Магнитное рассеяние

Магнитное рассеяние нейтронов атомом [c.81]

Длина магнитного рассеяния нейтронов Ъм атомом с результирующим спиновым квантовым числом Зм дается выражением [c.81]

В магнетиках картина рассеяния нейтронов представляет собой наложение независимых картин ядерного и магнитного рассеяний. Соответствующими экспериментальными приемами (воздействием на магнитную структуру магнитным полем и изменением температуры, использованием поляризованного пучка нейтронов) можно выделить вклад магнитного рассеяния. Магнитное рассеяние позволяет определить распределение спиновой плотности 3 (г) в веществе. [c.82]

Если в рассеянии участвует не одно ядро, а некоторый коллектив ядер, то рассеяние медленных нейтронов будет иметь когерентную и некогерентную составляющие. Когерентное рассеяние вызывается упорядоченным расположением ядер. В некогерентном рассеянии ядра участвуют несогласованно, что говорит о беспорядке в расположении ядер. Наличие у нейтрона магнитного момента приводит к магнитному рассеянию нейтронов веществом. Если магнитные моменты атомов или ионов рассеивателя ориентированы хаотически (парамагнетики), то магнитное рассеяние имеет диффузный характер. Если же последние [c.40]

Материалом для распорок может служить сталь СтЗ. Но лучше изготовлять распорки из немагнитного материала, так как распорки из магнитной стали увеличивают магнитное рассеяние полюсов. Предпочтительным материалом является алюминий или его сплавы. Алюминиевые распорки имеют небольшой вес и поэтому развивают небольшую центробежную силу. При тяжелых стальных распорках центробежная сила, действующая на иих, входит существенным сла- [c.52]

I — рентгеновских лучей 2 — быстрых электронов 3 —ядерного рассеяния нейтронов 3 — магнитного рассеяния нейтронов [c.297]

М. А. Изюмову и Р. П. Озерову удалось установить, что это распределение для первого большого периода отличается от распределения электронов в свободных атомах. Так, в кристалле железа на атом приходится - 7,4 Зй-электрона и 0,6 4 5-электрона (вместо шести и двух соответственно в свободном атоме). По данным о магнитном рассеянии число Зй-злектронов на атом в кристаллах ферромагнетиков больше, чем их число в свободных атомах, а число 45-электронов меньше. При образовании кристаллической решетки часть 4х-электро-нов переходит на Зй -полосу. [c.313]

Результаты анализа картины магнитного рассеяния нейтронов важны не только для теории магнетизма, но и для учения о строении атома, о природе межатомного взаимодействия в кристаллах. [c.313]

Мы уже упоминали о дополнительном рассеянии другого типа, которое имеет место для атомов с магнитным моментом. Это магнитное рассеяние представляет собой сложное явление, но уже есть примеры использования его для структурных исследований. Так, при низкой температуре была определена [28] антиферромагнитная структура МпО, которая характеризуется появлением дополнительных линий на дифрактограмме вследствие магнитных отражений. [c.56]

На самом деле складываются или вычитаются амплитуды ядерного и магнитного рассеяния. [c.206]

Определение атомов легких элементов и способность различать атомы со сходным рассеянием затруднены в присутствии атомов тяжелых элементов Используется для обнаружения атомов водорода. Может давать дополнительную информацию благодаря спину нейтрона ( /г), приводящему к магнитному рассеянию [c.166]

В общем случае магнитные моменты атомов парамагнитного кристалла располагаются хаотически. Магнитное рассеяние оказывается вследствие этого некогерентным и дает диффузный фон, быстро спадающий с ростом брэгговского угла. Существуют, однако, два [c.209]

Магнитное рассеяние, особенно вблизи торцов индуктора, ослабляет электродинамические силы и уменьшает высоту мениска / эд, [c.210]

Для уменьшения магнитного рассеяния зазор между индуктором и каналом должен быть минимальным, поэтому внутренняя поверхность канала должна быть приблизительно параллельной поверхности индуктора (с.м. рис. 16-4—16-8). Толщина футеровки 5 между каналом 2 и проемом для индуктора 3 (рис. 17-1) берется равной от 5 до 10 см в зависимости от гидростатического давления. металла в канале и свойств футеровки. [c.304]

Рис. 75. Влияние магнитного рассеяния на характеристики возбудителя МВТ-25/9

При создании пучковых камер очень важен вопрос о доле потока магнитного рассеяния в каждом элементе, а также [c.63]

В сварочных аппаратах с увеличенным магнитным рассеянием и подвижной обмоткой (табл. 211) регулирование силы сварочного тока осуществляется путем изменения расстояния между первичными и вторичными обмотками. При увеличении этого расстояния магнитный поток рассеяния возрастает, а сила сварочного тока уменьшается. У трансформаторов ТС, ТСК и ТД обмотки алюминиевые. [c.358]

I блица 211. ТЕХНИЧЕСКИЕ ДАННЫЕ СВАРОЧНЫХ АППАРАТОВ С УВЕЛИЧЕННЫМ МАГНИТНЫМ РАССЕЯНИЕМ И ПОДВИЖНОИ ОБМОТКОЙ [c.359]

Магнитографический способ контроля основан на использовании магнитного рассеяния, возникающего над дефектом при намагничивании проверяемого изделия. При наличии в шве дефекта магнитный поток будет огибать его, создавая магнитный поток рассеяния. Эти потоки преобразуются в электрические сигналы на экране осциллографа по характеру сигнала определяют дефект. [c.387]

Уникальную возможность изучения магнитной структуры вещества дает явление магнитного рассеяния нейтронов, обусловленное наличием у нейтрона собственного магнитного момента. Магнитные моменты нейтрона (—1,935 Tlfяд) и протона (2.785ЛГяд) но абсолютной величине малы по сравнению с Магнитным моментом [c.81]

Данные по дифракции медленных нейтронов обеспечивают возможность изучения магнитной структуры ферромагнетитов, анти-ферромагнетитов и ферримагнетитов. Данные магнитного рассеяния нейтронов имеют важное значение для учения о строении атома, теории магнетизма и для понимания природы взаимодействия атомов в кристаллах. [c.206]

Рис. 30.2. Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол 9, (нейтронограммы) для МпРг в парамагнитном Т = 295° К) и аитиферромагнитном (Т = 23° К) состояниях [14]. Пики (100) и (201), запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.

В связи с тем, что нейтрон обладает собственным спином, он может, взаимодействуя с нескомпенсирован-ными спинами электронов частично заполненных уровней, испытывать так называемое магнитное рассеяние. Ясно, что амплитуда этого рассеяния зависит от взаимной ориентации магнитного момента атома и спина нейтрона. Амплитуда положительна при параллельном их положении и отрицательна при антипараллельном. Следовательно, при беспорядочной ориентации магнитных моментов атомов суммарная интенсивность магнитного рассеяния равна нулю. В случае, если магнитные моменты атомов (спиновые моменты оболочек) ориентированы параллельно, амплитуда магнитного рассеяния атомом неполяризованного пучка нейтронов, усредненная по всем ориентациям спина нейтрона и вектора рассеяния, равна [c.296]

Магнитаная нейтронография. Как уже указывалось, нейтроны испытывают магнитное рассеяние на магнитных моментах атомов. Это рассеяние широко используется для исследования магнетиков — веществ, между направлениями магнитных моментов атомов которых имеется корреляция. Магнитная нейтронография установила существование новых типов магнитных структур антиферромагнетики и ферримагнетики. [c.310]

Отделение интенсивности магнитного рассеяния от суммарного ядерного и магнитного на нейтронограммах можно провести, либо рассчитав интенсивность ядерного рассеяния по известной (из других дифракционных методов) кристаллохимической структуре образца и вычтя ее из суммарной интенсивности, либо сопоставив нейтронограммы, снятые при температурах выше и ниже точки Кюри (Нееля). Наконец, для ферромагнетиков можно снять нейтронограмму без и с магнитным полем, которое так ориентирует магнитные моменты доменов [параллельно вектору рассеяния, см. (11.5)], что интенсивность кагнитного рассеяния равна нулю. [c.312]

Низкотемпературная дифракция нейтронов показала, что имеются дополнительные линии, обусловленные магнитным рассеянием (см. главу первую, раздел VI, А). В пределах ошибок эксперимента рассеяние йейтронов при 90 и 4,2° К одинаково. [c.278]

Брэгговское отражение нейтронов от плоскостей (220) намагниченного кристалла магнетита Рз04 дает полностью поляризованные пучки нейтронов. Амплитуда магнитного рассеяния в этом случае практически совпадает с амплитудой ядерного рассеяния (0,97-10- и 0,95- 0 см соответственно). Следовательно, суммарная амплитуда для компоненты с одним направлением спица велика (1,92-10 2 см), для другой— очень мала (0,02см). Если отражающий кристалл имеет малую толщину, то интенсивности двух компонент в отраженном пучке пропорциональны квадратам амплитуд и, следовательно, в данном случае вторая компонента практически не испытывает отражения, т. е. отраженный пучок полностью поляризован, что можно подтвердить отражением от второго кристалла, использованного в качестве анализатора. [c.206]

Помимо рассеяния нейтронов атомными ядрами, в тех случаях, когда образцы содержат парамагнитные атомы или ионы, может происходить дополнительное рассеяние. Такое магнитное рассеяние обусловлено взаимодействием магнитных моментов нейтронов с постоянными магнитными моментами парамагнитных атомов. Атом обладает постоянным магнитным моментом, если одна из его внутренних электронных оболочек заполнена лишь частично (разд. 12.4). Поскольку внутренние электронные оболочки имеют размеры, сравнимые с длиной волны нейтронов, магнитный фактор рассеяния в отличие от ядерного фактора рассеяния спа-дает при увеличении брэгговского угла таким же обра- [c.208]

Таким образом, для учета магнитного рассеяния в выражения (4-10а), (4-106) и (7-1а) следует вместо (/гй 1,о) подставлять выражение (13-9а), в результате чего мы получим выражения, отличающиеся от первона- чальных лишь наличием коэффициента (ниже). Для вычисления коэффициента можно использовать известные методы вычисления коэффициентов само- и взаимоиндукции. Яггегь бу-тет приведен простой меюд вычисления к. по графикам, позволяющим легко находить М и г- Для упрощения положим, что ток в садке циркулирует в слое, толщина которого равна глубине проникновения поэтому садку можно считать цилиндрической катушкой , имеющей один виток, радиальная толщина которого Аэ. В соответствии с этим ее коэффициент самоиндукции 2 и коэффициент взаи- [c.227]

Первичное напряжение на зажимах U , приложенное к трансформатору извне, имеет назначение создать необходимую для получения вторичного напряжения у зажимов электродвижущую силу Еч — в первичной цепи и покрыть активное падение напряжения в этих обмотках. Эти последние напряжения не совпадают по фазе, а именно совпадает по фазе с /j, а совпадает по фазг с /д. Масштабы силы тока и напряжений друг от друга независимы. Дуга, описанная из точки О радиусом, равным i/g, дает падение напряжения, или так называемое изменение напряжения 5. Из приведенной диаграммы ясно видно, какое влияние оказывает на изменение напряжения S наличие потоков магнитного рассеяния, вызывающих в обеих обмотках появление электродвижущих сил самоиндукции (см. также следующую главу). [c.868]

Магнитографический метод контроля сварных швов, разработанный ВНИИСТом, основан на. принципе использования магнитного рассеяния, возникающего во время намагничивания контролируемого изделия в местах расположения дефектов. Особенностью этого метода является запись обнаруживаемых дефектов на специальную пленку (ленту), применяемую для магнитной звукозаписи. [c.292]

В случае ферромагнитных веществ взаимоналагающиеся ядерное и магнитное рассеяния могут быть разделены на части изотропную (ядерное рассеяние) и обладающую угловой зависимостью (магнитное рассеяние) и сделаны выводы о характере последнего. На рис. 11.35 приведена нейтронограмма образца а-Со. Интенсивность определяется и магнитным и ядерпым рассеянием [36]. [c.170]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология