Равновесное расширение

Изотермическое равновесное расширение идеального газа Изотермическое равновесное расширение реального газа [c.332]

Рис. 2. Равновесное расширение газа

Изотермическое равновесное расширение реального газа [c.30]

Равенство сил, действующих на систему (давление, электрическое поле и т. д.—в зависимости от природы процесса), силам, противодействующим со стороны системы (точнее, бесконечно малая разность их значения). Так, только при равновесном расширении газа можно пользоваться уравнением [c.16]

Изотермическое равновесное расширение идеального газа [c.29]

Докажем применимость этого выражения для любого равновесного изотермического процесса в любой системе. С этой целью рассмотрим изолированную систему, состоящую из двух частей. Первую часть образует 1 моль идеального газа, вторую — произвольное тело. Предположим, что в этой системе одновременно происходят изотермическое равновесное расширение идеального газа и произвольный изотермический процесс во второй части системы. Поскольку система изолированная, тепловые эффекты этих процессов будут равны по абсолютному значению и противоположны по знаку [c.74]

Поэтому только при равновесном расширении идеального газа, для 1 моль которого РУ — ЯТ [c.19]

Рассмотрим сначала равновесное расширение. Во время всего процесса сила, действующая извне на поршень, равна р5 и убывает по мере расширения газа и связанного с этим уменьшения давления. Внутренняя энергия газа остается неизменной, и в силу первого начала термодинамики теплота, полученная газом от термостата, равна работе, совершенной газом. Эта работа может быть получена интегрированием соотношения (12.10), которое нетрудно провести, выразив давление через объем с помощью уравнения состояния идеального газа (8.1) [c.216]

Какова бы ни была форма поверхности, ограничивающей объем, занятый телом, элементарная работа, выполняемая телом в процессе равновесного расширения, всегда равна произведению давления на элементарное приращение объема [c.22]

Работа, производимая телом при равновесном расширении от объема Ух до объема равна [c.22]

Если равновесное расширение или сжатие газа происходит адиабатно, т. . без притока или отнятия тепла (OQ = 0), то очевидно, что изменение температуры и объема в этом (случае описывается уравнением [c.29]

Уравнения Пуассона по смыслу их вывода приложимы только к равновесному адиабатному процессу. Для расчета быстрого (а значит, и неравновесного) адиабатного сжатия или расширения уравнениями Пуассона, по сути дела, пользоваться нельзя. Резко, ударом увеличивая нагрузку на поршень, удерживающий газ в цилиндре, мы затрачиваем на сжатие газа больше работы, чем потребовалось бы при осторожном, постепенном увеличении нагрузки в связи с этим температура газа будет возрастать быстрее, чем это следует по уравнению Пуассона. При неравновесном расширении газ производит меньщую работу, чем мог бы произвести (при равновесном расширении), и поэтому температура будет падать медленнее. [c.30]

Так, например, если газ заперт в цилиндре с поршнем, и давление газа уравновешено внешним давлением, то мы имеем возможность рассматривать как равновесное расширение газа, так и его равновесное сжатие. В первом случае объем газа увеличивается, и газ сам совершает работу против внешнего давления. Эта работа считается положительной. Если же газ сжимается, то уменьшение его объема происходит за счет действия внешнего давления. Работа, совершаемая над газом, считается отрицательной. Уравнения (206) отражают эти зависимости. Рассмотрим изотермическое расширение. Ему отвечает соотношение V2 > при котором Л>0. При изотермическом сжатии V2работы получаются и при изобарическом и адиабатическом сжатии и расширении. [c.22]

Если в продуктах сгорания присутствуют конденсированные вещества и температура Гоо выше или равна температуре плавления конденсата, то, кроме результатов расчета для случая равновесного расширения, приводятся также результаты расчета расширения без учета кристаллизации . Каждая [c.32]

Расчет неравновесного течения в сопле проведен в одномерном приближении при заданном распределении давления по длине сопла или вдоль линии тока. Метод расчета подробно описан в первом томе настоящего справочника. Необходимое распределение давления определялось следующим образом. По результатам термодинамического расчета равновесного расширения вычислялась величина среднего показателя изоэнтропы расширения п. Значение последнего использовалось для расчета (методом характеристик) распределения давления вдоль оси осесимметричных сопел с угловой точкой и равномерным потоком в выходном сечении сопла. Полученное таким образом распределение давления использовалось затем в расчетах одномерного неравновесного течения. [c.47]

Если в продуктах сгорания присутствуют конденсированные вещества и температура Тсо выше или равна температуре плавления конденсата, то кроме таблиц расчета для случая равновесного расширения, приводятся также таблицы расчета расширения без учета кристаллизации . Каждая такая таблица отмечена дополнительной подписью внизу и расположена сразу же за таблицей варианта равновесного расширения. В дополнительных таблицах конденсированные вещества, находящиеся в твердом состоянии, отмечены индексом т . [c.27]

Полностью равновесное расширение с равновесным изменением состава и свойств продуктов сгорания (в дальнейшем кратко называется равновесным расширением). [c.25]

Расчет неравновесных процессов в общем случае является частью решения конкретной газодинамической задачи, то есть связан с решением систем уравнений релаксационной газодинамики. Однако действительный процесс расширения очень часто близок к равновесному, а поэтому схема расчета равновесного расширения широко используется в практике расчетов. [c.26]

В настоящем Справочнике расчет процессов горения и равновесного расширения выполняется на основе приведенных выше допущений. Это позволяет рассматривать процессы как переход системы из одного термодинамического состояния в другое. Получаемые расчетом характеристики и параметры процессов являются идеальными, поскольку они основаны на использовании свойств гипотетической невязкой и нетеплопроводной равновесной смеси — идеального газа, идеальной организации и условий протекания процессов. Учет реальных условий протекания процессов и свойств рабочего тела рассматривается специ- ально в части IV Справочника. [c.26]

Расширенная матрица для расчета равновесного расширения до заданного давления [c.85]

В основу расчета замороженного расширения до различных условий (давление, температура, число М или Г , как и в случае равновесного расширения, можно положить расчет расширения до заданного давления. Рассмотрим этот вариант подробнее. [c.89]

Комбинируя варианты, приведенные в 1,2 настоящей главы, можно рассчитать и иные, кроме рассмотренных, схемы процесса расширения. Так, например, схема с внезапным замораживанием описывается равновесным расширением до заданной температуры или давления (в зависимости от того, как заданы условия замораживания) и далее замороженным расширением до выходного сечения сопла. [c.90]

Каждая таблица содержит сведения о продуктах сгорания данной топливной композиции при фиксированных значениях коэффициента избытка окислителя Оок и давления на входе в сопло рсо- При давлении рсо охарактеризованы параметры процесса горения, параметры процесса равновесного расширения [c.119]

В таблицах представлены параметры полностью равновесного расширения. В некоторых случаях их желательно дополнить характеристиками химически замороженного процесса. Это можно сделать, используя 2 гл. X. Принимая в качестве исходных параметров параметры, приведенные в таблицах для некоторых начальных условий, и полагая неизменным состав смеси, легко рассчитать замороженное расширение до любых заданных конечных условий. [c.123]

Для адиабатического течения вскипающей жидкости и равновесного течения газонасыщенной жидкости предложены баротропические уравнения состояния. Установлены критические условия, разделяющие начальную стадию, когда интенсивность опорожнения полубесконечного трубчатого канала определяется чисто газодинамическими явлениями (инерционными эффектами и процессом адиабатического расширения вскипающей и равновесного расширения газонасыщенной жидкостей) с последующим этапом, когда инерция несущественна. Для двух предельных режимов истечения, когда сила гидравлического трения от скорости потока зависит линейно, и по квадратическому закону система уравнений движения сводится к одному нелинейному уравнению. Построены автомодельные решения для задачи о внезапной разгерметизации канала на одном конце. Кроме того, получены решения, описывающие стационарное истечение кипящей жидкости чере З цилиндрические насадки, а также опорожнение конечного объема через щель. [c.12]

Из приведенного примера следует, что равновесный процесс должен давать максимальную работу. В самом деле, работа расширяюш,егося газа определяется не его собственным давлением, а тем производимым извне давлением, которое газ преодолевает в процессе расширения. Если мы возьмем крайний случай — расширение газа в пустоту — когда производимое извне давление равно нулю, то и работа газа равна нулю, каково бы ни было его нача.льное давление. При снятии с поршня части груза газ, расширяясь, совершает работу поднятия оставшейся части груза, преодолевая создаваемое ею давление. Если взять другой крайний случай — равновесное расширение газа, то здесь производимое извне давление все время равно давлению газа или, вернее, отличается от него лишь на бесконечно малую величину. Ясно, что при равновесном процессе газу приходится преодолевать самое большое из всех возможных давлений и производить, таким образом, максимальную работу. Если в какой-либо момент равновесного процесса производимое извне давление увеличится хотя бы на самую малую величину, то оно станет больше давления газа, а газ начнет сжиматься. [c.12]

Равновесное расширение чистого конденсирующегося пара. Параметры течения чистого конденсирующегося пара в равновесных условиях могут быть вычислены довольно просто подавлению пара и по уравнениям энтро-HiHi. Рассмотрение этого случая будет очеиь поучительно, так как оно устанавливает продельные значения температуры, давления и скорости, которые могут быть получены в потоке при конденсации. При любом давлении как томнература, так и скорость в этом процессе будут выше, чем в любом другом неравновесном процессе. [c.64]

Водород — фтор. Топливо водород — фтор является одним из самых эффекти1 иых по своим характеристикам систем. Вычисление характеристики для равновесного расширения в сопле при давлении в камере 21 кг/см и вношием давлении 1 ат.м показывает, что /8р=365 сек при г = 3,3, т. е. большой избыток Нз по сравнению со стехиометрической смесью (г=19). [c.426]

Расчет по схеме замороженного расширения обычно делается в дополнение к расчету равновесного расширения. Результаты этих двух расчетов определяют область, внутри которой могут находиться показатели действительного процессп. [c.25]

По найденным данным вычисляется энтропия рабочего тела и производится расчет равновесного расширения до местной скорости авука (см. следующую главу). Находятся новые параметры критического сечения и следовательно, новое значение величины с , которое В1В0ДИТСЯ в расчет следующего приближения и т. д. Расчет повторяется до тех пор, пока в соседних приближениях не совпадут с [c.84]

Процесс равновесного расширения от давления до давления р часто характеризуют средним показателем изоэнтропы расширения п. Процесс условно описывается уравнением = onst, в связи с чем [c.90]