Дисперсии ньютоновские, поведение

Методом вискозиметрии можно определить толщину сорбционно-сольватного слоя на поверхности дисперсных частиц в НДС. Рассматриваемый метод позволяет оценивать изменение объемов частиц нефтяной дисперсной системы вследствие образования сорбционно-сольватного слоя. Метод основан на определении кажущегося объема дисперсной фазы НДС с применением уравнения Эйнштейна для вязкости дисперсий жестких сферических частиц в ньютоновской жидкости. Необходимым условием использования данного метода является ньютоновское поведение системы 78], обеспечивающее независимость поведения частиц дисперсной фазы, отсутствие флокуляции и другие подобные нежелательные эффекты. Можно предположить, что указанные условия обеспечиваются в достаточной степени при высоких скоростях сдвига, когда структура дисперсной фазы практически разрушается и за основу вычислений принимается вязкость дисперсной системы в этом состоянии. Таким образом, решающий вклад в вязкость системы будут оказывать форма и концентрация частиц. Авторы некоторых работ показывают, что классическое уравнение Эйнштейна не применимо ко многим наполненным системам [79, 80]. В подобных случаях основная сложность заключается в выборе наиболее подходящего уравнения зависимости вязкости и объема дисперсной фазы [81 -84]. [c.86]

В дисперсиях со средним интервалом концентраций микрочастиц, т. е. в интервале 4—40% фазового объема, что еще существенно ниже критической упаковки, сталкиваться может много частиц. Однако в интервале обычно прилагаемых скоростей сдвига дисперсии проявляют в основном ньютоновское поведение. Сделано много попыток распространить уравнение Эйнштейна [уравнение (VI. )] на интервал более высоких объемных долей дисперсной фазы, что нашло выражение в уравнении следующего вида [c.265]

Лакокрасочные материалы по своему реологическому поведению существенно отличаются от ньютоновских жидкостей. В зависимости от физической природы (раствор, слабо- или сильнонаполненная дисперсия) и степени проявления взаимодействующих сил они характеризуются разными видами течения (рис. 1,3, кривые 2—4, а и б). Наиболее типичными для них являются пластическое и псевдопластическое течения, связанные с разной степенью структурообразования в массе материала. [c.16]

Для дисперсий с более высокими концентрациями, приближающимися к области критической упаковки, при скоростях сдвига в интервале 1—5000 с наблюдаются значительные отклонения от ньютоновского поведения. В некоторых случаях с увеличением скорости сдвига снижается вязкость ( разжижение при сдвиге ), в других же случаях увеличение скорости сдвига вызывает и повышение вязкости ( загущение при сдвиге ). Последнее часто свойственно действительно идеальным дисперсиям с коэффициентом Эйнштейна близким к идеальному (2,5) для сфер. Другие дисперсии с высоким значением объемной доли могут проявлять тик-сотропию, обусловленную флокуляцией частиц, и образовывать в условиях покоя высоковязкую структуру . Эта структура легко [c.267]

При наличии выраженной лиофобно-лиофильной мозаичности поверхности частиц, т. е. при относительно слабой их стабилизации, структура может возникать и в динамических условиях (см. разд. 1У.1.1). Однако при обеспечении эффективной стабилизации (и предельной лиофилизации поверхности) с помощью комплекса модифицирующих добавок уже при весьма малой интенсивности внешних воздействий образование прочной структуры полностью исключается, и речь может идти о компактных высококондентрированных и при этом практически бесструктурных в динамических условиях дисперсных системах. Внешним проявлением этого факта является ньютоновское поведение таких дисперсий при деформации сдвига (при е екр), т. е. линейный характер зависимости градиента скорости от напряжения сдвига. [c.175]

Образование кратеров и натеков обусловлено другими аспектами, связанными с химией поверхности и реологией. В первом случае эффект вызывается локальным изменением поверхност-юго натяжения пленки. В предельных случаях это может привести к неполному смачиванию подложки, часто называемому термином сморщивание . Образование натеков, с другой стороны, связано с объемными свойствами пленки, на которые. может влиять коллоидная стабильность композиции. Идеальные, коллоидно устойчивые дисперсии склонны проявлять ньютоновское поведение, т. е. их вязкость не зависит от скорости сдвига. Это значит, что на вертикальной поверхности ньютоновская жидкость с соответствующей вязкостью, требуемой для нанесения кистью (примерно 0,5 Па-с), будет обладать чрезмерной текучестью, если только вязкость не возрастет быстро в результате испарения растворителя. Напротив, при составлении ко.вдпозиций может возникнуть необходимость обеспечения не ньютоновского поведения, когда при малых усилиях сдвига вязкость материала очень высока. Таким образом, можно избежать образования натеков, используя любой из этих эффектов или их комбинацию. [c.27]

С другой стороны, при увеличении молекулярной массы ПВС примерно до 70000 мол<ет быть снижена на 15% его концентрация в растворе, что экономически весьма выгодно. Однако с повышением молекулярной массы ПВС происходит нарастание вязкости ПВАД в процессе синтеза или при хранении. При введении в реакционную смесь анионогенных ПАВ реологическое поведение ПВАД приближается к ньютоновскому. Так, добавка к ПВС (ММ 80000) 1% (масс.) волгоната позволяет получить ПВАД, по реологическим свойствам не отличающуюся от дисперсии, синтезированной с использованием обычно применяемого в качестве защитного коллоида ПВС с ММ 40000—50 000. [c.31]

Такое поведение дисперсий в области малых напряжении сдвига связано с тем, что водные дисперсии САКАП образуют редкую пространственную структурную сетку, связывающую ргромное количество растворителя. Структура дисперсий не очень прочна и не выдерживает больших нагрузок. Истинный предел текучести toi характеризует начало течения из положения равновесия, при этом течение осуществляется с практически неразрушенной структурой. Строго говоря, структура ди( персий в процессе течения разрушается, но вследствие его малой скорости успевает восстанавливаться, т. е. при течении происходит перемещение отдельных участков сетки. После снятия напряжений структура полностью восстанавливается. Поэтому течение дисперсий при переходе через то1 осуществляется с наибольшей ньютоновской вязкостью. Условный предел текучести тоа является мерой прочности структурного каркаса. При переходе черёз тог наступает разрушение структурной сетки, следствием чего являются все нелинейные эффекты. [c.5]

Ниже, на примере модельной системы (дисперсии полимера), будет показана адекватность модели (2) с экспериментальными дайными, если учтены необратимые изменения, происходящие в системе при деформировании. На рис. 1 приведены полные реологические кривые течения модельной системы в условиях стационарного режима течения во всем диапазоне параметров деформирования, построенные на основании показаний двух приборов ротационного эластовискозиметра постоянного момента [7] (участок аЬ) и капиллярного вискозиметра (участок сс1). Длп области малых напряжений сдвига характерно течение с постоянной вязкостью (так называемой наибольшей ньютоновской вязкостью). При напряжениях сдвига, превышающих предел прочности структуры (точка т), происходит лавинообразное разрушение, типичное для твердообразных дисперсных структур [8]. При больших напряжениях сдвига для поведения дисперсии характерно стремление вязкости к некоторому пределу — наименьшей ньютоновской вязкости (участок Ы). Обработка экспериментальных данных, соответствующих кривой течения /, в координатах [c.86]

Можно ожидать, что пленка будет не только вязкоэластичным материалом, но при низких значениях приложенных напряжений будет проявлять упругие свойства. Эти свойства нелинейны и зависят от времени приложения и величины напряжения сдвига при нанесении. Некоторые сведения о сложнос4и реологического поведения объемных систем аналогичного состава можно узнать в опубликованных много лет назад работах Оноги с сотр. по дисперсиям полимерных частиц [23]. В свете этого пoпьitки смоделировать поведение пленок при растекании путем рассмотрения их как ньютоновских или псевдопластических жидкостей могут показаться слишком простыми, так как на основе этих концепций можно выполнить лишь простейшие реологические измерения. Кроме того, наличие градиента концентраций по толщине пленки свидетельствует о том, что реология будет изменяться по толщине пленки. В то же время влияние градиента плотности в пленке, вероятно, должно сказываться в меньшей степени. [c.376]