Рентгеновское излучение кривая поглощения

Ультрафиолетовые лучи и ионизирующее излучение. УФ-свет, рентгеновские лучи и другие виды ионизирующего излучения оказывают на микроорганизмы как подавляющее жизнедеятельность (летальное), так и мутагенное воздействие. Их специфическое действие еще мало изучено. Исходя из совпадения кривой поглощения нуклеиновых кислот и кривой подавления жизнедеятельности клеток при облучении в зависимости от длины волны, а также частоты мутаций в популяции, можно сделать вывод о том, что УФ-лучи действуют в основном на нуклеиновые кислоты. Наиболее эффективны лучи ближней УФ-области с длиной волны около 260 нм (рис. 15.5). Побочные повреждения при этом незначительны. Поражаются главным образом пиримидиновые основания. Например, два соседних тиминовых основания в ДНК могут оказаться ковалентно связанными. Наличие таких димеров тимина служит затем источником ошибок при репликации (рис. 15.6). [c.445]

Область бесконечной толщины , практически более важная, характеризуется на рис. 63 горизонтальной линией. Эта линия является верхним пределом кривой, форма которой определяется массовыми коэффициентами поглощения элемента для падающего и выходящего рентгеновского излучения. Если образец кроме элемента Е содержит еще и другие элементы, то знание величин массовых коэффициентов поглощения этих других элементов помогает определить интенсивность / аналитической линии бесконечно толстого образца. [c.177]

Рис. 2.11. Кривая поглощения рентгеновского излучения (число фотонов отложено в логарифмических координатах).

Практически вследствие наличия наряду с р-частицами более проникающего излучения кривая поглощения в полулогарифмических координатах никогда не стремится к —оо и может даже не изгибаться в этом направлении. Даже если р-излучаю-щий источник не испускает ни ядерного 7-излучения, ни характеристических рентгеновских лучей, всегда присутствует некоторый фон тормоз-шого излучения, обусловленный [c.109]

Для улучшения монохроматизации рентгеновского излучения применяют двойные (дифференциальные) фильтры. При этом с исследуемого вещества получают две кривые интенсивности одну с фильтром, граница поглощения которого лежит между /< - и /Са-излучениями, а другую с фильтром, имеющим границу поглощения непосредственно за /С -излучением. [c.92]

Для получения кривых интенсивности от жидкости с малым коэффициентом поглощения рентгеновского излучения применяют цилиндрические образцы. Они представляют собой трубки из пирексового стекла толщиной стенки не более 0,01—0,03 мм, наполненные исследуемой жидкостью и тщательно запаянные с обоих концов. Вместо стеклянных трубок используют кюветы с очень тонкими плоскопараллельными окошками. [c.99]

Другие методы выделения аналитического сигнала. Для выделения заданного интервала энергий мо-г>т применяться фильтры. Действие рентгеновских фильтров основано на характерной зависимости поглощения рентгеновского излучения химическими элементами от энергии или длины волны (рис. 14.78). Поглощение монотонно падает с увеличением энергии излучения, причем плавный ход этой функции нарушается скачками поглощения, соответствующими потенциалам ионизации К-, Ь- и других оболочек атома. Подобрав подходящий материал и толщину фильтра, можно достаточно полно отделить регистрируемую линию от более жесткого излучения. Такие фильтры, использующие скачки поглощения, получили название краевых или селективных. Они представляют собой тонкие слои из различных химических элементов. На рис. 14.84 приведены кривые пропускания некоторых фильтров. Как видно из рисунка, молибденовый фильтр позволяет разделить К -линии 8 и С1, серебряный — излучение К и Са, титановый — отделить излучение Т1 и V от рассеянного излучения Мп, обусловленного К-источником Ре, никелевый — обеспечить раздельное определение Си и 2п, обычно совместно присутствующих в полиметаллических рудах. [c.19]

Кривые ф(р2) в сплаве и эталоне имеют не только различные площади, но и разный вид и неодинаковую среднюю глубину излучения. Кроме особенностей в условиях возбуждения рентгеновского излучения в случае чистого элемента и в случае сплава, надо учитывать особенности поглощения рентгеновского излучения на пути выхода из объекта. Поглощение рентгеновских лучей зависит не только от длины волны, которая в данном [c.570]

При расчете нормированной кривой экспериментальной интенсивности вводились две поправки на поляризацию рентгеновского излучения и на поглощение рассеянного излучения веществом [з]. [c.24]

Для эффективного использования фотоэлектрического поглощения в аналитических целях необходимо обеспечить максимальное различие в поглощении рентгеновского излучения контролируемым элементом и наполнителем. Это достигается соответствующим выбором энергии излучения и толщины слоя анализируемого образца. При заданной энергии рентгеновских лучей (см. рис. 2) лучше, если 2 контролируемого элемента и Z наполнителя будут находиться на одном из непрерывных участков кривой зависимости т от Z, например на первом непрерывном участке, расположенном слева от /С-скачка поглощения. Если эти элементы будут находиться по разные стороны от скачка поглощения, то даже большая разница в атомных номерах не всегда обеспечит достаточное различие в поглощении рентгеновского излучения. Так, из рис. 2 видно, что при к — 0,056 нм различить цинк на фоне неодима невозможно, поскольку их массовые коэффициенты поглощения практически равны. [c.25]

На рис. 10.11 показано распределение плотности атомов урана по радиусу разрядной зоны для эксперимента, параметры которого суммированы в табл. 10.3. Цифры на кривой — величины парциальных давлений атомов урана. Суммарная плотность атомов урана достигает у оси разрядной камеры 10 см . Но данным рис. 10.11 вычислена масса урана в эксперименте, равная 0,03 мг. Эти результаты сравнивались с данными но плотности атомов урана, полученными при измерении поглощения рентгеновского излучения. Но последним данным, суммарная плотность атомов урана составляла (2,8 6,4) х X 10 см . Согласие данных [c.511]

Рис. 10.11. Радиальное распределение плотности атомов урана в плазме РЧ-разряда, возникающего при инжекции иРб в аргоновую плазму (г — расстояние от центра разрядной камеры) цифры на кривой — парциальные давления атомов урана этих измерений — удовлетворительное, если учесть, что измерения поглощения рентгеновского излучения включали вклад холодного UFg и поглощение в пристеночной области. Если повысить массовую скорость инжектированного в плазму иГб до 9,3 10 г/с (см. табл. 10.3), то плотность атомов урана в плазме возрастет до 4 10 см .

На рис, 40 приводится зависимость полного коэффициента поглощения а от длины волны к при 0° С и 1 мм Hg для различных газов. Пунктирные части кривой указывают области, в которых преобладает рассеяние. При рассеянии рентгеновских лучей ионизация происходит вследствие поглощения рассеянного излучения, а также под действием комптоновских электронов и квантов, рассеянных при комптон-эффекте. Значение а пропорционально плотности и зависит от /. я Z [о. VZ ). Для малых ). комптоновское и упругое рассеяния превышают поглощение. [c.86]

ТР . Выход фотонов из источника тормозного излучения с ТР равен приблизительно 1 , о, и это просто компенсирует поглощение характеристического рентгеновского А"-излучения ртути, выход которого равен 2%. Нельзя увеличить выход 70 кэв рентгеновского излучения, применяя мишени из золота, так как выход рентгеновского излучения для мишеней с таким большим X составляет лишь доли процента. При использовании мишеней из серебра было обнаружено некоторое увеличение выхода возбужденного рентгеновского излучения, но в результате самопоглощения в мишенях увеличение выхода было незначительное. Кроме того, относительно низкая удельная активность ТР не позволяет приготовить тонкие активные матрицы для уменьшения самопоглощения. Поэтому не было попыток улучшить источники рентгеновского излучения с ТР . На рис. 3 и 4 приведены спектры и кривые поглощения в алюминии и железе р-частиц ТР° , окруженного серебряной фольгой (толщина задней мишени 300 мг см , а передней — 50 мг м ). [c.74]

Спектры тормозного и рентгеновского излучения H /Ti и H /Zr показаны на рис. 8, а кривые поглощения в алюминии и железе — на рис. 9. [c.78]

Как видно из рис. 4.1, поглощение N1- и Со-фильтров почти одинаково для всех волн, кроме заключенных в интервале между 1,487 и 1,607 А, где Ni-фильтp поглощает слабее, чем Со-фильтр. Если источником рентгеновского излучения является трубка с медным анодом, то эта полоса включает /Са-излучение длиной волны X = 1,54 А и узкую полоску сплошного спектра относительно слабой интенсивности. Если кривые интенсивности получены в одинаковых условиях, то, вычитая из кривой с Ы1-фильтром кривую с Со-фильтром, получим кривую, отвечающую излучению, близкому к Ка Более совершенная монохроматизация рентгеновского излучения достигается отражением от монокристаллов (кварц, германий, кремний, графит, фтористый литий). Кристалл-монохроматор представляет собой пластинку, полученную скалыванием по плоскости спайности кристалла. [c.92]

Если построить зависимость интенсивности рентгеновского излучения от длины волны вблизи К-края поглощения элемента, то получится кривая типа приведенной на рис. 11-7. Скачок при длине волны края поглощения Хе не является строго вертикальным, а немного искривлен (как показано на рисунке) из-за того, что щель имеет конечную ширину. Количество определяемого элемента пропорционально расстоянию по вертикали между точками пересечения X и Y, которые находят путем экстраполяции. Для того чтобы оценить высоту скачка с хорошей точностью, нужно провести измерения на двух равноудаленных от границы поглощения длинах волн Я и Яг. Математические детали и обоснование этой методики дано в работе [9], где показано, что для многих элементов вплоть до концентраций 0,1 % относительная погрешность не превышает 1 %. [c.232]

Кривые спектрального распределения, соответствующие уравнениям (41) и (43), приведены на рис. 39. Уравнение (43) значительно ближе к случаю тонкой мишени, так как с возрастанием длины волны поглощение быстро растет. Чем оно больше, тем меньше средняя глубина мишени, на которой возбуждается испускаемое рентгеновское излучение. [c.115]

Интересно влияние излучения на кристаллы. При поглощении рентгеновских лучей галогенидами щелочных металлов и другими кристаллами наблюдается характерное окрашивание. Хлористый натрий становится желтым, а хлористый калий — голубым, причем окраска обусловлена поглощением света электронами, которые были выбиты рентгеновскими лучами и захвачены вакансиями отрицательных ионов кристаллической решетки. Когда облученный кристалл нагревают, захваченные электроны высвобождаются, и при возвращении на более низкий уровень энергии они испускают свет. Это явление известно как термолюминесценция. Если кристалл нагревают медленно, то в ряде случаев испускается свет при определенных температурах. На характер кривых зависимости интенсивности излученного света от температуры влияют продолжительность облучения, присутствие примесей и другие факторы. Некоторые породы и минералы, такие, как известняк и флюорит, проявляют термолюминесценцию даже без предварительного облучения, потому что они содержат следы радиоактивного урана порядка нескольких миллионных долей. [c.556]

Рис. 3.12. Кривые распределения по глубине дозы поглощенной энергии электромагнитного излучения в воде. (Расстояние между источником излучения и поверхностью воды 80 см площадь пучка падающей радиации у поверхности воды 00см ) 1— 22 Мэв (бетатрон) 2—1,25 Мэв (Со ) 3 — 70 кв (пик), рентгеновское излучение.

Измерения интенсивностей рентгеновских отражений выполнялись на монокристальном дифрактометре. Использовалось монохроматическое Мо-.йГ -излучение. Измерено 1990 ненулевых неэквивалентных отражений I [hkl) по Z от О до 11. Вводились поправки на поляризацию и кинематический фактор. Поглощение из-за его малой величины не учитывалось. Поскольку кристалл находился в стеклянном капилляре с маточным раствором, измерения проводились на фоне заметного диффузионного рассеяния. Кривые фона снимались для каждой слоевой линии с шагом по т в 2.5° (х — установочный угол счетчика). [c.69]

Прежде всего первый член в уравнении (41) —лишь приближенный. Он был выведен теоретически Крамерсом [114] для упрощенных условий, которые не учитывали ни эффекта поглощения, ни возбуждения поглощенным излучением вторичных рентгеновских лучей. Вследствие фильтрации, связанной с поглощением, максимум интенсивности кривой б на рис. 3 сдвинут в коротковолновую сторону от значения —- . В случае кривой а сдвиг по [c.114]

На практике изучают спектры поглощения электромагнитного излучения с частотами, близкими к частотам колебаний атомов, — инфракрасный (ИК) диапазон (10—10000 сМ ), спектры неупругого (с рождением или уничтожением фонона) рассеяния электромагнитного излучения видимого или ультрафиолетового (УФ) диапазона (комбинационное, или рамановское, рассеяние), рентгеновского излучения или тепловых нейтронов. Инфракрасная спектроскопия и спектроскопия комбинационного рассеяния (КР) позволяют достичь максимального разрешения по энергиям, но из-за малого волнового числа первичного излучения дают информацию (если пренебречь многофононными эффектами, имеющими весьма малую интенсивность) только о колебательных состояниях вблизи центра зоны Бриллюэна (оптическим модам при квазиимпульсе, равном нулю). Кроме этого ограничения в обоих методах существуют правила отбора по симметрии ё спектрах поглощения (ИК спектрах) наблюдаются колебательные моды, характеризующиеся изменением дипольного момента, а в спектрах КР — колебания, при которых изменяется квадрупольный момент. Таким образом, эти две методики дополняют друг друга, и для получения более полной информации о колебательном спектре изучаемого вещества желательно иметь оба спектра. В то же время часть колебаний оказывается неактивной ни в ИК спектрах, ни в спектрах КР (так называемые немые моды). Применение для исследования колебательной структуры твердых тел неупругого рассеяния нейтронов лишено всех упомянутых выше ограничений, но в значительной степени ограничено существенно меньшим разрешением и необходимостью много большего количества вещества для проведения эксперимента. Так, спектры неупругого рассеяния нейтронов на различные углы позволяют, в принципе, определить дисперсионные кривые для всех колебательных мод. Однако низкое разрешение приводит к тому, что подобный анализ возможен лишь для относительно простых систем, а в большинстве случаев возможно рассмотрение только усредненного по всей зоне Бриллюэна суммарного спектра всех колебательных мод. [c.272]

А — линии Ьу вольфрамовой мишени рентгеновской трубки, работавшей при 20,3 кв и 5,0 ма. Кажущееся изменение рентгеновского поглощения для растворителя при переходе через край поглощения брома является следствием значительного наклона кривой спектрального распределения непрерывного излучения в области 0,9 А [39] [c.155]

Электронный магнитный резонанс имеет более ограниченную область применения, чем ядерный магнитный резонанс, так как для большинства молекул компенсируются магнитные моменты, связанные с движением орбитальных электронов. Большинство электронов спарено и не показывает магнитного резонанса. Электронный магнитный резонанс характерен для всех люлекул, содержащих неспаренные или неполностью спаренные электроны. Свободные радикалы и молекулы в триплетном состоянии были широко изучены методом электронного магнитного резонанса. Этим путем было установлено присутствие свободных радикалов в кристаллах, подвергнутых действию рентгеновского излучения или гамма-излучения, а их концентрация была оценена по площади иод кривой поглощения. Изучение этим методом жидкой серы, содержащей молекулы S , сгруппированные в кольцеобразные структуры, в которых электроны спарены, и цепные молекулы с неспаренными электронааш на концах, показало, что длина цепи п имеет порядок 1,5-10 . [c.232]

Рис. 40. Зависимость коэффициента поглощения а некоторых газов при О" С и 1 мм Hg от длины волны ). рентгеновского излучения. Изломы на кривых соответствуют удалению /С-, L y. .. электронов (слева направо). Отсутствие линейности при коротких X обусловлено комп-тоновским рассеянием.

На рис. 13 приведены спектры характеристического рентгеновского излучения для двух типичных источников в виде смеси, а также спектр для смеси Рщ147—Зт Од. Эти источники найдут примепение там, где потребуется небольшой поток рентгеновского излучения и отчетливо выраженный пик, например при анализе состава посредством флуоресцентного возбуждения и при количественном анализе посредством снятия кривых поглощения. [c.61]

Непрерывный спектр источника Pm /Al способен возбуждать К- и //-рентгеновское излучение большого числа элементов и поэтому особенно хорошо подходит для флуоресцентного анализа. Характеристики источника для этой цели могут быть определены из рис. 7, где приведена интенсивность возбужденного рентгеновского Х-излучения целого ряда элементов в зависимости от Z для этого источника и Как видно из рис. 5 и 6, кривые поглощения источ1шков Рш /А1 и Ат очень похожи. Возможности этих источников в отношении возбуждения характеристического рентгеновского излучения в основном одинаковы, за исключением L-серии, где, очевидно, отсутствует излучение соответствующей энергии от [c.78]

Рис. 112 Ход коэ )фициецта поглощения монохроматического рентгеновского излучения в различных газах и парах в зависимости от длины волны излучения X при давлении 1 мм и 0° С. Показанные пунктиром части кривых соответствуют сумме коэ ()фициента поглощения -ь и коэф )ициента рассеяния з.

Рпс. 32. Ослабление и фильтрация полихроматического рентгеновского излучения алюминием. Показано изменение эффективной длины волны с толщиной. Приведенные яа рисунке эффективные длины волн соответствуют измеренным значениям массового коэффициента поглощения. Изменение эффективной длины волны связано с отклонениями кривых от пря.мых линий, показанных пункти-ро М. Приведенные данные получены при интенсивности рентгеновского пучка, которая давала ток 210 мка после прохождения пучком пластинки алюминия толщиной 0,127 мм (кривая Л) и 3200 мка для пластинки алюминия толщиной 3,81 мм (кривая В) [84] [c.92]

Рис. I—14. Кривые поглощения энергии в воде для рентгеновского и у-излучения с разной энергией квантов по Линденбратену, 1969)

Сначала для использования в качестве химических дозиметров были рекомендованы некоторые сорта стекол, активированные серебром или кобальтом [21, 22, 191—195]. Измерение изме- нения оптических свойств этих стекол позволяло определять поглощенные дозы в случае рентгеновского или у-излучений примерно до 5 10 рад. При дозах, превышающих это значение, наблюдается насыщение кривой, выражающей зависимость изменения оптических свойств стекла от дозы, т. е. стекло при дальнейшем облучении не изменяет своих свойств. Введение в состав стекла некоторых ионов переменной валентности (Се +, Fe +, Мп,2+ и др.) ингибирует изменение окраски стекла при сравнительно низких дозах. Такие стекла изменяют свои оптические свойства лишь при достаточно высоких дозах. Согласно [196], в качестве такого иона переменной валентности можно использовать Sb +. В этом случае с помощью стекол, содержащих до 50% ЗЬгОз, а также МпОг, С03О4, AS2O3 или ReOa, можно измерять дозы в области от ГО до 10 рад. По данным [197], для измерения доз в диапазоне 10 —10 рад можно использовать боросиликатное стекло, содержащее кобальт. Согласно [198] стекла, имеющие в своем составе Мп, V, Fe, пригодны для определения доз в области от 10 до 2 Ю рад. [c.375]

Определение содержания ТЭС в бензине было также проведено с использованием полихроматического пучка лучей . В описываемой работе для регистрации излучения вместо счетной трубки применялся фотометр, состояпшй в основном из чувствительного экрана и фотоумножителя . Общая схема установки с фотометром представлена на рис. ]. Лучи от рентгеновской трубки 1 проходят попеременно через две ячейки со стандартным веществом и анализируемым раствором, падают на левую и правую стороны экрана 5, откуда попадают на фотоэлемент 4. В пучке, проходящем сквозь образец 2, вращается от руки калиброванный алюминиевый клин 7, который дает дополнительное поглощение, зависящее от углового положения клина. Нуль-индикатор в указывает равенство поглощения в стандарте и в образце плюс поглощение в клине. Клин откалиброван так, что его положение прямо указывает разницу в поглощении двух образцов—стандартного и исследуемого. Можно также использовать клин просто в виде стандартного вещества, уравнивая им поглощение испытуемого образца. В обоих случаях пог.чощение образца выражается в миллиметрах алюминия. Содержание ТЭС определяется по калибровочным кривым зависимости рентгеновского поглощения исследуемым образцом от концентрации в нем ТЭС. Калибровочные кривые строятся по образцам с заданным содержанием ТЭС. [c.105]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология