Скорость свободного падения частиц

Скорость уноса частиц из псевдоожиженного слоя (скорость свободного падения частиц) приближенно определяют по уравнению [c.67]

Найдено, что затопление распылительной колонны наступает в том случае, когда скорость капель по отношению к потоку сплошной фазы достигает величины 75% от скорости свободного падения частиц в неподвижной среде, определяемой по закону Стокса (см, стр. 85). [c.631]

Явление псевдоожижения можно наблюдать в простом эксперименте со слоем твердых частиц, расположенных на горизонтальной сетке в вертикальной трубе. Через эту сетку и слой твердых частиц снизу вверх подается поток газа или жидкости. При движении потока возникает перепад давления по высоте слоя. Когда этот перепад давления становится достаточным для поддержания всего слоя мелкозернистого материала во взвешенном состоянии, говорят о начале псевдоожижения. Дальнейшее увеличение скорости потока вызывает соответствующее расширение слоя. Образовавшийся таким образом псевдоожиженный слой обладает многими свойствами капельной жидкости его свободная поверхность остается горизонтальной при наклоне сосуда он заметно препятствует перемещению тел, плавающих на его поверхности. Если скорость газа или жидкости при дальнейшем увеличении начинает превышать скорость свободного падения частиц, то последние, естественно, выносятся из слоя. [c.17]

Если скорость восходящего циркуляционного потока Ус равна (илн более) скорости свободного падения частицы Ut, то частица не будет стремиться возвратиться обратно в гидродинамический след. В этом случае будет преобладать тенденция к заполнению пузыря частицами из гидродинамического следа (см. фото 9, стр. 166). [c.103]

Напротив, если скорость свободного падения частицы превыщает Ус, то частица будет возвращаться обратно в гидродинамический след. [c.103]

Если внутренняя скорость циркуляции равна или боль-Н1е, чем скорость свободного падения частиц, то тенденция частицы возвращаться в след не проявляется. [c.119]

Скорость витания. Скорость прохождения газового потока сквозь псевдоожиженный слой ограничена, с одной стороны, величиной Umf, с другой — уносом твердых частиц газом. В случае уноса твердых частиц для поддержания стабильности процесса необходима их рециркуляция или восполнение свежим материалом. Верхнее предельное значение скорости газового потока соответствует скорости витания или скорости свободного падения частиц, которая может быть определена по уравнению [c.78]

Рис. 1П-8. Диаграмма для расчета скорости свободного падения частиц фактор формы равен 1 — 0,125 2 — 0,220 3 — 0,600 4 — 0,806 5 — 1,0 коэффициент сопротивления равен в — 0,6 7 — 1,0 4 — 2,0 9 — 4,0 10 — 6,0 II — 10,0 13 — 20,0

Понятие псевдоожиженного слоя сыпучего материала приложимо лишь к тем условиям, когда имеется взаимовлияние отдельных движущихся частиц. При отсутствии последнего слой как таковой не существует, а имеется поток жидкости или газа со взвешенными независимыми частичками пыли, которые при скоростях в свободном сечении аппарата и о больших, чем скорости свободного падения частиц и>в, приобретают поступательное движение и выносятся из системы. Переход из одной области в другую в газах происходит сравнительно быстро, а в капельных жидкостях несколько медленнее и в пределах изменения свободных объемов в слое т порядка [c.163]

При соотношениях массовых расходов твердого вещества и газа <10 скорость скольжения (Ur — г(тв) будет примерно равна конечной скорости свободного падения частиц, а Mj. поверхностной скорости газа [c.164]

Если через Ус обозначить скорость свободного падения частиц, то безразмерный параметр [c.165]

Величина Л V9(ps/p— 1) [R v)g = представляет собой предельную скорость свободного падения частиц в неподвижной жидкости, так что уравнение (5.48) можно записать в виде [c.180]

Если < 1, то число к = и / Аи должно быть близким к 1, а предельная скорость свободного падения частиц Ос будет зависеть от концентрации с. Без достаточно полных экспериментальных данных по изменению V в зависимости от с нельзя решить дифференциальное уравнение (5.50). Интегрирование возможно, если только концентрация с повсюду мала по сравнению с 1. При этом величина Ус совпадает с предельной скоростью падения одиночной частицы в неподвижной жидкости. [c.186]

Из рис. 2.9 видно, что при увеличении диаметра колонны для геометрически подобных слоев (т. е. фиксированы значения Но/В и Ва/йо) данного материала, уравнение (2.38) все-таки указывает на непрерывное уменьшение значения и ф, а, следовательно, скорости газа во входном отверстии. Поэтому, согласно уравнению (2.38), при достаточно больших значениях Ва скорость ВО ВХОДНОМ отверстии в конце концов будет ниже скорости свободного падения частиц. Ясно, что это не имеет смысла, так как фонтанирование в этом случае просто станет невозможным. Для системы, представленной на рис. 2.9, такого явного нарушения справедливости уравнения (2.38) не произойдет, пока В а не превысит 150 см. Как видно из рис. 2.9, увеличивающиеся расхождения между расчетными и экспериментальными значениями возникают при несколько меньшем значении [c.54]

Прежде чем применять изложенные принципы к расчету скорости выпадения или концентрации взвешенной в воздухе пыли, выходящей из фабричных труб, следует принять во внимание некоторые дополнительные факторы. На расстоянии в несколько сот метров от трубы дымовой факел постепенно поднимается вверх благодаря начальной скорости, с которой газы выходят из трубы, а также вследствие их меньшей плотности по отношению к воздуху. Поэтому эффективная высота точки эмиссии пыли больше высоты трубы и тем больше, чем горячее дым. По мере подъема факела он охлаждается за счет адиабатического расширения. Если температурный градиент атмосферы меньше адиабатического, то температура факела понизится в конце концов до температуры окружающего воздуха, и подъем прекратится. Эти эффекты приняты во внимание в расчетах выпадения пыли, выбрасываемой дымовыми трубами Ч Если пыль со скоростью свободного падения частиц V выпускается горизонтально на эффективной высоте Н при скорости эмиссии Q и при горизонтальной скорости ветра и, то средняя скорость выпадения в точке Р земной поверхности на расстоянии X от основания трубы выразится следующим образом [c.281]

Рас. 24. Зависимость скорости свободного падения частиц ионитов КУ-2 (а) и АВ-17 (б), находящихся в различных ионных формах, от величины их диаметра [c.115]

При этом одну из ионных форм ионита принимают за эталонную (обычно это бывает товарная форма ионита), и для любой исследуемой частицы на оси абсцисс откладывают только диаметр ев в эталонной форме, независимо от того, в какую ионную форму она переведена. Для расчетов же скорости свободного падения частицы в других ионных формах [по формуле (П1,3)] используют тот ее диаметр в набухшем состоянии, который она будет иметь, находясь в данной ионной форме (определяется экспериментально). [c.115]

Установлено 2 19], что затопление колонны наступает в том случае, если скорость капель по отношению к основному потоку достигает 75% от скорости свободного падения частиц в неподвижной среде, рассчитываемой по закону Стокса. Относительная скорость капель определяется суммой Wp -Ь где -Юр — скорость капель по отношению к стенкам колонны в м сек — скорость сплошной фазы в м сек. [c.360]

Поскольку в слое могут одновременно существовать ожпжен-ные и неожиженные участки, скорость начала псевдоожижения четко зафиксировать не представляется возлюжным. Однако, эта величина с достаточной точностью может быть определена по экспериментальны анным как абсцисса точки пересечения линий перепадов давления для неподвижного и псевдоожиженного слоев. Скорость начала псевдоожижения может быть приближенно рассчитана по уравнениям для потока ожижающего агента че неподвижный слой, если перепад давления в нем при стабильной порозности приравнять весу частиц (с учетом архимедовой силы) на единицу площади поперечного сечения слоя. Однако, значения перепада давления, вычисленные по уравнениям для потока через неподвижный слой, для псевдоожиженного слоя оказываются завышенными. Удобнее выражать скорость начала пседоожижения исходя пз скорости свободного падения частиц, так как отношение этих скоростей непосредственно связано с критерием Архимеда. [c.68]

До тех пор, пока более или менее отчетливо наблюдается верхняя граиица слоя, превалирует псевдоожижение плотной ( )азы. Если направленная вверх приведенная скорость псевдоожижающей жидкости приближается к скорости свободного падения частиц, то содержимое слоя начинает выноситься вверх. [c.154]

Из этого условия, как легко видеть, следует, что при псевдоожижении газом будут устойчивы пузыри больших размеров, чем при псевдоожижении капельной жидкостью. Величины 11ь (а значит и Ос) примерно одинаковы при псевдоожижении газом и капельной жидкостью, если рассматриваются пузыри оди-иакоБого размера. Однако скорость свободного падения частицы в газе нередко в 1000 и более раз превышает эту величину для капельной жидкости. По этой причине упомянутое выше условие (п. 1) выполняется в случае псевдоожижеиия капельной жидкостью при меньшем размере пузыря, чем в случае псевдо-ожижения газо.м. [c.103]

Скорость потока, проходящего через точки В и С (см. рис. 5), равна скорости подъема пузыря и (см. ириложение). Итак, скорость подъема пузыря имеет тот же порядок величины, что и внутренняя скорость циркуляции.. Когда скорость и приравнивают к скорости свободного падения частицы и г, приведенные выше условия (см. и. 1, 2) выражаются в аналитической форме. [c.119]

Рубей [21] вывел выражение скорости свободного падения частицы диаметром с1 в жидкости (газе) с вязкостью ц, объединив силу вязкости по Стоксу и силу инерции жчгдкости. Быраженпе для свободного падения будет [c.121]

По его мнению в работе успешно пытаются связать и определить области однородного и неоднородного исевдоожиже-кий, ограниченно зависящие от предполагаемого механизма, но не от вида экспериментального уравнения для подъема пузырей, которое хорошо передает экспери.ментальные данные, но все же требует доработки. Лойд сомневается, что для условий устойчивости скорость подъема иузыря И должна равняться скорости свободного падения частицы. Из более ранней работы Девидсона и др. [1] величина 7 равнялась [c.161]

Д Ж, Ф. Ричардсон, ссылаясь на статью Роу и вопрос расчета минимальной скорости псевдоожижения сказал, что выражение //м - =е", связывающее скорость исевдоожижения u f со свободным объемом е, хорошо обосновано. Здесь Нг приблизительно равна скорости свободного падения частиц. Когда система хорошо исевдоожижена, то доля свободного объема равна 1/2, и для чисел Рейнольдса порядка 100, рассматриваемая Роу величина индекса п около 3 это дает отношение скоростей, равное 1/8. [c.171]

Начало барботажа соответствует переходу к режиму кипящего слоя, который продолжается вплоть до отрыва частиц от уровня псевдожидкости с образованием восходящего потока. В этой области критические скорости vVkp непрерывно изменяются от некоторого минимального их значения до предельного, численно равного скорости свободного падения частиц iVb- [c.166]

Тонкослойные отстойники. Наиболее распространенными и простыми установками предварительной очистки суспензий являются отстойники, где основная масса взвешенных веществ выделяется из воды гравитационным осаждением. Расчет отстойников в oohobhoai состоит в определении скорости свободного падения частиц и скорости движения потока жидкости в отстойнике. В практике проектирования расчет отстойников заключается в оиределении их размеров цри заданном эффекте осветления. В соответствии с рекомендациями СНиП высоту отстойника обычно принимают равной 3—5 м. [c.32]

Рядом исследователей было изучено соотношение между размером частиц, измеренным под микроскопом, и скоростью свободного падения частиц пыли разной формы. В работе Уотсона смесь взвешенных в воздухе частиц пыли и шариков из стекла пирекс (р = 2,25 10 /сг/ж ) осаждалась в конифуге (стр. 249). Был определен средний проекционный диаметр йр большого числа частиц и для каждой из них измерялся диаметр соседнего с ней шарика. По этим данным с учетом соответствующих плотностей частиц и шариков определялся диаметр шарика, имеющего одинаковую о частицей скорость падения и плотность или, другими словами, стоксовский диаметр частицы ds. [c.82]