Удельная ионизация

Рис. 2.1. Зависимость удельной ионизации а-частицы от пройденного ею пути в воздухе

Рис. 2.2. Зависимость удельной ионизации от энергии а-частицы

Рис. 44.9. Удельная ионизация воздуха (15 °С, 760 мм рт. ст.) а -частицами в зависимости от остаточного пробега / ост. т. е. расстояния от конца пробега данной частицы [4].

Ионизирующая способность излучения определяется удельной ионизацией, т. е. числом пар ионов, создаваемых частицей в единице объема, массы или длины трека. Излучения различных видов обладают различной ионизирующей способностью. [c.52]

Относительная биологическая эффективность (ОБЭ) дозы того или иного вида излучения (называемая также коэффициентом качества ) определяется как отношение степени повреждения тела, которую оно вызывает, к степени повреждения, вызываемой в воде той же дозой рентгеновского излучения со средней удельной ионизацией в 100 пар ионов/мкм. [c.454]

Бета-лучи имеют существенно меньщую ионизирующую и большую проникающую способность средняя величина удельной ионизации в воздухе составляет около 100 пар ионов ка 1 см пути, а длина пробега — несколько метров. [c.60]

При поглощении ионизирующего излучения биологическая ткань поражается. Это поражение зависит от удельной ионизации частицы или от линейных передач энергии на единицу пути ионизирующей частицы (ЛПЭ). Различные виды излучений оказывают разное биологическое действие. [c.62]

Альфа-излучение характеризуется длиной пробега а-частиц и их энергией. Большая доля энергии при поглощении расходуется на ионизацию вещества. Удельная плотность ионизации воздуха а-частицами меняется в пределах от 2200 до 7000 пар ионов на 1 мм для интервала энергий 7,9—0,95 Мэе. Удельная плотность ионизации воздуха р-частицами составляет всего 5—20 пар ионов на 1 мм пробега в интервале энергий 1,5 Мэе — 60 Кэе. Удельная ионизация у-лучами почти на два порядка меньше. Таким образом, существует возможность определения а-активности препарата На фоне преобладающей р- и у-активности сопутствующих элементов, что особенно важно при анализе реакторных [c.123]

Зависимость удельной ионизации а-частицы от пройденного ею пути в воздухе представлена на рис. 2.1 (кривая Брэгга). [c.14]

Из рис. 2.1. видно, что удельная ионизация а-частицы возрастает к концу ее пробега, когда скорость а-части-цы уменьшается. [c.14]

НИИ при высоких скоростях частицы необходимо учитывать эффект поляризации атомов среды, находящихся между пролетающей частицей и рассматриваемым атомом. Поляризация промежуточных атомов приводит к уменьшению удельной ионизации. Ионизационные потери минимальны при энергии а-частиц порядка 10 -10 МэВ, с дальнейшим увеличением энергии они медленно возрастают. При очень высоких энергиях релятивистское возрастание удельной ионизации прекращается, и кривая выходит на плато. [c.14]

На этом участке удельная ионизация убывает с уменьшением скорости частицы. Этот эффект объясняется тем, что при скорости а-частицы, сравнимой со скоростью орбитального движения электронов, частица захватывает электроны, ее заряд нейтрализуется, и ионизирующая способность уменьшается. [c.14]

Мы видели, что излучения высокой энергии вырывают электроны из атомов среды, через которую они проходят, образуя ионные пары. Удельная ионизация, создаваемая заряженной частицей, измеряется числом этих нар ионов, образованных на санти.метре пути эта величина, как указано выше (стр. 37), пропорциональна квадрату заряда частицы я обратно пропорциональна ее скорости. В воздухе а-частицы создают от 50 000 до 100 000 пар ионов на 1 см, в то время как р-частицы такой же энергии создают лишь несколько сот пар. Однако траектории Р-частиц значительно длиннее, а поэтому их полная ионизация оказывается примерно такой же, как у а-частиц и вообще в первом приближении зависит не от заряда и массы частицы, а только от ее энергии. Для воздуха при нормальных температуре и давлении образование одной пары ионов требует около 32,5 эв. Частица с энергией 1 Мэе рождает, таким образом, на своем пути в воздухе в общей сложности около 30 000 пар ионов. [c.39]

Возможно также, что энергетические условия образования первичной пары ионов в конденсированных фазах отличаются от найденных в газовой фазе. Удельная ионизация здесь, естественно, значительно выше, и как IV, так и потенциал ионизации могут изменяться. При отсутствии определенных данных по этому вопросу часто переносят данные для газовых реакций на реакции в конденсированных системах. В частности, обычно принимают, что для всех реакций в конденсированной фазе, как и в случае воздуха. IV 32,5 эв. Поэтому для жидкости, обладающей плотностью 1, принимается, что 1 р отвечает образованию 2,1 10 /1,3 10 т. е. 1,8 10 2 ар ионов в 1 см (см. на стр. 48, табл. 3). Это значение не отличается, конечно, точностью, однако нет оснований ожидать большого отличия от. истинного значения. Представляется также вполне вероятным [10], что отношение энергии, расходуемой на ионизацию, к энергии, затрачиваемой на возбуждения, имеет то же значение, которое существует для газов, если, конечно, предположить, что значения потенциалов ионизации и Ш не из.меняются. [c.56]

Механизм регистрации ядерной частицы, очевидно, не зависит от ее природы и энергии. Для возникновения коронного разряда в счетчике Гейгера—Мюллера необходимо образование хотя бы одной пары ионов в объеме счетчика. Вероятность того, что ядерная частица будет зарегистрирована, если она попала в объем детектора, называется эффективностью данного детектора к определенному излучению. Эффективность счетчика Гейгера —Мюллера для а- и р-частиц близка к единице эффективность для у-квантов — 0,5—2%. а- и Р-частицы имеют большую удельную ионизацию (удельная ионизация определяется числом пар ионов, которое образуется при прохождении частицей единицы пути) и поэтому при попадании внутрь счетчика они обязательно вызывают ионизацию газа, наполняющего счетчик из-за малой удельной ионизации у-кванты с небольшой вероятностью вызывают разряд внутри счетчика. [c.49]

Для регистрации у-квантов используются в основном цилиндрические счетчики (рис. 40, а). Удельная ионизация р-частиц очень мала, поэтому мала и вероятность ионизации газа внутри счетчика. Гораздо больше вероятность ионизации материала катода. При прохождении у-лучей через корпус счетчика происходит ионизация [c.52]

На рис. 4 изображена зависимость между ионизацией на 1 мм пути (удельная ионизация) в воздухе для определенной а-частицы и расстоянием до конца ее пробега. Пробег измеряется, начиная от некоторой точки в правой части оси абсцисс, соответствующей источнику частиц. [c.20]

Это отклонение, известное под названием разброса, связано со статистическим характером процесса торможения. Для большей наглядности масштаб изображения разброса на рисунке несколько преувеличен. Сплошной линией, спадающей близ начала координат к нулю, изображено изменение удельной ионизации, вызываемое а-частицей, обладающей наиболее вероятным или средним пробегом. Такой способ изображения является наиболее употребительным, поскольку характер разброса обычно зависит от методики эксперимента. В случае идеального эксперимента статистическое рассеяние величин пробега должно быть симметричным по отношению к величине среднего пробега при среднем [c.20]

Рис. 4. Удельная ионизация в воздухе под действием а-частиц со средней длиной пробега (сплошная кривая) пунктиром нанесена кривая Брэгга. Отклонение пунктирной кривой от сплошной обусловлено разбросом на рисунке этот эффект изображен в преувеличенном виде.

Рис. 3. 6. Изменение удельной ионизации 1 — брэгговская кривая) и числа частиц (2) при прохождении дейтонов с энергией 190 Мэв через алюминий.

Еще одна очень существенная трудность возникает вследствие того, что потеря энергии на единицу пути (так называемая удельная ионизация или дифференциальная потеря энергии / = весьма сильно изменяется вдоль пути р-лучей и в конце пробега [c.143]

Рис. 3. 24. Зависимость удельной ионизации от энергии электроиов.

Удельная ионизация, создаваемая р-частицами, примерно в 1000 раз меньше удельной ионизации от а-частиц такой же энергии. В связи с этим р-частицы обладают значительно большей проникающей способностью. [c.29]

Число заряженных частиц (электронов, позитронов и положительно заряженных ионов), непосредственно образующихся при ослаблении у-излучения веществом в результате трех указанных процессов, крайне мало. Ионизирующее действие у-излучения связано с тем, что на ионизацию среды расходуется кинетическая энергия фотоэлектронов, комптон-электронов, а также электронов и позитронов, возникших в результате образования пар. Удельная ионизация, создаваемая у-квантами, приблизительно в 5-10 раз меньше удельной ионизации от а-частиц и в 50 раз меньше удельной ионизации от р-частиц такой же энергии соответственно и проникающая способность у-излучения будет выше. [c.37]

Для реакций в конденсированной фазе наблюдается ряд специфических процессов, изменяющих течение процесса по сравнению с протеканием его в газовой фазе. Большое увеличение плотности при переходе от газовой фазы к жидкой увеличивает удельную ионизацию, но одновременно облегчает возможность дезактивации и сокращает длительность пребывания в возбужденном состоянии. Процессы рекомбинации ион9в и радикалов облегчаются близостью молекул жидкости, играющих роль третьей частицы. Кроме того, возможна непосредственная рекомбинация тех частей молекулы, которые образуются вследствие прямой диссоциации. Это явление наблюдается и в газах с большим молекулярным весом. Вероятность рекомбинации радикалов, возбужденных молекул и ионов возрастает с увеличением молекулярного веса соединений. Чем больше молекула газа, тем больше у нее степеней свободы и тем большее время молекула может находиться в состоянии с большим запасом энергии, благодаря распределению этой энергии по степеням свободы. Кроме того, чем больше молекула, тем меньше будет различие между конфигурацией иона и конфигурацией незаряженной молекулы и тем более вероятен будет процесс разряда иона без последующего распада. Ниже приведены данные Шепфле и Феллоуса о количестве выделяющегося газа при облучении различных алканов нормального строения электро- [c.264]

Если исследовать импульсы, даваемые различными ионизирующими частицами, проходящими через счетчик, например, с помощью катодного осциллографа, то можно заметить следующее. При не слишком большом газовом усилении посредством ударной ионизации, т. е. когда первичные ионы ускорены до сравнительно небольших скоростей и не создают слишком большого числа вторичных ионов, импульс, измеренный электрометром или линейным усилителем, по величине пропорционален первичной ионизации и тем самым пропорционален энергии, израсходованной частицей в счетчике. Так как число пар ионов, образуемых тяжелыми частицами (а-частицами, быстрыми протонами и т. д.) на единице пути, в счетчике велико (иначе говоря, велика удельная ионизация), а первичная ионизация, вызванная в счетчике легкими частицами , мала то при линейном усилении можно различить частицы разных видов (рис. 25). Это позволяет, например, регистрировать отдельные а-частицы в присутствии значительного электронного фона. Следует, однако, заметить, что [c.66]

Зная зависимость величины удельной ионизации от скорости частицы. [c.72]

Величина удельной ионизации максимальна при энергии а-частицы около 370 Кэв (о=4,2 10 см сек), что соответствует примерно остаточному пробегу в воздухе в 3—4 мм. [c.83]

График зависимости удельной ионизации от остаточного пробега (кривая Брэгга) изображен на рис. 39. [c.83]

Кристаллы СаР2(Еи) представляют большой интерес для регистрации у-квантов на фоне нейтронов. Это связано с тем, что сечения радиационного захвата нейтронов ядрами Са и Р малы по сравнению с сечениями взаимодействия у-квантов. Ядра отдачи, получающиеся при упругом рассеянии нейтронов на ядрах Са и Р, имеют сравнительно малую энергию и большую удельную ионизацию. [c.73]

Ионизирующее действие р-лучей на единице длины пути (удельная ионизация) меньше, а их проникающая способность соответственно больше, чем у а-излучения. При прохождении через вещество Р-частицы легко рассеиваются, так что траектории Р-ча-стиц в веществе в 1,5—4 раза превышают толщину пройденного слоя. Поэтому пробегом в веществе Р-частиц данной энергии называют минимальную толщину поглотителя, при которой практически полностью задерживаются все электроны начального потока. Поскольку Р-излучение имеет непрерывный энергетический спектр, прокика ощая способность р-из-лучения характеризуется величиной максимального пробега Р-частиц. Максимальный пробег соответствует пробегу в веществе Р-лучей максимальной энергии. [c.22]

Ионизирующее действие излучения характеризуют величиной удельной ионизации — числом пар ионов, образуемых частицей или у-квантом на единицу нутн. [c.27]

Наконец, удельная ионизация, т. е. число пар ионов, образованных на единице пути частицы, может быть при некоторых условиях определена по числу пар капель тумана, образовавшихся вдоль пути частицы в газе камеры. Удельная ионизация есть функция заряда частицы и ее скорости. Действительно, ионизация атомов и молекул газа вызывается переменным электромагнитным полем проходяпхей частицы, которое определяется зарядом частицы и ее скоростью. Таким образом, сделав предположение о величине заряда частицы, кратного е=4,8х Х 10 ° эл.-ст. ед., можно вычислить скорость частицы, а определив по методу Скобельцына импульс (р = ту), можно найти также и массу частицы. [c.72]

Удельной ионизацией I называется число пар ионов, образующихся на пути в 1 мм, который прошла а- или какая-либо другая частица. При энергии а-частиц, превышающей 1 Мэе (ц>7-10 см1сек), удельная ионизация обратно пропорциональна скорости а-частицы [c.83]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология