Структура антиферромагнитная

Различие величин Н и Я о показывает, что до намагничивания напряженность локальных полей была приближенно в 2-3 раза больше, чем после намагничивания. Именно таким это различие и должно быть, если первоначальная структура представляет собой систему антиферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, а), а после намагничивания — ферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, б). То и другое состояние устойчиво по отношению к слабым возмущениям ориентации магнитных моментов частиц. Ферромагнитное упорядочение при локализации частиц в узлах кубической решетки эквивалентно системе параллельных цепочек, намагниченных в одном направлении вдоль одной из осей решетю . Анти- [c.666]

При Т < )2°к магнитная структура системы ионов Но имеет ферро-[1). (4,2°)= ЪА -в антиферромагнитную 1 .(4,2°)==7.0115 ] компоненты [3]. [c.609]

Магнитная структура состоит irs линейных антиферромагнитны.к цепей. [c.622]

Измерения магнитных свойств актинидных элементов привели к очень сложным результатам. Во многих случаях разобраться в магнитных свойствах удастся только тогда, когда будут детально известны электронные конфигурации и стереохимия. Главная трудность в интерпретации магнитных данных обусловлена сложным характером расщепления энергетических уровней, так как в случае этих элементов кристаллическое поле может быть либо больше, либо равно, либо меньше спин-орбитального взаимодействия. Измерения часто проводились для систем, у которых возможно значительное антиферромагнитное взаимодействие, что еще более усложняет интерпретацию результатов. Попытки установить на основании магнитных данных, заняты ли в связях ионов актинидов d-или /-электроны, не привели к однозначным выводам, и обычно к этому вопросу подходят с противоположной стороны — на основании данных об электронных структурах пытаются интерпретировать магнитные свойства рассматриваемых ионов [73]. [c.408]

А.-ф. может существовать в интервале концентраций от О до 100% (напр., сплавы хром—ванадий, празеодим — неодим). Чаще концентрационная область существования А.-ф. ограничена. Прп охлаждении в А.-ф., которые существуют в широких концентрационных пределах, могут происходить превращения упорядочение (напр., в сплаве медь — золото), расслоение на два твердых раствора с одинаковой кристаллической структурой, но разными периодами решеток (напр., в сплаве хром — молибден), образование промежуточных фаз (напр., в сплаве железо — хром). Эти превращения фиксируются рентгенографически (см. Рентгеноструктурный анализ), сопровождаются изменением электропроводности, теплоемкости, температурного коэфф. линейного расширения и др. Если т-ру снижать, в некоторых А.-ф. (напр., на основе кобальта, гадолиния, хрома) могут происходить магн. превращения (фаза из парамагнитной становится ферро-или антиферромагнитной). При охлаждении до гелиевых т-р (около 4К) возможен переход фазы в сверхпроводящее состояние (см. Сверхпроводимость). [c.53]

Мы уже упоминали о дополнительном рассеянии другого типа, которое имеет место для атомов с магнитным моментом. Это магнитное рассеяние представляет собой сложное явление, но уже есть примеры использования его для структурных исследований. Так, при низкой температуре была определена [28] антиферромагнитная структура МпО, которая характеризуется появлением дополнительных линий на дифрактограмме вследствие магнитных отражений. [c.56]

Рис. 112. Антиферромагнитная структура [100] стехиометрического соединения FeO со спинами атомов, направленными вдоль осей (111).

Несколько белков, связывающих более 1 моля железа на 1 моль белка, не включено в этот обзор. Трансферрин связывает два атома Ре(П1), которые, по-видимому, расположены на достаточно большом расстоянии друг от друга, поскольку не проявляется никакого характерного для многоядерных структур взаимодействия [2—4]. Гемэритрин, в котором были обнаружены антиферромагнитно взаимодействующие друг с другом ионы Ре(П1), рассматривается в работах [5—7]. Не обсуждаются здесь и свойства железосерных белков, например ферредоксинов [8]. [c.332]

UAsj (см. рис. 7.3). Таким образом магнитная структура UASj аналогична структуре антиферромагнитного UOS, которая рассмотрена в следующем разделе. [c.216]

Исследования, проведенные методрм магнитной нейтронной интерференции, показали [2], что, кроме рассмотренного колли-неарного (ферромагнетизм, антиферромагнетизм, ферримагнетизм), возможно и иное, более сложное упорядоченное, расположение моментов со взаимной их компенсацией. В качестве примера можно назвать спиральную (геликоидальную) структуру [11, подобную той, которая возникает, в частности, в антиферромагнитной фазе диспрозия (рис. 138) магнитные моменты всех атомов одной и той же кристаллической плоскости (0001) параллельны, но от одной плоскости к другой их направление изменяется на определенный угол ф. Его величина зависит от температуры так, для диспрозия угол ф увеличивается от 26° при 90 К до 43° при 180 К. [c.325]

Сверхпроводимость большинства оксидных высокотемпературных С. связана гл. обр. с проводящими слоями Си-С), роль остальных элементов сводится к сохранению нужной кристаллич. структуры. В С. типа YBa2 uз07 5 замена Y на др. трехвалентные РЗЭ, в т.ч. обладающие магн. св-вами, практически не сказывается на значении Т . В результате, напр, при М = N(1, Зш, 0(1, Ву и Ег, С. переходят в антиферромагн. состояние без разрушения сверхпроводимости (антиферромагнитные С.). [c.297]

Свойства. X.- голубовато-белый металл. Кристаллич. решетка объемноцентрированная кубич. а = 0,28845 нм, z = 2, пространств, группа /тЗт. Прц 312 К (точка Нееля) переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Еще один переход (без изменения структуры) фиксируется при 170-220 К. Т.пл. 1890 °С, т.кип. 2680 °С плотн. 7,19 г/см С 23,3 Дж/(моль -К) ЛН 21 кДж/моль, ЛН 338 кДж/моль S%g 23,6 Дж/(моль-К) ур-ния температурной зависимости давления пара для твердого X. Ig р (мм рт. сг.) = = 11,454 - 22598/Г- 0,406 Ig Г+ 0,781 Г (298 - 2163 К), для жидкого X. Igp (мм рт.ст.) = 9,446- 18204/r+0,1141gT (2163 - 2950 К) температурный коэф. линейного расширения 4,1 10 К теплопроводность 88,6 Вт/(м-К) р 0,15 10" Ом м, температурный коэф. р 3 01 10 К . Парамагнитен, магн. восприимчивость +3,49 10 Модуль нормальной упругости (для отожженного X. высокой чистоты) 288,1 Ша 0 . 410 МПа относит, удлинение 44% твердость по Бринеллю 1060 МПа. X. техн. чистоты хрупок, приобретает пластичность выше 200-250 °С. [c.308]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Ре-> ГЦК 5-Ре, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК у-Ре -> ОЦК 5-Ре, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки. Уникальный переход обусловлен наличием у Ре четьфех не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на ато.ме Ре, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Ре при те.мпературах ниже 911°С. Переход а -Ре у-Ре связан Ь ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (Р)-Ре в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (Р)-Ре в парамагнитное ГЦК у-Ре и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

Кристалл РеВгз обладает антиферромагнитной слоистой структурой, характерной для многих метамагнетиков (два соседних слоя металлических ионов имеют ан -типараллельное направление магнитных моментов). [c.604]

Как и в случае внутримолекулярного антиферромагнетизма, низшим состоянием антиферромагнитной решетки является состояние с нулевым или минимальным спином, а остальные состояния лежат выше по мере повышения их спинов. При температурах, намного нревышаюш их /, момент приближается к моменту ионов, составляюш,их решетку без антиферромагнитного взаимодействия, и начинает выполняться закон Кюри— Вейсса. В восприимчивости имеется максимум, и можно найти соответствие (по крайней мере приблизительное) и 0 с / и структурой решетки. Однако имеются два существенных отличия между внутри-и межмолекулярным антиферромагнетизмом. Во-первых, у решетки антиферромагнетика имеется четко определенная точка Кюри, и, во-вторых, ниже точки Кюри восприимчивость зависит от напряженности поля. [c.406]

АНТИФЕРРОМАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ, антиферромагнетик и — материалы с упорядоченным антипараллельпым расположением атомных магнитных моментов. Магн. структура собственно А. м. может рассматриваться как система вставленных друг в друга пространственных подрешеток, в узлах к рых [c.87]

Антиферромагнитное упорядочение приводит к появлению нескольких подрешеток, а иногда и более сложных структур. Мы рассмотрим простейший случай двухподре-шеточного антиферромагнетика и покажем, что слабое магнитное поле приводит к изоморфному изменению его термодинамического потенциала. [c.135]

Окись кобальта(И) (вещество оливково-зеленого цвета) легко WOKHO получить взаимодействием металла с кислородом при высокой температуре, а также пиролизом карбоната или нитрата и многими другими способами. Окись кобальта(П) имеет структуру каменной соли и при обычной температуре антиферромагнитна. Сжигание окиси кобальта(И) при 400—500° в атмосфере кислорода приводит к образованию окисла С03О4. Он представляет собой простую шпинель, в которой ионы Со" занимают тетраэдрические пустоты, а диамагнитные ионы Со" — октаэдрические. Существование чистого окисла С02О3 до сих пор не доказано. [c.280]

Взаимодействие НЬ20з(ая) с уксусной кислотой или другими алифатическими карбоновыми кислотами приводит к образованию соединений, окрашенных в глубокий зеленый цвет, состава 1КН(ОСОК)21.2, которые, как показано советскими исследователями, имеют структуру ацетата хрома(П) (стр. 231). Эти соединения легко присоединяют в концевые положения молекулы воды, спиртов или других доноров с образованием комплексов типа [РЬзРНЬ (ОСОК).2 2. Аддукты с лигандами я-типа оранжевого или красного цвета, а с лигандами, в которых донором является атом кислорода, имеют зеленую или синюю окраску. При помощи обменных реакций можно получить другие карбоксилаты, например трифторацетат. Все эти соединения [22] диамагнитны, поэтому в них, как и в других аналогичных мостиковых карбоксилатах, существует взаимодействие металл — металл. Неясно лишь, следует ли рассматривать это как образование прочных химических связей между атомами металла или же как антиферромагнитное спаривание спинов электронов. [c.453]

Характер сверхтонкой структуры - -резонансного спектра в основном зависит от магнитного состояния вещества, т. е. от того, является ли оно парамагнитным, ферромагнитным или антиферро-магнитным. В случае ферро-, ферри- и антиферромагнитных соединений электронное спин-спиновое взаимодействие намного сильнее [c.259]

Такие же полосы, обусловленные полем лигандов, наблюдались при тех же значениях энергии в соединениях, содержащих октаэдрические ионы железа(1П), между которыми имеется антиферромагнитное взаимодействие. Например, для основного сульфата железа(1И) FeOHSOi, структура которого нключает октаэдрические субъединицы состава [Ре(1П)0б1, образующие цепи путем связывания через ОН- и SOi-rpynnbi [73], наблюдались полосы поглощения, обусловленные полем лигандов, при 10 600, 20 ООО и [c.346]

Такое значение ЮОд гораздо ниже, чем значение для октаэдрических комплексов Ре(П1), равное 13 700 см , и приближается к соответствующему значению для тетраэдрических комплексов в ортоклазе [72]. Близкое сходство между спектрами зеленого железо(1П)фосвитина и ортоклаза [69, 701 убедительно подтверждает тетраэдрическую структуру связывающих центров белка. Отсутствие максимумов поглощения в области 800—1000 см исключает возможность того, что значительное число ионов Ре(1П) находится в октаэдрическом окружении. Интенсивности первых двух полос поглощения в электронных спектрах зеленого железо(П1)фосвитина почти на порядок выше, чем интенсивности полос в спектрах легированного Ре(1П) ортоклаза. Такое усиление интенсивности запрещенных по спину переходов согласуется с наличием антиферромагнитного взаимодействия между центрами, содержащими Ре(1П) [40, 74—77]. [c.357]

К настоящему времени стало известно, что объемистые многоядерные кластеры Fe(III) широко распространены в биологических системах. Эти кластеры различаются по содержанию железа от 50 атомов на молекулу фосвитина и 200 атомов на молекулу гастроферрина до более 4000 атомов на молекулу ферритина при полностью завершенной структуре ферритинового ядра. Между ионами Fe(III) в этих кластерах имеется антиферромагнитное взаимодействие. Многоядерная природа этих железосодержащих частиц хорошо коррелирует с их биологической активностью, например с подавлением поглощения железа и его запасанием. Можно ожидать, что будут открыты и другие биологические системы, связывающие железо в форме многоядерных комплексов. [c.370]

Двуфтористый марганец — умеренно растворимое вещество розового цвета удобнее всего получается осаждением в водной среде, подчиняется закону Кюри—Вейсса при температуре выще 180 °К. Согласно измерениям магнитной восприимчивости его твердых растворов во фтористом цинке при комнатной температуре, магнитный момент дифторида составляет 5,98 магнетона Бора однако магнитные свойства МпРг выражены несколько анизотропно Это вещество обнаруживает слегка искаженную структуру рутила " причем два межатомных расстояния Мп—F равны 2,13, а четыре остальных — 2,1оЛ °. Соединения NH4/v nF3 и KMnFs были приготовлены из составляющих фторидов в водной среде. Аммонийная соль разлагается при 300 °С в струе двуокиси углерода, причем остается чистый дифторид марганца " . Структуры этих соединений подробно не изучены калиевая соль КМпРз (которая антиферромагнитна) обладает структурой типа перовскита . [c.106]

При выполнении некоторых условий данные о магнитном насыщении могут дать сведения о распределении катионов в фер-римагнитных окислах со структурой шпинели [24а]. У антифер-ромагнитных окислов обнаружено слабое искажение кристаллических структур при парамагнитно-антиферромагнитном переходе (температура Неля) в результате этого сверхобменного взаимодействия [4]. [c.309]

Метод дифракции нейтронов позволяет установить расположение положительных и отрицательных спинов в антиферромагнитном кристалле их взаимодействие с магнитным моментом нейтронов обусловливает различное рассеяние. Так, вМпРг, который имеет структуру рутила (рис. 18.2), моменты атомов марганца в ряду октаэдров с общими ребрами имеют положительную ориентацию, а в соседних рядах — отрицательную ориентацию. Температура перехода Нееля для МпРг равна 72 К, а температура Кюри 0 равна —ИЗ °С. [c.819]

Смотреть страницы где упоминается термин Структура антиферромагнитная: [c.305] [c.16] [c.303] [c.137] [c.204] [c.252] [c.253] [c.214] [c.12] [c.570] [c.88] [c.41] [c.106] [c.280] [c.81] [c.90] [c.170] [c.247] [c.422] [c.334] [c.339] [c.346] [c.356] [c.401]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология