклидах близко к линии /5-стабильности, они должны быть более стабильными также и к -распаду. В этом случае а-распад становится основным способом распада. После испускания а-частицы дочернее ядро А — 4 и Z — 2) также будет испускать а-частицы. Последовательные а-распады будут происходить до того момента, когда наступит ситуация когда Т < Тзр. Последовательная цепочка распада окончится образованием спонтанно делящихся ядер. [c.52]

Проверкой этого заключения было бы наблюдение той же цепочки распада в независимом эксперименте. Из всех возможных путей эксперимент по синтезу 116-го элемента в реакции Са + является наиболее прямым. [c.54]

После эмиссии первой а-частицы Еа = 10,53 0,06 МэВ) последующий распад происходил при отключённом пучке (см. затемнённую область). Как видно из рис. 11.3.1, две цепочки распада ядра 114, образованного в реакции [c.54]

Рис. 11.3.1. Цепочки распада, наблюдаемые в реакциях а) Ри + Са б) Ст + Са. Приведены измеренные значения энергий (МэВ), время эмиссии а-частиц (с) и позиционная координата на стрипе для каждой а-частицы. Аналогичные параметры даны для событий спонтанного деления (5Р). В случае регистрации двух осколков спонтанного деления приведена суммарная энергия и (в скобках) энергия

Поскольку в экспериментах значения Еа и Та были также измерены одновременно для всех ядер в цепочках распада, из соотношения Log T a (Qa) можно определить атомные номера а-излучателей. Ввиду того, что в эксперименте наблюдаются последовательные а-распады можно определить, что цепочка состоит из ядер с Z = 116-114-112-110. Достоверность такой идентификации составляет 99,2%. [c.56]

Цепочки распадов изотопов 116-114-112-110 элементов начинаются и кончаются новыми нуклидами с ранее неизвестными свойства распада, что затрудняет точное определение масс новых нуклидов по известным характеристикам их дочерних продуктов. Тогда для определения массы необходимо [c.56]

Вместе с тем, в интервале энергий Ех = 41-53 МэВ было зарегистрировано 12 событий распада более короткоживущего изотопа 114 элемента. Данный нуклид испытывает лишь один а-распад Еа = = 10 МэВ, Та 0,6 с) с последующим спонтанным делением дочернего изотопа 112 элемента ( 0,1 с). И наконец, при максимальной использованной в эксперименте Ех = 53 МэВ (энергия ионов Са около 253 МэВ) была зарегистрирована ещё одна цепочка распада изотопа элемента 114 (а-а-5Р), отличная от двух предыдущих. [c.58]

Анализ приведённых на рис. 11.3.4 данных позволяет заключить, что 1-я цепочка распада, имеющая максимальное сечение и 2,5 рЬ при Е 40 МэВ, [c.58]

В качестве примеров цепочек распада, для которых продукт реакции п, т ) распадается с образованием нового радиоактивного изотопа, укажем на следующие ядерные превращения [c.670]

Таким образом, ббльшая часть цепочки распада минует долгоживущий изотоп криптона, и выход этого важнейшего изотопа составляет лишь 23% выхода цепочки с массовым числом 85. [c.62]

В среднем каждый осколок деления до образования из него стабильного изотопа претерпевает три р-распа-да. В связи с тем что заряд (атомный номер) основных продуктов деления с данным массовым числом различен, должно существовать до пяти членов каждой цепочки распада. С учетом явления изомерии должно су-. шествовать всего около 500 радиоактивных изотопов для 90 массовых чисел. Так как многие изотопы не могут быть обнаружены из-за слишком малого периода их полураспада, известно лишь около 250 радиоактивных изотопов. [c.85]

В таблице приведены цепочки распада осколков деления урава-235 под действием тепловых нейтронов, периоды полураспада каждого осколочного изотопа и выходы. Выход в процессе деления — доля делений, приводящая к рассматриваемому ядру непосредственно или в результате последующего (з-распада. Для каждого изотопа указан период полураспада и абсолютный выход в %. если он известен. Цифры, обозначающие величину абсолютного выхода, напечатаны жирным шрифтом. [c.300]

Приведены все стабильные изотопы и наиболее долгоживущие радиоактивные, а также те, которые используются в научных исследованиях. Распространенность в природе для некоторых короткоживущих нуклидов, входящих в природную цепочку распада, указана как "следы". Период полураспада выражен d секундах (с), минутах (мин), часах (ч), днях или годах. Тип распада обозначается следу ощим образом Р - испускание электрона, - испускание протона, а - а-распгд, ЭЗ - электронный захват, ИП - изомерный переход, СД - самопроизвольное деление. Некоторые ядра могут распадаться двумя путями. В скобках приводятся энергии излучения (в МэВ), Наличие у-излучения обозначается как У- [c.12]

Доза облучения от земных источников радиации зависит от образа жизни людей. Использование природного газа для отопления и приготовления пищи, открытых угольных жаровен, герметизация помещений с целью сохранения тепла — все это увеличивает уровень облучения людей естественными источниками радиации. Большую часть дозы человек получает от радионуклидов и продуктов его распада, а также от попадающих в его организм вместе с вдыхаемым воздухом или пищей. Согласно оценкам НКДАР, радон вместе с дочерними продуктами радиации распада ответственен примерно за 75 % годовой индивидуальной эффективной эквршалентной дозы облучения, получаемой населением от земных источников радиации [5]. При этом большая часть дозы облучения обусловлена дочерними продуктами распада радона, а не самим радоном. По рис 7.1, на котором приведена цепочка распада нуклидов, генетически связанных с видно, что на продукты распада радона, включая а, р и у-излучение, приходится 22,063 МэВ (из полной энергии 27,553 МэВ), т. е. 80 %. В числе дочерних продуктов три нуклида ( Ро, Ро и Ро) испускают а-частицы и один из них — Ро находится практически всегда в равновесии с из-за малого периода его полураспада. При вдыхании воздуха в легкие вместе с радоном попадают и продукты его распада, оседающие на поверхности легких, активная площадь которых составляет около 50 м . Продукты распада радона, образовавшиеся в объеме легких, примерно на 80 % тоже задерживаются поверхностью легких, подвергая их непрерывному облучению а- и р-частицами. [c.143]

Новая ситуация возникла тогда, когда вопрос о химической идентичности элементов различного атомного веса возник перед исследователями радиоактивности. Впервые Б. Болтвудом [2], а затем Б. Марквардом и Б. Кетманом [3] было обнаружено, что, используя химические методы, невозможно отделить радиоэлемент ионий (1о), возникаюш ий в цепочке распадов радия, и торий. Позже такие же случаи были найдены в рядах других радиоактивных семейств например, радиоторий, радий и мезоторий I или радий О и свинец. [c.38]

На рис. 11.3.1, а приведены две цепочки распада, наблюдаемые в первых экспериментах [22, 23]. В первой цепочке а-частица с 0 1 = 9,80 МэВ была зарегистрирована через 4,6 с после имплантации ядра отдачи с энергией 7,8 МэВ в стрип 8 (энергия ядра отдачи и время его пролёта во времяпро-летном детекторе близки к значениям, ожидаемым для продуктов испарения с Z = 114). Вторая а-частица с энергией 9,13 МэВ была испущена через 18 с. И наконец, спустя ещё 7,4 с наблюдалось спонтанное деление на два осколка с выделением энергий Efl = 171 МэВ и Ef2 = 42 МэВ ( tot = 213 МэВ) во фронтальном и боковом детекторах, соответственно. Тот факт, что все четыре сигнала (ЕК, а, аг, 5Р) были зарегистрированы в позиционном интервале [c.53]

Фоновые измерения, проведённые сразу после отключения пучка, показали, что выход а-частиц (Еа > 9 МэВ) и осколков деления в любом стрипе в интервале Аж = 0,8 мм, определяемом позиционным разрешением, составляет 0,45/год и 0,1/год, соответственно. Случайные совпадения сигналов, симулирующих полутораминутную цепочку распада ядра 2881 4 (о--о -5Р), практически исключаются даже в случае единичного события [24]. В этих условиях при дозе пучка в 2,25 10 ионов было зарегистрировано три цепочки распада 116-го элемента (рис. 11.3.1,6) [25]. [c.54]

Рис. 11.3.2. Энергетические спектры а-частиц (1) и суммарной энергии осколков спонтанного деления (5Р) зарегистрированных в различных цепочках распада 1) а) а-а-5Р в реакции Ри( Са, Зп) 114 и а-а-5Р в реакции Ст( Са, Зп) 116 б) а-5Р в реакции 244ри(48са,4п) 288 ц4 g) д-а-ЗР в реакции и а-а-а-5Р в реакции ( Са, 2п)2 416. 2) Суммарная энергия

Продукты деления. Из продуктов деления наиболее подходящим для РИТЭГ с длительным сроком службы (1 -ь 30 лет) можно считать °5г, который является /3-излучателем со средней энергией, 5-спектра Ер 1,2 МэВ. Когда имеется возможность использования местной защиты (водная среда, естественные укрытия) и не накладываются очень жёсткие весогабаритные ограничения, можно применять в цепочке распада которого присут- [c.277]

Имеются многочисленные данные о количествах продуктов деления, образовавшихся при различных условиях облучения. В большинстве случаев приведенные выше простые уравнения оказываются неприменимыми и необходимы более слолсные вычисления. Бломеке и Тодд [5] провели тщательные расчеты количества продуктов деления образующихся при потоках нейтронов 10 —10 нейг/5он/(сиг2. се/с), продолжительности облучения 10 —10 сек и периодах распада 10 —10 сек. Учитывались также распад предшествующих изотопов и образование изотопов и их распад вследствие поглощения нейтронов. Эти расчет дают возможность определить для отдельных продуктов деления активность, энергию у Распада (энергия в единицу времени), полную энергию, выделяющуюся нри распаде, поглощение нейтронов и у-активность для четырех энергетических интервалов. Они позволяют также рассчитать суммарное значение всех этих величин для каждой цепочки распада (изотопов с одним и тем же массовым числом) и для всех продуктов деления. [c.70]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология