Полное ускорение

Это уравнение выводится просто потенциальная энергия иона еУ превращается в кинетическую энергию (где т — масса, а V — скорость). При полном ускорении [c.313]

Левая часть представляет собой полное ускорение. Аналогично этому уравнение теплопроводности выразится следующим образом [c.70]

Используя уравнения движения капель с (1. 21) по (1. 29), получим, что величина полного ускорения [c.136]

Для вертикальной трубы g совпадает с полным ускоренней силы тяжести g, для трубы с горизонтальным направлением оси g = 0. Второе слагаемое Ь получено двукратным дифференцированием выражения для h. [c.336]

Уравнением ускоренного движения полидисперсного материала является соотношение полного ускорения частицы i-й фракции под воздействием сил гидродинамического сопротивления со стороны потока сушильного агента, силы тяжести, эффективной силы столкновений с частицами других фракций и эффективной силы трения частиц о стенку вертикальной трубы [c.313]

Левые части уравнений системы (1.27) представляют собой полные ускорения жидкости по соответствующим осям. Поскольку искомые компоненты скоростей в общем случае являются функциями времени (х) и координат (х, у, г), то полные производные функций четырех переменных запишутся следующим образом [c.43]

Физический смысл системы уравнений (1.29) остается аналогичным смыслу уравнения (1.23) это равенство полного ускорения алгебраической сумме ускорений действующих в потоке жидкости сил тяжести, разности давления и вязкого трения. Лишь в отличие от уравнений (1.23) и (1.30) в каждом уравнении системы (1.29) записаны проекции полных ускорений и сил, действующих на жидкость, на оси координат. [c.45]

Дифференциальные уравнения в частных производных второго порядка (1.29) содержат нелинейные слагаемые (конвективные слагаемые полных ускорений) и поэтому в общем случае не могут быть решены аналитическими методами. Возможны решения лишь для некоторых, предельно простых случаев течения один такой относительно простой пример рассматривается ниже (см. п. 1.8). [c.45]

Устойчивость молекулярного иона в известной мере является аддитивным свойством. Так, например, ароматический углеводород с сильно разветвленными боковыми цепочками может дать менее интенсивный пик, соответствующий молекулярному иону, чем циклический кетон. По этой причине ряд соединений не дает заметного пика, по которому можно было бы определить его молекулярный вес. Очень часто в эту группу попадают третичные спирты. Разветвление и наличие гидроксильной группы настолько хорошо стабилизуют ряд возможных осколочных ионов, а последние образуются в таком большом количестве, что практически пи один из первично образующихся молекулярных ионов не обладает достаточной продолжительностью жизни, чтобы получить полное ускорение до того, как он успеет распасться. То же относится и к некоторым простым эфирам и аминам. Тем не менее при наличии определенного опыта оказывается возможным по некоторым характерным осколкам реконструировать исходную молекулу и таким образом косвенным путем определить значение молекулярного веса. Так, например, спирты дают пик, соответствующий потере элементов воды, а также пики, отвечающие обычно потере одной из присутствующих алкильных групп. По [c.313]

Во многих случаях для того, чтобы показать, образуется ли данный осколок из другого в результате одностадийного процесса разложения (что позволяет вычислить массу образующейся при этом процессе незаряженной частицы), можно использовать так называемые метастабильные пики. Если в ускоряющее поле попадает ион с начальной массой т , который после полного ускорения и до отклонения в магнитном поле диссоциирует на нейтральный осколок и заряженный осколок с конечной массой т , то в масс-спектре оп появится не при и не при тпр а в виде широкого пика малой интенсивности при т. Эта точка максимума метастабильного пика связана с т. и следующим уравнением [36] [c.325]

Полное ускорение а точки при криволинейном движении найдем суммированием составляющей вектора в направлении траектории а, и составляющей вектора в нормальном [c.129]

Ускорение в направлении траектории й, (касательное ускорение) изменяет только величину скорости точки, а нормальное ускорение а (центростремительное ускорение) — только ее направление. В соответствии с направлением вектора нормального ускорения Дн вектор полного ускорения а направлен внутрь траектории. Если полное ускорение Д будет направлено от нормали в направлении движения (рис. 97, а), то абсолютная величина скорости [c.130]

Величина полного ускорения определяется по формуле (33) [c.132]

Изучая кинематику, мы установили, что полное ускорение а точки [c.173]

Наиболее общим уравнением ускоренного движения полидисперсного материала в настоящее время может считаться следующее соотношение полного ускорения частицы /-й фракции под действием силы гидродинамического сопротивления, силы тяжести, эффективной силы столкновения с частицами других фракций и эффективной силы трения [c.118]

В одной из ранних работ [24], посвященных моделированию процесса сушки дисперсных материалов в трубах-сушилках, учитывается эффект взаимодействия частиц материала со стенкой вертикальной трубы, а в качестве уравнений кинетики сушки материала используются уравнение массоотдачи для периода постоянной скорости сушки и аппроксимация в форме (1.54) для периода убывающей скорости сушки. В выражении для полного ускорения влажной частицы сохранено слагаемое, соответствующее ускорению за счет изменения массы частицы вследствие ее обезвоживания. [c.135]

Пусть, кроме того, х = х((), у = ЯО, = г(0 и каждая из этих функций дифференцируема по /. Тогда полное ускорение [c.107]

Показать, что полное ускорение можно находить по формуле [c.143]

Полное ускорение йт1с1х элемента жидкости обычно может быть [c.5]

Инерционная сила, очевидно, равна произведению, взятому с обратным знаком, плотности жидкости на ускорение рассматриваемого ее элемента. Ускорение определяется как сложный эффект, так как изменение скорости элемента в процессе его движения обусловлено двумя различными причинами. В каждой данной точке скорость изменяется из-за нестационар-ности поля. Вместе с тем изменение скорости происходит при перемещении элемента из одной точки поля в другую (из-за неоднородности поля). Полное изменение скорости складывается из двух этих изменений, которые обычно различают как локальное и конвективное (причем имеет место простая аддитивность, так как рассматриваются изменения, происходящие за бесконечно малый промежуток времени). Соответственно и полное ускорение определяется [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология