Тепловые свойства газа и жидкости

Справочные данные о значениях термодинамических функций разных веществ относятся большей частью к стандартному состоянию их. Поэтому при сопоставлении термодинамических свойств данного веи1ества в жидком и газообразном состояниях и для расчета изменения этих свойств в процессе испарения нередко возникает необходимость перехода от величин, относящихся к стандартным состояниям жидкости и газа, к величинам, относящихся к равновесным их состояниям. Тепловые эффекты процесса (кроме области высоких давлений и концентрированных растворов) различаются в этом случае незначительно. Однако изменения энтропии (и, следовательно, AG) могут сильно различаться. Энтропия жидкости в стандартном состоянии мало отличается от энтрепии ее в состоянии равновесия с насыщенным паром при той же температуре, и этим отличием можно пренебречь, но для газообразного состояния значения энтропии могут быть весьма различными, так как энтропия газа сильно зависит от давления. Ограничиваясь условиями, в которых допустимо применение законов идеальных газов, и учитывая, что для стандартного состояния газа р— атм, можио, пользуясь ур. (VII, 53), выразить разность между энтропией газа в стандартном состоянии 8° и в состоянии насыщенного пара SpaBH равенством [c.256]

Курс физико-химии Н. Н. Бекетова состоит из двух частей. Первая часть посвящена изучению свойств газов, жидкостей и твердых тел, связи между физическими свойствами и химическим составом соединений, изучению спектров простых тел и соединений, а также химическому действию электрического тока. Вторая часть посвящена термохимии, изучению диссоциации и сродства. Здесь же рассматривается соотношение между работой элементов и тепловыми эффектами химических реакций. 50 страниц отведены фотохимии. [c.62]

Отметим принципиальную особенность вывода уравнений реологии (3.12.16) и (3.12.19). Он не содержит прямых указаний на то, что сопротивление деформированию ПКС является вязким. Более того, по форме выражение (3.12.17) напоминает уравнение состояния идеального газа. Фигурирующая в нем величина пкТ равна, как известно, давлению газа, а величина Р рассматривалась как сила упругого сопротивления, поскольку ее действие вызывало изменение потенциальной энергии частицы в узле решетки. Для сравнения отметим, что вывод формулы Эйнштейна и ее модификаций с самого начала предполагал вязкий тип напряжений. Это выразилось в том, что сопротивление деформированию суспензии определялось как сопротивление вязкой среды, усиленное благодаря особенностям ее течения в присутствии недеформируемой фазы. Примем во внимание, что силы вязкого сопротивления — это силы, обусловленные потерями энергии, подводимой к системе при ее деформировании. Для доказательства того, что сопротивление деформированию является вязким, необходимо выяснить, где и как при деформировании происходит диссипация энергии — ее превращение в теплоту. Ответ содержится в выражении для работы зРИ упомянутой силы. Согласно этому выражению, деформирующая сила совершает работу, идущую на увеличение потенциальной энергии частицы, только на первой половине (х/2) полного пути Л частицы из одного равновесного положения в другое. В силу симметричного вида зависимости потенциальной энергии частицы от ее смещения из положения равновесия на второй половине п>ти сила сопротивления меняет знак на обратный. Следовательно, на второй стадии движения частица не может оказывать сопротивления деформированию. По этой причине в выражении для работы и фигурирует только половина полного пути. Движение частицы на втором отрезке пути идет под действием внутренних сил деформированной решетки, которые не совершают никакой полезной работы, т. е. полученная на первой половине пути энергия теряется. Механизм превращения этой энергии в теплоту не имеет принципиального значения. Можно, например, считать, что она превращается в энергию упругих колебаний частицы возле положения равновесия, которые постепенно передаются всем частицам, превращаясь, таким образом, в их тепловое движение. В таком варианте диссипации не требуется наличия вязкой дисперсионной среды, и поэтому теория применима к описанию вязкостных свойств обычных жидкостей, в которых дисперсионной средой является ничто — межмолекулярные пустоты. Для суспензий более подходит схема передачи энергии вязкой дисперсионной среде при самопроизвольном движении в ней частицы на второй части пути. Это важно при вычислении времени релаксации вакансий и величины потенциального барьера движения частиц в решетке, величина которого определяет частоту переходов частиц в соседний узел. [c.694]

Тепловые свойства газа и жидкости [c.41]

В первом томе приводятся основные данные по гидравлическим, тепловым и массообменным процессам химической технологии, необходимые для расчета и проектирования, а также таблицы и номограммы физико-химических свойств газов, жидкостей, твердых материалов и их смесей. [c.4]

Выбор типа и конструкции теплообменника определяется давлением, температурой, тепловой нагрузкой и свойствами газов (жидкостей), а также технико-экономическими показателями, учитывающими условия работы аппарата и стоимость материалов. [c.427]

При чтении раздела о жидком агрегатном состоянии особое внимание слушателей необходимо обратить на то, что по физико-химическим свойствам, а также по способу теплового движения частиц жидкости занимают промежуточное положение между твердыми телами и газами. Молекулы жидкости в отличие от газов располагаются очень близко друг к другу и тепловые движения молекул жидкости не выходят за пределы действия когезионных сил. Именно по этой причине все жидкости имеют постоянный объем. [c.19]

Полимеры сочетают в себе свойства газов (по упругости), жидкостей (по тепловому расширению, сжимаемости, текучести) и твердых тел (по способности сопротивляться изменению формы). [c.372]

При дыхании в резервуар через предохранительные или дыхательные клапаны могут попасть огонь и искры из окружающей среды. Чтобы зтого не произошло, применяют огнепреградители различной конструкции. Они представляют собой устройство с узкими, канала.ми. через которые резервуар сообщается с атмосферой. Способность огнепреградителей гасить пламя определяется главным образом сечением и длиной этих каналов. Каналы могут быть ленточными, насадочными, сетчатыми и др. Нормалей на конструкции огнепреградителей для резервуаров пока не существует их конструируют для каждого отдельного случая, рассчитывая сечения пламягасящих каналов исходя из свойств газов и жидкостей, а также их количества и теплового режима горения. [c.71]

Тепловые эффекты в пограничном слое должны быть хорошо описаны этой моделью, если не рассматривается непосредственное окружение щелей. С другой стороны, это отрицает тот факт, что -в данном устройстве на гидродинамический пограничный слой будет также влиять продувание жидкости через щели. Было показано, однако, в предыдущих разделах, что локальные изменения в поле потока оказывают только вторичный эффект на процесс переноса тепла. Математически выбор пашей модели означает, что уравнение для скоростного пограничного слоя при постоянных свойствах является таким же, как и на твердой стенке, и что распределение стоков и источников тепла задано дополнительно к уравнению энергии пограничного, слоя. Последнее уравнение является линейным для случая постоянных свойств газа. Это означает, что решение уравнения энергии может быть получено путем наложения двух решений, одно из которых учитывает сосредоточенные стоки тепла только как пограничное условие, в то время как другое решение получено для распределенных источников или стоков. Это последнее решение будет идентично с теми, которые были получены прежде на твердых поверхностях для соответствующего распределения теплового потока. Поэтому перенос тепла будет описан коэффициентами теплообмена ао на твердой поверхности, а тепловой поток от стенки найдем из Следующего соотношения [c.381]

При низких давлениях величина пЬ мала по сравнению с V, и свойства газа приближаются к идеальным. Но при низких температурах скорость молекул очень мала. Столкновения молекул становятся липкими (неупругими), потому что каждая молекула остается вблизи партнера по столкновению в течение большего времени, чем при высоких температурах. Во время столкновения электроны на внешних орбиталях могут одновременно притягиваться ядрами обеих молекул, а орбитали успевают перестроиться так, чтобы еще больше способствовать такому одновременному притяжению, и в результате истинный объем газа становится меньше, чем это следует из уравнения состояния идеального газа. При достаточно низких температурах, особенно в том случае, когда давление не слишком мало, липкие столкновения молекул могут приводить к превращению газа в жидкую или кристаллическую фазу. Силы притяжения при тех небольших расстояниях между молекулами, которые характерны для жидкостей и кристаллов, настолько велики, что тепловой кинетической энергии пост = недостаточно для разъединения молекул. В этих условиях и происходит конденсация газа. [c.239]

Различают два вида жидкостей капельные и газообразные. Капельные жидкости (в дальнейшем для краткости -жидкости) представляют собой жидкости в общепринятом понимании этого слова - вода, нефть, керосин, машинные масла и т. д. Газообразные жидкости (газы) воздух, пары капельных жидкостей, различные технические газы обладают, наряду с общими свойствами капельных жидкостей, рядом свойств, отличающих их от капельных жидкостей. Так, например, молекулы жидкости находятся в непрерывном хаотическом тепловом движении, отличающемся от такого движения в газах. В жидкостях это движение представляет собой сочетание колебаний с частотой 10 Гц около мгновенных центров со стохастическим скачкообразным переходом от одного центра к другому. Тепловое движение молекул газа - постоянная скачкообразная перемена мест. В газах молекулы в среднем отстоят сравнительно далеко друг от друга и имеют большие скорости поступательного (теплового) движения. Поэтому межмолекулярные силы в газах незначительны, вследствие чего при отсутствии внешних сил молекулы газа более или менее равномерно распределяются по всему предоставленному им объему. [c.9]

Коэффициент эффективной теплопроводности слоя дисперсного материала с неподвижным газом (жидкостью) в зазорах между частицами ( эо) характеризует свойство слоя проводить тепловой поток лишь при незначительных перепадах температур (lS.t) в различных точках слоя. На практике, однако, величины М достаточны, чтобы возникала естественная температурная конвекция [c.150]

Анализ высокоэластического состояния полимеров показывает, что в этом состоянии они по подвижности молекул и величине теплового расширения подобны жидкостям, по упругости напоминают газы, а по прочности и устойчивости формы — твердые тела. Эти свойства в первую очередь обусловлены размерами полимерных молекул и их гибкостью. [c.78]

Перенос тепловой энергии в многофазных полидисперсных средах происходит через непосредственные контакты между твердыми частицами и через разделяющий их промежуточный слой газа или жидкости. Поэтому при установлении общих закономерностей, определяющих теплопроводность горных пород, необходимо рассматривать такие факторы, как физико-химическая природа твердого вещества породы и насыщающего ее флюида, количественное соотнощение твердого вещества и газообразной или жидкой фаз, взаимное расположение компонентов и фаз и их физико-химическое взаимодействие. Перечисленные факторы при передаче тепла неравнозначны. Опыты, выполненные на упаковках из шариков с весьма различными свойствами (металл, кварц), показали, что физико-химическая природа материала частиц не определяет теплопроводности зернистой среды, так как доля тепла, передаваемого через непосредственный контакт твердых частиц, мала по сравнению с теплом, передаваемым от частицы к частице через промежуточный слой [51]. Таким образом, тепловые свойства промежуточной среды между частицами, в особенности поверхностной фазы, ее количество и пространственное расположение имеют первостепенное значение для теплопроводности горных пород. [c.116]

Феноменологически механич. свойства Ж. описываются системой дифференциальных ур-ний в частных производных, из к-рых особо важным является ур-ние Навье-Стокса. Исследование этих ур-ний при соответствующих начальных и граничных условиях является предметом гидромеханики. Феиоменологич. описание термодинамич. свойств дается ур-нием состояния р = /(Г, V), связывающим давление р с темп-рой Т и уд. объемом V. Наряду с уравнениями состояния, определенными строгими методами, существует большое число полуэмпирич. уравнений состояния. Наиболее простым в то же время теоретически обоснованным является ур-ние Ван-дер-Ваальса. Оно качественно описывает не только равновесные свойства газов и жидкостей, но, будучи дополнено термодинамическими соотношениями, и фазовые переходы жидкость — пар (см. Испарение). Зная ур-ние состояния, можно вычислить термодинамич. характеристики Ж. теплоемкость, сжимаемость и т. д. Вдали от критич. точки коэфф. сжимаемости и теплового расширения не очень чувствительны к давлению. Однако сжимаемость медленно уменьшается с увеличением давления. [c.31]

Новые типы теплообменных и выпарных аппаратов. Созданы кожухструбчатые теплообменники с иродольнооребренными тру-ба.ми. Такие теплообменники обеспечивают высокую тепловую эффективность при различных по физическим свойствам рабочих средах газ — жидкость, газ — нар и др. [c.41]

Нет необходимости специально доказывать, что в каждом частном случае реактор имеет известные конструктивные особенности, связанные как с условиями процесса, так и со свойствами перерабатываемых материалов. Вместе с тем, совершенно ясно, что рассмотрение конкретных конструкций далеко выходит за пределы настоящей книги. В связи с этим мы рассмотрим лишь общие принципы и возможные варианты конструирования реакторов для процессов в системе газ — жидкость. При этом следует указать, что общие требования, предъявляемые к реакторам, изложенные во введении к настоящей главе, сохраняются в полной мере. Главные из этих требований, если не считать первого (обеспечение требуемой конверсии), — обеспечение наилучшего контакта между фазами и оптимального теплового режима процесса. [c.192]

Созданы кожухотрубчатые теплообменники с продольно-оребренными трубами. Такие теплообменники обеспечивают высокую тепловую эффективность при различных по физическим свойствам рабочих средах газ — жидкость, газ —пар и др. [c.35]

При наличии перепада температуры в капилляре, полностью заполненном жидкостью, может иметь место движение пристеночной жидкости. Это явление совершенно аналогично явлению теплового скольжения газа в макрокапиллярах. Движение пристеночной жидкости обусловлено различными термодинамическими свойствами жидкости в очень тонком слое Я по сравнению с жидкостью в объеме [c.411]

Способность огнепреградителей гасить пламя определяется главным образом сечением и поверхностью каналов. Сечение и площадь пламягасящих каналов рассчитываются, исходя из свойств газов и жидкостей, а также их количества и предполагаемого теплового режима горения. [c.102]

Информация об эффектах, связанных с влиянием переменных физических свойств на массопередачу, в литературе весьма незначительна. Из общих физических соображений следует, что такие эффекты должны по-разному сказываться на процессах массопереноса, протекающих в изотермических условиях, и на тепловых процессах в чистых жидкостях и газах, поскольку в упомянутых типах процессов играют роль существенно различные физические свойства. Кроме того, свойства, определяющие кинетику изотермической массопередачи, зависят в основном только от концентрации переносимых компонентов, тогда как теплофизические свойства чистых жидкостей и газов определяются лишь температурой. [c.578]

Общее описание. Существует много разнообразных по конструкции осветителей, отличающихся по типу, числу и расположению осветительных ламп,и по назначению— для исследования газов, жидкостей и твердых тел и т. п. Остановимся кратко на описании наиболее распространенного однолампового эллиптического осветителя. Внутренняя зеркальная поверхность осветителя представляет собой эллиптический цилиндр, у которого вдоль одной фокальной оси помещается источник света, вдоль другой — сосуд с исследуемой жидкостью. В любом сечении, перпендикулярном фокальным осям, по свойству эллипса всякий луч, выходящий из одного фокуса, отразившись, проходит через второй фокус (рис. 135,а). Таким образом, свет лампы должен был бы сильно концентрироваться по оси рассеивающего сосуда. Практически, однако, резкая фокусировка не достигается. Прежде всего лампа дает лучи не только в плоскостях, перпендикулярных к фокальным осям. Светящийся столб лампы, равно как и столб рассеивающего вещества, имеет конечную толщину и при монтаже оказывается не совсем точно на оси эллиптического цилиндра световые лучи, прежде чем попасть в толщу вещества, преломляются на ряде поверхностей — на баллоне лампы, тепловом и спектральном фильтрах и, наконец, на поверхности сосуда с Веществом. Кроме того, поверхность осветителя не является идеальным эллиптическим цилиндром. Совокупность этих причин приводит к тому, ЧТО вершина светового пучка размазывается вдоль некоторой области вблизи оси рассеивающего сосуда. Если исследовать распределение освещенности вдоль диаметра рассеивающего сосуда, то оказывается, что небольшая область вблизи центра освещена более или менее равно- [c.292]

Существует множество конструкций ТА, и их классификация может проводиться по разным признакам. По характеру развития теплового режима во времени различают ТА, работающие в стационарном (неизменном во времени) и нестационарном (периодическом или циклическом) режимах. В большинстве случаев ТА работают в стационарном режиме (рекуперативные ТА), что обеспечивает постоянство всех параметров (главным образом температур) на выходе из аппарата. В поверхностных ТА теплота от горячего теплоносителя к холодному передается через разделяющую теплоносители поверхность (обычно это поверхности металлических труб). В контактных ТА обладающие физикохимическим свойством взаимной нерастворимости теплоносители имеют друг с другом непосредственный контакт. Различают ТА по виду обменивающихся теплотой теплоносителей жидкость—жидкость пар— жидкость газ—жидкость газ—газ. В зависимости от наличия фазовых превращений и технологического назначения ТА различают нагреватели, охладители, конденсаторы, испарители (кипятильники). По характеру движения теплоносителей внутри рабочего объема ТА бывают с вынужденным (принудительным) движением и с естественной циркуляцией теплоносителей. По способу организации прохождения теплоносителей через аппарат теплообменники разделяются на одно- и многоходовые. Встречаются ТА, в которых обмениваются теплотой не два, а три и более теплоносителей. По конструктивным признакам различают ТА трубчатые, пластинчатые, спиральные, с оребренньпйи теплообменными поверхностями и без оребрения, с наличием компенсации температурных расширений труб и кожуха и без такой компенсации, а также по некоторым другим конструктивньпй признакам. Различным аспектам теплообменной аппаратуры посвящена обширная литера-т>фа [1, 3-5, 8, 11-14, 16, 17,23, 34 ]. [c.338]

За определяющую температуру здесь принята температура набегающего потока tf, за определяющий размер — длина теплоотдающей стенки по направлению потока. Влияние физических свойств жидкости и их зависимость от температуры учитываются параметром а влияние направления теплового потока (от жидкости к стенке или наоборот) и род жидкости — параметром (Рг//РГи-)°> , для газов этот параметр равен единице. Параметры V/, 7,/ и й/ для воды и воздуха берут из табл. А.З и А.4, для других видов жидко- стей значения этих параметров приведены в справочной литературе. [c.77]

Своеобразие же высокополимеров состоит в том, что они сочетают свойства газов (по упругости), жидкостей (по тепловому расширению, сжимаемости, текучести) и твердых тел (но способности сопротивляться изменению формы). [c.15]

Первая работа — краткий обзор исследований по химической термодинамике в СССР, начиная с 1917 года. Рассмотрены работы общего характера, исследования, посвященные свойствам индивидуальных веществ, (газы, жидкости твердые тела, их агрегатные превращения) свойствам рас-второв (одно- и многофазные системы) и характеристикам химического равновесия (гомогенные и гетерогенные системы, тепловые эффекты), а также монографии, справочники и учебные пособия. [c.4]

Помимо этого в неизотермических условиях может происходить движение пристеночной жидкости. Это явление, аналогичное явлению теплового скольжения газа, было названо термоосмоти ческим эффектом. Продвижение пристеночной жидкости обусловлено различием в термодинамических свойствах жидкости в тонком слое по сравнению с жидкостью в объеме и, в частности, различием ее энтальпий. [c.153]

Теплообмен в барботажных колоннах. Для определения требуемой площади поверхности теплообменных элементов необходимо уметь рассчитывать коэффициенты теплоотдачи к ним от газо-жидкостной смеси. На основании анализа многочисленных исследований теплообмена между твердой стенкой и омывающей ее газо-жидкостной смесью, не имеющей направленного движения, авторами [1] сделан вывод, что коэффициент теплоотдачи не зависит от свойств газа, от давления в аппарате (до 2 МПа), от поверхностного натяжения на границе газ— жидкость, от конструкции газораспределителя (если высота расположения тепло-обменного элемента над барботером превыщает высоту факела газа, выходящего из отверстия), от места расположения теплообменного элемента в пучке горизон-тальньвс труб. Слабо вьфажена также зависимость коэффициента теплоотдачи от диаметра трубы, омываемой газо-жидкостной смесью. Существенное влияние на коэффициент теплоотдачи а оказывают приведенная скорость барботирующего газа Ур и свойства жидкости (вязкость, теплопроводность). Изменение направления теплового потока на величине коэффициента теплоотдачи не отражается. [c.518]

Материал расположен в следующей последовательности после кратких сведений об основных наших термодинамических очагах расматриваются исследования общетеоретического направления, затем работы, посвященные свойствам индивидуальных веществ (газ, жидкость, кристалл, их агрегатные превращения), исследования многокомпонентных систем (одно- и многофазные системы) вслед за этим идет раздел, содержащий материал по термодинамике химических процессов (гомогенные и гетерогенные системы, тепловые эффекты). В последней части приводятся сведения о монографической, справочной и учебной литературе. [c.5]

Определение теплофизических характеристик различных веществ методом цилиндрического зонда основывается на аналитическом описании температурного поля, создаваемого действием постоянного бесконечно длинного линейного источника тепла в неограниченной среде. В большинстве работ данный метод применяется для определения коэффициента теплопроводности грунтов, почв, сыпучих веществ, теплоизоляционных материалов, жидкостей и газов [20, 134—141]. Для вывода расчетных формул воспользуемся решением Блэквелла [138—139], учитывающим раз1меры зонда, его тепловые свойства, а также тепловое сопротивление между зондом и средой. [c.161]

Второй пример, подтверждающий возможность двухнаправленной массопередачи, связан с расчетом показателей абсорбции для колонны с теоретическими тарелками. Расчет выпол нен методом от тарелки к тарелке с учетом тепловых балансов [4]. Результаты для тарелок 1—б приведены в табл. 2. Исходные данные для расчета таковы жирный газ содержит (мол. %) метана 40, этана 40, пропана 23, -бутана 7 темиература газа 30 °С давление в абсорбере 10 ат в аппарате шесть тарелок жидкость охлаждается после второй и четвертой тарелок (считая сверху) до 30°С плотность абсорбента 0,80 молекулярный вес 150 тем пература 32 °С. Тепловые свойства веществ взяты по (5], константы фазового равновесия — по [6]. [c.38]

При наличии перепада температуры в капилляре, полностью заполненном жидкостью, может иметь место движение пристеночной жидкости. Это явление товершенно аналогично явлению теплового скольжения газа в макрокапиллярах. Движение пристеночной жидкости обусловлено различными термодинамическими свойствами жидкости в очень тонком слое Я по сравнению с жидкостью в объеме и, в частности, различием ее теплосодержаний (энтальпий), т. е. оно обусловлено взаимодействием молекул жидкости с молекулами твердого тела. [c.411]

Непосредственной причиной является тепловое колебательное движение молекул или точнее скачкообразные флуктуационные отклонения движения молекул от среднего диапазона колебаний. Все молекулы постоянно находятся в движении. Но их движение ограничено частыми соударениями друг с другом. Чем больше молекул, тем чаще эти соударения. В среднем молекулы в процессе этих соударений пробегают определенное расстояние. Но иногда та или иная молекула получает более значительный разгоп за счет соударения с другими молекулами и делают скачок и расталкивая окружающие молекулы, делают как бы прострел внутри вещества, переходя в новую позицию в нем. Эти скачки в газах, жидкостях и твердых веществах являются закономерным явлением. Именно благодаря им на поверхности жидкости образуется слой с расплывчатой границей, т.к. скачки осуществляются на различное расстояние — длиннее или короче и, соответственно, плотность молекул па поверхности будет уменьшаться в направлении от поверхности. В результате скачков молекул вещество утрачивает те свойства, которые оно имело в глубинных слоях. Т.е. газ в поверхностном слое переходит в разряженный газ, жидкость в поверхностном слое переходит в состояние близкое к газообразному, а твердое вещество переходит в состояние близкое к жидкости. Именно но этой причине жидкость в острие микропор увеличивает свой объем и раздвигает стенки нор, а в твердых телах поверхностный слой имеет более низкую температуру плавления и обладает способностью к спеканию или является жидким даже при достаточно низких температурах — папример лед имеет на поверхности жидкую пленку воды или вода пе замерзает в грунтах до температуры минус 80 градусов Цельсия. [c.588]

Уравнение (11) приложимо к любой жидкости независимо от того, обладает ли она внутренним трением при течении или нет, но ее практическое применение ограничено теми жидкостями, тепловые свойства которых можно найти в таблицах (водяной пар, лммиак и др.) или же могут быть вычислены (напр, идеальный газ). Для вычисления по таблицам необходимо предварительно знать давление и температуру (и другие свойства в случае влажных паров). Если эти величины могут быть точно измерены для обеих секций / и // (см. рис. 29, стр. 887), то коэфициент а превращается в единицу . На практике обычно бывает неудобно или даже невозможно измерить температуру газа в узком поперечном сечении. Поэтому обычно вычисляют i , измеряя в предположении наличия адиабатического потока без внутреннего трения (постоянная энтропия). Для этой цели удобно пользоваться диаграммой Моллье (см. стр. 120) (диаграмма зависимости энтропии и общего теплосодержания), составленной для исследуемой жидкости. [c.901]