Излучение обратное

ИЛИ между образцом и источником рентгеновского излучения (обратная съемка). Рентгенограммы, полученные при прямой съемке, называются лауэграммами, при обратной съемке — эпиграммами. Лауэграмма имеет вид отдельных пятен-рефлексов, расположенных вокруг пятна, оставленного первичным пучком рентгеновских лучей и группирующихся в более или менее. четко выраженные эллипсы, проходящие через центр лауэграммы (рис. 40). Эпиграммы имеют примерно такой же вид, но пятна группируются по гиперболам, которые в частном случае могут вырождаться в прямые линии. [c.79]

Поражение радиоактивным излучением может происходить при попадании радиоактивных веществ в организм или при внешнем его облучении. Прежде всего возможность поражения возникает при работе с долгоживущими нуклидами, а также тогда, когда соответствующие вещества могут накапливаться в организме. Так, например, °5г, накапливаясь в костях, препятствует образованию в крови красных кровяных шариков. Особенно опасно воздействие у-излучения. Напротив, а- и р-ча-стицы легко поглощаются и поэтому имеют небольшую длину пробега. Если работа с веществами, активность которых лежит в области порядка милликюри, ведется в стеклянных сосудах, то вредное действие этих частиц уже сводится к минимуму. Труднее осуществить защиту от нейтронного излучения. Его можно ослабить слоем парафина или воды толщиной 10—15 см. В общем интенсивность любого излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника излучения до облучаемого объекта. Поэтому работу проводят на максимально возможном удалении от источника излучения и за возможно более короткий промежуток времени. [c.383]

Прежде чем мы попытаемся объяснить причину появления окраски у комплексов, следует кратко повторить то, что уже ранее говорилось о природе света, введя некоторые новые представления. Напомним, что видимый свет представляет собой электромагнитное излу-чение, длина волны которого находится в пределах от 400 до 700 нм (см. рис. 5.3, ч. 1). Как было указано в разд. 5.2, энергия этого излучения обратно пропорциональна его длине волны [c.388]

Измерение плотности и массы. При постоянной толщине контролируемого объекта и при приблизительно постоянном его химическом составе уровень проникающего через измеряемый образец излучения обратно пропорционален его плотности, При постоянных плотности и химическом составе контролируемых образцов уровень проникающего излучения обратно пропорционален их весу. На этих принципах основаны бесконтактные методы измерения плотности и веса. [c.232]

Рис. 7.37. Установка для излучения обратного рассеяния

При наличии конверсионного излучения обратное рассеяние в грубом приближении учитывается по тому же графику, что и р-излучение, однако = ЗЕ , так как конверсионное излуче- [c.245]

Энергетический спектр звукового излучения полости имеет резонансный характер, основная частота излучения обратно пропорциональна размеру полости 2Я [c.178]

Флуоресцирующий раствор антрацена в диоксане не поглощает флуоресцентного излучения. Обратное явление наблюдается для раствора флуоресцеина некоторая часть флуоресцентного излучения (на рисунке заштрихованная область) поглощается самим раствором. Поэтому при прохождении флуоресцентного излучения через раствор к наблюдателю некоторая часть излучения поглощается, и флуоресценция ослабляется. В этом случае необходимо проводить исследование так, чтобы поглощающий слой раствора был возможно меньше. [c.154]

При конструировании ионизационной камеры для уизлучения необходимо особенно учитывать, что небольшая часть излучения обратного рассеяния попадает внутрь камеры. Камеру вследствие этого по возможности изолируют от рассеивающих материалов и подбирают стенки камеры такой толщины, чтобы уменьшить обратное рассеяние от окружающей среды. [c.147]

Следует отметить, что энергия излучения обратного рассеяния возрастает с увеличением порядкового номера рассеивающего вещества, что позволяет сделать выводы о составе последнего. [c.176]

На рис. 97 приведена зависимость интенсивности излучения обратного рассеяния от порядкового номера. [c.177]

Вновь подбирают наиболее благоприятные условия для расположения сцинтиллятора, препарата Р-излучателя и образца, вызывающего обратное рассеяние (см. раб. 15.2). Измеряют интенсивность излучения обратного рассеяния от чистой свинцовой подложки и изменение интенсивности при увеличении толщины алюминиевых слоев, после чего строят градуировочную кривую. При помощи градуировочной кривой определяют неизвестные толщины алюминиевых слоев на свинцовой подложке. [c.179]

Дозные постоянные будут обсуждаться ниже (п. 3. 21). Для препаратов, излучающих у-кванты, вводится характеристика (у-постоянная), численно равная мощности дозы (р/ч) на расстоянии 1 м от препарата в 1 кюри. Например, для Со и радия эта величина равна соответственно 1,30 и 0,84 р ч. Мощность дозы Ь (на расстояниях, которые велики во сравнению с размерами источника излучения) обратно пропорциональна квадрату расстояния [c.47]

Практически равны нулю, так как вероятность испускания кванта тормозного излучения обратно пропорциональна квадрату массы частицы. Для электронов, испускаемых радиоактивными элементами, радиационные потери составляют хотя и заметную, но все же небольшую долю от ионизационных потерь. Торможение заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт при прохождении их через вещество в основном обусловлено ионизацией и возбуждением атомов. [c.115]

Следует также отметить, что для точечного источника ослабление интенсивности как а-, Р-, так и электромагнитного излучения обратно пропорционально квадрату расстояния от источника. Эгот закон подобен известному в фотометрии отношению обратных квадратов. Поглощение излучений веществом и уменьшение интенсивности с расстоянием можно рассматривать независимо. [c.24]

В сухой и чистой атмосфере, состоящей только из молекул газ.ч (что характерно для высокогорных условий и больших высот), рассеяние инфракрасного излучения подчиняется закону Рэлея. Этот закон устанавливает, что рассеяние лучистой энергии частицами, размеры которых много меньше длины волны излучения %. обратно пропорционально четвертой степени длины волны. [c.34]

Принципиальная схема эвапорографа приведена на рис. 6.7. Чувствительный к излучению элемент 3 эвапорографа представляет тонкую пленку из нитроцеллюлозы 7 толщиной менее 0,1 мк. При такой малой толщине пленка в отраженном дневном свете не дает никаких интерференционных цветов. На одной стороне пленки наносят платиновую чернь, сажу или другой материал 6 с хорошим поглощением ИК-излучения. Обратную сторону пленки покрывают тонким слоем вещества 8, которое легко испаряется при облучении ИК-лучами (например, парафиновое или камфорное масло). [c.202]

Другим весьма важным обстоятельством является то, что при возбуждении центров рекомбинационной люминесценции происходит их ионизация, энергия которой в ZnS-фосфорах составляет около 3 эв. Это впервые было учтено при выборе модели центров свечения Зейтцем, который предположил, что такие активаторы, как Ag и Си, находятся в фосфоре в виде сравнительно легко ионизующихся свободных атомов. Однако вся совокупность данных, многие из которых были упомянуты в гл. III и V, свидетельствует о том, что фактически эти активаторы входят в решетку в связанном состоянии — в виде Ag+ и Си+. Между тем значения потенциалов ионизации Ag+ и Си+ не только на порядок выше, чем у соответствующих центров свечения, но и отвечают соотношению энергий квантов излучения, обратному тому, какое имеет место в действительности. [c.215]

Энергия кванта излучения обратно пропорциональна длине волны. Эту энергию удобно выражать в тех же единицах, которые приняты при описании химических реакций, а именно в ккал моль (т. е, относить ее к 6,06х 10 [c.123]

В соответствии с этим результатом мы видим, что если группа осцилляторов имеет одинаковую амплитуду Хд, но разные частоты, то они будут испускать излучение обратно пропорционально четвертой степени длины волны излучения. Причиной такой высокой степени является то, что для гармонического движения ускорение пропорционально квадрату частоты, а интенсивность излучения пропорциональна квадрату ускорения. Мы увидим, что этой простой причиной объясняется голубой цвет неба. [c.422]

Поскольку для успешного проведения малоугловых исследований требуется строгая коллимация пучка рентгеновских лучей (а коллимация снижает интенсивность падающего пучка), для получения данных рассеяния под малыми углами необходимо гораздо больше времени, чем для получения обычных рентгенограмм. Кроме того, если для регистрации используют фотографический метод, расстояние от образца до рентгеновской пленки также намного больше, чем при исследовании методом рассеяния рентгеновских лучей под большими углами. Это приводит к понижению интенсивности рассеянного излучения, обратно пропорциональному квадрату расстояния от образца до пленки. Поэтому вполне естественно, что при исследовании образцов полимеров этим методом времена экспозиции достигают нескольких часов или даже дней. Только при таких экспозициях удается добиться удовлетворительного почернения пленки. Даже при более благоприятных экспериментальных условиях исследования, которые можно обеспечить, применяя камеру Краткого или Франка, рассеяние настолько слабое, что требуются довольно длительные времена экспозиции. Этот фактор времени следует рассматривать как основную помеху универсальному применению метода малоуглового рентгена для изучения полимеров. [c.192]

Так как способность частицы к тормозному излучению обратно пропорциональна квадрату ее массы, для мюонов [c.553]

В основу метода положен известный эффект рэлеевского рассеяния на флуктуациях плотности материала ОВ и концентраций легирующих примесей, размеры областей неоднородностей которых меньше длины волны оптического излучения. Обратное рассеяние вызывается импульсным сигналом, посылаемым периодически по волокну и направленным к его началу. [c.195]

Свойство взаимности если два тела находятся в теплообмене излучением, то угловые коэффициенты излучения обратно пропорциональны поверхностям тел, т. е. [c.164]

Действительно, пороговая экспозиция для обнаружения излучения системы при полной интенсивности подсвечивания равна 4—5 мин, при подсвечивании, ослабленном в 1.5 раза,— 10—12 мин, т. е. отношение интенсивностей излучения, обратно пропорциональное экспозициям, равно приблизительно 2,5 или иначе 1,5 [c.18]

Закон Келлера (закон квадратов расстояний) устанавливает, что облучательная способность точечного источника излучения обратно пропорциональна квадрату расстояний между источником и облучаемым телом. [c.29]

Генерируемый образцом спектр электромагнитного излучения, получаемый расчетом по методу Монте-Карло, показан на рис. 3.34. Непрерывное излучение простирается от виртуальной нулевой энергии (ультрафиолет и видимый свет с энергией в несколько электронвольт) до рентгеновского излучения с энергией, равной энергии падающих электронов. Максимальная энергия соответствует тем электронам пучка, которые потеряли всю свою начальную энергию за одно торможение. Так как длина волны рентгеновского излучения обратно пропорциональна энергии, то рентгеновскому излучению с максимальной энергией будет соответствовать минимальная длина волны Ямин, которая называется коротковолновым пределом Дуана—Ханта, который связан с Ео уравнением (3.26). [c.68]

В методе порошка (метод Дебая — Шеррера) порошок или массивный поликристаллический агрегат с хаотическим распределением кристаллов-зерен по ориентировкам освещается параллельным монохроматическим пучком рентгеновских лучей. Дифракционные условия выполняются для тех кристаллов, в которых плоскости НЫ) образуют угол О с падающим излучением. Обратной решеткой ОР поликристалла является совокупность узлов ОР составляющих его кристаллов. Так как векторы ОР имеют различную ориентировку, но равную длину узел НКЬ ОР поликристалла представляет собой сферу (центр в точке ООО) радиусом ёнкь =11йнкь. [c.223]

Если длина волны излучения мала по сравнению с размерами атома, оно будет реагировать непосредственно с отдельными частицами, из которых состоит атом, т. е. с электронами и ядром. Если же длина волны излучения — величина того же порядка, что и размеры атома, оно будет взаимодействовать с атомом в целом. Значение этого второго вида взаимодействия возрастает по мере уменьшения энергии излучения, так как длина волны излучения обратно пропорциональна его энергии. Рассматривая взаимодействие как столкновение излучения с веществом, можно сказать, что для излучения с малой длиной волны вещество, через которое оно проходит, представляет собой преимущественно пустое пространство. Основная часть массы атома сосредоточена в ядре, радиус которого составляет примерно 10 см. Радиус всего атома равен 10" см. Элек-троны большой энергии, у-кванты и а-частицы, имеющие размеры порядка от 10 до 10 ш, как правило, проходят О. сквозь все атомы, встречающиеся на их пути. Поскольку ядро обладает очень малым размером и в нем сосредоточен большой заряд, попадание в него такой частицы является весьма мало вероятным. [c.17]

Энергия электромагнитного излучения обратно пропорциональна длине волны. Длина волн в УФ- и видимой областях соответствует разностям энергий между электронными уровнями молекул. Молекулы, имеющие только ст-электроны, могут претерпевать электронные переходы только со связывающих (а) на разрыхляющие (ст ) орбитали, для чего требуется очень высокая энергия, которую нельзя получить с помощью большинства УФ-спектрометров. Молекулы с несвязывающими (я) электронами (например, с неподеленными парами) или с я-электро-нами, напротив, претерпевают низкоэнергетические переходы (п—ья или я—хл рис. 3.7), которые можно наблюдать. [c.67]

В тех случаях, когда фольга снабжена подложкой из другого материала, не представляется возможным произвести измерение с двух сторон. При этом измерение толщины также проводится методом обратного рассеяния, с условием, что толщина подложки больше, чем толщина слоя насыщения обратного рассеяния и порядковый номер элемента подложки значительно отличается от порядкового номера элемента исследуемого материала. Не имеет значения, какой порядковый номер выше подложки или исследуемого образца. В данной работе материал подложки (свинец) имеет более высокий порядковый номер. Зависимость обратного рассеяния от порядкового номера известна из раб. 4.2, 10.3 и 15.3. При нанесегши на свинцовую подложку (2 = 82 толщина насыщения) алюминиевого слоя (2 = 13) обратное рассеяние свинцовой подложки будет изменяться в зависимости от толщины слоя алюминия. В конце концов слой алюминия достигнет такой толщины, что обратное рассеяние будет зависеть только от алюминия. Эффект обратного рассеяния уменьшается с увеличением порядкового номера, следовательно, и интенсивность излучения обратного рассеяния будет уменьшаться с ростом толщины слоя алюминия до тех пор, пока не достигнет величины, соответствующей толщине слоя насыщения для алюминия . В противоположном случае (при нанесении тонких свинцовых листков на толстую алю-мини.евую подложку) обратное рассеяние увеличивается с возрастанием толщины слоя свинца. Понятно, что данный метод тем чувствительнее, чем больше разница порядковых номеров обоих веществ. [c.178]

Стефания Марацинеану систематически совершенствовала постановку экспериментов. Она испытывала куски свинцовой крыши и установила свинец с южной стороны башни значительно активнее, чем с северной. Это она якобы доказала, обнаружив, хотя и слабое, альфа-излучение. Обратная сторона свинцовых черепиц, не подвергавшаяся воздействию солнца, во всех случаях не показывала активности. [c.88]

Явление диффракции, обусловленное прохождением света через диффракционную решетку, позволяет определить длину световой волны с точностью, ограничиваемой только точностью самих средств измерения. Поскольку в дальнейшем будет показано [см. уравнение (3.8)], что длина волны монохроматического излучения обратно пропорциональна импульсу эквивалентного фотона, то, йользуясь результатами диффракционных опытов, можно с большой степенью точности установить величину импульса. Однако в том случае, когда задачей эксперимента является определение положения фотона, сразу возникает существенное затруднение, которое заключается в том, что при наблюдаемом явлении интерференции невозможно точно установить путь отдельного фотона при его прохождении через диффракционную решетку или отражении от нее. Совокупность световых и теневых колец или пятен, наблюдаемая при диффракции света, свидетельствует о том, что положение фотона определяется лишь с какой-то вероятностью, и, следовательно, отсутствует достоверность на- хождения отдельного фотона в определенной месте. [c.29]

Так как способность частицы к тормозному излучению обратно пропорциональна квадрату ее массы, для мюонов оно уже несравненно менее характерно. Резким уменьшением потерь на тормозное излучение обусловлена гораздо большая жесткость мюонов по оравиепию с электронами и позитронами. [c.339]

Электроны конверсии отличаются от р-частиц только тем, что если они образуются из одной разновидности атомов, они имеют одну и ту же энергию (в отличие от -лучей ядерного происхождения, для которых характерен целый спектр значений энергии). Проникающая способность электронов конверсии как функция энергии изучена Резерфордом, Чэдвиком и Эллисом [61]. Так как все электроны конверсии обладают вначале одной и той же энергией, их интенсивность падает почти линейно с толщиной поглотителя, в отличие от 3-лучей, для которых логарифм интенсивности прошедшего р-излучения обратно пропорционален толщине поглотителя. Отсюда следует, что методы определения и измерения электронов конверсии должны быть в основном такими же, что и для Р-лучей, обладающих равной проникающей способно- [c.186]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология