Скорость распространение звука

Кроме обратимых упругих деформаций и необратимых деформаций пластического и вязкого течения, реальные твердые тела характеризуются процессами упругого последействия и гистерезиса ( упругих задержек ), т. е. замедленной упругости. В отличие от идеально упругой деформации, которая развивается и медленно спадает со скоростью распространения звука в данном теле, упругое последействие, или медленная эластичность, представляет собой дополнительную деформацию, медленно развивающуюся после разрушения и также медленно спадающую после разгрузки (рис. 3). Такая деформация обратима механически (по величине) и в этом [c.11]

Рис. 5.11. Скорость распространения звука в атактическом (/), стерео-блочном (2) и изотак-тическом (3) полипропилене и коэффициент механических потерь в зависимости от температуры [22].

Скорость распространения звука при 25 С, м/сек. . . [c.322]

Акустические свойства среды характеризуются скоростью распространения звука и волновым сопротивлением. Эти свойства топлива и его паров учитываются при создании топливорегулирующей аппаратуры, а также используются при определении теплофизических свойств топлива [83]. Волновое сопротивление топлива измеряется произведением скорости звука а в топливе на его плотность р. Величина, обратная волновому сопротивлению 1/(ар), характеризует волновую проводимость среды. [c.71]

Если б > К(1, ТО скорость распространения ударной волны равна скорости распространения звука в жидкости и определяется [c.64]

Достаточно быстрое сгорание горючей смеси, при котором скорость пламени равна десяткам и сотням метров в секунду, но не превосходит скорость распространения звука в данной среде, называется взрывным горением. Обычное, медленное горение отличается от взрывного только скоростью пламени, газодинамический режим горения в обоих случаях один и тот же. [c.184]

Фактическую максимальную скорость потока жидкого водорода в трубе определяют по скорости распространения звука в нем, она составляет примерно 1000 м сек. При двухфазном потоке скорость звука мала из-за высокого коэффициента сжимаемости смеси, обусловленного присутствием пара. Существует несколько видов двухфазного потока [c.92]

На глубине h множитель 0,3 >/ а/Е 0,3 У yJE при h = =- 0,1 м имеет порядок 10 , что подтверждается уменьшением скорости распространения звука в сыпучей среде Е1р в У 1000 30 раз по сравнению со скоростью звука в сплошном твердом теле. [c.15]

Пользуясь зависимостью для скорости распространения звука в газе [c.579]

Наиболее перспективными и надежными в эксплуатации являются ультразвуковые локационные уровнемеры, с локацией через газовую среду, использующие принцип ультразвуковой эхолокации. Этот принцип позволяет производить измерения без прямого контакта с измеряемой жидкостью (нефть, нефтепродукты) через стенку резервуара толщиной до 50 мм без нарушения герметичности резервуара и специальной подготовки поверхности в местах установки датчиков. Проведение измерений возможно в процессе налива с выдачей управляющего сигнала для закрытия клапана налива по достижении установленного значения уровня. Текущее положение уровня жидкости определяется по времени прохождения ультразвуковых колебаний от источника до приемника при отражении от поверхности раздела. Уровнемер состоит из пьезоэлектрического датчика-излучателя, приемника отраженного сигнала и электронного блока, который формирует локационные импульсы и определяет время прохождения сигнала до поверхности раздела. Функции излучателя и приемника выполняет попеременно один и тот же элемент. На показаниях уровнемеров с локацией через газовую среду не сказывается изменение характеристики жидкости, поэтому такие уровнемеры могут быть использованы для измерения уровня нефтепродуктов с различной плотностью и вязкостью. Погрешность ультразвукового локационного уровнемера можно рассматривать как сумму двух погрешностей погрешность преобразования уровня жидкости во временной интервал и погрешности преобразования временного интервала в выходной параметр уровнемера. Погрешность преобразования уровня жидкости во временной интервал определяется неточностью установки датчика и изменением скорости распространения звука в среде, через которую ведется локация. [c.233]

Величина Vf может быть приближенно оценена из данных по скрытой теплоте парообразования жидкости, по отношению скоростей распространения звука в газе и в жидкости и другими методами. [c.186]

Так, величину свободного объема Vf можно вычислить из результатов опытов по определению скорости распространения звука [c.186]

Четвертый вариант отличается от второго использованием импульсного излучения. Признаком дефекта служит увеличение времени прохождения импульса от излучающего к приемному вибратору, что регистрируют по запаздыванию фронта (первого вступления) принятого сигнала. В отличие от временного теневого метода (см. п. 2.5.2) запаздывание импульса обусловлено не столько увеличением пути, сколько изменением типа волн в зоне дефекта и связанным с этим уменьшением скорости распространения звука в этой зоне. В четвертом варианте используют изменение групповой, а не фазовой скорости распространения волн. [c.230]

Скорость распространения звука в воде (около 1400 м/сек при 4 °С) примерно в 4 раза больше, чем в воздухе. По мере нагревания воды до 80 °С она несколько возрастает, а затем начинает уменьшаться. [c.137]

Эти значения по порядку величины равны скоростям просачивания газа в пустоту через маленькие отверстия, а также скорости распространения звука в газах. [c.97]

Из физики известно, что скорость распространения звука в газовой среде выражается формулой [c.125]

На тарелках с переливными устройствами иногда возникают пульсации уровня жидкости в направлении, перпендикулярном ее течению по тарелке. Установлено [101], что частота пульсаций возрастает с увеличением отношения расхода фаз L/G, отношения их плотностей р /рг и скорости распространения звука в газе. Частота пульсаций зависит также от геометрических характеристик аппарата. [c.549]

Вся сумма энергии, переданная через некоторую определенную точку любого ряда молекул за единицу времени, представляет собой произведение разности энергии и числа ступеней энергии, содержащихся в молекулярном ряде длиной в см, причем — скорость распространения звука в жидкости. [c.294]

IF —скорость распространения звука в жидкости [c.296]

Так же, как и горелки, необходимы специальные жидкостные регуляторы давления, которые еще разрабатываются. В качестве регуляторов можно использовать насадок, работающий с критической скоростью. Используя уравнение для скорости распространения звука в двухфазной среде [27], можно определить критическую скорость в насадке [c.184]

Уд. теплоемкость приблизительно одинакова для всех древесных пород-для сухой Д. 1,7-1,9 кДж/(кг К) при 0-100°С. Д.-плохой проводник тепла и электричества, но хорошо проводит звук. Теплопроводность сухой Д. березы и сосны вдоль волокои равна соотв. 0,128 и 0,349 Вт/(м К), уд. электрич. сопротивление для березы вдоль волокон при влажности 8% -4,2-10 Ом-м. Скорость распространения звука вдоль волокон колеблется от 3050 до 5260 м/с (примерно в 10 раз выше, чем в воздухе, и в 2-3 раза выше, чем в воде), напр, для дуба и сосны соотв. 4175 и 5030 м/с. Скорость распространения звука поперек волокон в 3 раза меньше. Уд. теплота сгорания сухой Д. всех пород 19,6-21,4 МДж/кг. [c.116]

Скорость распространения звука, км/с [c.248]

Хорошим методом определения ориентации в полимерных пленках и волокнах является изучение скорости звука (или распространения звукового сигнала). Скорость распространения звука вдоль полимерной цепи намного больше, чем в направлении, перпендикулярном цепи (рис. 35.19). Скорость звука (С) в ориентированном полимере можно представить как [c.222]

В сходящемся конусе сопла поток газообразных продуктов сгорания топлива разгоняется до скорости, равной скорости распространения звука. В критическом сечении сопла газовый поток как раз достигает скорости, равной скорости звука в газе с температурой и составом в этом сечении. [c.11]

Скорость распространения звука в газообразной среде не постоянна, зависит от температуры и состава среды и определяется по формуле [c.11]

Скорость распространения звука, скорость распространения гидроудара а м/с [c.8]

Дефлаграционные взрывы, в отличие от детонационных взрывов конденсированных взрывчатых веществ и газовоздушных смесей (ГВС), характеризуются более медленной скоростью распространения пламени, меньшей скорости распространения звука. При взрывах больших объемов ГВС в открытом (неограниченном) пространстве наиболее характерными скоростями пламени являются скорости 70-240 м/с. В связи с этим дефлаграционный взрыв на ближних расстояниях создает взрывную волну, отличающуюся от типичных сферических ударных волн детонационных взрывов следующими особенностями [c.158]

Энергия связи атомов, составляющих основную цепь полимера, а также энергия взаимодействия атомов соседних цепей, т.е. межмолекулярного взаимодействия, оказывают влияние на величину и характер зависимости динамических модулей упругости полимеров и скорости распространения звука в них от частоты или температуры. [c.341]

Скорость ударной волны, как известно, больше скорости распространения звука в данной среде. Скорость же детонацион- [c.132]

При определенных условиях нормальное, т. е. дефлаграци-онное и взрывное, горение может перейти в детонационное, при котором скорость распространения пламени превышает скорость распространения звука в данной среде и может достигать 1000—5000 м/с. Чаще всего детонация возникает при горении газов в трубопроводах большой длины при определенном начальном давлении и определенных концентрациях горючего вещества в воздухе или кислороде, например 6,5—15% ацетилена в смеси с воздухом, 27—35% водорода в смеси с кислородом. [c.185]

Контроль временным методом осуществляют импульсным дефектоскопом со стробирующей системой, позволяющей точно фиксировать время прихода сквозного сигнала. Специфические помехи, свойственные этому методу, связаны со случайными изменениями толщины ОК, контактных слоев и скорости распространения звука в материале эти же факторы определяют предельно малую длительность стробирующего импульса. 1 [c.158]

В настоящее время удается возбуждать ультразвуковые волны с частотами порядка десятков миллиардов герц. Так как скорость распространения звука в воздухе (и = 20У Т м1сек, где Т — абсолютная температура) при обычных условиях составляет около 340 м/сек, длины подобных ультразвуковых волн меньше длин волн видимого света. Подобно последнему, ультразвуковые волны можно собирать и направлять на определенные объекты при помощи рефлекторов. Энергия звуковых колебаний растет пропорционально квадрату их частоты. Уже имеются установки, способные создавать интенсивности ультразвука более 100 каг/сж. [c.590]

В табл. 16 температуры кипения (т. кип.) и плавления (т. пл.) обычно указаны в градусах Цельсия С"С) ир[[ 1 атм (другие значения давления, в миллиметрах ртутного столба, приведены в скобках возг. означает, что при этой температуре вещество возгоняется) плотность р имеет единицу измерения г/л при О С (если единица измерения плотности — г/см , это указано в таблице в скобках приведены значения температуры, если р определена ие при О С) дипольные моменты даны в единицах Дебая для газообразного состояния теплопроводность (ТП) приведена в единицах 10кал-с -см- /С С/см) при ЮО Р (37,8 °С) скорость распространения звука V измерена в единицах м/с при О С растворимость в воде 5 дана в граммах на 100 см воды при [c.47]

Во всех изученных случаях, где оказалось возможным провести сопоставление, скорость распространения звука в тяжелых изотопных модификациях меньше, чем в легких. Так, при 20° С скорость звука в С0С1з и СНС1 составляет 991 и 1002 м/с для СвНвЫОа и СвНвМНа эти величины равны соответственно 1639 и 1660 м/с. [c.31]

Ультразвуковые Р. (рис. 2, <3). В основу их работы положено использование разницы во времени прохождения ультразвуковых колебаний (более 20 кГц) в направлении потока контролируемой среды и против него. Электронное устройство формирует электрич. импульс, поступающий на пьезоэлемент П1, к-рый излучает электромех. колебания в движущуюся среду. Эти колебания воспринимаются через нек-рое время пьезоэлемеитом П2, преобразуются им в электрич. импульс, попадающий в электронное устройство и снова направляемый им на пьезоэлемент П1 и т.д. Контур П1-П2 характеризуется частотой / повторений импульсов, прямо пропорциональной расстоянию между пьезоэлементами и обратно пропорциональной разности между скоростью распространения звука в контролируемой среде и скоростью самой среды. Аналогично электронное устройство подает импульсы в обратном направлении, т. е. от пьезоэлемента П2 к пьезоэлементу П1. Контур П2-П1 характеризуется частотой /2 повторений импульсов, прямо пропорциональной расстоянию между пьезоэлементами и обратно пропорциональной сумме скоростей распространения звука в среде и самой срсды. Далее электронное устройство определяет разность А/ указанных частот, к-рая пропорциональна скорости (расходу) среды. [c.197]

Выше было оговорено, что приведенный анализ течения через расходомерные устройства действителен только для скоростей, не превышающих скорости звука. Поскольку скорости в расходомерных устройствах иа практике могут иметь сверхзвуковые значения, следует рассмотреть условия движения газов и паров прн скоростях, превышающих скорость распространения звука, так как при таких скоростях коэффициент расширения е меняет свою величину. Характерной величиной здесь является критическое отношение давлений Рй1Р )кр при котором скорость течения в наиболее узком проходном сечении становится равной скорости звука. При дальнейшем понижении давления 2 расход среды не увеличивается, так как состояние потока в наиболее узком (критическом) сечении не изменяется, а происходит расширение газа с появлением сверхзвуковых скоростей за критическим сечением. Такая картина течения получается, например, при истечении газа в вакуум. При сверхкрнтическом перепаде давления следует измерять давление и температуру протекающей среды только перед дросселирующим органом, так как именно этими величинами определяется состояние среды в критическом сечении. Следовательно, отпадает необходимость измерений перепада давлений Рг—Р[. Изменение условий протекания обусловливается изменением начального Давления Рь [c.71]

Когда давление рх становится равным ркрнт, скорость в узком сечении Ю1 насадка получается равной скорости распространения звука в данной среде. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология