Вклады в магнитные свойства

О появятся две электронные пары и неспаренных электронов в молекуле О2 не будет. Однако исследование магнитных свойств кислорода свидетельствует о том, что в молекуле О2 имеются два неспаренных электрона. Ряд исследователей предприняли попытки усовершенствовать метод валентных связей и сделать его пригодным для истолкования этих ф актов. Однако более плодотворным оказался другой подход к объяснению и расчету ковалентной связи, получивший название метода молекулярных орбиталей (сокращенное обозначение метод МО). Значительный вклад в его [c.99]

Магнитные свойства веществ обусловлены наличием в атомах электронов и нуклонов и количественно определяются орбитальным и спиновым магнитными моментами этих частиц, возникающими в результате их внутреннего движения в атоме. Наибольший вклад вносят магнитные моменты электронных оболочек. [c.191]

Частицы, обладающие магнитным моментом, не равным нулю, называют парамагнитными. В отсутствие внешнего магнитного поля они ориентированы хаотично и вещество в целом магнитных свойств не проявляет. Однако в магнитном поле они частично разворачиваются по направлению поля, и в веществе возникает наведенный магнитный момент. Отнесенный к единице объема этот суммарный магнитный момент называется намагниченностью вещества Р - Основной вклад в намагниченность вносят частицы, обладающие парамагнетизмом электронного происхождения. Вклад парамагнитных ядер в намагниченность ничтожен в силу малой величины магнитных моментов ядер. Описанная намагниченность по физическому смыслу является полным аналогом ориентационной поляризованности вещества в электрическом поле, описанной в предыдущем параграфе. В частности ее величина связана с магнитным моментом частиц рт соотношением, аналогичным (5.3) [c.90]

Частицы, обладающие магнитным моментом, не равным нулю, называют парамагнитными. В отсутствие внешнего магнитного поля они ориентированы хаотично и вещество в целом магнитных свойств не проявляет. Однако в магнитном поле они частично разворачиваются по направлению поля, и в веществе возникает наведенный магнитный момент. Отнесенный к единице объема этот суммарный магнитный момент называется намагниченностью вещества Основной вклад в намагниченность вносят частицы, обладающие парамагнетизмом электронного происхождения. Вклад парамагнитных ядер в намагниченность ничтожен в силу малой величины маг- [c.99]

При определении магнитных свойств металлов необходимо учитывать то, что нелокализованные связевые электроны в их структуре вносят вклад как в диамагнитные, так и в парамагнитные свойства. И хотя последний вклад более значителен, величина парамагнитной восприимчивости нелокализованных электронов в металлах невелика и редко превышает 10" . [c.302]

Магнитные свойства. Магнитные свойства комплексов изучают начиная с 1930 г. В комплексах переходных металлов четвертого периода орбитальный момент электрона почти не дает вклада в суммарный магнитный момент (см. примечание к разд. Б.З настоящей главы), который определяется только спиновым моментом и может быть рассчитан по следующей формуле [c.226]

Вклады в энергию системы, обусловленные пространственными функциями, т. е. те члены гамильтониана, обсуждению которых были посвящены предыдущие главы, являются постоянными. Теперь для упрощения дела мы можем просто пренебречь ими, рассматривая их как нулевой уровень отсчета в интересующей нас энергетической шкале. (Заметим также, что из-за небольших энергетических различий разные магнитные состояния системы имеют приблизительно одинаковые больцмановские заселенности при нормальных температурах.) Магнитные свойства зависят только от спиновой функции. Это обстоятельство лежит в основе часто используемого чисто спинового приближения для описания магнитных явлений. Для большинства магнитных свойств систем, представляющих интерес с точки зрения химии, такое приближение вполне удовлетворительно. Однако для магнитных эффектов с участием электронов, наблюдаемых в тяжелых элементах, релятивистские вклады настолько возрастают, что это приближение становится несостоятельным. Оно оказывается также неудовлетворительным в чрезвычайно сильных магнитных полях. [c.353]

Электронное окружение атомов в молекулах в результате образования химических связей становится асимметричным. Это приводит к важным следствиям в отношении магнитных свойств вещества. Если в атоме электроны можно рассматривать как чисто диамагнитную систему, то в молекулах при наложении внешнего магнитного поля возникает слабый орбитальный парамагнетизм. Этот парамагнетизм эквивалентен дополнительному парамагнитному току электронов. Таким образом, константу экранирования ядра можно представить в виде суммы вкладов двух токов [c.63]

Магнитные свойства. Многие радиационные центры являются парамагнитными и вносят вклад в магнитную восприимчивость. Структурно-чувствительные свойства, например проницаемость, подвержены воздействию облучения сильнее, чем свойства, не зависящие от структуры, например намагниченность при насыщении. [c.335]

Теперь рассмотрим магнитные свойства воды. Подобно большинству молекул с низким молекулярным весом, вода не имеет неспаренных электронов и является диамагнитным веш,еством. Так как магнитная чувствительность х является тензором, ее компоненты вдоль каждой оси координат могут быть выражены как сумма отрицательного диамагнитного вклада и меньшего но величине положительного парамагнитного вклада (табл. 1.5), Т. е. = + Л Индивидуальные диамагнитные вклады [c.22]

Особые магнитные свойства ароматических молекул могут быть объяснены диамагнитными лондоновскими кольцевыми токами, обусловленными эффектом делокализации электронов в кольцах. Но эти кольцевые токи определяют лишь часть анизотропии. Оставшаяся часть зависит от локализованных вкладов анизотропии п-орбиталей, связей С—С и С—Н и обусловленного а — я-взаимодействием парамагнитного анизотропного члена. [c.324]

Из табл. 7.5 видно, что чисто спиновая формула находится в хорощем соответствии с наблюдаемым магнитным моментом. Встречающиеся отклонения всегда направлены в стороны больших величин, в частности для Со(II) и N (11). Это объясняется тем, что чисто спиновая формула — это только эмпирическое правило. Детальная теория магнитных свойств показывает, что парамагнетизм иона переходного элемента должен быть связан с общим угловым моментом неспаренных электронов, а не с их числом. Общий угловой момент электрона — это сумма двух слагаемых, одно из которых — спин, а другое — орбитальное движение. На спиновый угловой момент не влияет окружение электрона, так что на вклад спинов неспаренных электронов в магнитный момент не может влиять природа связи иона металла. Однако в случае орбитального углового момента положение существенно меняется. Теория показывает, что для того, чтобы электрон имел орбитальный угловой момент относительно какой-либо оси, должно быть возможным преобразование (вращением вокруг данной оси) орбитали, которую он занимает, в абсолютно эквивалентную ей и вырожденную орбиталь. Поэтому считают, что электрон вращается вокруг этой оси. Так, в свободном ионе вращение на 45° вокруг оси г превратит орбиталь в жу-орбиталь (рис. 1.12). Эта эквивалентность приводит к орбитальному угловому моменту свободного иона относительно оси 2, равному 2(/1/2я), причем знак зависит от направления вращения (угловой момент измеряют в единицах /г/2л, см. разд. 6.11). Аналогично преобразование г-орбитали в г-орбиталь при повороте на 90° вносит в общий момент вклад 1(/г/2я). При вращении вокруг оси г г -орбиталь остается неизменной (инвариантной) и в орбитальный момент вклада не вносит. [c.259]

Вклады в магнитные свойства [c.416]

Наиболее важный вклад в суммарные магнитные свойства веществ вносят магнитные моменты, обусловленные движением заряженных электронов. Вклад нуклонов гораздо меньще, и мы не будем его учитывать. Когда вещество помещается в магнитное поле, последнее индуцирует в образце движение электронов в таком направлении, чтобы результирующий магнитный момент был ориентирован противоположно направлению наложенного поля. Вследствие этого образец выталкивается из неоднородного поля, и мы называем его диамагнитным. В отсутствие магнитного поля диамагнетизма нет, но он появляется у всех веществ при наложении магнитного поля. Такое магнитное поведение наиболее существенно для всех веществ, в которых все спины электронов спарены. [c.416]

Атом кислорода имеет два неспаренных, электрона (см. рис. 1.34), поэтому на основании метода валентных связей можно было бы ожидать, что при соединении двух атомов О появятся две электронные пары и неспаренных электронов в молекуле Ог не будет. Однако исследование магнитных свойств кислорода свидетельствует о том, что в молекуле Ог имеются два неспаренных электрона. Ряд исследователей предприняли попытки усовершенствовать метод валентных связей и сделать его пригодным для истолкования этих фактов. Однако более плодотворным оказался другой подход к объяснению и расчету ковалентной связи, получивший название метода молекулярных орбиталей (сокращенное обозначение метод МО). Значительный вклад в его [c.99]

Наблюдаемая во многих случаях хорошая линейная зависимость между химическими сдвигами протонов и параметрами реакционной способности заместителей связана с тем, что и те и другие в значительной мере обусловлены изменением электронной плотности на соединяющих их атомах. Однако параметры реакционной способности и химические сдвиги часто зависят от иных факторов, не связанных непосредственно с электронной плотностью. Если влияние этих факторов при переходе от соединения к соединению изменяется не параллельно, наблюдаются значительные отклонения от линейной зависимости. Для химического сдвига такими факторами являются вклады в константу экранирования 0JJ и о. В то время как вклад от межмолекулярного взаимодействия и магнитных свойств образца о можно, как правило (но не всегда), исключить, учет магнитного влияния соседних атомов и групп данной молекулы часто представляет большие трудности. В дальнейшем будет произведена оценка величины этого эффекта в различных случаях и показаны пути учета его в параметрах заместителей. [c.69]

Присутствие ионов Ре + в шпинелях и гранатах оказывает существенное влияние на их диэлектрические свойства (см., например, [1]). Относительно влияния ионов Ре + на магнитные свойства, особенно на величину ц" в сантиметровом диапазоне волн, имеются весьма немногочисленные данные [2]. Между тем во многих случаях величина а" дает основной вклад в потери ферритовых устройств. Поэтому изучение поведения ц", особенно в малых полях, представляет не только научный, но и практический интерес. [c.206]

Все соединения с изолированной двойной связью характеризуются в отношении своих магнитных свойств наличием некоторого положительного инкремента. Так как свободные радикалы также дают положительный вклад в общую величину магнетизма, то полагали, 15 2070 — [c.225]

Целочисленный вклад в общую мерность, связанный с тепловой энергаей От Ш7, обеспечивает преимущественно разнообразные структурнью фазовые переходы с магнитной энергией - изменения преимущественно магнитных свойств вещества (образование и исчезновение магнитных доменов, точка Не-еля), с электрической энергией Вэ., - измененяя преимущеспвенно электрических свойств вещества (точка Кюри). [c.136]

Взаимодействие между ионами металлов может привести в принципе к возникновению только несвязывающих или разрыхляющих МО. При этом. молекула сохраняет устойчивость за счет мостиковых лигандов, связывающих ионы металла. Такое альтруистическое взаимодействие М— М, которое может привести к спариванию спинов, но вносит отрицательный или близкий к нулевому вклад в энергию связи, трудно считать химической связью. Вообще при наличии мостиковых лигандов вопрос о наличии связи М—М становится довольно сложным. В частности, в структуре монопиридинкупроацетата (см. с. 132) атомы Си удалены друг от друга на 0,263 нм, что всего на 0,010 им больше, чем в металле. Имеется обменное взаимодействие между ионами u +, проявляющееся в магнитных свойствах соединения, однако расчет показывает, что оно осуществляется через цепочку Си—О—С—О—Си перекрывание /-орбиталей ионов Си + несущественно, связь Си—Си отсутствует. [c.140]

Полупроводники. Магнитные свойства полупроводников, как и металлов, обусловлены их электронной структурой. Однако в отличие от металла полупроводники в основном состоянии (О К) не имеют электронов проводимости. Они появляются лишь с повышением температуры, и число их растет по экспоненциальному закону (см. гл. V). Поэтому можно ожйдать, что часть магнитной восприимчивости, обусловленная носителями тока, будет резко зависеть от температуры. Помимо этого, вклад в восприимчивость будет вноситься ионными остовами кристаллической решетки, а также различными дефектами кристалла, в первую очередь атомами примеси. Магнитную восприимчивость полупроводника, не обладающего атомным магнитным порядком, можно приближенно представить в виде суммы [c.305]

Магнитные свойства простых веществ также обнаруживают периодическую зависимость от порядкового номера элемента (рис. 126), но закономерности, которым подчиняется эта зависимость, требуют пояснения. В стандартных условиях простые вещества находятся в разном агрегатном состоянии. Все газообразные и жидкие простые вещества являются диамагнитными. Единственным исключением является кислород, парамагнетизм двухатомной молекулы которого объясняется с позиций метода МО. Сложнее обстоит дело с кристаллическими веществами. Магиитные свойства крист аллов определяются главным образом тремя вкладами диамагнетизмом атомного остова, орбитальным диамагнетизмом валентных электронов и спиновым парамагнетизмом. У неметаллов, в кристаллах которых доминирует ковгшентная связь, вклад спинового парамагнетизма пренебрежимо мал, поэтому все они диамагнитны. Парамагнитными свойствами обладают все переходные металлы с недостроенными и /оболочками, щелочные, щелочно-земельные металлы и магний, а также алюминий. -Металлы с заполненными внутренними оболочками (подгруппы меди и цинка) диамагнитны, так как у них спиновый парамагнетизм не перекрывает двух диамагнитных составляющих (орбитального диамагнетизма валентных электронов и диамагнетизма атомного остова). По той же причине диамагнитными свойствами обладают металлы подгруппы галлия, олово и свинец. [c.248]

Нуклоны в ядре обмениваются заряженными виртуальными пионами, в результате чего возникает некоторый вклад в полный ядерный ток, называемый обменным током. Вследствие того, что гиромагнитное отношение пиона имеет большое значение еЦт = 7 е 2М) — к таким пионным степеням свободы особенно чувствительны магнитные явления. Фактически наиболее ясные экспериментальные подтверждения существования пионных обменных токов получаются из магнитных свойств малонуклонных систем, которым мы уделим значительное внимание. [c.296]

До сих пор мы рассматривали эффекты, вызванные наложением магнитного поля на основные уровни, только в первом приближении, т. е. считали изменения энергии пропорциональными Я. Этого достаточно для большинства случаев, когда анализируются магнитные свойства, но иногда, особенно если эффекты первого порядка малы или отсутствуют, необходимо рассматривать эффекты более высоких порядков, а именно влияние магнитного поля, проявляющееся в изменении энергии, пропорциональном Ю, т. е. эффект Зеемана второго порядка. Можно считать, что магнитное поле искажает распределение электронов в ионе, на который оно действует, и тем самым в очень небольшой степени изменяет описание основного состояния. Новое описание основного состояния можно найти, допустив примешивание в небольшой степени некоторых высших состояний к основному состоянию, пропорциональному напряженности поля Н. Под влиянием поля это примешивание вызывает понижение энергии всех компонентов основного состояния на величину, пропорциональную Н . Это изображено на рис. 77, где показано, что оба компонента дубл ета иона понижаются на величину сН . Поскольку понижение энергии влияет на положение центра тяжести основного состояния, дЕц/дН линейно относительно Н и восприимчивость остается не зависящей от поля. Если примешивающийся уровень лежит выше основного уровня на величину, намного превосходящую кТ, теплового распределения между уровнями не происходит, и поэтому вклад в восприимчивость не зависит от температуры по этой причине такой эффект часто называется температурно независимым парамагнетизмом. В рассматриваемом случае иона температурно независимый парамагнетизм вносит в молярную восприимчивость, равную —1500-10 эл.-стат. ед. при комнатной температуре, около 60-10 эл.-стат. ед. У спин-спаренных комплексов Со(1П) наблюдается молярная восприимчивость около 100-10 эл.-стат. ед., также обусловленная температурно независимым парамагнетизмом. В этом случае нет расщепления первого порядка, так как все спины спарены, но энергия основного синглетного состояния понижена из-за эффекта второго порядка, обусловленного полем. Следует отметить, что если единственный вклад в восприимчивость создается температурно независимым парамагнетизмом, момент уже не является не зависящим от температуры, а Хэфф а В приведенном примере примешивающийся уровень лежит выше основного уровня примерно на 20 ООО см . [c.389]

По-видимому, будет небесполезно вкратце перечислить для рассмотренных нами типов молекул те различные пути, какими орбиты валентной оболочки переходного металла принимают участие в связывании, а) В простейших октаэдрических комплексных ионах, таких, как ионы с Н2О, ЫНз или галогенидами, главный вклад в общую энергию связи неоспоримо создается за счет электростатических сил. Тем не менее ряд соображений, учитывающих все тонкости и основанных на спектрах и магнитных свойствах [31], а также на принципе электронейтральности Полинга [32] (помимо всего прочего), в значительной мере указывает на то, что. 4 , Ар и, как минимум, две из Зй АО (называемые здесь Ъйа) принимают участие в связывании. Остальные три 2>й АО (З тс), вероятно, остаются несвязывающими в случае Н2О и ЫНз, хотя имеются данные, указывающие на то, что, если эти орбиты не заняты, они могут использоваться для стабилизации промежуточных образований во время некоторых химических реакций подобных ионов. В окислах и галогенидах, и даже в большей мере в случае фосфорных и мышьяковых лигандов (т, е. лигандов со сверхвалентйыми -орбитами) Зйи орбиты [c.45]

При полющи ТКП, а еще лучше МТКП удается с достаточной точностью предсказать и более тонкие детали магнитных свойств комплексов, такие, как орбитальные вклады, необычную зависимость магнитного момента от температуры и магнитную анизотропию. [c.60]

И электронов). Ядра многих изотопов обладают положительной магнитной восприимчивостью. Ядерный парамагнетизм значительно меньше электронного, и при обычных температурах вклад в объемную магнитную восприимчивость вещества, обусловленный ядерным парамагнетизмом, составляет долю порядка 10 и меньше статической магнитной восприимчивости, что, по существу, не сказывается на макроскопических магнитных свойствах вещества в целом. Поэтому магнетостатические методы неприменимы длй его изучения. [c.7]

При присоединении к такого рода молекуле бензольного кольца число тс-электронов возрастает на 4, и молекула остается в классе аномальных молекул. Поэтому бензогомологи вышеупомянутых молекул должны также обнаруживать аномальный парамагнетизм. Однако присоединение бензольных колец все же увеличивает число полностью занятых дублетных уровней в молекуле и должно приводить к количественной убыли парамагнетизма и-электронов за счет увеличения суммарного диамагнитного вклада. Таким образом, аномалии магнитных свойств пенталена, гепталена [c.27]

Бельгийский химик Л. Эррера обратил внимание на различие элементов четных и нечетных рядов системы первые — магниты, вторые — диамагниты. То же еще ранее наблюдал английский химик Т. Карнелли. Высокую оценку работам Карнелли дал в 1882 г. Д. И. Менделеев в письме к Роско Я придаю особое значение тому, что Карнелли показал связь между магнитными свойствами элементов и их атомным весом. Так как я сам являюсь сторонником нового направления в изучении элементов, я высоко ценю труды Карнелли и думаю, что своими работами Карнелли сделал вклад в науку в области периодического закона химических элементов [37]. [c.53]

В работе [107] предлагается новая модель, в которой электропроводность в NiO связывают с 2/5-полосой кислорода. Для описания оптического поглощения и края фотопроводимости используются заполненная 2р-полоса кислорода и пустая 45-полоса никеля с энергетической щелью между ними4эе. Так как непроводящие 3 -состояния заполнены, то чистая NiO — полупроводник с внутренней щелью 4 эв. Введение Li+ приводит к возникновению соседних Ni3+- o TOHHHn и этот комплекс действует как акцептор для 2р-полосы. При низких температурах Ni -AbipKa может перескакивать на Ni вблизи узла Li+ и таким образом создается вклад в электропроводность. При высоких температурах акцептор, являясь ионизованным, оставляет Ni + вблизи Li+, а дырка переходит в кислородную 2р-полосу. Эти дырки дают зонную проводимость р-типа, которая и наблюдается при средних температурах. За магнитные свойства и оптический спектр в NiO ответственны локализованные Зй-электроны. [c.89]

Из общего количества интерметаллических соединений редкоземельных элементов, которые могут быть синтезированы, к настоящему времени с помощью эффекта Мессбауэра исследована лишь малая часть. Эти исследования дали цeннyюJинфopмaцию о магнитных свойствах этих соединений и плотностях волновых функций электронов на ядрах редкоземельных элементов. Оценки 2в(0) в различных соединениях, полученные с помощью измерений изомерного сдвига, вносят вклад в понимание природы интерметаллической связи. Эти оценки будут рассмотрены в разд. 111,3. [c.368]

При статических измерениях такое разделение может быть достигнуто исходя из различий в температурной зависимости магнитных свойств вещества. Если чистый кристалл является диамагнетиком (как многие полупроводники и изоляторы), то при достаточной точности эксперимента таким путем можно обнаружить вносимый дефектами парамагнетизм. Когда количество дефектов изменяется с температурой, как, например, для собственных носителей тока, или электронов и дырок, освобождаемых с глубоких донорных или акцепторных уровней, возможно выделение и диамагнитного вклада дефектов. Подробнее эти вопросы рассмотрены в работах Буша [60], Бауэрса [61] и Крум-хансла [62]. [c.177]

Таким образом, на -оболочке атома железа спин одного из электронов погашается спином парного электрона, а четыре неспаренных электрона взаимно усиливают друг друга. Поскольку неспаренные электроны вносйт наиболее существенный вклад в парамагнитную восприимчивость вещества, то исследование магнитных свойств элементов и их соединений позволяет получить очень важные сведения об электронной конфигурации атомов, ионов и молекул [3]. [c.41]

Магнитные свойства наноструктур облацают большим разнообразием и значительно отличаются от массивного материала. Основной вклад здесь вносят размерные эффекты, влияние поверхности, образующих наноструктуру кластеров, межкластерные взаимодействия или взаимодействия кластера с матрицей и межкластерная организация. Особенности формирования наноструктур и их свойства позволяют синтезировать новые магнитные наноматериалы и магнитные наноустройства на их основе. К числу наиболее характерных и впечатляющих свойств нанокластеров и наноструктур следует отнести прежде всего суперпарамагнетизм, который проявляется при размерах магнитных кластеров 1-10 нм, магнитную однодомен ность нанокластеров и наноструктур вплоть до 20 нм, процессы намагничивания, которые чувствительны не только к характеру магнитного упорядочения кластера, но и к его размеру, форме, магнитной анизотропии, эффекты магнитного квантового туннелирования, при которых намагниченность меняется скачками, подобно эффектам одноэлектронной проводимости, и эффекты гигантского магнетосопротивления. Представляют большой интерес магнитные фазовые переходы первого рода в нанокластерах и наноструктурах, когда магнитное упорядочение в наносистеме исчезает скачком и наносистема переходит в парамагнитное состояние, минуя суперпарамагнитное состояние, для которого характерно сохранение магнитного упорядочения ниже точки Кюри. [c.522]

С повышением температуры наблюдаются магнитные фазовые переходы из упорядоченного магнитного состояния наноструктуры, которому соответствует магнитная СТС, в парамагнитное (суперпарамагнитное) состояние. При 77 К спектры состоят из двух систем магнитной СТС, соответствующих а-РезОз (магнитная индукция на ядре В, = 52 Тл, квадрупольное расщепление АЕд = -0,29 мм/с) и 7-Ре20з ( п = 47,2 Тл, АЕд = О мм/с), а также некоторого вклада размытой СТС в виде монолинии (около 10 %). С повышением температуры вплоть до Т = 120 К в спектрах появляется квадрупольный дублет с АЕд = 0,78 мм/с и изомерным сдвигом относительно металлического железа д = 0,42 мм/с, однако общий характер спектров не меняется. Начиная с Г = 120 К происходит трансформация спектров, которые теперь могут быть представлены всего одной системой магнитной СТС (Б,п = 51,3 Тл, АЕд = О мм/с). Природу этой трансформации мы обсудим в других пунктах, здесь же сосредоточимся на характеристиках магнитного фазового перехода первого рода. Мессбауэровские спектры в диапазоне Т = 120 -г 300 К характеризуются обратимыми превращениями магнитной СТС в парамагнитный дублет без заметного смещения или уширения линий, характерных для магнитных фазовых переходов второго рода или суперпарамагнетизма, что свидетельствует о наличии магнитных фазовых переходов второго рода, когда намагниченность материала исчезает скачком. Эти переходы происходят при перераспределении критических температур Тсо = 120 4- 300 К, пониженных по сравнению с Го для массивных образцов а- и 7-Рс20з (856 и 965 К соответственно). Отсутствие суперпарамагнетизма для таких больших кластеров становится очевидным из оценки с помощью формулы (16.4). Если принять константу магнитной анизотропии К к 10 Дж/м и Го = 10 -г 10 с, то время релаксации магнитного момента т будет на несколько порядков величины превышать время измерения (период ларморовой прецессии ядра Ре 10 с). Таким образом, суперпарамагнетизм для подобных наноструктур не оказывает воздействия на их магнитные свойства и не может привести к понижению Гсо. В наноструктуре а- и 7-РегОз намагниченность и магнитное упорядочение исчезают за счет магнитного фазового перехода первого рода, т.е. скачком от величины В-, и 50 Тл до В-, =0. Необходимо отметить. [c.567]

Цель настоящего исследования-изучение магнитных свойств илов солоноватого прибрежного болота Ил-Марш для определения природы остаточной намагниченности. Если тонкозернистый магнетит вносит существенный вклад в остаточную намагниченность, а его зерна по форме сходны с частицами бактериального магнетита, то это можно считать хорошим подтверждением биогенного происхождения магнетита в зтих осадках. И наоборот, отсутствие магнлита в этих осадках опровергало бы эту модель, поскольку наличие магнитных бактерий в Ил-Марше хорошо известно. [c.458]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология